Релаксации параметр

С уменьшением секущего модуля роль сомножителя 1 — /С== = /2 (С) в уравнении (3.23) заметно падает, он все меньше отличается от единицы. Рхли ввести допуск на относительное изменение скорости ползучести (скорость считается постоянной, если ее изменение не превышает заданного допуска), можно выделить такое значение секущего модуля Сд, начиная с которого этот множитель следует принять равным единице. В области, отмеченной штриховкой (С с С Со) на рис. 3.8, в условиях ползучести или релаксации параметр 0 [c.53]

Это подобие согласуется с данными эксперимента (рис. 14) различные точки относятся к различным уровням исходных напряжений. Вычисленные по кривым релаксации параметры Э — функции (принято X — р), например. [c.193]

Параграф I посвящен исследованию кинетики фазовых переходов, течение которых представляется параметром порядка, сопряженным полем и управляющим параметром, роль которого играет энтропия. В предельных случаях соотношений между временами релаксации указанных величин проведено аналитическое и численное исследование фазовых портретов, отвечающих различным кинетическим режимам. Показано, что благодаря критическому возрастанию времен релаксации параметра порядка и сопряженного поля колебательное поведение реализуется, если затравочное время релаксации управляющего параметра намного превышает значения для других степеней свободы. В противоположном случае все фазовые траектории быстро сбегаются к универсальному участку. [c.14]

Здесь точка означает дифференцирование по времени Ь т,),т ,тз — времена релаксации параметра порядка г), сопряженного поля к и управляющего параметра 5 Аг , Ah, А — положительные константы связи [c.20]

S = Se/S . при а < 1 имеем монотонно возрастающую зависимость V t ) с минимумом в точке щ = О, а. при s > 1 минимум отвечает упорядоченной фазе, характеризуемой параметром порядка (1.10). Переход к случаю фазового перехода первого рода достигается, если положить, что время релаксации параметра порядка приобретает зависимость от его величины Г согласно равенству (1.41). Тогда функция V(t/) имеет вид (1.42), где в сравнении с (1.8) введены два новых параметра к,т/г- Согласно (1.44) первый из них определяет перенормировку критического значения управляющего параметра, а величина второго задает отношение а = Vr fVm-Зависимость V i]) имеет энергетический барьер, разделяющий минимумы упорядоченной и неупорядоченной фаз, только при условии о- < 1. В этом случае в интервале (5°, 5с), определяемом равенствами (1.43), [c.41]

Приведенная картина отвечает фазовому превращению второго рода. Переход к первому роду достигается, если принять, что время релаксации параметра порядка г, становится функцией его значения г) [1, 14]. Соответствующая картина самоорганизации изложена в 1. [c.94]

Для того чтобы сравнить длительность колебательной релаксации Tj в типичном сопле [10] с характерной газодинамической продолжительностью Тг по рассчитанным без учета колебательной релаксации параметрам газовой смеси в сопле (продукты сгорания углеводородного топлива), были проведены расчеты периодов колебательной релаксации в разных точках сопла. В результате расчетов установлено, что (как показано на рисунке) для некоторых компонент смеси (СОг, СО) продолжительность колебательной релаксации оказывается сравнимой с характерной длительностью потока еще внутри сопла таким образом, возможно замораживание колебательных температур в сопле и струе при значениях, существенно превышающих значение поступательной температуры на выходе из сопла. [c.373]

Уравнение равновесия. Изложенная в 2 теория, основанная на картине слабо взаимодействующих элементарных возбуждений, оказывается недостаточной в непосредственной близости к Я-точке. По мере приближения к этой точке число элементарных возбуждений увеличивается, а их длина свободного пробега уменьшается. Это приводит к уменьшению времени жизни возбуждения. Время жизни возбуждения т связано с неопределенностью в его энергии соотношением Ле % %. В конце концов, неопределенность в энергии делается порядка самой энергии возбуждения 8 и само понятие энергетического спектра теряет смысл. Соответственно теряет смысл и формула (2.12), связывающая р с энергией возбуждения. Теория сверхтекучести в этой области температур должна строиться аналогично общей теории фазовых переходов второго рода, разработанной Л. Д. Ландау в 1937 г. (см., например, Л. Д. Ландау л Е. М. Лифшиц, 1964). Основным в этой теории является введение параметра перехода т], который равен нулю выше точки перехода и отличен от нуля ниже. Вблизи точки перехода параметр т) мал и в теории Ландау все термодинамические величины разлагаются в ряды по этому параметру. Здесь существенно, что вблизи точки перехода время релаксации параметра т), т.е. время, за которое этот параметр принимает равновесное значение, оказывается очень большим — большим, чем все другие времена релаксации в системе. Поэтому, задавая значения ц в каждой точке системы, можно описывать даже неравновесные состояния. При этом должно существовать дополнительное уравнение, описывающее приближение т) к его равновесному значению. [c.683]

Среди дифференциальных уравнений, предложенных для описания нелинейного механического поведения полимеров, лучшее согласие с экспериментальными фактами имеет уравнение, полученное Г. И. Гуревичем [661. В этом уравнении время релаксации — параметр, полагаемый, например, константой линейного уравнения Максвелла —оказывается весьма сильной экспоненциальной функцией температуры, напряжения и высокоэластической деформации. [c.41]

Релаксация параметра порядка вблизи точки фазового перехода второго рода [c.516]

Как известно, изменение состояния тела при фазовом переходе второго рода описывается параметром порядка т], отличным от нуля по одну сторону точки перехода (в несимметричной фазе) и равным нулю по другую сторону (в симметричной фазе). В V, гл. XIV, речь шла о термодинамически равновесных свойствах тел вблизи точек перехода. Обратимся теперь к процессу релаксации параметра порядка в неравновесной системе. [c.516]

Если это условие не выполнено, то возникает процесс релаксации—параметр т) меняется со временем, стремясь к Т1. В слабо неравновесном состоянии, т. е. при отличных от нуля, но малых значениях производной dfi/aii, мала также и скорость релаксации—производная кц/сИ. В теории Ландау, в которой пренебрегается флуктуациями параметра порядка, следует считать, что связь между этими двумя производными сводится к простой [c.516]

РЕЛАКСАЦИЯ ПАРАМЕТРА ПОРЯДКА 517 [c.517]

Неявные схемы см. Схемы неявные Нижней релаксации параметр 164 [c.605]

Термодинамический процесс называется равновесным, если все параметры системы при его протекании меняются достаточно медленно по сравнению с соответствуюш им процессом релаксации. В этом случае система фактически все время находится в состоянии равновесия с окружающей средой, чем и определяется название процесса. [c.10]

Рис. 302. Влияние релаксации на параметры соединения

Однако неизменность макроскопических параметров может сохраняться на интервалах времени, много больших, чем времена релаксации макроскопических приборов. Это значит, что не очень отличаются друг от друга и усредненные характеристики разных множеств микросостояний, проходимых системой за то же время релаксации, но в разные моменты. Почему же [c.17]

Как было отмечено выше, кривые функций скоростей ползучести К (t) и релаксации Т( ) можно построить по данным дифференцирования опытных кривых ползучести и релаксации. Однако ошибки субъективного характера часто приводят к неверным данным или слишком грубым результатам. Поэтому на практике пользуются аналитической формой записи функций влияния, содержащих некоторое число параметров, которые подлежат определению по опытным данным. [c.232]

Определение параметров функций влияния, модуля упругости и коэффициента Пуассона можно осуществить по данным квази-статических опытов на ползучесть и релаксацию. [c.235]

Таков же метод определения параметров ядра и модуля по опытным кривым релаксации напряжений, с той лишь разницей, что здесь совмещаются опытные кривые модуля релаксации [c.238]

По поводу формулы (141,9) следует заметить, что она применима лишь при достаточно низких частотах — тем более низких, чем ближе жидкость находится к Х-точке. Дело в том, что (как было уже упомянуто в примечании на стр. 717) вблизи >,-точки неограниченно возрастает время релаксации т параметра порядка формула (141,9), не учитывающая дисперсии и поглощения seyiia, справедлива лишь при условии сот<С 1. Что касается скорости ui, то вблизи Х-точки появляется дополнительное затухание, связанное с релаксацией параметра порядка— в соответствии с общими утверждениями в 81. [c.725]

Физически бесконечно медленным или равновесным изменением какого-либо параметра а называют такое его изменение со временем, когда скорость dajdt значительно меньше средней скорости изменения этого параметра при релаксации так, если при релаксации параметр а изменился на Аа, а время релаксации равно т, то при равновесных процессах [c.24]

Фазовый переход 2-го рода. К. ф. п. в этом случае определяется медленной релаксацией параметра порядка ф к своему равновесному значспию. Обычно предполагают, что процесс релаксации носит чисто диссипативный характер, при этом скорость изменения параметра ф(ж) пропорц. обобщённой силе б/ /бф дц>/д1 —Гб/ /бф) где ф(5с) — функционал свободной энергии (см. Ландау теория), Г — кинетич. коэф. Простейшее приближение критич. динамики получится, если пренебречь пространств, флуктуациями параметра порядка, а кинетич. коэф. Г считать пост, величиной, пе изменяющейся при приближении к критической. точке Тс- В результате особенность времени релаксации вблизи для параметра порядка совпадает с особенностью обобщённой восприимчивости, [c.353]

При высокотемпературном длительном нагружении при режимах 0=соп51 (ползучесть) и сопй (релаксация) параметры диаграмм Е, т для времени т от до 10 ч и более получают не непосредственно, а путем построения изохронных кривых деформирования по результатам стандартных испытаний гладких образцов преимущественно при растяжении. Основное значение имеют при этом параметры а т и т . [c.135]

Отношение коэффициента вязкости к модулю сдвига /С в данной модели есть время релаксации —параметр, часто используемый в качестве характеристики упруговязкой среды. [c.81]

Разделенных разностей метод 205 Релаксации параметр 37 Розенброка конфигураций метод 182 Рунге — Кутта методы 77 [c.232]

Величина То представляет собой время релаксации параметра порядка. Мы видим, что оно стремится к бесконечности при Т —<- Тс- Это обстоятельство имеет важное принципиальное значение для всей теории фазовых переходов. Как уже отмечалось в V, 143, оно обеспечивает существование макроскопических состояний, отвечающих неполному равновесию при заданных неравновесных значениях т]. Именно благодаря этому обстоятельству имеет смысл излагаемая в этом и следующем парагра- [c.517]

Янг и Кинкейд [1969] сравнили представленные выше методы с некоторыми другими методами. Они охватили метод последовательной верхней релаксации с переменным параметром релаксации со, как и в неявной схеме метода чередующихся направлений Дугласа — Ракфорда (см. также Мак-Доуэлл [1967]), еще один модифицированный метод последовательной верхней релаксации, параметры Шелдона для метода верхней [c.192]

После выхода на режим эксплуатации и до момента времени т= 10 000 ч наиболее сильное изменение НДС происходило в районе корня недовальцовки. Окружные напряжения аее увеличились в этой зоне до 970 МПа (рис. 6.18) накопленная пластическая деформация (параметр Одквиста)х равняется 7,1 % На поверхности процесс деформирования происходит в условиях релаксации напряжений аее уменьшается до 560 МПа, х за этот промежуток времени увеличивается до 4,2 %. [c.356]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...