Фокусирующая длина

Наше простое описание охватывает лишь в грубых чертах многогранные и сложные явления, возникающие при самофокусировке отчасти эти явления и их причины до сих пор еще не получили удовлетворительного объяснения. Так, хотя наше представление позволило объяснить самофокусировку светового пучка и оценить пороговую мощность и фокусирующую длину, мы не могли сделать более точные предсказания о протекании процесса после начала самофокусировки. Для этого необходимо учесть нестационарности и высшие нелинейные порядки (см., например 15]). Наблюдалось, что при после сужения пучка примерно до Ю мкм происходит его распад на отдельные области фокусировки с диаметром порядка нескольких микронов. [c.200]

Фокусирующая длина 196 Фотонное эхо 28 Функции системы 43 Фурье-преобразование функций восприимчивости 48 [c.241]

После первых работ Габора появились и первые результаты по созданию голографических микроскопов, в которых одна или обе ступени увеличения осуществлялись без помощи линз. Увеличение в таком безлинзовом микроскопе достигается путем применения на стадиях получения голограмм и восстановления волнового фронта источников излучения с различными длинами волн или при использовании пучков со сферическими волновыми фронтами, формируемыми с помощью фокусирующей оптики. [c.82]

Пусть т — время пролета электронов до экрана, расположенного на расстоянии L от точки вылета L= t. Электроны, вылетающие под различными углами а, фокусируются в разных местах экрана. Однако при условии тт = 2лп п — целое число) все электроны фокусируются в точке (О, О, L). Следовательно, длина трубки [c.38]

Для измерения температуры по цветовому методу используют цветовые пирометры (рис. 25.4). Перед объективом 2 помещается вращающийся диск — модулятор с укрепленными на нем светофильтрами 3 и. 4. Таким образом, на приемник 5 попеременно фокусируется излучение двух длин воли .[ и .2. Регистрирующая система 1 включает в себя обычно синхронный детектор, управляемый модулятором, и прибор для измерения отношения сил токов (логометр) или самописец. Градуировка пирометра производится по абсолютно черному телу. [c.151]

Между тепловым фильтром Oi и кюветой с исследуемым веществом В помещается оптический фильтр Фг для того, чтобы выделить из спектра ртутной лампы нужную монохроматическую линию. Рассеянный исследуемым вещество М свет конденсорной линзой L направляется в спектрограф ИСП-51. Пройдя его входную щель S , расположенную в фокусе коллиматорного объектива 2, и коллиматорный объектив 2, свет параллельным пучком попадает в диспергирующую часть спектрографа, состоящую из трех стеклянных призм Л, 2 и Рз- Призменная система пространственно разделяет пучки света с разными длинами волн 1. Эти пучки направляются на фотопластинку под разными углами. С помощью камерного объектива О каждый из них фокусируется на фотопластинке в виде узкой спектральной линии. В результате [c.118]

Последовательное прохождение пучков света различных, длин волн через выходную щель (сканирование спектра) осуществляется поворотом диспергирующих призм Ри Р2 и Рз с помощью специального мотора. При этом перемещение линзы О2 вдоль оптической оси связано с вращением призм. Тем самым при сканировании спектра достигается автоматическая фокусировка пучков света различных длин волн в плоскости щели выходного коллиматора. По выходе из щели 82 световой пучок с помощью линзы Оз фокусируется на фотокатод фотоэлектронного умножителя (ФЭУ). [c.120]

Свет от источника И в опытах Вавилова (рис. 13) проходит через отверстие в диске D и попадает в фильтр Ф, который пропускает лишь волны с определенной длиной волны (в опытах использовался зеленый свет). Затем, пройдя через коллиматор К, свет попадает в глаз. Кроме того, на пути света поставлен фильтр, не изображенный на схеме, с помощью которого можно непрерывно изменять интенсивность света. Глаз фокусируется на источник В слабого света. Благодаря этому луч света, проходящий через отверстие диска, попадает на периферический участок сетчатой оболочки глаза. Диск D с помощью двигателя вращается с частотой 1 об/с. Форма и площадь отверстия в диске таковы, что свет может проходить в него в течение Vio времени оборота диска, а в течение 0,9 времени оборота свет в глаз не попадает и глаз отдыхает. Таким образом, при вращении диска создается последовательность вспышек длительностью 0,1 с с интервалами 0,9 с между вспышками. [c.30]

Лазерное излучение можно фокусировать в пятно, диаметр которого соизмерим с длиной волны излучения. Это дает возможность изучать малые объекты. [c.219]

Лазерное распыление. Лазерный нагрев, так же, как и газоразрядный нагрев, используется для концентрации энергии на поверхности графита. Эта энергия используется для термического распыления графита. При лазерном распылении получают практически только многослойные нанотрубки (с числом слоев от 4 до 24 и длиной до 300 нм). При этом графитовый образец (мишень, на которую фокусируется лазерное излучение) помещают в печь для дополнительного нагрева. По мере уменьшения температуры печи качество нанотрубок ухудшается от бездефектных (при 1200 °С), с большим количеством дефектов (при 900 °С) и до полного отсутствия нанотрубок при 200 °С. Предполагается, что нанотрубки растут в газовой фазе. [c.36]

МОНОХРОМАТОР — спектральный оптич. прибор для выделения узких участков спектра оптич, излучения. М. состоит (рис. 1) из входной щели 1, освещаемой источником излучения, коллиматора 2, диспергирующего элемента 3, фокусирующего объектива 4 и выходной щели 5. Диспергирующий элемент пространственно разделяет лучи разных длин волн Я,, направляя их под разными углами ф, и в фокальной плоскости объектива 4 образуется спектр — совокупность изображений входной щели в лучах всех длин волн, испускаемых источником. Нужный участок спектра совмещают с выходной щелью поворотом диспергирующего элемента изменяя ширину щели 5, изменяют спектральную ширину бЯ выделенного участка. [c.210]

Принято говорить о так называемой самофокусировке пучка. Если позади фокуса линзы световой пучок снова расходится, то в случае самофокусировки расходимость не возникает и световой пучок захватывается в канал. Это может происходить при определенных условиях, и явление принято называть самозах-ватом света (фиг. 28). Оценим теперь по порядку величины длину, па которой пучок зашнуровывается заметным образом. Это расстояние 1р называется фокусирующей длиной. Допустим, что краевые лучи на всем пути распространяются в областях с показателем преломления Осевой луч встречает при 2 = 0 показатель преломления д(Л) 1 (2) ( О, О, 0) 2. Для оценки будем считать, что на всем пути от 2 = О до г = показатель преломления остается равным этой величине, тогда как в действительности он возрастает с увеличением 2. В этом случае можно ожидать, что истинная фокусирующая длина будет короче рассчитанной. Заметная самофокусировка пучка произойдет, если краевые лучи пройдут геометри- [c.196]

Для рассмотренной в 2.3 модели среды с анизотропными молекулами при = 10 м7В получаются критические мощности к порядка нескольких 10 Вт. Мощность Lк представляет собой порог, ниже которого не может происходить самофокусировка и самозахват, и пучок расходится вследствие дифракции. Следует заметить, что это соотношение не зависит от поперечного сечения светового пучка следовательно, самозахват света происходит независимо от поверхности, на которую распределяется его мощность. Вследствие существования этого порога приходится видоизменить соотношение между мощностью лазера и фокусирующей длиной (4.13-5), так как порог приводит к конечным значениям 1р уже при сколь угодно малых мощностях лазера. Из соответствующих экспериментальных данных, а также из более точных расчетов следует, что уравнение (4.13-5) необходимо заменить уравнением [c.199]

При сварке, например, гердшнпя [w = 0,72 э(5) с сульфидом кадмия w 2,4 эВ) луч лазера направляется сквозь последний и фокусируется па границе раздела полупроводникоп. Если сварку проводить рубиновым лазером с длиной волны 0,694 мкм (li j, = [c.169]

Для механической обработки используют твердотелые ОКГ, рабочим элементом которых является рубиновый стержень, состоящий из оксидов алюминия, активированных 0,05 % хрома. Рубиновый ОКГ работает в импульсном режиме, генерируя импульсы когерентного монохроматического красного цвета. При включении пускового устройства ОКГ электрическая энергия, запасенная в батарее конденсаторов, преобразуется в световую энергию импульсной лампы. Свет лампы фокусируется отражателем на рубиновый стержень, и атомы хрома приходя в возбужденпое состояние. Из этого состояния они могут возвратиться. в нормальное, излучая с(ютоны с длиной волны 0,69 мкм (красная флюоресценция рубина). [c.414]

Поскольку применение энергии света для тех или иных технологических процессов связано с фокусировкой луча, поли-хроматичность играет в данном случае отрицательную роль. Полихроматический свет при прохождении через линзу фокусируется в виде пятна довольно значительных размеров, так как волны разной длины по-разному преломляются при прохождении через стекло. Это явление носит название хроматической аберрации и значительно ограничивает возможности обычных полихроматических источников. [c.116]

По законам дифракции наименьший размер сфокусированного пятна равен длине волны X и для оптического диапазона составляет размер порядка 1 мкм. Полихроматичность увеличивает размер до сотен и тысяч микрометров, в результате чего максимальная концентрация энергии в пятне нагрева в данном случае не превышает 10 Вт/мм , что соизмеримо с нагревом пламенем горелки и на 4...5 порядков меньше, чем для монохроматического луча лазера. Кроме того, фокусировка ухудшается в связи с тем, что применяющиеся фокусирующие линзы и фокусирующие зеркала со сферическими поверхностями имеют отклонения от требуемой для точной фокусировки геометрии поверхности. Ухудшает фокусировку и то, что светящееся тело обычно имеет конечные размеры и проецируется в виде определенной геометрической фигуры. [c.116]

Для восприятия лучистой энергии используют различные приемники термобатареи, болометры, термисторы II т. д. Спаи термопар, чувствительные элементы болометров и термисторов хорошо зачернены с целью создания неселективности термоприемников в широком диапазоне длин волн. Однако следует заметить, что к данным, полученным радиационным методом, следует относиться с осторожностью. Необходимо учитывать, что для увеличения чувствительности метода применяют линзы и другие фокусирующие устройства кроме того, часто используют радиационные пирометры. Использование оптических элементов приводит к тому, что приемник воспринимает излучение неполно и в ограниченной области спектра. Поэтому, как оправедливо отмечено в [131], использование пределов интегрирования, показанных в формуле (6-69), не правомерно. В этом случае степень черноты интегральна лишь в пределах полосы пропускания оптической системы, т. е. [c.164]

Кроме диспергирующего элемента спектральный прибор должен содержать какую-то фокусирующую оптику, позволяющую создавать четкое изображение входной щели в свете исследуемой длины волны (спектральную линию). Полученный спектр фотографируется на фотопластинку или пленку. Этот прибор называют спектрографом. Излучение определенного интервгша волн можно вывести через выходную щель. Так работает монохроматор. [c.67]

Принципиальная схема простейшего спектрального прибора была приведена на рис. 1.15. Б главном фокусе колиматорного объектива L помещена входная щель Ь. При прохождении излучения сквозь такую систему образуется плоская волна, падающая на диспергирующий элемент. Второй (камерный) объектив L2 фокусирует излучение разных длин волн (спектральных линий) в определенных точках фотопластинки. [c.67]

При постановке этого опыта можно использовать неон-гелиевый лазер, генерирующий на длине волны 0,63 мкм (красная область спектра). На металлическом слое зеркала, нанесенном на прозрачную подложку, делают два почти параллельн - штриха (расстояние между ними равно примерно 0,3 мм). Вводя эти две щели в лазерный пучок и перемещая их на небольшие расстояния в плоскости, перпендикулярной лучу, легко добиться оптимальных условий наблюдения интерференционной картины. Никакая фокусирующая оптика в таком эксперименте не нужна. Лазер располагают в 5—6 м от экрана. Для увеличения масштаба интерференционной картины выбирают направление светового луча так, чтобы он составлял некоторый угол с поверхностью экрана (рис. 5.4). При таких условиях ширина инте1>ферен-ционной полосы равна примерно 1 см, а освещенность и контрастность интерференционной картины вполне достаточны для ее наблюдения на расстоянии 15—20 м. [c.183]

Использование принципа Ферма иногда облегчает решение оптических задач. Так, очевидны условия фокусировки света при его отражении от эллиптического зеркала. И.зображение светящейся точки, помещенной в одном из фокусов эллипсоида вращения Р, получается в фокусе Q, так как суммарная длина РО + OQ (рис. 6.19) постоянна для любого положения точки О на поверхности эллипсоида. Так же легко понять фокусирующее действие линзы, у которой суммарная оптическая длина пути в стекле и воздухе оказывается стационарной (рис. 6.20). [c.277]

Обычно операция разложения оптического изображения (например фотонегатива, который называется транспарантом) в спектр по пространственным частотам осуществляется с помощью линзы Л (рис. 15). Каждая из синусоидальных решеток, на которые можно разложить оптическое изображение, действует независимо. Причем чем больше пространственная частота решетки, тем на большие углы отклоняются лучи первых дифракционных порядков, так как sin((=л /2, где — пространственная частота решетки ((— угол отклонения первого дифракционного порядка от нормали к плоскости транспаранта У, Я — длина волны света. Эти лучи фокусируются линзой Л2 [c.50]

Наибольшими возможностями для исследования е—N)-рассеяния в настоящее время обладает группа физиков, работающая на станфордском двухмильном линейном ускорителе электронов с максим альной энергией = 21 Гэв. Ускоритель представляет собой вакуумную трубу длиной в две мил (отсюда название ускорителя) с 245 клистронами и многочисленными фокусирующими магнитными линзами (через каждые 100 м). На выходе имеется система из фокусирующих и откло-няющих магнитов и коллиматоров. Мишени — жидководородная и жидкодейтериевая. [c.275]

Генерирование электронов и формирование пучка происходит в электронном излучателе, или электронной пушке (рис. 5). Излучатель состоит из электростатической системы, включающей катод /, фокусирующий электрод 2 и анод 3, и магнитной системы, которая содержит фокусирующую катушку 4 и отклоняющие катушки 5, осуществляющие перемещение пучка в двух взаимно перпендикулярных направлениях — в поперечном (центровка пучка на образце) и продольном (развертка пучка вдоль образца 6). Для достижения равномерной температуры по рабочей длине образца развертка осуществляется по специальной программе, предусматривающей задержку пучка на крнцах образца с целью компенсации тепловых потерь через захваты. На рис. 6 показана форма тока в отклоняющих катушках в функции времени, обеспечивающая равномерное температурное поле на образце. Изменение временной за- [c.288]

Представителем первой группы ОКГ может являться лазер на атомарном йоде, образованном при фотодиссоциации. Диссоциации подвергаются молекулы FgJ. В качестве источника света используются ксеноновые лампы. В одном из вариантов такого лазера ксеноновая лампа диаметром 1,6 см располагается на оси кварцевой трубки диаметром около 20 см последняя, в свою очередь, помещается в охлаждаемую алюминиевую трубку, торцы которой вакуумно изолируются при помощи оптически прозрачных плоскостей с соответствующими прокладками. Резонатор состоит из наружного алюминиевого зеркала и стеклянной пластины, имеющих необходимый коэффициент отражения. Излучение собирается и фокусируется параболическим зеркалом диаметром 30 см. Давление рабочего газа в трубке 15—30 мм рт. ст. При длине лазера 137 см энергия излучения в импульсном режиме равна 65 Дж, мощность излучения при длительности импульса 1,5 мкс оказывается 10 Вт, к. п. д. составляет 0,145% [128]. [c.66]

Разработаны методы расчета допусков для резонаторных систем магнетронов, исходя из обеспечения заданной длины волны электромагнитных колебаний [25], на параметры фокусирующих и замедляющих систем, исходя из качества фокусировки электронного потока, на пролетные клистроны [26] и другие элементы электронных приборов. Разработаны также системы допусков на диаметры коаксиальных линий передач электромагнитной энергии, исходя из допусков на волновое сопротивление, определяющее к. п. д. линии [27], на детали и узлы приемноусилительных ламп и др. Несмотря на это, методы расчета допусков, обеспечивающих функциональную взаимозаменяемость электроцепей, электротехнических и радиоэлектронных элементов и изделий, еще недостаточно систематизированы и проверены. Этим объясняется сравнительно высокий удельный вес трудоемкости регулировочных работ в общей трудоемкости изготовления приборов. Поэтому разработка и внедрение методов расчета и обеспечения функциональной взаимозаменяемости в приборостроении является первоочередной задачей. Опыт показывает, что внедрение функциональной взаимозаменяемости, например, электронных приборов дает значительный эффект. Так, долговечность сложных пролетных клистронов может быть увеличена до 30% путем соответствующего расчета и соблюдения допусков на функциональные параметры, определяющие их долговечность температуру катода, сопротивление подогревателя и др. [c.375]

Коллиматор 1 состоит из трубы, объектива, внутренней фокусирующей. линзы в оправе и механизма фокусировки (рейки, кремальеры и шкалы). На конце трубы имеется резьба для присоединения окуляра или иного приспособления на рисунке показан коллиматор с присоединенной к нему раздвижной щелью. К зрительной трубе 8 присоединен окуляр куб . Для освешения сетки присоединяемого окуляра на торце трубы укреплены две кнопки, с которыми соприкасаются контакты окуляров. Применение коллиматоров с внутренней фокусировкой, у которых фокусирующим элементом является отрицательная линза, позволило получить расчетное фокусное расстояние объектива 250 мм при значительно меньшей общей длине трубы вместе с присоединенным к ней окуляром куб — 180 мм. У конструкций коллиматоров с внутренней фокусировкой объектив как бы находится впереди торца трубы, удлиняя, таким образом, фокусное расстояние. [c.122]

Для записи отражательных трёхмерных голограмм используются также слои бихромированной желатины. Голограммы, полученные на таких слоях, создают очень яркие изображения и, как правило, прозрачны во всех диапазонах спектра кроме той длины волны, на к-рои они были записаны. Это удобно при создании оптич, голограммных элементов, к-рые фокусируют излучение в заданном участке спектра и прозрачны для остальных длин волн. [c.509]

ЛИ фокусируется сферически-симметрично на поверхность мишени. При плотности потока Вт/см за времена, много меньшие длительности лазерного импульса (Тл ,а 10 с), вещество аблятора испаряется, диссоциирует, ионизуется и превращается в плазму (т. н. корону) с характерными те.мп-роп К=з кэВ и плотностью —10-- см , разлетающуюся навстречу лазерным лучам со скоростью 3004-- -1000 км/с. Далее ЛИ распространяется по плазме вплоть до слоя с критич. плотностью связанной с длиной волны ЛИ А соотношением [c.562]

Смотреть страницы где упоминается термин Фокусирующая длина : [c.197] [c.197] [c.154] [c.393] [c.401] [c.276] [c.333] [c.56] [c.91] [c.94] [c.323] [c.376] [c.154] [c.236] [c.512] [c.84] [c.592] [c.593] [c.150] [c.406] [c.406]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...