Работа внешних сил тяжести

Работа внешних сил тяжести Рх и Р2 и искомого среднего сопротивления грунта Я на пути к равна [c.834]

К стержню приложены внешние силы вес стержня G и реакции плоскостей Лп и /Vb- Работа сил Л д и No равна нулю, так как каждая из этих сил перпендикулярна к скорости ее точки приложения. Сумма работ внешних сил содержит только работу силы тяжести, определяемую по формуле (61.1) [c.189]

Выделим в стационарном потоке участок трубки тока, ограниченный сечениями / и 2 (рис. 299). Обозначим для этих сечений через Si и площади, и Uj — скорости, и р. — давления жидкости и, наконец, через и — высоты, на которых находятся центры сечений. К элементу жидкости, заключенному между сечениями, мы могли бы применить второй закон Ньютона. Но, поскольку силы трения отсутствуют, вместо законов Ньютона можно сразу применить закон сохранения энергии. Изменение энергии рассматриваемого элемента жидкости должно быть равно работе внешних сил. Внешними силами для рассматриваемого элемента являются, во-первых, сила тяжести и, во-вторых, силы давления, действующие на объем через [c.523]

Интеграл (31) следует из теоремы об изменении кинетической энергии см. п. 88 левая часть (31) есть кинетическая энергия шара она постоянна, так как работа внешних сил, приложенных к шару, равна нулю). Существование интегралов (32) и (33) следует из теоремы об изменении кинетического момента в ее общей форме (см. формулу (7) п. 87). Действительно, момент внешних сил (силы тяжести и реакции плоскости) относительно точки касания шара и плоскости равен нулю. А так как скорость геометрической точки , которая вычерчивает след шара на плоскости, очевидно, равна скорости центра масс шара, то из теоремы об изменении кинетического момента следует, что кинетический момент Ко шара относительно точки касания остается во все время движения неизменным. Но, воспользовавшись формулой (4) п. 81, легко получить, что [c.323]

Тело массой т поднимается медленно по наклонной плоскости на высоту h. Найдите работу внешней силы (силы тяги), работу силы тяжести, работу силы трения и работу силы нормальной реакции. Коэффициент трения равен (1. [c.150]

Таким образом, доказано, что если кинетическая энергия в начале и в конце пути одинакова, например, если скорости в точках Л и В равны нулю, то работа внешней силы равна работе силы тяжести при спуске с высоты h. [c.130]

Замечания о теореме Бернулли. Специальная форма теоремы Бернулли была получена при двух предположениях. Прежде всего мы предполагали, что действует только одна внешняя сила —сила тяжести. Поле силы тяжести является консервативным это означает, что работа, совершенная силой тяжести при движении тела от точки Р к другой точке Q, не зависит от пути, а зависит только от высоты точки Q по отношению к точке Р. Консервативное поле сил приводит к понятию потенциальной энергии, которая измеряется работой, совершенной телом при переходе от одного определенного положения к другому. Для того чтобы потенциальная энергия единицы массы в точке могла иметь определенный смысл, очевидно, необходимо, чтобы работа сил поля не зависела от пути, по которому совершается переход в эту точку. [c.21]

Какой бы мы ни устроили механизм, но., если в нем из внешних сил действует только сила тяжести его частей, то, наверное, работа, произведенная тяжестью за известное время, измеряется произведением веса машины на понижение ее центра тяжести, происшедшее в это время. Таким образом запас работы, доставляемый силой тяжести, определяется возможным наибольшим понижением центра тяжести машины. Прибавив сюда начальную живую силу машины, получаем полный запас работы, который имеется в нашей системе. Этот запас невелик и скоро будет израсходован отчасти на вредные, отчасти [c.294]

Характер теплового равновесия связан со свойствами стенок, отделяющих систему от окружающей среды и разграничивающих отдельные части системы. Адиабатические стенки не допускают изменения состояния за счет притока тепла. Изменение равновесного состояния может быть вызвано только макроскопической работой внешних сил дальнодействия (например, сил тяжести), а также перемещением стенок. Диатермические стенки допускают теплообмен между частями системы. [c.68]

Соотнощение между работой сил движущих и сил сопротивления определяет режим работы установки или машины. Он может быть установившимся или переходным. Для обеспечения установившегося режима движения с постоянной средней цикловой частотой вращения необходимо обеспечить равенство нулю работы внешних сил, приложенных к звеньям механизма за время цикла. Если по истечении кинематического цикла центры масс всех звеньев занимают исходное положение, то работа сил тяжести за цикл равна нулю. В примерах, приведенных на рис. 4.2 и 4.3, кинематический цикл соответствует (р =2п, а энергетический цикл — в два раза больше эц=4я, так как рабочий процесс [c.129]

Работа внешних сил, т. е. сил тяжести снаряда и М., равняется [c.315]

Изменение энергии тела, как следует из механики, равно работе внешних сил. Такими силами для элемента потока являются силы тяжести и силы гидростатического давления на торцовые сечения элемента. [c.20]

При работе механизма к его звеньям приложены внешние задаваемые силы, а именно силы движущие, силы производственных сопротивлений, силы тяжести и др. Кроме toi o, при движении механизмов в результате реакций связей в кинематических парах возникают силы трения, которые можно рассматривать как составляющие этих реакций. Реакции в кинематических парах, так же как и силы трения, по отношению ко всему механизму являются силами внутренними, но по отношению к каждому звену, входящему в кинематическую пару, оказываются силами внешними. [c.206]

В рассматриваемом случае работа внутренних сил в несущей фазе 1 = 0 (несущая фаза — идеальная несжимаемая жидкость (см. (2.5.9)) и Я1 = О (внешние силы — однородное ноле тяжести (см. (2.5.1)). Подставляя (3.4.50)—(3.4.53) в уравнение энергии пульсационного движения (3.1.42) для несущей фазы, получим [c.137]

Задача 331. Колесо радиуса г катится без скольжения по прямолинейному горизонтальному рельсу под действием приложенной в центре тяжести С колеса постоянной силы Р, параллельной рельсу, и постоянного вращающего момента т. Вычислить сумму работ всех внешних сил, если ось колеса С переместилась на 5. Трением пренебречь. [c.280]

Изображаем внешние силы, приложенные к автомашине (см. рисунок) Я1 и 4Р5 — силы тяжести, 2Я1 и 2Яа — нормальные силы реакций, смещенные относительно центров тяжести колес в сторону движения на величину коэффициента трения качения / , 2Я/р и 2Р р— силы трения колес о шоссе, направленные в сторону, противоположную движению (после выключения мотора все колеса автомашины оказываются ведомыми). Внутренние силы не изображаем, считая автомашину неизменяемой системой и пренебрегая силами внутреннего трения. Следовательно, сумма работ всех внутренних сил системы равна нулю. Теперь уравнение (1) принимает вид [c.311]

Работа сил тяжести на горизонтальном перемещении их точек приложения равна нулю. Работа идеальных реакций и сил трения, приложенных в мгновенных центрах скоростей катков, равна нулю. Сумма работ всех внешних сил содержит только работу силы Р на пути S, т. е. [c.385]

Пример 5.1.6. Рассмотрим движение человека, поднимающегося по лестнице. Внешними силами, действующими на него, будут сила тяжести и сила реакции опоры. Пусть человек начинает движение по лестнице вверх в момент времени Iq из состояния покоя То = 0, а поднявшись наверх, останавливается Тк = 0 в момент времени к- По теореме 5.1.6 работа всех сил на действительных траекториях точек их приложения будет тогда равна нулю [c.390]

Но работа сил реакций отсутствует, так как точка опоры каждой ноги о лестницу остается неподвижной. Точка опоры лишь скачком меняется при смене опорных ног. Следовательно, работа силы тяжести компенсируется работой внутренних сил. Вместе с тем, как это следует из теоремы 5.1.2, подъем центра масс человека происходит именно благодаря действию внешней сипы реакции лестницы.О [c.390]

Внешними силами являются сила тяжести Р и натяжение нити S. Так как сила S приложена в мгновенном центре скоростей цилиндра, то ее работа равна нулю. Следовательно, [c.328]

Силы, действующие при работе механизмов на их звенья, делятся на внутренние и внешние. Под внутренними силами понимают реакции связей, возникающих в кинематических парах. Все другие силы, не относящиеся к реакциям связей, образуют систему внешних сил. Нагружение звеньев механизма может иметь различный характер. При точечном контакте звеньев оно выражается в действии сосредоточенной силы, в других случаях — нагрузка распределяется по линии, поверхности либо объему звена. Например, сила тяжести представляет собой нагрузку, распределенную по всему объему звена, сила гидродинамического сопротивления, возникающая при движении звена в жидкой среде, представляет собой нагрузку, распределенную по поверхности звена. [c.241]

Что касается вычисления работы, входящей в правые части уравнений (27) и (29), то здесь работа каждой из сил (как внешних, так и внутренних) при любом перемещении точек приложения этих сил вычисляется по отдельности точно теми же способами, которые применялись при решении задач динамики точки, после чего полученные работы всех сил суммируются алгебраически. Пусть, например, нам требуется определить работу сил тяжести механической системы материальных точек. Эту работу мы должны определить как сумму работ сил тяжести отдельных точек, составляющих механическую систему, т. е. [c.646]

Внешними силами по отношению к системе являются силы тяжести груза и шкивов, приложенный к шкиву В момент М и реакции осей шкивов и Вычислим сумму работ этих сил при перемещении лепты транспортера па расстояние а [c.170]

Под действием ударов молекул частица движется в разных направлениях, в том числе и снизу вверх. Броуновское движение частицы в направлении снизу вверх представляет собой кажущееся противоречие второму началу термодинамики (в его формальной феноменологической трактовке), так как при этом совершается работа против внешних сил (силы тяжести) при наличии одного источника теплоты — среды (газа или жидкости, находящихся в термодинамическом равновесии), а энтропия системы соответственно уменьшается. [c.95]

Аддитивность внутренней энергии имеет место не во всех случаях, но мы ограничимся предположением, что энергию отдельных частиц можно суммировать. Следует обратить внимание на то, что здесь в полную энергию не включается потенциальная энергия положения. Это означает, что сила тяжести является внешней и ее работа учитывается в правой части уравнения энергии. [c.113]

Г. Звенья механизма во время работы подвергаются действию внешних сил, сил тяжести и сил инерции, в результате чего в кинематических парах возникают реакции, являющиеся причиной потерь на трение. [c.154]

Вынужденное движение рассматриваемого объема жидкости происходит под действием внешних поверхностных сил, приложенных на его границах, за счет предварительно сообщенной кинетической энергии (например, за счет работы насоса, вентилятора, ветра). Как вынужденное рассматривается и течение изучаемого объема жидкости под действием однородного в нем поля массовых сил. Иллюстрацией последнего может являться течение изотермической пленки жидкости по стенке под действием сил тяжести. [c.126]

Вместо термина силы реакции можно пользоваться более ясным выражением силы геометрического происхождения . Они задаются геометрическими связями, существующими между различными частями системы, или, как в случае твердого тела, между отдельными материальными точками. Силам реакции мы противопоставляем то, что мы называли внешними силами . Вместо этого можно пользоваться более ясным термином силы физического происхождения или же сторонние силы, приложенные извне . Причина их лежит в физических воздействиях таковы, например, сила тяжести, давление пара, напряжение каната, действующее на систему извне, и т. д. Физическое происхождение этих сил проявляется в том, что в их математическом выражении содержатся особые, поддающиеся лишь опытному определению константы (постоянная тяготения, отсчитываемые по манометру или барометру деления шкалы и т. п.). Трение, о котором мы будем говорить в 14, нужно отнести частично к силам реакции, частично к сторонним силам к первым — если оно является трением покоя к последним — если оно является трением движения (в частности, трением скольжения). Трение покоя автоматически исключается принципом виртуальной работы, трение же скольжения нужно причислить к сторонним силам. Внешне это проявляется в том, что в закон трения скольжения [уравнение (14.4)] входит определяемый экспериментально коэффициент трения /. [c.75]

Если образец находится в указанном состоянии, то при повышении температуры происходит восстановление формы. Сила восстановления формы Р становится больше, чем сила тяжести груза Рд. При этом сохраняется доля упругой деформации сплава (см. рис. 3.2, точка Л), происходит сокращение проволоки, груз поднимается. В результате повышения и понижения температуры груз перемещается между положениями А и б, рабочий ход достигает 30 мм. Сила, восстанавливающая форму сплава при высокой температуре, поднимает груз, она является избыточной по отношению к массе груза, поэтому если определить соответствующим образом разность между этими двумя силами, то можно выполнить работу по отношению к внешней среде. [c.147]

Внешними силами для контейнера являются сила его тяжести Р = Mg и реакция N ребра Ог. Работа силы реакции N равна нулю. Она приложена в точке оси вращения. Поэтому работа внешних сил сведется только к работе силы тяжести при подъеме центра масс на в.ысоту (ОС — /г/2), т. е. [c.521]

Поскольку жидкость несжимаема, внутренняя энергия рассматриваемого объема не меняется при его перемещении, и в уравнение кинетической энергии в.х сдит только работа внешних сил. При перемещении выделенной via bi жидкости из положения I—II в положение Г—// вес жи.хкостн в объеме с работу не совершает, и, следовательно, работ, сил тяжести может быть [c.69]

Вычисляем работу внешних сил (рис. 138). Реакции опор ТУд и перпендикулярны смеш епиям точек их приложения и их работы равны нулю. Так как блок катится без проскальзывания, то сила сцепления д приложена к МЦС блока и ее работа также равна нулю. Аналогично не совершают работу реакции Х -, приложенные к неподвижной точке. Работа силы тяжести блока Л, катяш егося вниз [c.261]

На систему действуют внешние силы движущая сила Р, веса частей G к G а реакпяк неподвижной плоскости в виде нормальных реакций N ъ Щ а сил сцепления Асц и Работа сил тяжести на горизонтальном перемещении их точек приложения равна нулю. Работа реакций, приложенных в мгновенных центрах скоростей катков, равна нулю. Сумм работ внешних сил содержит толыго работу силы Р на леремегцении доски , т. е. [c.418]

Решение. Внутренняя механическая энергия системы — это ее энергия Е в //-системе. Здесь //-система движется с ускорением g, поэтому в этой системе отсчета на каждый шарик действуют две внешние силы сила тяжести niig и сила инерции, равная —rtiig. Ясно, что суммарная работа этих внешних сил равна нулю (в Ц-счс-теме), а следовательно, энергия Е меняться не будет. Чтобы ее най-ги, достаточно рассмотреть начальный момент, когда пружинка еще не деформирована и энергия Е равна только суммарной кинетической энергии То в //-системе. Воспользовавшись формулой (4.61), получим [c.129]

Рис. 5.19. Движение прыгуна с шгстом. В положении а) вся энергия представляет собой кинетическую энергию, зависящую от скорости, с которой бегун бежит. В положении б) прыгун опирает передний конец шеста о землю и (в особенности, если шест сделан из стеклянного волокна) запасает упругую потенциальную энергию в шесте, изгибая его. В положении в) поыгун поднимается в воздух его кинетическая энергия переходит в энергию вращательного движения вокруг нижнего конца шеста. Прыгун обладает потенциальной энкргией как за счет силы тяжести, так и за счет оставшейся упругой энергии шеста. В положении г), когда прыгун находится над планкой, его кинетическая энергия мала, так как он движется медленно, его потенциальная энергия (гравитационная), наоборот, велика. Полная энергия прыгуна с шестом не всегда остается постоянной, потому что часть энергии расходуется на преодоление тр гния (внешнего и мускульного),, а также на работу, совершаемую прыгуном при изгибе шеста.

Внешние силы (сила тяжести и реакция плоскости) перпендикулярны плоскости Оху, в которой происходит движение точки и, следовательно, работы не совершают. Поэтому из (23) следует, что в относительном движении справедлив интеграл энергии Г, + Пг = onst, т. е. [c.144]

Прижатие катков является необходимым условием работы передач. Его осуществляют на практике либо постоянной силой, либо усилием, регулируемым при изменении внешней нагрузки. Постоянное прижатие получают за счет предварительной деформации при сборке упругих элементов системы (например, катков), использованием сил тяжести, установкой пружин (рис. 19.2). Регулируемое прижатие требует применения специальных нажимных устройств (винтовых, шариковых и др.), обеспечивающих Р,/Р, = onst. [c.310]

Классическим примером образования флуктуаций является так называемое броуновское движение, состоящее в непрерывном хаотическом движении малых твердых или жидких частиц, взвешенных в газе или жидкости. Броуновское движение возникает вследствие того, что сумма импульсов от ударов молекул среды (т. е. газа или жидкости) о поверхность малой твердой частицы не равна нулю и с течением времени изменяется по закону случая как по величине, так и по на-пpaвлeнч o. Под действием ударов молекул частица движется в разных направлениях, в том числе и снизу вверх. Броуновское движение частицы в направлении снизу вверх представляет собой кажущееся противоречие второму началу термодинамики (в его формальной термодинамической трактовке), так как при этом совершается работа против внешних сил (силы тяжести) при наличии лишь одного источника тепла— среды (газа или жидкости, находящихся в термодинамическом равновесии), а энтропия системы соответственно уменьшается.. [c.105]

И в исследования включается Больцман. Уже в 21 год он пишет свою первую работу на эту тему под названием Механический смысл BTopojo начала . Однако она носила еще чисто механистический характер. В 1868— 1871 гг. Больцман распространяет доказательство Максвелла на газы, находящиеся во внешнем силовом поле, например гравитациоином поле Земли, когда на каждую молекулу действует еще сила тяжести. С учетом этого Больцман устанавливает новый закон — закон распределения числа молекул по энергиям, выведя выражение соответствующей функции. Последнее ясно показывает противополол<ное действие сил гравитации, стремящихся удержать молекулы на дне сосуда, и сил тепловых столкновений молекул, поднимающих их вверх. [c.164]

Основное различие в подходах к решению задачи теплообмена при конденсации на вертикальной поверхности и в вертикальной трубе в условиях ламинарного режима течения пленки конденсата под совместным действием гравитационных сил, и касательных напряжений, возникающих на границе раздела фаз, заключается в способах определения и учета сил, действующих на пленку. Для упрощения решения, а также в связи со слабой изученностью влияния парового потока на движение пленки конденсата и теплоперенос в ней обычно пренебрегают влиянием того или иного фактора сил тяжести [6.40— 6.42], поперечного потока пара [6.43, 6.44 и др.] и т. д. Однако почти все работы по конденсации движущегося пара имеют характерный недостаток — касательные напряжения на границе раздела фаз определяются по формулам, рекомендуемым для сухих гладких или шероховатых поверхностей [6.44—6.48] и справедливым для двухфазного кольцевого течения лишь в случае чрезвычайно малой толщйны пленки, когда отсутствует волновой режим течения или амплитуда волн не превышает толщины ламинарного слоя парового потока. В остальных случаях волнового режима сопротивление трения во много раз превышает сопротивление для гладкой твердой поверхности, что должно соответствующим образом отразиться на характере течения пленки и теплопереноса в ней. Имеющиеся расчетные рекомендации по теплообмену в рассматриваемой области удовлетворительно обобщают опытные данные, по-видимому, за счет корректирующих эмпирических поправок. Поэтому естественно расхождение расчетных и опытных данных, полученных при конденсации паров веществ с иными теплофизическими свойствами и отношением Re VRe, даже при соблюдении внешних условий (Re", АГ, q,P). [c.158]

ТЕОРЕМА [взаимности (перемещений перемещение точки А под действием силы, приложенной в точке В, равно перемещению точки В под действием силы, приложенной в точке А работ работа первой силы на перемещении точки ее приложения под действием второй силы равна работе второй силы на перемещение точки ее приложения под действием первой силы ) Гульдена — Панна ( площадь поверхности, полученной вращением дуги плоской кривой (или ломаной линии) вокруг оси, лежащей в ее плоскости, но ее не пересекающей, равна длине этой дуги, умноженной на длину окружности, описанной центром тяжести объем тела вращения, образованного вращением плоской фигуры вокруг оси, лежащей в плоскости этой фигуры и ее не пересекающей, равен произведению площади этой фигуры на длину окружности, описанной центром тяжести площади фигуры ) Гюйгенса точка подвеса физического маятника и центр качания суть точки взаимные Гюйгенса — Штейнера момент инерции тела относительно некоторой оси равен сумме момента инерции тела относительно оси, проходящей через центр масс параллельно данной, и произведения массы тела на квадрат расстояния между ними о движении центра масс ( центр масс системы движется как материальная точка, масса которой равна массе всей системы и к которой приложены все внещние силы, действующие на систему тела с переменной массой центр масс тела с переменной масой движется как точка затвердевшей массы, в которой сосредоточена масса тела в данный момент и к которой приложены главный вектор активных внешних сил и главный вектор реактивных сил ) Жуковского если силу, приложенную к какой-либо точке звена плоского механизма, перенести параллельно самой себе в одноименную точку повернутого плана скоростей, то момент этой силы относительно полюса плана скоростей будет пропорционален ее мощности ] [c.282]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...