Масштаб, изменение

Перенос вещества в дисперсной системе газ—жидкость является следствием отсутствия равновесия как внутри каждой фазы, так и па поверхности раздела фаз. В рамках предположений о характерных масштабах изменения. макроскопических величин в системе газ—жидкость, сделанных в предыдущем разделе, массоперенос внутри каждой фазы можно описывать уравнением конвективной диффузии, отражающим закон сохранения массы [c.13]

Решение задач с помош ью средств аналоговой вычислительной техники осуществляется с высокой скоростью в реальном либо ускоренном масштабе времени, что и определяет их преимущества по сравнению с другими средствами вычислительной техники, включая самые современные и быстродействующие ЭЦВМ. Однако подготовка и отладка большой задачи на АВМ занимает значительное время и часто зависит от технического состояния отдельных блоков АВМ и межблочных соединений. Кроме того, состояние блоков системы АВМ, а также принятые оператором масштабы изменения переменных определяют возможную точность решения поставленной задачи. [c.68]

Представляла интерес оценка масштаба изменения вещества в зоне температурного воздействия импульсного электрического разряда на твердую минеральную фазу /132/. С этой целью рассматривалась задача о глубине проникновения в твердую фазу изотермы, равной температуре, при которой в интересующих нас минералах возможны фазовые превращения. Здесь применимы решения расчета поля температур при решении подобной задачи о температурных напряжениях вблизи канала разряда /133/. Поле температур в области г > го может быть представлено в виде [c.203]

Глобальный характер научно-технической революции, ее все нарастающие темпы, масштабы изменении, которые она несет с собой, будь то изменения в производстве или в общественной жизни, требуют умения предвидеть пути научного и технического прогресса. Это в полной мере относится и к работе пропагандистов знаний. [c.161]

Классификация приближений М. у. обычно основывается на безразмерных параметрах, определяющих и критерии подобия для эл.-магн. полей. В вакууме таким параметром является отношение а = ti,L hT, где ДЬ — характерный масштаб изменения полей (либо размер области, в к-рой ищется решение), АТ — характерный временной масштаб изменения полей. [c.38]

Макроскопические уравнения. Флуктуации обычно отходят на второй план при наличии достаточно большого кол-ва однотипных частиц на масштабе изменения поля. Тогда без существенных потерь информации об эл.-магн. процессах можно провести квантово-статистич. усреднение ур-ний (6), (7) (без магн. зарядов) и материальных соотношений, записав их как ур-ния макроскопич. электродинамики для средних полей и токов [c.528]

T.O., при условии, что размерами волнового пакета по сравнению с характерным масштабом изменения потенциала и (л ) можно пренебречь, центр волнового пакета будет двигаться точно по законам классич. механики, записанным для ср. значений соответствующих физ. величин, т. е. соотношение между скоростью и импульсом частицы и 2-й закон Ньютона классич. механики выполняются в квантовой механике лишь для ср. значений физ. величин. [c.637]

И заполнитель называют трансверсально мягким . Для таких заполнителей, как видно из (5.12), при ф-р. фз должно выполняться условие / /1. В этом случае под / понимается масштаб изменения напряженно-деформированного состояния, которое имеет локаль- [c.196]

Классическая теория пластин применима, когда толщина пластины мала по сравнению с характерным масштабом изменения напряженно-деформированного состояния Ь < Х ). В этом случае оправдано пренебрежение влиянием деформаций поперечных сдвигов и инерцией вращения нормальных элементов. Если указанное выше условие нарушается (Л Ц, то при рассмотрении задач колебаний пластин необходим учет деформаций поперечных сдвигов и инерции вращения нормальных элементов. Распространение теории Тимошенко для стержней на пластины приводит к уравнениям [c.159]

Число граничных условий на одном краю должно быть уменьшено вдвое. Из (135) следует сохранить только первые два условия. Энергетическая погрешность безмоментной теории Таким образом, безмоментная теория пригодна для достаточно тонких оболочек при колебательных процессах с большим масштабом изменения напряженно-деформированного состояния срединной поверхности X. [c.163]

Унифицируем некоторым образом масштабы изменения варьируемых переменных, например, примем, что все они выражают безразмерные длины дуг. Тогда можно назвать частной мерой изменяемости (в направлении Р). [c.499]

Наконец, комплекс , рассматриваемый как отношение масштаба количества тепла, притекшего за счет теплопроводности у Pt, к масштабу изменения теплосодержания тела ср/ , является [c.63]

В качестве масштаба изменения текучести естественно выбрать разность фоо — Фо. а в качестве искомой переменной — дефект текучести фоо — ф- Тогда из величин ф, фо. Фоо и х — можно образовать два безразмерных комплекса, вводя некоторую величину 0, которая может служить мерой структурной стабильности жидкости. [c.599]

Считаем, что характерный масштаб / изменения геометрических параметров поверхности отсчета в направлении а -линии удовлетворяет условию [c.300]

Функция Т (0) определяется только оптическими свойствами вещества, а функция Хс (р) — статистикой шероховатой границы раздела. Ясно, что если функция Хс (р) имеет какие-либо особенности, то они, вообще говоря, будут наблюдаться и в индикатрисе рассеяния. Мы ограничимся рассмотрением наиболее простого случая, когда Хс (р) максимальна при р = О (т. е. при 0 = 0о) и монотонно падает при увеличении параметра р. При этом будем считать, что характерный масштаб изменения Хс (р) составляет р где а — радиус корреляций высот шероховатостей. Кроме того, пренебрежем поглощением излучения в веществе, т. е. положим 1ш е+ = 0. Тогда функция Т (0) имеет вид [c.65]

Эти условия, как было показано выше, означают, что угловая ширина индикатрисы рассеяния определяется только функцией Хс (р) и значительно меньше характерного масштаба изменения функции Т (0). Поэтому в интегралах (2.62) мы можем в первом приближении положить ( о р) Р ( о) и устремить верхние пределы интегрирования в бесконечность. Учитывая (2.52), получаем хорошо известное выражение [14, 21, 231 [c.70]

Еще одна особенность интегрального рассеяния при малых 0 состоит в том, что его интенсивность зависит не только от высоты шероховатостей но и от их корреляционного радиуса а. Ограничимся качественным рассмотрением. (Точные выражения для экспоненциальной функции корреляции получены в работе [10]). Предположим, что функции % (р) и Хс (р) монотонно падают при увеличении их аргументов. Характерный масштаб изменения функции X (р) — радиус корреляции а. Будем считать, что характерный масштаб изменения Хс (Р) есть сг . Учитывая (2.51), получим следующие качественные соотношения [c.72]

Здесь X, R — соответственно характерные масштаб изменения напряженно-деформированного состояния и радиус кривизны поверхности приведения [c.42]

Элементарная модель изгибных колебаний пластин справедлива, пока ее толщина мала по сравнению с характерным масштабом изменения напряженно-деформированного состояния (h < l/10). Если это условие нарушается, то необходим учет деформаций поперечных сдвигов и инерции вращения нормальных элементов (приближение С.П. Тимошенко). В этом случае распределение смещений по толщине пластины аппроксимируется выражениями [1.13, 5.2] [c.187]

При необходимости изменить масштаб в больших пределах, чем позволяют технические возможности аппаратуры, применяют двукратное или многократное фотографирование. Общий масштаб изменений М может быть получен как произведение масштабов каждого фотографирования [c.35]

В случае неоднородной плазмы необходимо использовать обобщенный интеграл столкновений (3.4.27). Если, однако, характерный масштаб изменения одночастичных функций распределения Д существенно превышает радиус Дебая, то интеграл столкновений (г д, рд, t) можно получить из выражения (3.4.31), заменив в нем Д (р , — г) и Д(Рб, -г) функциями Д(г ,р , -т) и / (r ,p ,i-r). [c.222]

Как видно, выбор основных единиц в раз шчных системах единиц может быть весьма произвольным. Об этом еще в 1766 г. писал Л. Эйлер При определении или измерении величин всякого рода мы приходим к тому, что прежде всего устанавливается некоторая известная величина этого же рода, илхснуемая мерой или единицей и зависящая исключительно от нашего произвола [28]. В 2 мы уже показали произвольность установления эталонов длины, времени и массы. Издавна считается, что выбор основных единиц диктуется соображениями практического порядка, однако этот критерий весьма условен. Например, некоторые широко применявшиеся ранее единицы (аршин, лошадиная сила) теперь устарели и не используются. Трудности выбора основных единиц обусловлены тем, что современная наука оперирует вели-Ч1Ц[ами, масштаб изменения которых грандиозен. Так, размеры микрообъектов — порядка 10" см, размеры видимой части Вселенной (Метагалактики) — порядка 10 см. В этих случаях TpyAfm выбрать основную единицу, одинаково удобную для всех исследователей, т. е. произвольность неизбежно будет иметь место. Набор основных единиц СИ — метр, килограмм, секунда, ампер, кельвин, кандела — удобен прюжде всего для пользования [c.39]

В рассматриваемой задаче могут быть два характерных линейных масштаба изменения скоростей фаз вдоль оси х. Первый — это La — линейный масштаб изменения угла х) — dijjdx. Если Ра = onst, то La = Второй — длина релаксации L ,, связанная с взаимодействием газа с частицами. При отсутствии частиц характерное значение может быть оценено в виде [c.380]

Отношение bg (T) для реальной химически реагирующей системы N2O4 в метастабильной области при Т = Т - - АТ к величине б (Т) для гипотетического простого вещества с теми же физическими свойствами, но без протекания химических реакций в фазах представим в виде 8g(T)/6g (T) Да, а. Если за масштаб изменения Да и а принять степень диссоциации в критической точке а р, тогда [c.116]

В неоднородных средах Д. в- приводит к дополнит, эффекту — зависимости трассы распространения (лучен) от частоты. В системах с изменяющимися во времени параметрами (параметрических колебательных системах), кроме того, вдоль трассы распростраиения изменяется частотный спектр сигнала. В средах, где характерные размеры неоднородностей сравнимы с масштабами изменения поля, аффекты Д. в. часто нельзя отделить от дифракционных аффектов. [c.646]

Удержание частицы в пробкот) оне обусловлено адиа-батич. инвариантностью её магн. момента, имеющей место в условиях, когда ларморовский радиус частицы мал по сравнению с масштабом изменения магн. поля (см. Адиабатические инварианты). В нерелятивистском приближении магн. момент частицы р = ти 2Н, [c.489]

Др. источником рассеяния является микрополе бК = бУ — еф, выпавшее при усреднении. В области усреднения, где а почти постоянно, бУ — почти периодич. ф-ция г. В этой области электрон движется в периодич. поле Рд бУ и его закон дисперсии / (р) отличается от закона дисперсии (р) в идеальной решётке. В др. области усреднения будут другие бУ и другие (р). Т. к. частбты фононов меньше электронных, то закон дисперсии /(р) следит за колебаниями решётки, Т. о., в кристалле, в к- ом возбуждены ДВ-фоноЕы, закон дисперсии медленно меняется в пространстве и времени он описывается ф-цией Ср г, t , характерные масштабы изменения к-рой такие же, как у Ф(г, (). Двигаясь в среде с перем. законом дисперсии, электрон рассеивается (как свет в мутной среде), даже если макрополе отсутствует. Такое рассеяние наз. д е-формационным. [c.275]

Из требования конечности энергии, приходящейся на единицу длины вихря, выводится асимптотич. поведение ф-ций /(р) и В(р) на пространственной бесконечности /(р)- а-цехр(-р/4) B(p)- (iV/< p)+л ехр(-р/5), где ц, т) — константы, S,= / ao ) — длина когерентности, задающая масштаб изменений скалярного поля, Ь = еоо — глубина проникновения (характерный масштаб для магн. поля). Т. о., вне линии вихря /(р) и В р) экспоненциально убывают с увеличением расстояния. Помимо точного (чисто калибровочного) решения /(р) = яо, B(p) = (Nlep), известны лишь численные решения ур-ний (10). По величине безразмерного параметра Гинзбурга — Ландау к = = сверхпроводники можно разбить на два класса условием к < 1/ /2 выделяются сверхпроводники первого рода при к > 1 имеем сверхпроводники второго рода. Устойчивые вихри характерны лишь для сверхпроводников 2-го рода, т.к. при k< j между вихрями возникают силы притяжения, под действием к-рых они коллапсируют. Напротив, при >1/,у2 между вихрями возникают силы отталкивания, приводящие к образова- [c.139]

Гравитац. поле характеризуется геодезич. линиями геометрии пространства-времени. Времениподобные геодезические (ds >Q) являются траекториями свободного движения пробных тел, а нулевые геодезические ( /j = 0) — траекториями свободного движения фотонов, т. е. линиями распространения излучения, пока его длина волны намного меньше характерного масштаба изменения поля. В случае Ч. д. таким масштабом является радиус горизонта событий. [c.453]

Уточненная теория Тимошенко изгибиых колебаний стержней. Техническую теорию изгиба стержней применяют, когда масштаб изменения напряженно-деформированного состояния вдоль оси стержня велик по сравнению с характерным размером поперечного сечения в направлении оси Ог. Если указанные величины сопоставимы, то применяют уточненные теории, в которых учтены поперечные сдвиги и инерция поворота сечений. В уточненной теории Тимошенко введены предположения поперечные сечения остаются плоскими, но не перпендикулярными деформированной оси стержня нормальные напряжения на площадках, параллельных оси, равны нулю учитываются инерционные составляющие, связанные с поворотом сечений. [c.152]

В случае изотропных поверхностей корреляционная функция высот щероховатостей зависит лищь от одной переменной X (р) = X (1 Р I)- Характерный масштаб изменения функции X (р) в дальнейшем будем обозначать через а и называть р а -диусомкорреляции высот шероховатостей. [c.60]

Поскольку амплитуды представляют собой медленно меняющиеся функции координат, выражение (6.4.19) можно проинтегрировать по расстоянию, которое много больше периода Л, но много мень-ще масштаба изменения амлитуд. Это приводит к следующему выражению для результирующего приращения амплитуды, обусловленного связью с /-Й модой на расстоянии между г и г -f- через т-ю фурье-компоненту тензора диэлектрического возмущения [c.199]

Имея в виду, что в данной задаче существует два масштаба изменения исследуемых величин на макроуровне, соизмеримом с номинальной областью контакта и макроформой индентора, и микроуровне, соизмеримом с размерами и пятнами фактического контакта, в дальнейшем будем считать, что все функции, входящие в интегральное уравнение (1.45) и относящиеся к макроуровню, т. е. р х, у), f x, у), /3 х, у), изменяются пренебрежимо мало на расстояниях, соизмеримых с характерным расстоянием между пятнами фактического контакта. [c.57]

В работах [9.133, 9.134] был предложен иной способ преодоления нежелательной высокой угловой селективности объемных фильтров Вандер-Люгта в плоскости падения. Для этого на стадии восстановления второе из обрабатываемых изображений освещается полихроматической плоской волной. Благодаря известной зависимости брэгговского угла дифракции от длины волны каждая спектральная компонента считывающей волны дифрагирует на какой-то своей пространственной частоте записанной голограммы. При этом каждая из них приведет к восстановлению достаточно малого фрагмента выходного изображения, ограниченного угловой селективностью объемной голограммы и расположенного в строго определенном месте выходной плоскости. Все вместе они и образуют искомое выходное изображение, являющееся результатом свертки и корреляции входных картин. Отметим, что последнее при этом окажется окрашенным, а его масштаб—измененным в соответствии с длиной волны, на которой произошло восстановление данного его фрагмента. [c.258]

Можно показать [78], что безразмерным малым параметром, по которому ведется разложение, является число Кнудсена К = Ij /Al, где — средняя длина свободного пробега частицы, а А/ — пространственный масштаб изменений гидродинамических величин. [c.238]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...