Удар молекул

Давление. Давление с точки зрения молекулярно-кинетической теории есть средний результат ударов молекул газа, находящихся в непрерывном хаотическом движении, о стенки сосуда, в котором заключен газ, и представляет собой нормальную составляющую силы, действующей на единицу поверхности. [c.13]

Броуновское движение - беспорядочное движение мельчайших частиц, взвешенных в жидкости или газе, под влиянием ударов молекул окружающей среды, [c.147]

Родилась статистическая физика в 1957 г., когда была опубликована работа Р. Клаузиуса О роде движения, которое мы называем теплотой . В этой работе давление газа на стенки сосуда объяснялось ударами молекул и было получено выражение для давления газа через средний квадрат скорости молекул и плотность газа. [c.181]

Под действием ударов молекул частица движется в разных направлениях, в том числе и снизу вверх. Броуновское движение частицы в направлении снизу вверх представляет собой кажущееся противоречие второму началу термодинамики (в его формальной феноменологической трактовке), так как при этом совершается работа против внешних сил (силы тяжести) при наличии одного источника теплоты — среды (газа или жидкости, находящихся в термодинамическом равновесии), а энтропия системы соответственно уменьшается. [c.95]

Формула Вант-Гоффа (2.92) имеет такой же вид, как и уравнение состояния идеальных газов. Однако следует подчеркнуть, что аналогия между соотношением (2.93) и уравнением состояния идеальных газов не является глубокой. Представление об осмотическом давлении как итоге ударов молекул растворенного вещества о полупроницаемую перегородку неверно. Формула Вант-Гоффа Показывает лишь то, что избыточное давление, которое нужно создать над раствором, чтобы выровнять химические Потенциалы растворителя, для разбавленных идеальных растворов вычисляется по такому же уравнению, как и давление иде- [c.50]

В газах при нормальных условиях межмолекулярные расстояния велики, а силы притяжения малы. Каждая молекула практически не испытывает действия связей с другими молекулами, что в теории позволяет пренебрегать силами взаимодействия между ними. Модель газа, в которой полностью игнорируют силы притяжения между молекулами, называется совершенным газом. Молекулы совершенного газа движутся равномерно и прямолинейно до столкновения друг с другом. Под столкновением понимают резкое изменение направления движения молекул под действием сил отталкивания, которые быстро возрастают при их сближении. Благодаря свободному беспорядочному движению молекул газ может неограниченно расширяться во все стороны и принимает форму сосуда, в котором он заключен. При этом стенки сосуда испытывают удары молекул газа. Сила, с которой молекулы действуют на стенки сосуда, приходящаяся на единицу площади стенки, называется давлением р. [c.8]

Давление. Давление газа есть результат ударов молекул [c.21]

Если давление газа рассматривать как результат ударов молекул [c.45]

Кинетическая теория материи связывает давление р находящегося в равновесии тела, например газа или жидкости, непосредственно со средней кинетической энергией mw l2 поступательного движения молекул тела и средним числом их /г в единице объема, т. е. рассматривает р как статистическую величину. Согласно этой теории давление р является результатом ударов молекул об ограничивающие тело поверхности и равняется [c.13]

Давление. Согласно молекулярно-кинетической теории вещества, давление газа является результатом ударов молекул о стенки сосуда. Основная особенность движения молекул газа — его хаотичность, т. е. ни одно из направлений движения молекул не является преимущественным. Следовательно, в среднем во всех направлениях движется одинаковое число молекул. Этим объясняется способность газов оказывать одинаковое давление на стенки сосуда во всех направлениях. [c.7]

Таким образом, при ударах молекул о твердую стенку количество движения молекулы в направлении потока не может изменяться. Так как действие всегда равно противодействию, то и сама стенка не может приобрести под влиянием удара о нее молекул газа никакого количества движения в направлении потока газа. Единственным результатом удара молекул газа о стенку оказывается давление газа на эту стенку, стремящееся ее двигать перпендикулярно к своей плоскости. [c.67]

Однако законы упругого удара молекул о твердую стенку, как правило, не соблюдаются. Существуют две основные причины этого нарушения законов упругого удара. Первая причина заключается в том, что твердая стенка никогда не бывает идеально гладкой и, будучи шероховатой, всегда может быть представлена некоторой волнообразной поверхностью (рис. 32). Вследствие этой шероховатости только те сравнительно немногочисленные [c.67]

Молекулы же (а таких большинство), ударяющиеся по законам упругого удара о наклонные участки рельефа поверхности (например, в точке с), меняют, как это ясно из рисунка, слагающую скорости в направлении потока. На одних участках рельефа при ударе молекул газа слагающая их скорости меняется в сторону увеличения, на [c.68]

Действительно, так как молекулы газа в среднем имеют слагающую скорости, направленную в сторону потока, то среднее направление молекул газа перед ударом о стенку будет наклонным, как показано на рис. 32 стрелками V. Мы имеем такую же картину, как при дожде с ветром или при ударе дождевых капель о крышу движущегося поезда. При таком косом дожде число ударов молекул газа о выступы, наклоненные в разные стороны, не будет одинаковым число ударов о выступ Ъ а" будет больше числа ударов о выступ а Ъ. Но удары о те и другие выступы приводят к противоположным результатам. Удары [c.68]

Основное уравнение кинетической теории. Кинетическая теория отождествляет давление (упругость)газа р с действием на единицу площади силы, секундный импульс которой равен сумме импульсов, создаваемых за тот же промежуток времени разрозненными по времени ударами молекул [c.432]

Согласно этой теории давление р является результатом ударов молекул об ограничивающие тело поверхности. Таким образом, с молекулярно-кинетической точки зрения давление р. равно как и температура Т, являются статистическими величинами, характеризующими свойства макроскопических тел. Давление численно равно силе, действующей на единицу площади поверх- [c.9]

В качестве примера можно рассмотреть возможные колебания давления воздуха в закрытом сосуде при комнатной температуре, вызываемые числом ударов молекул воздуха в данный момент времени об один квадратный сантиметр стенки сосуда. Это число ударов при атмосферном давлении около 10 , т. е. миллион миллионов. На основании закона больших чисел это число ударов не может в различные моменты отличаться друг от друга на величину более квадратного корня из 10 , т. е. на 1 млн. Таким образом, давление на квадратный сантиметр поверхности стенки сосуда в разные моменты будет меняться лишь на 0,0001% (р = = 100/ / = 0,0001%). Реально не существует таких приборов, которые могли бы обнаружить столь малые 14 [c.14]

Различают два вида механической энергии кинетическую (энергию движения) и потенциальную (энергию положения, покоя). Например, если камень поднять на некоторую высоту, то он будет обладать потенциальной энергией. При своем падении камень будет приобретать кинетическую энергию за счет уменьшения потенциальной. Все тела, п том числе и пар, состоят из мельчайших частиц — молекул. Тепловая энергия пара зависит от его температуры и давления. Чем выше температура пара, тем больше кинетическая энергия движущихся молекул, чем выше его давление, тем чаще и сильнее ударяются молекулы пара о стенки сосуда. [c.5]

Согласно этой теории, рассматривающей идеальный газ, предполагается, что молекулы газа распределены равномерно в объеме газа и громадное число их находится в хаотическом, тепловом движении. Молекулы непрерывно ударяются одна о другую и о стенки сосуда, в котором заключен газ. В результате ударов молекул о стенки создается давление газа, нормальное к их поверхности и равномерное во всех направлениях. На основании этих положений, [c.18]

Физически рассматриваемый закон нужно представлять себе следующим образом. Давление газа есть средний результат ударов его молекул о стенки сосуда, в котором заключен газ. Каждый составляющий газ оказывает на стенки свое давление, называемое парциальным (частным) давлением газа, составляющего газовую смесь. Общее число ударов молекул всех составляющих газов, т. е. общее давление газовой смеси, воспринимаемое стенками сосуда, равно сумме парциальных давлений составляющих газов. [c.33]

Более точная теория учитывает также то обстоятельство, что при ударе молекул о поверхность не всегда достигается тепловое [c.274]

Сила Ф может быть разложена на две силы. Одна из них — сопротивление, противопоставляемое жидкостью движению частицы ее можно рассматривать как среднюю силу. Вторая часть относится ко всем разностям между действительной силой и этой средней силой, происходящим от ударов молекул. Так как мы допускаем, что скорость частицы незначительна, то сопротивление ее движению будет равно [c.67]

Рассмотрим сперва бесконечно малую плоскую площадку г/гт возьмем за ось / -ов нормаль к одной из ее сторон и вычислим силу, испытываемую ею от ударов молекул на сторону, обращенную к положительной части оси X. Пусть [c.72]

Отсюда для силы, производимой на диск ударами молекул рассматриваемой группы, получаем [c.73]

Пр и м е р 5.1.8. Пусть сосуд объема О наполнен газом, молекулы которого не взаимодействуют друг с другом. Стенки сосуда непроницаемы для молекул. Найдем вириал этой системы. Удар молекулы о стенку будем считать абсолютно упругим. Ударная реакция стенки будет направлена по нормали к поверхности сосуда, и она будет единственной силой, действующей на молекулы. Среднее по времени от ударных реакций, отнесенное к элементу площади поверхности, есть давление р газа на стенки. Пусть и — внещняя нормаль к поверхности, da — ей соответствующий элемент площади. Тогда средняя сила р воздействия стенок на газ в точке поверхности, имеющей радиус-вектор г, имеет вид р = —pud(т. Следовательно, [c.395]

В 1877 г. Дельсо впервые высказал мнение, в настоящее время общепринятое, что брауновское движение обязано своим происхождением ударам молекул жидкости о частицы. Эта же мысль была высказана Карбонеллем. [c.37]

Анализируя вопрос о демоне Максвелла, Л. Сцилард рассмотрел следующий мысленный эксперимент. В закрытом горизонтальном цилиндре, находящемся в контакте с термостатом, содержится газ из одной молекулы. В среднюю часть цюшндра вводится поршень. Молекула оказывается в одной из половин. Для определения направления движения поршня под действием ударов молекулы наблюдатель устанавливае г (например, с помощью света) местонахождение молекулы. Если она найдена слева от пор1пня, то [c.165]

Классическим примером наблюдаемых флуктуаций в действительности является так называемое броуновское движение, состоящее в непрерывном хаотическом движении малых твердых или жидких частиц, взвешенных в газе или жидкости. Броуновское движение возникает вследствие того, что сумма импульсов or ударов молекул среды (т. е. газа или жидкости, в которых эти частииы взвешены) [c.122]

Классическим примером образования флуктуаций является так называемое броуновское движение, состоящее в непрерывном хаотическом движении малых твердых или жидких частиц, взвешенных в газе или жидкости. Броуновское движение возникает вследствие того, что сумма импульсов от ударов молекул среды (т. е. газа или жидкости) о поверхность малой твердой частицы не равна нулю и с течением времени изменяется по закону случая как по величине, так и по на-пpaвлeнч o. Под действием ударов молекул частица движется в разных направлениях, в том числе и снизу вверх. Броуновское движение частицы в направлении снизу вверх представляет собой кажущееся противоречие второму началу термодинамики (в его формальной термодинамической трактовке), так как при этом совершается работа против внешних сил (силы тяжести) при наличии лишь одного источника тепла— среды (газа или жидкости, находящихся в термодинамическом равновесии), а энтропия системы соответственно уменьшается.. [c.105]

При своем движении молекулы могут столкнуться с поверхностью тела. Полагают, что после удара молекула может или зеркально отразиться от поверхности, или некоторое время оставаться на поверхности,. а затем уже перейти в объем газа. Продолжительность пребывания молекулы на поверхности зависит от места и природы поверхности и природы самой молекулы, температуры поверхности, кинетической энергии молекулы и некоторых других факторов. Явление задержки молекулы на поверхности тела называется адсорбцией. Реэмиссия (испускание) адсорбированных молекул происходит так, что молекулы [c.256]

Удары молекул о поверхность тела приводят тцкже к обмену количеством движения между молекулами и стенкой. Этот обмен характеризуют коэффициентом обмена количества движения/. Согласно определению [c.258]

Причины Б. д.— тепловое движение молекул среды и отсутствие точной компенсации ударов, испытываемых частицей со стороны окружающих сё молекул, т. е, Б. д. обус.ловлепо ф.гуктуациями давления. Удары молекул среды приводят частицу в беспорядочное движение скорость её быстро меняется по величине и направлению. Если фиксировать положение частиц через не-бо гьпгис равные промежутки времени, то построенная таким методом траектория оказывается чрезвычайно сложной и запутанной (рис.). [c.229]

Кроме поступательного Б. д., существует также вращательное Б. д. — беспорядочное вращение броуновской частицы под влиянием ударов молекул среды. Для вращат. Б. д. ср. квадратичное угловое смещение частицы Дф2 пропорционально времени наблюдения [c.230]

Теория Б, д. исходит из представления о движении частицы под влиянием случайной обобщённой силы /(f), к-рая описывает влияние ударов молекул и в среднем равна нулю, систем атич. внеш. силы X, к-рая может зависеть от времени, и силы трения —/й , возникающей при движении частицы в среде со скоростью х. Ур-ние случайного движения броуновской частицы —- Ланжеоеаа уравнение — имеет вид [c.230]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...