Угол полный

Предельный угол полного внутреннего отражения определяется формулой [c.318]

Соотношения между градусом и радианом следующие угол полной окружности 360°=2-п =6,28318530 рад-, [c.6]

Углы между положительными направлениями осей могут изменяться от О до 180°, т. е. каждое значение косинуса однозначно определяет угол. Полная схема (матрица) косинусов при повороте осей представлена в табл. 2.2. [c.34]

Чтобы установить угол максимальной интенсивности и угол полного светового конуса, введите значения в соответствующие поля или воспользуйтесь линейными шкалами. [c.827]

При фиксированных параметрах 0, б и х явления полного прохождения могут наблюдаться также при изменении угла падения ф. Для х < 1/2 и 0 < 1 из (2.29) получаем угол полного прохождения [c.91]

Угол Брюстера — угол, при котором в отраженном свете остается только волна, поляризованная перпендикулярно плоскости падения (угол полной поляризации). [c.188]

Так как коэффициент преломления зависит от ориентации спина нейтрона, то угол полного отражения также будет зависеть от ориентации спина по отношению к вектору индукции В. Это обстоятельство может быть использовано для получения поляризованного пучка нейтронов. [c.410]

Угол полного отклонения луча призмы о=2(б1+01 — вг). [c.131]

Угол полного внутреннего отражения а определяется по фор гуле [c.7]

Выдвигая выходную палету, также получаем увеличение полного покоя, дополнительный угол покоя остается тем же. На этой палете происходит изменение внутри полного угла покоя, увеличивается угол покоя за счет уменьшения добавочного угла покоя. При этом полагаем, что на входной палете имеет место слишком большой потерянный путь, а на выходной палете — угол полного покоя. [c.84]

Угол полного качания стрелы в град (см. рис. 46) [c.103]

Из приведенной формулы видно, что показатель преломления рентгеновских лучей меньше единицы, хотя и очень мало отличается от нее. Его можно измерить, наблюдая предельный угол полного отражения рентгеновских лучей при переходе из воздуха в среду. Для Я, 0,1 нм в стекле п= —5-10 . [c.97]

Подобным же образом находим Обозначим угол полного ускорения с касательной через 6 Очевидно [c.48]

Решение. Произведем КП к переменным действие-угол. Полный интеграл уравнения Гамильтона-Якоби 5 = —Е1 + У х, Е), [c.388]

Время пробега волны по пути ОАВС также не представляет труда определить. Пути ОА и ВС одинаковы, и если угол полного отражения / известен (а он в данном случае известен, так как мы знаем скорости с, и Сз см. стр. 383), то путь ОА = ВС можно выразить через глубину залегания нижнего слоя ( скорость же, с которой волна пробегает эти пути, равна с,. Остаётся определить время пробега по границе раздела, т. е. по пути АВ, оторый волна, как мы теперь знаем, пробегает со скоростью Сд. Это время определяется без особых трудностей, если использовать элементарные алгебраические и тригонометрические операций. Общее время пробега волны по пути ОАВС будет суммой времён пробега по путям ОА, АВ и ВС, оно оказывается равным [c.424]

УГОЛ ПОЛНЫЙ. Фигура, образованная несколькими полупрямыми, исходящими из одной точки плоскости. Сумма всех углов полного угла равна 360°. Полный угол может состоять и из двух развернутых углов по 180°. [c.131]

Единица полный телесный угол может быть определена согласно формуле (4,4) как телесный угол полной сферы. Полный телесный угол, очевидно, равен 4ястерадиан. [c.129]

О. с. от поглощаюпщх сред имеет ряд особенностей отражающая граница вблизи ф р становится нерезкой отсутствует угол полной поляризации, хотя р-компо-вента имеет минимум (рис. 2, в) при угле, к-рый наз. главным Фгд. Для гл. угла падения разность фаз между р- и -компонентами 6р — = я/2. Скачки фаз при от- [c.511]

Верхний знак соответствует случаю параллельности направлений Н и спина пейтрова, нижний — ангнпа-раллельности. Критич. угол полного отражения нейтронов, падающих на зеркало, равен [c.71]

При расчетах отражающих призм нужно всегда помнить, что во многих случаях полное внутреннее отражение испытывают, не все лучи пучка при этом часть световой энергии не отражается, а преломляется, о вызывает ряд вредных явлений затемнение поля, появление бликов, иногда вторичные изображения. Известно, что угол полного внутреннего отражения, отсчитываемый от нормали к поверхности, зависит от роказателя преломления. Эта зависимость определяется уравнением [c.172]

Установите угол максимальной интенсивности (поле и шкала Hotspot) и угол полного светового конуса (поле и шкала Falloff)- Углы задают раскрытие конуса диафаммы направленности, ось которой выходит из точки установки прожектора и направлена в точку цели. Максимальное значение обоих углов равно 160°. Если угол максимальной интенсивности и угол полного светового конуса совпадают, то затухание отсутствует— прожектор дает равномерный световой поток в пределах конуса диаграммы направленности. По умолчанию угол максимальной интенсивности равен 44°, а угол полного светового конуса — 45°. При таких значениях область затухания очень небольшая. Поэкспериментируйте, чтобы добиться нужного результата. [c.827]

Второе условие является условием проявления эффекта Малюжинца для частых решеток из диэлектрических брусьев (см. 8.2). Угол полного нерезонансного прохождения при этом равен ф = ar os [(1 — 0) (е 4-+ + г)и не зависит от глубины решетки. Для частой [c.102]

Таким образом, для решеток волноводного типа угол полного прохождения ф =ar os 4- 02S2 4--..) имеет универсальный характер — он существует при произвольных отношениях ширин щелей к периоду, практически не зависит от глубины решетки и в длинноволновой области —от частоты. Последние две особенности принципиально отличают это явление от описанных в следующем параграфе эффектов резонансного прохождения волн сквозь решетки волноводного типа. Условия б = Л//> 0,25 и и <0,3 дают количественную характеристику понятиям ненулевой высоты и длинноволновой области. При б < 0,25 вблизи угла полного нерезонансного прохождения решетка также практически полностью прозрачна (см. рис. 17, б). Если при нормальном падении и и б будут такими, что поле резонансным образом будет полностью проходить через решетку, то при них зависимость i Во от угла падения (см. рис. 54, б) становится несущественной вплоть до угла полной прозрачности (2.34). Если же при ф = О параметры X, б соответствуют минимуму Во , то зависимость jBol от ф носит резонансный характер с шириной резонансов порядка 0 (см. рис. 54, а, б). В диапазоне 0,4 < и < (1 sin ф) также существуют углы полной прозрачности, но они сдвигаются в область меньших углов падения (рис. 55, в), чем это дает (2.34), и их положение зависит от б (см. рис. 54, г). Амплитуда отмеченных на рис. 55, г осцилляций с уменьшением и стремится к нулю. [c.106]

Результирующие прямоугольные треугольники со сторонами /3, й и к П2 показаны на рис. 11.3. Заметим, что, поскольку частота постоянна, для случаев ф), (с), (Д) и (е) справедливо тождество Atq/Jj = = (и/с)п2- Таким образом, распространение излучения можно рассматривать как распространение плоской волны, направленной вдоль гипотенузы с неизменяющейся постоянной распространения Atq/Jj. При уменьшении /3 угол в уменьшается до тех пор, пока при 13 = кдП не нарушится условие полного внутреннего отражения на границе III—II. Это следует из того факта, что условие волноводного распространения волн /3 = ATq/Jj sin в > эквивалентно неравенству в > ar sin(/j3//j2) = где — угол полного внутреннего отражения на границе раздела между слоями II и III. Поскольку з > полное отражение на границе раздела II—III гарантирует полное внутреннее отражение на границе областей I—II. Использование полного внутреннего отражения для получения волноводных мод мы обсудим в конце следующего раздела. [c.450]

Угол полного отклонения лазерного луча на выходе сканера Z0 составлял 136 Для обеспсчен 1я синхронизации между углом поворота скане]зов и вадеослгкалом часть излучения лазера, отраженная от сканера 20, ответвлялась на специальный фотодиод (на рис. 7.2 не показан), формировавший синхронизирующий импульс. Этот импульс использовался для запуска строки видеосигнала. [c.252]

Если угол падения больше, чем угол полного внутреннего отра-жения, т. е. 6> ar sin (с/с ), sin9i>l, то os 0i = l — sin e = = —/j/ sin 01—1. Поэтому приведенный импеданс границы раздела — [c.412]

Если обозначим через ф угол полной реакции Да с нормалью н опорной поверхности в том случае, когда модуль силы статического трения не достиг еще максимального значения Рщях (рис. 79), то [c.127]

Для различных оптических стекол этот угол различен. Так, для стекла К8 (я= 1,5163) угол полного внутреннего отражения а =41°15 42", а для стекла БК10 ( = 1,5688) —а =39°36 02". [c.8]

Оценка коэффициента отражения зеркала при скользящем падении может быть сделана на основании формул электромагнитной теории света, связывающих угол полного внутреннего отражения с концентрацией электронов в отражающем веществе. (Речь идет, разумеется, об электронах, принимающих участие в дисперсии.) Оказывается, что для данной длины волны критический угол возрастает как С — концентрация элексро-нов). Или, иначе говоря с увеличением С при данном угле падения можно наблюдать излучение с более короткой длиной волны. Из этих соображений следует, что в условиях скользящего падения выгоднее всего покрывать решетку платиной или золотом, для которых С велико. Наоборот, для углеводородов С мало, поэтому коэффициент отражения решетки уменьшается при осаждении на ее поверхности паров масла. Это заставляет считать более целесообразным применение ртутных диффузионных насосов, а пе масляных [23]. Рассчитанные по электромагнитной теории значения углов полного внутреннего отражения согласуются с экспериментальными данными. [c.133]

В связи с этим угол полной полярпзации фд называют углом Брюстера. Указанное явление успешно используется для получения линейно поляризованного света. [c.497]

Другим примером подобных устройств может служить рефрактометр, изображенный на рис. 519. Здесь Р — стеклянный полуцилиндр, плоское сечение которого находится в контакте с контролируемым раствором. На границу стекло—раствор надает расходящийся пучок света. Частично он испытывает полное внутреннее отражение. Луч 1 является предельным. Отраженный свет попадает на фотоэлемент Ф, который соединен со специальным электронным устройством ЭП, собранным по мостовой схеме.-Мостовая схема отрегулирована так, что ее равновесие сохраняется нри некоторой величине светового потока, попадающего на фотоэлемент. С изменением показателя преломления раствора предельный угол полного внутреннего отражения меняется. При этом величина светового потока, попадающего на фотоэлемент, также будет меняться. Разбалансированная схема ЭП приводит в движение мотор, который поворачивает фотоэлемент относительно центра цилиндрической поверхности до восстановления равновесия моста. Таким образом, в данном случае мы имеем следящее устройство, которое способно не только сообщить о достижении заданной концентрации раствора, но и показывать ее значение величиной угла поворота трубы с фотоэлементом в любой момент времени. [c.698]

Угловая расходимость обращаемого при ВРМБ-излучения ограничена не только снизу, но и сверху. Это связано с тем, что мощность не коррелированных с накачкой затравочных шумов не должна более чем в ехр G p л 10 —10 раз превышать мощность коррелированной компоненты. Отношение этих мощностей пропорционально числу шумовых стоксовых мод Лщ, которые могут распространяться в светопроводе, т. е. PhJP(0с/0д) где 0Д а 0 — угол полного внутреннего отражения. Обычно расходимость накачки на входе в светопровод 0 sO,10 > что приводит к следующей оценке на расходимость излучения пакачки сверху 0/0л 1О=—10 [27]. [c.165]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...