Законы трения скольжения

ЗАКОНЫ ТРЕНИЯ СКОЛЬЖЕНИЯ [c.64]

Законы трения скольжения. При рассмотрении явления треиия следует различать статическое трение, имеющее место при относительном покое соприкасающихся тел, и трение движения, которое имеет место при относительном движении тел. [c.197]

Установленные экспериментально законы трения скольжения при покое можно сформулировать так [c.197]

Законы трения качения, как и законы трения скольжения, справедливы для не очень больших нормальных давлений и не слишком легко деформирующихся материалов катка и плоскости. [c.71]

Здесь л — скорость тела М в произвольный момент времени /. Далее, согласно закону трения скольжения, [c.362]

Подставив в уравнение (IV.203) найденное значение получим систему дифференциальных уравнений с неизвестными функциями X, у, г. Если будут найдены л , у, г и X, то равенство (IV.201) даст возможность определить нормальную реакцию поверхности К. Если силами трения нельзя пренебречь, то они определяются из равенства, вытекающего из законов трения скольжения ( 138) [c.425]

Конечно, вопрос об определении движения точки усложняется если приходится определять силы трения. Тогда силы F и Т р будут иметь в своем составе силы трения, которые в свою очередь связаны с нормальной реакцией R на основании законов трения скольжения. [c.427]

Таким образом, на основании опытных исследований законы трения скольжения могут быть сформулированы следующим образом [c.92]

В результате подобных опытов были установлены следующие основные законы трения скольжения [c.83]

Учитывая зависимость (1.47), равенство (1.48), выражающее основной закон трения скольжения, можно представить в таком виде [c.84]

Возникновение силы трения скольжения обусловлено многими факторами, среди которых существенную роль играют степень шероховатости поверхностей трущихся тел, силы сцепления, возникающие между частицами поверхностных слоев трущихся тел, и твердость трущихся тел. Если соприкасающиеся тела достаточно тверды и хорошо отполированы, то сила трения скольжения резко уменьшается. Но в инженерных расчетах силу трения скольжения всегда приходится принимать во внимание. Обычно при этом исходят из установленных опытным путем общих законов трения скольжения в покое, которые формулируются следующим образом [c.118]

Законы трения скольжения [c.74]

Французскими учеными Г. Амонтоном и Ш. Кулоном были экспериментально установлены законы трения скольжения. [c.75]

Это объясняется тем, что при вплотную прилегающих друг к другу поверхностях тел возникают межатомные взаимодействия между ними и поэтому эффективная сила давления резко возрастает, т. е. становится значительно больше, чем сила давления [дг. Когда силы, возникающие при межатомных взаимодействиях соприкасающихся тел, недостаточно велики, для того чтобы можно было исключить скольжение между ними, Б. В. Дерягин предложил двучленный закон трения скольжения [c.155]

В результате второй закон трения скольжения можно сформулировать так сила трения равна коэффициенту трения скольжения, умноженному на силу нормального давления или реакции. [c.48]

По второму закону трения скольжения [c.49]

Составляющая С) стремится сдвинуть тело вдоль наклонной плоскости. Полностью или частично эта составляющая уравновешивается силой трения согласно второму закону трения скольжения, ее максимальное значение равно [c.51]

Решение. Разложим силу тяжести G груза на две взаимно перпендикулярные составляющие G и Gj — соответственно параллельную и перпендикулярную наклонной плоскости. Согласно второму закону трения скольжения, сила трения равна [c.143]

Законы трения скольжения в состоянии покоя. Возьмем тяжелый брусок, лежащий на горизонтальном столе. Система находится в равновесии, и поэтому сила давления стола на брусок имеет в данном случае равнодействующую Л/, нормальную к столу, равную и противоположную весу Р тела (рис. 123). [c.257]

Относительным движением тела А по отношению к телу В является качение и верчение это будет более общим случаем. Тогда не будет больше скольжения, и законы трения скольжения в состоянии движения не будут больше применимы. Допускается, что в этом случае применимы законы трения скольжения в состоянии покоя, т. е. что можно рассматривать полную реакцию тела В на тело А, как образованную из нормальной составляющей N и касательной составляющей Дтрениями качения и верчения. В противном случае необходимо было бы присоединить две пары, представляющие собой эти трения. [c.106]

В исключительных случаях может оказаться, что тело А заканчивается острием т, которым оно скользит по телу В наподобие волчка, скользящего по плоскости. В этом случае тело А всегда касается тела В одной и той же точкой т, и если относительная скорость точки т по отношению к В становится равной нулю и такой остается, то в этом случае применимы законы трения скольжения в состоянии покоя, и движение тела А относительно тела В есть движение твердого тела вокруг неподвижной точки. [c.107]

Если пренебречь трением качения, то касательная реакция Р горизонтальной плоскости будет тогда следовать закону трения скольжения в состоянии покоя, т. е. будет неизвестной силой, меньшей чем /М. Мы проверим это свойство, показав, что Р = 0. Так как имеет место качение, то работы сил Р, N и веса будут, очевидно, равны нулю и движение качения будет равномерным. Имеем [c.111]

Мы приняли для простоты обычные законы трения скольжения. Но те же выводы остаются верными, если принять следующий общий закон сила трения скольжения твердого тела А по твердому телу В, рассматриваемому как неподвижное, есть существенно положительная сила F, направленная в сторону, противоположную скорости V точки касания, и обращающаяся в нуль только тогда, когда равна нулю нормальная реакция. Действительно, при этих условиях элементарная работа силы А, равная — Pv dt, является существенно отрицательной величиной, обращающейся в нуль только тогда, когда равна нулю или нормальная реакция или скорость скольжения. [c.126]

Следовательно, нормальная составляющая реакции всегда равна весу шара. Тогда законы трения скольжения показывают, что касательная составляющая Р равна постоянной величине [c.219]

Вместо термина силы реакции можно пользоваться более ясным выражением силы геометрического происхождения . Они задаются геометрическими связями, существующими между различными частями системы, или, как в случае твердого тела, между отдельными материальными точками. Силам реакции мы противопоставляем то, что мы называли внешними силами . Вместо этого можно пользоваться более ясным термином силы физического происхождения или же сторонние силы, приложенные извне . Причина их лежит в физических воздействиях таковы, например, сила тяжести, давление пара, напряжение каната, действующее на систему извне, и т. д. Физическое происхождение этих сил проявляется в том, что в их математическом выражении содержатся особые, поддающиеся лишь опытному определению константы (постоянная тяготения, отсчитываемые по манометру или барометру деления шкалы и т. п.). Трение, о котором мы будем говорить в 14, нужно отнести частично к силам реакции, частично к сторонним силам к первым — если оно является трением покоя к последним — если оно является трением движения (в частности, трением скольжения). Трение покоя автоматически исключается принципом виртуальной работы, трение же скольжения нужно причислить к сторонним силам. Внешне это проявляется в том, что в закон трения скольжения [уравнение (14.4)] входит определяемый экспериментально коэффициент трения /. [c.75]

Для этой цели, как уже указывалось, нам надо только принять во внимание эмпирические законы трения скольжения. Прежде всего, заметим, что, по определению, имеем dR = dl = Фdt , вспоминая, что импульс Ф всегда будет обращен наружу от преграды, мы видим, что на чертеже путь точки R , от Р до должен быть направлен вверх. Кроме того, в силу законов динамического трения, направление движения точки Rt, совпадающее с направлением реактивного импульса Ф, который должен быть противоположным скольжению, будет совпадать с направлением g-, или g , смотря по тому, будет ли > О или а <0 если же в некоторый момент i исчезает, то R будет находиться на прямой s нулевого скольжения и элементарное перемещение точки R будет подчинено только [c.496]

Появление новых неизвестных требует тогда привлечения новых экспериментальных данных, например законов трения скольжения. [c.101]

Повторяем, и двучленный закон трения и двучленный закон сдвиговой прочности являются частными случаями единого двучленного закона трения-скольжения. В первом случае чаще (но не всегда) член, не зависящий от давления, является поправочным, во втором случае — обычно, наоборот, основным. Следует отметить как курьез, что Г. И. Епифанов, экспериментально исследуя явления резания металлов и придя к закономерности вида [c.165]

Имея дифференциальные зависимости (161) и (164), учтем, что по закону трения скольжения [c.317]

В йнженерных расчетах обычно исходят из ряда установленных опытным путем закономерностей, которые с достаточной для практики точностью отражают основные особенности явления трения. Эти закономерности, называемые законами трения скольжения при покое, можно сформулировать следующим образом. [c.64]

Если ро — давление, обусловленное межатомным притяжением соприкасающихся тел, а 5о — площадь действительного контакта между телами, то fN, = poSa. Тогда двучленный закон трения скольжения примет вид [c.155]

В XVIII в. французские ученые Амонтон, а затем Кулон провели серьезные исследования в области трения и на основе их сформулировали три основных закона трения скольжения, обычно называемых законами Кулона [c.47]

Кроме тотх), на основании второго закона трения скольжения можно заттисать [c.129]

Основной закон трения скольжения, закон Аммонтона — Кулона, формулируется следующим образом сила трения Т пропорциональна силе нормального давления [c.160]

Трение скольжения. В первом томе мы указали на обычно принимаемые эмпирические законы трения скольжения в состоянии покоя и в состоянии движения и те ограничения, которые следует в них внести на основании опытов Гирна (Hirn). [c.106]

Рассмотрим эти различные слуои, начиная с законов трения скольжения. [c.324]

Мы уже не раз отмечали, что абсолютная недеформируемость твердых тел с физической точки зрения недопустима. Легко видеть, что, отказываясь от предположения а абсолютной твердости, можно сохранить предположение б , не впадая в противоречия. В самом деле, допустив, что у цилиндра (или у пола, или у того и другого) возникает какая-то деформация, так что соприкосновение имеет место не только по одной прямой д, но по целой площадке (узкая полоска, содержащая прямую д), мы увидим, что момент реакций относительно прямой д уже не должен обязательно обращаться в нуль основываясь на этом допущении, можно также очень хорошо объяснить (при помощи обычных законов трения скольжения), почему вес и достаточно малое натяжение т уравновешиваются. [c.130]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.64 , c.65 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.197 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.94 , c.95 ]

Курс теоретической механики Часть1 Изд3 (1965) -- [ c.289 , c.291 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...