Коэффициент турбулентной вязкости

В этих уравнениях компоненты скорости, концентрации и давления являются средними величинами D, 0, - молекулярный и турбулентный коэффициенты диффузии V, V, - кинематические коэффициенты молекулярной и турбулентной вязкости. Коэффициенты турбулентной вязкости и диффузии в общем случае являются функциями координаты у. [c.59]

Другое выражение для коэффициента турбулентной вязкости получено на основании теории Прандтля [c.72]

Линии 1-3 на рис. 2.4.3 получены с использованием в уравнении (2.4.9) коэффициента турбулентной вязкости, представленной формулой (2.4.10) при различных значениях е, причем профиль скорости в начальном сечении задавался плоским. Линия 4 получена с применением той же формулы (2.4.10), что и для линий 1-3, однако профиль скорости в начальном сечении для этой линии задавался параболическим. С таким же профилем в начальном сечении при е == 5 10" , tio для [c.74]

Пренебрегая коэффициентом молекулярной вязкости ц по сравнению с коэффициентом турбулентной вязкости и подставляя вместо Пт его выражение через длину пути перемешивания, получим соотношение [c.320]

Здесь Лт и Хт — коэффициенты турбулентной вязкости и турбулентной теплопроводности, которые характеризуют перенос количества движения и тепла за счет поперечных пульсаций скорости. I [c.322]

Коэффициенты турбулентной вязкости и теплопроводности много больше молекулярных коэффициентов вязкости и теплопроводности. В самом деле, из выражения для следует [c.397]

Аналогично коэффициентам турбулентной вязкости и теплопроводности вводится коэффициент турбулентной диффузии [c.397]

Значение соотношений (11.48) и им подобных состоит в том, что они позволяют выразить коэффициент турбулентной вязкости через производные средней скорости течения и координаты и тем самым превращают систему уравнений турбулентного движения в замкнутую. Многие авторы считают, что соотношения типа (11.48) являются дополнительными предположениями, не вытекающими непосредственно из законов гидродинамики. [c.401]

Следствием параболического распределения скоростей является, как уже отмечалось раньше, постоянство коэффициента турбулентной вязкости в центральной части трубы. Это вполне ясно из сказанного выше в этом же [c.431]

Все полученные выше формулы для распределения скоростей, коэффициентов турбулентной вязкости и сопротивления относятся к основному участку трубы, т. е. к течению жидкости с установившимся, не меняющимся вдоль трубы, профилем скоростей. В связи с этим возникает вопрос о величине начального участка трубы. [c.436]

Мг(к) динамический (кинематический) коэффициент турбулентной вязкости. [c.3]

Для описания крупномасштабной области (струйный слой) необходимо определить изменение коэффициента турбулентной вязкости от координат и установить граничные условия, исходящие из особенностей турбулентного движения в трубах. Зависимость турбулентной вязкости от координат описывается соотношением (3.4) /33 - 56/. В выражении [c.62]

Кроме недостаточно точного соответствия опытным данным в пристенной зоне логарифмический закон (6.39) имеет еще один недостаток он не удовлетворяет естественным условиям на оси симметрии течения. Эти недостатки теории, основанной на двухслойной модели течения, заставили исследователей искать другие пути решения проблемы. Так, А. Д. Альтшуль, принимая для коэффициента турбулентной вязкости выражение е = lu [c.366]

Эта формула, принадлежащая Ж- Буссинеску (1877 г.), формально аналогична формуле Ньютона для вязкого напряжения Коэффициент е носит название кинематического коэффициента турбулентной вязкости и имеет размерность L /T. Если предположить или установить из опыта определенный вид зависимости е от координат, то мы решим задачу отыскания связи турбулентного напряжения и усредненной скорости. [c.101]

Используя (5-29) и (5-30), легко установить связь между кинематическим коэффициентом турбулентной вязкости г и длиной пути перемешивания I [c.102]

Помимо недостаточно хорошего соответствия опыту в пристенной зоне, логарифмический закон (6-39) имеет, как нам известно, еще один недостаток он не удовлетворяет естественным условиям на оси симметрии течения. Эти недостатки теории, основанной на двухслойной модели течения, заставили исследователей искать другие пути решения проблемы. Так, А. Д. Альтшуль [21, принимая для коэффициента турбулентной вязкости выражение 8 = аи у, где а — постоянная, и учитывая также молекулярную вязкость, пришел к дифференциальному уравнению du и i [c.402]

Здесь р,. — коэффициент турбулентной вязкости. [c.43]

Поскольку коэффициент турбулентной вязкости v,. определяется формулой [c.282]

Когда турбулентность получает энергию только за счет неустойчивости больших градиентов средних скоростей движения, тогда коэффициенты турбулентной вязкости всегда положительны. В случаях, когда турбулентные вихри возникают не от кинетической энергии потока, а за счет тепловой, электромагнитной или других видов энергии, коэффициенты турбулентной вязкости могут становиться отрицательными и кинетическая энергия движения при этом может увеличиваться. [c.269]

Величину называют коэффициентом турбулентной вязкости. С учетом (7.53) уравнение (7.52) можно записать в другом виде [c.130]

Величину называют коэффициентом турбулентной вязкости. С учетом последнего соотношения уравнение (24.53) можно за- [c.277]

Систему уравнений турбулентного пограничного слоя (24.54) и (24.59) нельзя решить аналитически, так как не может быть определена аналитически величина (24.56) коэффициента турбулентной вязкости (система не замкнута — нет аналитических зависимостей между пульсационным и осредненным движением). [c.279]

Полученное выражение (24.61) имеет некоторое преимущество по сравнению с (24.56). Поясним это обстоятельство. Сопоставляя (24.61) и (24.56), найдем выражение для коэффициента турбулентной вязкости [c.280]

На рис. 68 показаны рассчитанные значения коэффициента турбулентной вязкости ц (г, г). Хотя относительное изменение коэффициента невелико, производные дУ дг п бц /бг могут принимать большие значения, особенно вблизи отверстия п у сте нок колонны. Таким образолц постоянное значение для эффектив- [c.226]

К соотношению (33,6) можно придти и другим путем, выражая постоянную величину — диссипацию е — через величины, характеризующие пульсации масштаба X. При этом е долх<но быть пропорционально квадрату градиента скорости vt, и соответствующему коэффициенту турбулентной вязкости Vxype [c.189]

Внутри самой турбулентной области происходит интенсивный теплообмен, обусловленный сильным перемешиванием жидкости, которое характерно для всякого турбулентного движения. Такой механизм теплопередачи можно назвать турбулентной температуропроводностью и характеризовать соответствующим ко-э( фициентом Хтурб) подобно тому как мы ввели понятие о коэффициенте турбулентной вязкости т]турб ( 33). По порядку величины коэффициент турбулентной температуропроводности определяется такой же формулой, как и Viyp6 (33,2) [c.296]

Система уравнений (2.4.6)-(2.4.8) интегрировалась численно методом Рунгс-Кутта для различных законов распределения скоростей в начальном сечении (2.4.3) и различных выражений для коэффициентов турбулентной вязкости, представленных соответственно уравнениями (2.4.10) и (2.4.11). В результате численного решения этой системы найдено распределение скоростей и температуры в сечении струи и по ее длине, а на основании последних зависимостей найдено выражение для локального коэффициента теплоотдачи. [c.72]

Дело в том, что решенная выше задача о слое смешения на основе гипотез турбулентного трения Прандтля (6а) и (6в) предполагают суш ествование локальной связи между турбулентными и осредненными характеристиками потока. Опыт показывает, что такая связь реализуется в том случае, когда коэффициент турбулентной вязкости (или диффузии) в направлении течения растет или остается постоянным. В тех случаях, когда теоретическая локальная связь указывает на уменьшение коэффициентов переноса, в действительности этого не наблюдается, фактические значения коэффициентов переноса на очень протяженных участках течения сохраняются почти неизменными. Но при этом становятся неприменимыми зависимости (6в) и (70ж), опираюш иеся на локальные связи турбулентных характеристик с осредненными. В таком случае непригодны и зависимости (70з). [c.393]

Однако и в этом случае зависимости (60) и (61) удается обосновать. Их можно получить теоретическим путем, если учесть нарушение локальных автомодельных связей между коэффициентами турбулентной вязкости, а также диффузии, и осредненными параметрами потока. Дело в том, что при наличии спут-ного потока (и Ф 0) согласно автомодельной теории коэффициенты вязкости и диффузии по длине струи должны уменьшаться, а в действительности, как показывают опыты, значения этих коэффициентов на очень протяженном участке струи (до х (200—400) 6о) не изменяются. Данный факт объясняется тем, что возмуш ения сносятся по потоку, т. е. влиянием его предыстории. [c.393]

Описанный выше метод расчета струи, основанный на применении формулы (18) для dbldx = f m), опирается на локальную связь степени турбулентности с избыточной скоростью на оси струи (<[ > Um — w ). Коэффициент турбулентной вязкости (или диффузии) в свою очередь пропорционален произведению избыточной скорости на ширину струи v l (Um — и ) Ь. Поэтому в тех задачах, где принято допуш ение о постоянстве величины Vt, зависимость (18) не должна применяться. [c.393]

Из этого следует, что в приосевой области коэффициент турбулентной вязкости V не зависит от расстояния от оси трубы г, т. е. имеет постоянное значение, а производная скорости жидкости dwjdr пропорциональна г. Из сказанного следует, что [c.430]

Распространение завихренности или, что то же самое, диффузия вихря, в условиях турбулентного движения несжимаемой вязкой жидкости представляет собой достаточно трудную задачу, вследствие чего естественно начать рассмотрение с одномерного случая. Известная задача о диф( )узии прямолинейной вихревой нити в потоке несжимаемой жидкости не является при турбулентном движении жидкости одномерной из-за зависимости коэффициента турбулентной вязкости 1 от расстояния от стенки, вследствие чего приходится ограничиться рассмотрением диффузии вихря в обтекающем бесконечную пластину турбулентном потоке. [c.646]

По экспериментам И. Госса /302/, В. Нуннера /253/, Дж. И. Лауфера /329/ при у>0,29...0,30 коэффициент турбулентной вязкости имеет почти постоянное значение (рис. 3.3). По данным И. Никурадзе /168/ турбулентная вязкость на оси трубы, хотя и имеет конечное значение, достиз ает максимума на радиусе у = 0,5. [c.55]

Общее соотношение для средневзвешенной турбулентной вязкости опреденяется из анализа числа Рейнольдса (1.1) /33 - 56/. Число Рейнольдса является безразмерным параметром, знаменатель которого представляет собой коэффициент молекулярной вязкости, а числитель должен быть коэффициентом турбулентной вязкости, проявляющим себя только при турбулентном движении, т.е. [c.59]

При выводе уравнения турбулентного движения (3.9) изменение турбулентной вязкости по координате было описано выражением (3.8). Из соотношения (3.8) следует, что коэффициент турбулентной вязкости равняется нулю на оси трубы, что не соответствует известным экспериментальным результатам /226, 253, 302/ и другим. По данным экспериментов И. Госса /302/, В. Нуннера и И. Лауфера /226, 253/ около оси трубы коэффициент турбулентной вязкости имеет почти постоянное значение (см. рис. 3.3). [c.84]

Заменяя кинематический коэффициент турбулентной вязкости через (3.8) и преобразуя, получим [c.86]

Согласно новой теории Прандтля принимаем, что кинематический коэффициент турбулентной вязкости е в формуле Бус-синеска [c.420]

Для того чтобы решить систему уравнений турбулентного пограничного слоя, ее необходимо замкнуть эмпирической зависимостью коэффициента турбулентной вязкости от параметров потока. Определение конкретного вида таких эмпирических зависимостей является задачей полуэм лирической теории турбулентности. [c.279]

Выражение (188) было предложено Буссинеском в 1867 г. В отличие от динамического коэффициента вязкости [х в формуле (6) коэффициент s учитывает не молекулярную структуру жидкости, а особенности турбулентного движения. Из формулы (189) следует, что величина е не является константой для данной жидкости, а изменяется при переходе от одной точки к другой в зависимости от кинематических характеристик потока в этих точках. Только при изучении турбулентности земной атмосферы можно считать коэффициент турбулентной вязкости постоянным для всех ее слоев. [c.153]

Техническая гидромеханика (1987) -- [ c.93 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.10 , c.457 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.552 , c.557 ]

Справочник по гидравлике (1977) -- [ c.30 ]

Отрывные течения Том 3 (1970) -- [ c.3 , c.63 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...