Когерентное взаимодействие

При нарушении С, интенсивности волн осциллируют вдоль оси г с пространственным периодом 21 достигая макс, изменения на длине называемой длиной когерентного взаимодействия. Макс, изменение интенсивностей волн пропорционально и при сильном нарушении С. очень мало. [c.528]

МэВ) в системе единиц A = = I ] и когерентно взаимодействуют с налетающим протоном. [c.326]

Система уравнений (1.99)—(1.103) может использоваться для описания, анализа и расчета различных процессов когерентного взаимодействия, длительность которых At удовлетворяет [c.29]

Интересным случаем когерентного взаимодействия является также определяемое условие (1.104) и ограничение длительности импульсов (1.105), что при существующем уровне развития вычислительной техники может существенно затруднить использование ЭВМ, как это будет видно из нижеизложенных особенностей численных методов расчета. Кроме того, существует ряд аналитических решений, описывающих эффекты когерентного взаимодействия. Однако при расчете и проектировании лазеров и лазерных систем основными задачами являются определение и анализ их энергетических характеристик. Большинство из них будет определяться некогерентными взаимодействиями, которые проявляются при At > 10" с. При этом можно осуществить переход от уравнений, описывающих когерентные взаимодействия, к уравнениям некогерентного взаимодействия. При выполнении условий (1.104) и (1.105) из уравнения (1.101) следует [c.30]

Если до недавнего времени условие длительности импульсов излучения лазерных систем для различных практических применений не достигало 10" —10 с, то в последнее время существенно возрос интерес к получению импульсов предельно малой длительности, приближающихся по своему значению к периоду световых колебаний. Стало развиваться новое, представляющее огромный интерес, направление разработка, создание и исследование лазерных систем фемтосекундной длительности. Это требует создания расчетных схем, пригодных для анализа лазеров и лазерных систем с импульсами, длительность которых может быть уменьшена до 10" с. При столь малых длительностях импульсов взаимодействие их со средой становится существенно когерентным, поскольку С Т , Поэтому авторам представлялось целесообразным остановиться здесь еще раз несколько подробнее на особенностях когерентного взаимодействия, хотя основное внимание уделено некогерентному взаимодействию. [c.31]

По другому проявляется когерентное взаимодействие интенсивных импульсов. В этом случае должно выполняться условие d EJh > 1/А/, и отклик активной среды становится осциллятор-ным. При А/ 7 2 можно пренебречь релаксацией поляризации и написать решение материальных уравнений в виде [c.32]

Если под действием импульса поворот вектора происходит на угол Ф = 2тл т — любое целое число), то импульс распространяется без усилений если угол Ф = 2я б, то импульс будет усиливаться только до тех пор, пока угол Ф не достигнет значения 2я т + 1). Таким образом, качественный характер когерентного усиления при этом такой, что если энергия велика, то в усиливающей среде она пропускается определенными порциями, каждая из которых не усиливается, или по-другому можно сказать так в усиливающей среде без потерь когерентное взаимодействие приводит к разбиению импульса на последовательность 2п-им-пульсов . [c.32]

Обобщены первые результаты натурных экспериментов по распространению пучков высокоинтенсивного лазерного излучения на приземных трассах. Проиллюстрированы принципиальные возможности использования нелинейных и когерентных взаимодействий в качестве физической основы новых методов лазерного и оптико-акустического зондирования атмосферы. [c.4]

В настоящей главе кратко рассмотрены нелинейные искажения локационных сигналов и изложены первые успехи, достигнутые в области разработки и технической реализации новых лидарных методов, использующих в качестве физической основы нелинейные и когерентные взаимодействия в мощных лазерных пучках. [c.189]

Как уже отмечалось, при фазовой модуляции излучения оказывается возможным детектирование амплитуды переменной составляющей, обусловленной только интерференционным (когерентным) взаимодействием опорного и рассеянного полей. [c.207]

Мы видели, что кинематическое приближение, или приближение однократного рассеяния, очень полезно и достаточно обоснованно для широкого круга экспериментов по дифракции. Теперь мы изучим наиболее общий случай динамического рассеяния, в котором рассматривается когерентное взаимодействие многократно рассеянных волн. [c.172]

Большую часть точечных дифракционных картин, получаемых от несовершенных, изогнутых или мозаичных кристаллов, следует рассматривать как сумму динамических дифракционных картин от отдельных почти совершенных кристаллов. В некоторых случаях, когда перекрываются непараллельные кристаллы, будут существовать эффекты двойной дифракции, при которой дифракционный пучок от первого кристалла действует как первичный пучок для второго кристалла положения возникающих при этом дифракционных пятен определяются суммами действующих векторов дифракции для отдельных кристаллов. Когда не существует простого соотношения между ориентациями двух кристаллов, направления дважды дифрагировавших пучков таковы, что никакие когерентные взаимодействия с однократно рассеянными пучками не возникают. Этот случай называют вторичным упругим рассеянием [69], чтобы показать его отличие от когерентного многократного (динамического) рассеяния. [c.358]

Основное содержание книги — изложение закономерностей распространения электромагнитных волн, принципов когерентного и частично когерентного взаимодействия волн, основ фотометрических и колориметрических измерений. Основное внимание уделено применению явлений поляризации, интерференции и дифракции для решения научных и технических задач с использованием оптико-физических методов исследований. [c.3]

Интерференция света — это когерентное взаимодействие двух, трех или многих световых волн, которое проявляется в изменении результирующей интенсивности или состояния поляризации в зависимости от разности хода интерферирующих лучей. [c.15]

В этом разделе мы приведем пример того, как микроскопический подход позволяет вычислить точное значение вектора поляризации Р. Рассматриваемый случай взаимодействия электромагнитного поля с двухуровневой системой является довольно общей моделью, описывающей физические ситуации, в которых происходит когерентное взаимодействие излучения с веществом. [c.21]

Теперь рассмотрим правые части уравнения (5.117). Первый член описывает релаксацию инверсии, вызванную накачкой и некогерентными процессами релаксации. Величина о — это устанавливающаяся в результате релаксации равновесная инверсия, а Т — соответствующее время релаксации. Появление суммы по к обусловлено взаимодействием между мода.ми поля к и атомом л. Мы видим, что этот член пропорционален энергии, получаемой или теряемой атомом за 1 с вследствие когерентного взаимодействия между атомом и полем. [c.136]

Корреляционные функции для операторов Г и для операторов Г и Р не зависят от оператора описывающего когерентное взаимодействие, а поэтому. можно и впредь использовать выражения [c.262]

Вклад, обусловленный когерентным взаимодействием поля и атомов. Этот вклад, как обычно, дается формулой [c.293]

Оператор описывает когерентное взаимодействие полевой моды с набором атомов и дается выражением [c.308]

Т. е. длина когерентного взаимодействия имеет порядок размера луча накачки вдоль направления распространения холостой волны. [c.195]

Для медленных Н. определяющими становятся его волновые свойства, когерентное взаимодействие с упорядоченными конденсиров. средами. Н. с длиной волны, близкой к межатомным расстояниям, являются важнейшим средством исследования структуры твёрдых тел и динамики возбуждения в них. Наличие у Н. магя. момента делает пучки поляризов. Н. чрезвычайно чувствит. инструментом для исследования распределения намагниченности в веществе (см. Нейтронография). [c.269]

Иной характер имеет П. э. в поле коротких импульсов, длительность к-рых меньше времён релаксации резонансного перехода. В этом случав возможен т. н. эффект самоиндуцированной прозрачности, когда вследствие когерентности взаимодействия энергия, поглощаемая веществом из передней части импульса, полностью возвращается импульсу на его заднем фронте. [c.150]

Самофокусировка может развиваться и на квадратичной нелинейности при трёхволновом когерентном взаимодействии, когда частоты и волновые векторы связаны соотношениями 1 -Ь Юд = ш, и 1 = Аз- В вы- [c.416]

Оценить характеристики оптических устройств и понять их ограничения можно лишь, если хорошо изучить особенности распространения электромагнитного излучения. Это позволяет разрабатывать устройства для управления лазерным излучением. Поэтому основное внимание в книге уделяется изложению фундаментальных принципов. Мы постарались установить связь между теорией и практикой путем рассмотрения конкретных примеров, основанных на реальных ситуациях. Когерентное взаимодействие лазерного излучения с различными оптическими средами мы рассматривали с привлечением лишь классической электродинамики. Оптические свойства этих сред описываются с помощью таких материальных параметров, как диэлектрические тензоры, тензоры гирации, элек-трооптические коэффициенты, постоянные фотоупругости и нелинейная восприимчивость. Из оглавления нетрудно видеть, что здесь рассмотрен очень широкий круг вопросов. [c.7]

Специфика когерентного взаимодействия оказывается существенной при анализе резонансных нелинейных процессов в средах с малым уширением энергетических уровней, а также при расчете особенностей распространения излучения в одномодовых волноводных устройствах, например, в световодах определенного профиля. При этом учет особенностей когерентного взаимодействия приводит к возникновению так называемых когерентных эффектов , таких как самонаведениая прозрачность, некоторые явления самовоздействия, возникновения солитонов и др. [c.30]

RED — ввод данных и режима интегрирования исходных уравнений. Входными данными для этой подпрограммы является импульс на входе усилителя. Он может вводиться с магнитной ленты как результат численного расчета излучения задающего генератора с использованием пакета программ IMPOULS, либо таблица экспериментальных данных. Возможен расчет по аппроксимирующим формулам с помощью подпрограммы POW и PHSy описывающих соответственно изменение во времени амплитуды и фазы входного импульса. Кроме формы импульса вводятся параметры, характеризующие наличие или отсутствие фазовой модуляции (в случае задачи когерентного взаимодействия входного импульса со средой) частный случай длительности импульса в соответствии с которым система уравнений (2.21) переходит в систему уравнений (2.22). Входными параметрами являются также число проходов через усиливающую среду, частотная расстройка, нерезонансные потери. В подпрограмме выбирается шаг интегрирования как в пространстве, так и во времени, а также ряд параметров численного интегрирования и управления печатью. [c.113]

В настоящее время бурное развитие переживает новое направление атмосферно-оптических исследований — нелинейная оптика атмосферы. Его актуальность обусловлена расширяющимся использованием лазерных источников с повышенной энергетикой в устройствах оптической связи, навигации, дальнометрирования и лазерного мониторинга окружающей среды, что приводит к качественному возрастанию потенциала указанных систем. Все это стимулирует потребность разработчиков в прогнозировании влияния нелинейных оптических эффектов в реальной атмосфере на точностные и энергетические характеристики проектируемых оптикоэлектронных систем и устройств. С другой стороны, открылись заманчивые перспективы использования специфического и весьма обширного класса нелинейных и когерентных взаимодействий в качестве физической основы методов лазерного зондирования тех из параметров атмосферы, которые не могут быть эффективно изме репы традиционными методами линейной оптики и другими известными методами. [c.5]

Как следует из материала предшествующих глав, современный уровень развития лазерной технологии позволяет реализовывать в атмосфере обширный класс нелинейных и когерентных взаимодействий, которые несут сведения о физико-химических параметрах среды. Следует отметить также перспективность комплексиро-вания методов линейного и нелинейного зондирования с целью получения многопараметрической информации без задания априорных моделей среды при решении обратных задач оптики ат- [c.188]

Поскольку тот или другой тип экстинкции часто встречается для кристаллов, используемых при рентгеноструктурном анализе, большое значение имеет практический метод введения поправок на экстинкцию. Этот метод был предложен Захариасеном [402] и уточнен Купером и Роузом [64 и Беккером и Коппенсом [17]. Трудность трактовки когерентных взаимодействий в сильно несовершенном и неоднородном кристалле преодолевается благодаря предположению о том, что усреднение по членам, чувствительным к фазе, можно сделать до, а не после рассмотрения взаимодействия пучков. Следовательно, используют систему дифференциальных уравнений, аналогичных (10.32), но для интенсивностей, а не для амплитуд таким образом, [c.357]

Рассмотренная принципиальная схема селективного спектрометра не позволяет реализовать значительную разрешающую способность, которая могла бы быть достигнута при больших разностях хода. Это связано в основном с трудностями технического характера. Приведем схему, которая по принципу действия не отличается от рассмотренной, но позволяет преодолеть технические затруднения. В схеме на рис. 7.4.3, а с одной анализирующей решеткой взаимодействовали две когерентные волны. В схеме на рис. 7.4.3, б одна волна, расщепленная делителем D на две 1 и 2) когерентные, взаимодействует с двумя дифракционными решетками Ri и R2. В этом случае нет необходимости в создании первичной интерференционной картиньг полос равной толщины конечной ширины. [c.477]

Этого изменения рефракции в принципе достаточно ддя решения поставленной задачи. Однако подобная система характеризувтса чрезмерной неустойчивостью и в ней ве могут быть реализованы необходимые для практики большие длины когерентного взаимодействия. [c.25]

Невысокое оптическое качество кристаллов в минимальной степени сказывается на процессе генерации второй гармоники при возбуждении гармоники вдали от направления пространственного син фониз-ма а кристалле. В этом случав длина когерентного взаимодействия составляет обычно 2-5 мкм, причем эта длина равна той толщине кристалла, которая дает эффективный вклад в интенсивность второй гармоники, иалая площадь кристалла, которая освещается пучком лазера, и малая длина когерентного взаимодействия ведут к низкой интенсивности второй гармоники, что предъявляет повышенные требования к чувствительности регистрирующей схемы, а также определяет режим работы лазера. [c.29]

Здесь уместно сделать некоторые пояснения. Понятие когерентной длины нелинейного взаимодействия для расходящегося пучка, введенное в этом параграфе, не следует путать с понятием длины когерентного взаимодействия для плоской волны, введенным ранее [см., иапример, формулу (4.14)]. При этом в обоих случаях рассматриваются строго монохроматические волны, так что фазовые соотношения между основной волной и гармоникой остаются регулярными как для I < 1кат, так и для I > / ог- Когерентная же длина является пространственным масштабом нелинейного взаимодействия, на котором сохраняется определенный закон нарастания интенсивности гармоники с расстоянием. Таким образом, использование термина когерентный представляется здесь не совсем удачным, поскольку обычно его связывают оо статистикой. Когерентная длина, имеющая статистическую природу, появляется в нелинейной оптике при исследовании нелинейных взаимодействий в статистически неоднородной среде или же при исследовании нелинейных взаимодействий волн с конечной шириной спектра в этом случае при [c.195]

Если охлаждать кристалл, не прикладывая к нему электрического поля, то образуется сегнетоэлектриче-ская доменная структура, в которой орторомбические оси соседних доменов образуют между собой угол в 90°. Это приводит к изменению знака нелинейной восприимчивости при переходе от одного домена к другому. Так как величина доменов сравнима с длиной когерентного взаимодействия, в многодоменном кристалле можно получить сильное увеличение интенсивности гармоники. Объясняется это тем, что, когда разность фаз между волной гармоники и волной основной частоты должна была бы стать слишком большой, происходит изменение знака нелинейной поляризации на частоте второй гармоники на обратный. В результате волна гармоники продолжает нарастать. Интенсивность второй гармоники в многодоменных кристаллах может увеличиться на два [c.215]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...