Среднее поле

Обработка резанием, холодная штамповка, навивка ленточных сердечников ухудшают магнитные свойства стали возрастают коэрцитивная сила, а следовательно, и потери на гистерезис, резко падает индукция в слабых и средних полях. Для восстановления магнитных свойств рекомендуется отжиг при 750—900 °С. [c.309]

Один из способов обойти возникающие затруднения, не отказываясь полностью от учета взаимодействия между частицами, был придуман Ван-дер-Ваальсом. Он заключается в том, чтобы заменить истинную энергию этого взаимодействия ее величиной, усредненной по всем возможным положениям частиц. Такая процедура развязывает частицы друг от друга и делает их движения независимыми. Ее называют приближением среднего поля. [c.60]

Такие неустойчивые состояния фигурируют в теории Ван-дер-Ваальса наравне с устойчивыми только потому, что эта теория основана на приближении среднего поля, которое полностью игнорирует флуктуации. Если же включить флуктуации объема, то из сказанного ясно, что выживут только устойчивые состояния, а неустойчивые никогда не будут наблюдаться. [c.139]

Для того чтобы получить более общее выражение для диэлектрической проницаемости, необходимо определить величину поля, действующего на молекулу. Эта задача является очень сложной, так как действующее поле существенно зависит от строения диэлектрика. В простейшем случае изотропной среды (точнее, для изотропного кубического кристалла) действующее поле Е связано со средним полем Е и поляризованностью Р следующим образом [c.5]

Теория Ландау основана на представлении о среднем поле, когда поведение какой-либо физической величины, например магнитного спина, определяется по величине отклика этого спина на локальное поле от всех других соседних спинов при некотором их осредненном положении при этом пренебрегают отклонениями расположения спинов от среднего, т. е. не учитывают возможных флуктуаций. [c.245]

Приближение среднего поля описывает поведение системы тем хуже, чем сильнее флуктуации, так как в теории среднего поля коррелированные флуктуации параметра порядка не учитываются. Соответственно этому набор критических показателей, вообще неодинаков для различных фазовых переходов. Поэтому универсальность фазовых переходов второго рода надо понимать в том смысле, что для группы определенных фазовых переходов критические показатели одни и те же, причем таких групп может быть несколько. В тех случаях, когда в силу внутренних особенностей системы флуктуации в ней оказываются слабыми, справедлива теория Ландау, и критические показатели будут иметь значения, вытекающие из этой теории. Последнее справедливо очевидно для сверхпроводящих переходов и для фазовых переходов в некоторых сегнетоэлектриках. [c.254]

ПОЛЯХ 0,002—0,008 а/см 6 — повышенная проницаемость в слабых полях 7 — нормальная проницаемость в средних полях 0,03—10 а/см, 8 — повышенная проницаемость в средних полях, количество нулей характеризует способ изготовления стали (О — холоднокатаная текстурованная. [c.141]

В области очень слабых магнитных полей (участок /, рис. 6-1) магнитная индукция растет линейно с ростом напряженности, магнитная проницаемость остается постоянной это так называемая начальная относительная магнитная проницаемость. Эта область намагниченности используется обычно в технике слабых токов (нелинейная зависимость между магнитной индукцией и напряженностью поля приводит к искажению передаваемых сигналов). В области средних полей (участок 2) магнитная проницаемость резко возрастает и проходит через максимум. В первой части этого участка рост магнитной индукции происходит очень круто. В области средних полей (участок 3) происходит лишь слабое увеличение магнитной индукции. В области сильных полей (участок 4) рост магнитной индукции происходит очень замедленно по пологой прямой (наступает насыщение). К числу ферромагнитных материалов по своим свойствам можно отнести магнитную [c.290]

Благодаря повышению удельного сопротивления в электротехнической кремнистой стали снижаются потери на вихревые токи. Наличие кремния сказывается благоприятно и на других магнитных свойствах снижаются потери на гистерезис, увеличивается магнитная проницаемость в слабых и средних полях, снижается магнитострикция. [c.294]

В общем виде (и для средних полей) этот закон может быть доказан лишь с помощью квантовой механики. [c.362]

Линии висмута исследованы рядом авторов [2в-зо] g сильных и средних полях, В сильном поле тип расщепления в согласии с теорией вполне соответствует обычному зеемановскому расщеплению, но каждая зеемановская компонента состоит, в свою очередь, из десяти тесных компонент. Это непосредственно подтверждает значение / = /2 Для ядра висмута, полученное ранее на основании правила интервалов. [c.537]

IV. Уравнения для среднего поля...............260 [c.242]

Если, например, в качестве пробного решения взять среднее поле (3ф/(3л , то из уравнений (10) и (13) следует простой результат [c.248]

IV. У равнения для среднего поля [c.260]

Если постоянная е и функции МцЫ — х ) известны, то уравнение (50) можно использовать для нахождения ff x)). Для среднего поля это уравнение заменяет уравнение [c.262]

В разд. IV было указано, что если характерный масштаб корреляции 1с мал как по сравнению с характерным размером образца материала Lv, так и по сравнению с характерным расстоянием Lp, на котором значительно меняется интенсивность источника р(х), то уравнение для среднего поля i(x) можно записать (см. формулу (53)) в виде [c.266]

Здесь Ез — среднее поле (выбранное в направлении оси 3, т. е. оси 2), а Я / (х) — вклад /-го порядка в решение по методу возмущений. Возмущением является величина е /ё, где статистическая флуктуация е предполагается малой по сравнению с 8. [c.268]

В разд. IV рассматривались уравнения для среднего поля. Было показано, что (х) в бесконечной среде удовлетворяет уравнению [c.273]

Как показали эксперименты, проведенные со сталью Э12 (рис. 2), а также со сталью 45, магнитная индукция и проницаемость углеродистых сталей наиболее чувствительны к механическим напряжениям в области средних полей (около 1000 а м), т. е. в области максимальных значений магнитной проницаемости сталей. Примерно в той же области полей наиболее четко проявляется максимум на кривой В (о) при растягивающих напряжениях. Положение максимума при увеличении поля смещается влево по оси а и даже при более высоких полях заходит в область сжимающих напряжений. В области средних полей сжатие сильнее воздействует на магнитную [c.126]

Некоторые исследователи [8] связывают положение максимума на кривой В(а) в области средних полей (см. рис. 2) [c.130]

В расчетах принято, что для пп. б, в, г вполне достаточно пол-листа, т. е. для экономического анализа также расходуется в среднем пол-листа жести. [c.196]

Электротехнические стали с высоким содержанием кремния следует применять в тех случаях, когда требуются малые потери на гистерезис и вихревые токи или высокая магнитная проницаемость в слабых и средних полях. Холоднокатаные текстурованные стали обладают более высокой проницаемостью в области слабых полей и более низкими удельными потерями по сравнению с горячекатаными сталями. [c.137]

В налаженном процессе средняя арифметическая величина всей выборки должна соответствовать номинальному размеру (средние поля допуска), верхний и нижний технические пределы — границы поля допуска. Помимо этих границ (как указано на рис. 9), на график наносится еще две границы — нижний и верхний контрольный пределы, которые и служат основным звеном в графике для суждения об изменении качества продукции. [c.326]

Задача 476 (рис. 299). Движение поршня двигателя задано уравнением s = Rsmkt. Определить угловую скорость коленчатого вала двигателя в момент, когда поршень занимает среднее поло- [c.183]

Помимо моделей с сильным взаимодействием, в которых нук- fiOHbi, образующие ядро, не сохраняют свою индивидуальность, а лишь принимают участие в коллективных движениях, были предложены модели независимых частиц, основывающиеся на противоположных воззрениях. В этих моделях принимается, что нуклоны движутся в усредненном поле ядра в первом приближении независимо друг от друга. Это поле представляет собой среднее поле, [c.177]

Следующим, более точным приближением является обобщенная модель ядра (О. Бор и Моттельсон, Хилл и Уиллер), в которой учитывается влияние коллективного движения нуклонов на параметры среднего поля. Согласно этой модели, коллективное движение нуклонов, находящихся впе заполненных оболочек, приводит к изменению формы ядра (без изменения объема) и ориентации его в пространстве. Первое соответствует объемным и поверхностным колебаниям ядерного вещества, второе — вращению ядра (для несферических ядер). [c.199]

Предположение о том, что все диполи в среде равны и расположены параллельно, может быть оправдано в случае диэлектрика (поляризация атомов), однако в случае парамагнетика (ориентация ионов) оно неприменимо. Онзагер [28] показал, что среднее поле в месте расположения иона (при усреднении как по пространству, так и по времени) равно полю, вычисленному по формуле (7.12), однако оно не является полем, оказывающим на ион ориентирующее действие. Сам ион вызывает поляризацию окружающей его среды, а это приводит к появ [ению некоторотг составляющей поля в место расположения иона. Эта составляющая, названная Бёттхером [29] полем реакции , меняет свое направление вместе с диполем (если предполагать, что среда вокруг диполя является изотропной) поэтому она не приводит к ориентации иона (,х отя и приводит к появлению соответствующего члена в выражении для энергии). Задача состоит в том, чтобы вычислить поле в месте расположения одного из ионов в решетке в случае, когда сам ион отсутствует. Такое вычисление связано с большими трудностями. Онзагер для получения приближенного р( -шения заменил парамагнетик непрерывной средой, обладающей проницаемостью [1, со сферической полостью, объём которой равен объему отсутствующего иона. И этом случае из уравнений Максвелла можно получить соотношение [c.432]

И Я р.. В первом случае сопротпвленпе висмутовой проволоки должно быть пропорционально В , тогда как во втором оно должно быть пропорционально Эти два случая различны, так как в промежуточном состоянии Шальпиков нашел, что среднее поле, обнаруживаемое висмутовой проволоко11, в действительности больше В, что является достаточно убедительным доказательством дискретной структуры промежуточного состояния. [c.652]

Яцр . Поскольку трудно представить себе факторы, препятствующие переходу таких областей в сверхпроводящее состояние, Ландау в дальнейшем предложил разветвленную модель (фиг. 10,6) с непрерывным ветвлением, таким, чтобы всюду на поверхности среднее поле равнялось Н. Ландау получил следующее выражение для свободной энергии в модели с такими многократно разветвленными слоями [c.747]

Наименьшая кинетическая энергия— при крайних положениях куласы, наибольшая — при прохождении кулисой среднего поло кеиия. [c.293]

Намагничивание ферромагнетика сопровождается ма-гнитострикционным эффектом. Изменение магнитострик-ции Я для поликристаллических железа, никеля и кобальта в зависимости от намагниченности 4nyj приведено на рис. 43. Наблюдающаяся для никеля и кобальта отрицательная величина магнитострикции обусловлена ее отрицательным значением по всем главным направлениям в монокристаллах. Магнитострикция железа положительна в малых и средних полях 1,6—1,7 тл (16—17) X X 10 гс вследствие легкости намагничивания до насыщения в направлении [Ю0, а в более сильных полях, когда основное значение приобретает намагничивание по осям трудного намагничивания [НО] и [111], магнитострикция становится отрицательной. [c.64]

Стали, предназначенные для работы в малых и средних полях, должны быть без выключений и не иметь напряжений. Поэтому стали Э45, Э48, Э47, Э370 подвергают длительному высокотемпературному отжигу в вакуумных печах с последующим охлаждением с регулируемой скоростью. [c.147]

Петли гистерезиса при перемагиичивании в разных полях после обработки для получения перминварных свойств и закалки на воздухе с температуры 600° С приведены на рис. 121. После длительного низкотемпературного отжига в малых полях гистерезис отсутствует наблюдается линейное изменение индукции в зависимости от магнитного поля, а в средних полях наблюдается перетянутая форма петли гистерезиса, после закалки наблюдается нормальная петля гистерезиса. [c.165]

В силу изложенного в качестве материала для электромагнитов, работающих в переменных полях, применяют те, которые имеют узкие петли гистерезиса, что связано с малой коэрцитивной силой. Такие материалы называют магнитомягкими, они отличаются малым запасом магнитной энергии, способностью легко перемагничиваться и размагничиваться, высокой магнитной проницаемостью в слабых и средних полях. В отличие от них материалы с широкой петлей гистерезиса, с большой коэрцитивной силой отличаются большим запа.сом магнитной энергии и устойчивым намагничиванием. Их называют магнитотвердыми и применяют для изготовления постоянных магнитов. [c.292]

Впервые задача о переходе от слабого к сильному полю и, следовательно, магнитное расщепление в средних полях было рассмотрено Фохтом еще на основе классической электронной теории. Позже Зоммерфельд показал, что формулы, полученные Фохтом, приближенно остаются в силе для дублетных термов и с точки зрения квантовой механики [ ]. Предположим, что мы имеем дублетный терм (например, Pi/ , s/ ), расстояние между обоими уровнями которого обозначим через Уровни дублетного терма харак- [c.360]

С точки зрения квантовой механики тип магнитного расщепления в средних полях был рассчитан Дарвином, Гоудстоном и рядом других авторов а для промежуточных связей — в серии работ Грина, Лоринга [c.363]

Прежде всего отметим, что наблюдения, проведенные Трумпи р ] и другими авторами, показывают хорошее согласие между теорией Хольцмарка и экспериментальными данными для линий диффузных серий щелочных металлов, которые обнаруживают сильное штарковское расщепление. Как видно из табл. 106, значения среднего поля Е, вычисленные по экспериментально определенным значениям различных линий диффузной серии лития, хорошо сходятся между собой. [c.506]

Длина волны 0 л, А Сериал ь- НЬЕН символ Расстояние между крайними штар-ковскнми компонентами (В поле, Я=38 кв/см) Постоянная Штарка С, A/ OSE Наблюденная ширина линий Среднее поле [c.506]

Формулы, дающие положения подуровней в средних полях, могут быть получены на основании квантовомеханических расчетов [Щ, Для терма [c.537]

U-образиая трубка /, укрепленная па поперечной переборке внутри понтона, заполнена ртутью, в которую погружеяы электроды 2 и 3. От электродов идут провода к двум соленоидам 4 и 5, включенным в общую сеть. К ртути также подведен провод. При отсутствии крена или при малом крене электроды замыкают цепи обоих соленоидов и золотник б, концы штоков которого являются сердечниками соленоидов, занимает среднее поло кепие. При крене на угол 4-9, превышающий заданное значение, цепь катушки 4 размыкается и золотник 6 под действием соленоида 5 перемещается вправо. При этом кран 7 поворачивается и разобщает каналы and. Жидкость, подаваемая насосом в золотник 6, поступает в первую полость цилиндра 8 и перемещает поршень 9 влево. Это вызывает включение пускового реостата, не показанного на рисунке, вследствие чего электромотор начинает передвигать противовес в соответствующую сторону, пока угол крена не уменьшится и электрод 2 не замкнет цепь катушки 4. Золотник 6 под действием соленоида 4 возвращается в среднее положение, кран 7 соединяет каналы and. Поршень 9 под действием сжатой пружины 10 приходит в среднее положение При крепе в обратную сторону происходит аналогичный процесс. [c.224]

Воздух поступает по каналам а и rf в центральную полость клапана, оказывая давление на мембрану 1. К мембране I прикреплены поршни 2 и 3, находящиеся под давлением жидкости. Мембра- на 1 находится в среднем поло-женин, когда давление воздуха слева и справа одинаковое. При увеличении давления воздуха слева мембрана 1 с поршнями 2 и 3 перемещается вправо. При этом штон 2 открывает канал ft, н жидкость под давлением поступает в сервомотор. В нейтральное положение мембрана J возвращается за счет ра.зпости рабочих площадей штоков 2 и 3. При увеличении давления воздуха справа мембрана J с поршнями 2 и 3 перемещается влево. Шток 3 открывает канал f, и давление в сервомоторе падает. В нейтральное положение мембрана 1 возвращается под действием давления жидкости, падаваемон насосом. [c.256]

Вторая цифра (от 1 до 8) обозначает гарантированные электрические и магннт-ные свойства стали 1, 2, 3 — удельные потери при перемагничивании стали с частотой 50 гц и магнитная индукция в сильных полях (1 — нормальные потери, 2 — пониженные, 3 — низкие) 4 — удельные потери при перемагничивании стали с частотой 400 гц и магнитная индукция в средних полях 5, 6 — магнитная проницаемость в слабых нолях от 0,002 до 0,008 а см (5 — нормальная, 6 — повышенная) 7, 8 — магнитная проницаемость в средних полях от 0,03 до 10 а см (7 — нормальная, 8 — повышенная). [c.247]

Х ЭП638 Сплав с высокой индукцией в слабых и средних полях и низкой коэрцитивной силой с коррозионной стойкостью в ряде кислотных и агрессивных сред Для магнитопроводов различных систем управления, якорей и электромагнитов деталей электрических машин без защитных покрытий, работающих в сложных условиях воздействия среды, температуры и давления [c.188]

КНМ Сплав с высокой индукцией в слабых и средних полях и низкой коэрцитивной силой, с высокой коррозионной стойкостью в морской воде Для морской аппаратуры [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...