Ширина резонанса

В такой форме (нестабильные частицы, рождающиеся во взаимодействиях) резонансы были обнаружены для яЛ, лК, 2л, Зл и многих других систем из сильновзаимодействующих частиц. Эти резонансы получили соответственно названия Yi -, К -, р- и I, (о-резонанса. Каждый из них при своем образовании и распаде ведет себя как единая элементарная частица с вполне определенными свойствами электрическим и барионным зарядами, массой, спином, изотопическим спином, четностью, странностью, временем жизни (точнее, шириной резонанса). Резонансу, как и обычной частице, можно приписать определенное значение импульса и энергии. Таким образом, формально резонанс отличается от обычной частицы только меньшим временем жизни, малое значение которого определяется его нестабильностью относительно сильных взаимодействий. [c.280]

Полная ширина резонанса Г, Мэе [c.818]

Полная ширина резонанса Г, Мае [c.822]

Полная ширина резонанса Г, Мэа [c.823]

Соотношений (1.49) и (1.50) достаточно для определения декремента и спектральной ширины резонанса во всех практически важных случаях. В большинстве случаев влияние потерь па поперечную [c.32]

Корень к, уравнения Хт к) = 0 является центром резонансной кривой, т. е. квазистационарным уровнем (вещественным). Ширина резонанса 26 (полоса значений к, в которой рассеянное поле сильно зависит от энергии) определяется скоростью изменения функции Хт к) на квазистационарном уровне [c.70]

Частоты кт расположены близко друг к другу, на расстоянии порядка 1/д/ е . Поэтому, хотя формула (26.8) справедлива при любом т, использовать в ней следует ближайшее к рабочей частоте значение ТОЛЬКО тогда можно из нее найти смещение резонанса относительно кщ и ширину резонанса-—обе эти величины, согласно [c.266]

Отметим еще два отличия диэлектрического резонатора от резонатора, рассмотренного в 23. Смещение частоты зависит от положения резонатора относительно внешних тел, а ширина резонанса имеет тот же порядок, что и смещение. В этом смысле скачкообразное изменение е образует на границе тела менее сильный барьер, чем частая решетка. [c.268]

В 23 высокодобротные резонаторы с полупрозрачными стенками были исследованы р-методом для обеих поляризаций. Была найдена структура собственных значений вблизи спектра закрытой задачи и качественно исследованы все характеристики таких резонаторов. Оказалось, что такими же свойствами обладают резонаторы, исследованные в 24, 25. Однако для того, чтобы найти все численные параметры (в первую очередь— ширину резонанса и затухание вытекающих волн) без предварительного решения внутренней и внешней задач для металлизированного волновода, пришлось бы проводить вычисления в комплексной области. [c.269]

Р), А интенсивность в различных точках сечения пучка различна, то сдвиг тоже различен. Это различие в сдвигах уровней для различных атомов мишени приводит к появлению эффективной ширины резонанса для ансамбля атомов. Это явление иногда называют штарковским уширением резонанса. Количественные оценки штарковского уширения можно сделать, исходя 52 [c.52]

Если напряженность постоянного электрического поля мала по сравнению с атомной, то величина штарковского сдвига значительно превышает вероятность ионизации в единицу времени (мнимая часть энергии мала по сравнению с изменением вещественной части). Если же напряженность поля порядка или больше характерного атомного значения (в данном случае под атомным значением мы понимаем величину поля, при которой энергия рассматриваемого уровня равна вершине эффективного потенциального барьера), то сдвиг энергии оказывается того же порядка величины, что и мнимая часть энергии. Однако задача вычисления сдвига отнюдь не теряет смысла, хотя и понятие дискретности атомного спектра исчезает. В задачах рассеяния подобные уровни выступают как резонансы в сечении рассеяния, причем ширина резонанса отвечает мнимой части энергии, а положение максимума — его вещественной части. [c.83]

Критерий реализации прямого процесса ионизации на практике отличен от приведенного в гл. I. Дело в том, что в реальной экспериментальной ситуации ширина резонансов в ансамбле атомов отличается от ширины резонанса в изолированном атоме, а лазерное излучение, как правило, имеет ширину спектра A j, превышающую естественную ширину атомных уровней. Доплеровское уширение Г в зависит от вида атомной мишени — для мишени в виде газа (пара) исследуемых атомов — это линейный эффект Доплера, а для атомного пучка — это квадратичный эффект Доплера, много меньший линейного. Поэтому в реальной ситуации в правой части неравенства [c.113]

Обозначение Странность S Г ипер- Изотопи- ческий Мульти- Масса т, Мэе Ширина резонанса Г, Л-1 эз Спнн м чет- Преобладающая схема сильного распада [c.382]

Обозначение Стран- ность S Гипер-заряд У = В + S Изотопи- ческий спин Т Мульти-плетность 2Г + 1 Масса т. Мае Ширина резонанса Г, Мая Спин и четность Преобладающая схема сильного распада [c.666]

Стргн ность S Гипер-заря ц y=B + S Изотопический спин Т Муль- типлет- ность 2Г+1 Масса т, Mas Ширина резонанса Г, Мэе Спин и четность /Р Преобладающая схема распада [c.290]

Обозначение Странность S и гиперзаряд У= В -(- S Изото- пиче- ский спин Т Муль-типлет-ность 2Т + 1 Масса т, Мэе Ширина резонанса Г, Мвв Спин и четность iP Преобладающая схема сильного распада [c.292]

Все мезонные адроны имеют барионный заряд В = 0, т. е. совпадающие значения странности 5 и гиперзаряда У = В + 5 = 5. Антиад-роны имеют тождественные с соответствующим адроном значения массы т, ширины резонанса Г, спина I и изотопического спина Т и противоположные по знаку значения гиперзаряда У, электрического заряда z, странности S и проекции изотопического спина Т . Схема распада антиадрона зарядовосопряжена схеме распада адрона. [c.292]

Для распадов мезонных резонансов с нулевой странностью нередко проявляется запрет по G-четности (см. 2, п. 9), снижающий вероятность распада на четыре порядка. С-четности для нестранных мезонов приведены в табл. 7.5. Например, характеристика О" при т]-мезоне означает нулевой спин, отрицательную обычную четность и положительную С-четность. Как мы уже говорили в 2, С-четность сохраняется в сильных взаимодействиях и при нулевой странности имеет определенное значение. Поскольку 0-четность мультипликативна и равна минус единице для пиона, то С-четная система может распадаться только на четное число пионов, а G-нечетная система — только на нечетное число пионов. Так, например, т1-мезон G-четен. Поэтому за счет сильных взаимодействий он не может распадаться на три пиона. Но распад его на два пиона запрещен еще сильнее. Действительно, так как спины ri-мезона и пиона — нули, то два пиона должны рождаться в S-состоянии. Поэтому их волновая функция четна (здесь уже мы говорим об обычной четности). А ri-мезон — нечетен. На опыте было обнаружено, что т]-мезон распадается на три пиона, причем ширина резонанса столь мала, что измерению не поддается. Поскольку трехпионный распад за счет сильных взаимодействий запрещен, то, значит, Б реальном распаде участвуют и электромагнитные взаимодействия. Поэтому т -мезон должен распадаться на два у-кванта примерно с такой же вероятностью, как и на три пиона. Специально проведенные измерения подтвердили, что в 40% случаев идет распад на два Y-кванта. Сохранением G-четности обусловлен запрет двух-пионного распада Ф-мезона. [c.368]

С у л а). Ширина резонанса определяется темп-рой Кондо T/f, а его арлплптуда g/ обратно пропорц. (рис. 2). [c.439]

О. с. ч. обладают преимуществами по сравнению с квантовыми стандартами частоты СВЧ-диапазона эксперименты, связанные с измерением частоты при использовании лазеров, требуют меньшего времени, т. к. абс. частота в 10 —10 раз превышает нелазерные стандарты частоты. Абс. интенсивность и ширина резонансов, являющихся реперами частоты, в оптич. диапазоне в 10 —10 раз больше, чем в СВЧ-диапазоне, при од- [c.451]

Для получения узкой линии излучения и высокой кратковрем. стабильности частоты (стабильность за времена т 1 с) необходимо использовать реперы достаточно высокой интенсивности с шириной у, значительно превосходящей характерный диапазон частотных возмущений Д/в. Для газовых лазеров характерная ширина спектра акустич. возмущений Д/в 10 —10 Гц, поэтому требуемая ширина резонанса у 50 Гц (относит, ширина 10" —10" ). Это позволяет использовать системы автоматич. подстройки частоты с широкой полосой (10 Гц) для эфф. подавления быстрых флуктуаций длины резонатора. [c.451]

Теория спектральных преобразований многоканальных ОШ, отвечающих системе нес . ур-иий Шрёдингера, связанных матрицей взаимодействия u,j. j )ll, предсказывает, как нужно трансформировать элементы матрицы, чтобы сдвинуть избранные уровни энергии, изменить нормировочные векторы связанных состояний и ширины резонансов, породить или устранить отдельные связанные состояния. Напр., связанные состояния в непрерывном спектре возможны с короткодействующей потенц. матрицей, в отличие от одноканального случая, когда для этого требуется слабо спадающее осциллирующее поведение и (г) при больших г. [c.471]

В зависимости от времени жизни т Э. ч. делятся на стабильные, квазистабильные и нестабильные (резонансы). Стабильными, в пределах точности совр. измерений, являются электрон (т>2 10 лет), протон (т>5 10 лет), фотон и все типы нейтрино. К квазистабильным относят частицы, распадающиеся за счёт эл.-магн. и слабого взаимодействий. Их времена жизни лежат в интервале от 900 с для свободного нейтрона до 10 с для Х -гиперона. Резонансами наз. Э. ч., распадающиеся за счёт сильного взаимодействия. Их характерные времена жизни 10 —10 с. В табл. 1 они помечены значком и вместо х приведена более удобная величина ширина резонанса Г = Л/т. [c.599]

Таким образом, для решеток волноводного типа угол полного прохождения ф =ar os 4- 02S2 4--..) имеет универсальный характер — он существует при произвольных отношениях ширин щелей к периоду, практически не зависит от глубины решетки и в длинноволновой области —от частоты. Последние две особенности принципиально отличают это явление от описанных в следующем параграфе эффектов резонансного прохождения волн сквозь решетки волноводного типа. Условия б = Л//> 0,25 и и <0,3 дают количественную характеристику понятиям ненулевой высоты и длинноволновой области. При б < 0,25 вблизи угла полного нерезонансного прохождения решетка также практически полностью прозрачна (см. рис. 17, б). Если при нормальном падении и и б будут такими, что поле резонансным образом будет полностью проходить через решетку, то при них зависимость i Во от угла падения (см. рис. 54, б) становится несущественной вплоть до угла полной прозрачности (2.34). Если же при ф = О параметры X, б соответствуют минимуму Во , то зависимость jBol от ф носит резонансный характер с шириной резонансов порядка 0 (см. рис. 54, а, б). В диапазоне 0,4 < и < (1 sin ф) также существуют углы полной прозрачности, но они сдвигаются в область меньших углов падения (рис. 55, в), чем это дает (2.34), и их положение зависит от б (см. рис. 54, г). Амплитуда отмеченных на рис. 55, г осцилляций с уменьшением и стремится к нулю. [c.106]

Тип барио- иа Частица Энергия пучка. Мэе [P, Л эе/с] , jn Масса покоя m, Мэе Полная ширина резонанса Г, Мэе /п, Гэв [Г Гэв -] Каналы распада [c.820]

Тип барио- на Частица Энергия пуч ка Мэе Р, Мэе с Масса покоя т, Мэе Полная ширина резонанса Г, Мэе Гэв [Г(т=), Каналы распада [c.821]

Роль промежуточного резонанса. Рассмотрим тот случай, когда при многофотонном возбуждении возникает промежуточный резонанс (рис. 3). В рамках модельной задачи, обсуждавшейся выше, при многофотонном возбуждении изолированного атома в слабом виешием поле монохроматического излучения промежуточные резопапсы можно пе принимать во внимание ввиду ангармоничности спектра связанных состояний реальных квантовых систем — атомов, молекул. В реальном случае ансамбля атомов (молекул) в пиде газа и сильпого внешнего поля квазимонохроматического лазерного излучения эффективные ширины резонансов увеличиваются на много порядков величины, так что появлепне промежуточных резонансов становится вполне реальным. [c.49]

Практическая реализация многофотонного возбуждения. В п. 1 была рассмотрена идеальная модельная задача — мпогофотонное возбуждение изолированной неподвижной квантовой системы слабым внешним полем монохроматического излучения. Только в Этом случае справедливы приведенные выше соотношения и, в частности, только в этом случае ширина резонанса в вероятность возбуждения определяются естественной шириной резонансного состояния. [c.50]

Смотреть страницы где упоминается термин Ширина резонанса : [c.344] [c.344] [c.662] [c.667] [c.668] [c.291] [c.1102] [c.368] [c.206] [c.70] [c.579] [c.554] [c.276] [c.452] [c.192] [c.304] [c.314] [c.156] [c.902] [c.903] [c.225] [c.25] [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...