Логарифмический пограничный слой

ЛОГАРИФМИЧЕСКИЙ ПОГРАНИЧНЫЙ СЛОЙ [c.28]

Назовем эту модель логарифмическим пограничным слоем . Логарифмический пограничный слой несжимаемой жидкости на гладкой непроницаемой пластине описывается следующими характерными зависимостями [c.28]

Как видно, закон трения логарифмического пограничного слоя (1-10-3) является частным случаем закона (1-9-9), причем с ростом числа Рейнольдса законы трения модельного и реального течений стремятся к одному и тому же пределу, выражаемому формулой (1-9-11). [c.29]

Введем тепловой и диффузионный аналоги логарифмического пограничного слоя, рассмотренного в 1-4. [c.44]

Расчетные формулы для всех параметров теплового и диффузионного логарифмических пограничных слоев получаются по аналогии с динамическим пограничным слоем и имеют такой же вид, как уравнения (1-10-2), (1-11-1), (1-11-2) и (1-4-3), только в случае теплового пограничного слоя вместо ф следует поставить Фг и для диффузионного слоя фв в соответствии с формулами (2-6-2) и (2-6-3). [c.44]

Из соображений размерности ясно, что высота б/ нижней границы логарифмического пограничного слоя должна определяться формулой вида б/ = где а/ — еще одна универсальная без- [c.237]

Другой способ описания логарифмических профилей около стенок с различной шероховатостью состоит в указании уменьшения средней скорости Ай над шероховатой стенкой по сравнению с течением над гладкой стенкой при том же значении то. Поскольку наличие неровностей приводит к сглаживанию профиля скорости вблизи от стенки, т. е. замедляет возрастание средней скорости с ростом г, то в случае шероховатой стенки скорость гг (г) в пределах логарифмического пограничного слоя оказывается меньшей, чем в случае гладкой стенки. Используя формулы (6.25) и (6.36), получаем [c.250]

Отсюда видно, что постоянная а имеет смысл обратного значения турбулентного числа Прандтля для логарифмического пограничного слоя [c.290]

Имеющиеся экспериментальные данные о характеристиках пульсаций температуры в целом неплохо согласуются с выписанными выше теоретическими формулами, но в одном отношении это согласие все же оказывается заметно менее полным, чем в случае формул, относящихся к пульсациям компонент скорости. Дело в том, что для пульсаций компонент скорости данные измерений и в логарифмических пограничных слоях лабораторных турбулентных течений, и в нейтрально стратифицированном приземном (или приводном) слое атмосферы почти всегда приводят к близким друг к другу результатам, как это и должно быть (по-сколько при нейтральной термической стратификации приземный слой атмосферы также представляет собой логарифмический пограничный слой — об этом см. ниже IV раздел). Однако в случае пульсаций температуры атмосферные измерения обычно приводят к результатам, хорошо согласующимся с выводами теории, но отличающимся от тех, которые получаются в лабораторных экспериментах. Наиболее известным примером здесь являются изме- [c.304]

В случае стационарного течения, не сопровождающегося турбулентным переносом тепла (т. е. при безразличной термической стратификации), вблизи стенки образуется логарифмический пограничный слой, в пределах которого интенсивность турбулентно- [c.355]

ОБОБЩЕНИЕ ТЕОРИИ ЛОГАРИФМИЧЕСКОГО ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ НА СЛУЧАЙ СТРАТИФИЦИРОВАННОЙ СРЕДЫ 8.1. Турбулентный пограничный слой в температурно-стратифицированной среде как модель приземного слоя атмосферы [c.370]

Заметим, что прямое сравнение приведенных выше результатов расчета диффузии в логарифмическом пограничном слое с формулами (11.103) не оправдано, так как последние формулы относятся к характеристикам распределения примеси только в тонком примыкающем к стенке слое (при Z < (/Ст) /2). Однако уравнение (11.104) может быть также использовано для вычисления зависящих от Z характеристик распределения примеси на заданной высоте Z [c.578]

Для того чтобы оценить на основе теории диффузии с конечной скоростью значение коэффициента с в формуле (10.60), надо рассмотреть двумерную задачу распространения примеси в логарифмическом пограничном слое от мгновенного линейного источника, расположенного на оси ОУ. Пренебрегая, как это обычно делается, продольной диффузией по сравнению с переносом примеси средним течением, мы в таком случае получим следуюш ую систему уравнений относительно неизвестных р(Х, 2, 0=Р1+Рг и д(Х, 2, t) = W pl — рг), обобщающую систему (11.136) [c.614]

Течение около гладкой стенки вязкий подслой и логарифмический пограничный слой [c.227]

Из соображений размерности ясно, что высота б нижней границы логарифмического пограничного слоя должна определяться формулой 8 ==a - , где г — еще одна универсальная безразмерная постоянная (определяемая примерно с той же степенью точности, что и постоянная а ). Эмпирические данные рис. 25 показывают, что допустимо считать ос = 30. Из сравнения формул (5.22) и (5.13) вытекает, что постоянная Л1 должна [c.231]

В пределах логарифмического пограничного слоя функцию и(г+), очевидно, можно считать тождественно равной единице, а функции /ь 2, /з и f5 — принимающими постоянные значения А(оо)=Ль / 2(00) = 2, fз(oo) = Лз и 5(ор) = Л5 = (ЛИз)" -При приближении к стенке функции и , Ь стремятся к нулю, [c.236]

Имея достаточно полные данные о логарифмическом пограничном слое около стенки, покрытой песочной шероховатостью, можно сопоставить шероховатости любого другого типа высоту hs эквивалентной песочной шероховатости (которой при одинаковом То отвечает тот же логарифмический профиль средней скорости). Для ряда искусственных динамически вполне шероховатых поверхностей, покрытых геометрически правильными неоднородностями, эта высота hs была экспериментально определена Шлихтингом (1936) (см. также Шлихтинг (1951), гл.XX, 7). В книге Шлихтинга (1951) можно найти также дополнительные данные и библиографические указания, относящиеся к вопросу о высоте эквивалентной песочнОй шероховатости как для искусственных шероховатых поверхностей, так и для ряда обычных применяющихся в технике поверхностей (бетонных, чугунных, стальных и т. д.), оказывающихся во многих случаях динамически вполне шероховатыми. [c.244]

Рг в турбулентных течениях ведутся уже дазно, причем в течение ряда лет они приводили к очень противоречивым результатам (см. Кадер и Яглом (1980)). Большой разброс получавшихся значений, по-видимому, связан как со сложностью соответствующих измерений и необходимостью при определении Рг дифференцировать неточно измеряемые профили й г) и Г(-г), так и с охватом в ходе этих измерений слишком широкой или же даже целиком лежащей за пределами логарифмического пограничного слоя области течения (напомним, что результат, согласно которому Рг принимает постоянное значение а не зависящее ни от 2, ни от молекулярного числа Прандтля Рг, относится только к логарифмическому пограничному слою). В связи с этим Кадер и Яглом (1972) заново проанализировали примерно 25 измеренных профилей средней температуры Г(г)= (2) в пристенных турбулентных течениях различных жидкостей (при 0,02 Рг 100), полученных в ходе измерений, включающих также измерения значений и и характеризующихся наличием достаточно [c.292]

Зафиксируем значения г, и и То и будем неограниченно уменьшать величину турбулентного потока тепла д, приближаясь тем самым к условиям безразличной стратификации. При этом масштаб L будет неограниченно возрастать по абсолютной величине, так что 1 =г1Ь стремится к нулю. В пределе при д- О мы, очевидно, должны получить обычную формулу теории логарифмического пограничного слоя дГ11дг = не содержащую ни д, ни д/То. Следовательно, [c.382]

До сих пор мы говорили только о профиле средней скорости турбулентного потока однако физические соображения, приведшие нас к универсальному закону турбулентности вблизи стенки и к понятию логарифмического пограничного слоя, могут быть с тем же правом применены и к исследованию любых других одноточечных моментов поля скорости вблизи плоской стенки. Все эти моменты в пределах слоя постоянного напряжения трения, очевидно, могут зависеть лишь от параметров z, т, v и р, т. е. должны представляться в виде произведения некоторой степени дииамической скорости ы, на универсальную функцию (свою для каждого момента) от безразмерного расстояния z+ =. z ,/v. При достаточно больших значениях z+ статистический режим турбулентных пульсаций не должен уже зависеть и от коэффициента вязкости v поэтому в случае центральных моментов (не зависящих от средней скорости и) соответствующие универсальные функции должны стремиться к постоянным значениям при z+ oo. Рассмотрим в качестве примера одноточечные вторые моменты пульсаций и, v и w. Таких моментов всего имеется шесть, но два из них (а именно u v и v w ) тождественно обращаются в нуль вследствие симметрии нашей турбулентности относительно плоскости Охг, так что остается лишь четыре [c.235]

Смотреть страницы где упоминается термин Логарифмический пограничный слой : [c.237] [c.239] [c.248] [c.259] [c.264] [c.274] [c.292] [c.303] [c.304] [c.304] [c.305] [c.305] [c.356] [c.358] [c.361] [c.378] [c.408] [c.411] [c.414] [c.477] [c.512] [c.577] [c.593] [c.118] [c.230] [c.242]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...