Точка геометрическая скорость

Таким образом, нормальная реакция поверхности есть разность следующих двух сил с одной стороны, центростремительной силы, которая была бы приложена к точке, если бы эта точка описывала с той геометрической скоростью, которую она в данный момент имеет, нормальное сечение поверхности, и, с другой стороны, силы, равной проекции движущей силы на нормаль к поверхности. [c.195]

Найти в момент времени /=1 с геометрическое место точек конуса I, рассмотренного в предыдущей задаче, абсолютные ускорения которых не изменятся, несмотря на то, что скорость точки В будет переменной и равной 60 см/с. [c.193]

Найти на эллиптической орбите такие точки, скорость движения в которых равна среднему геометрическому скоростей в перигее и апогее. [c.393]

Геометрически скорость любой точки М тела в данный момент времени можно найти, зная в этот момент скорость [c.150]

Перпендикуляры в точках Л и В к скоростям этих точек параллельны. Следовательно, мгновенный центр скоростей шатуна находится в бесконечности, угловая скорость шатуна равна нулю, а скорости всех точек геометрически равны [c.239]

Мгновенная ось представляет собой геометрическое место точек теяа, скорости которых в данный момент равны нулю. [c.276]

Как указывалось выше, мгновенная ось вращения представляет собой геометрическое место точек тела, скорости которых в данный момент равны пулю. Вектор угловой скорости тела в этом случае рассматривается так же, как скользящий вектор, направленный вдоль мгновенной оси вращения тела. [c.323]

Если твердое тело одновременно совершает вращения вокруг нескольких мгновенных осей, пересекающихся в одной точке, то угловая скорость О) абсолютного вращения тела равна геометрической сумме угловых скоростей oi, иа, o) составляющих вращений [c.325]

Совокупность этих движений называется мгновенным винтовым движением, а мгновенная ось называется мгновенной винтовой осью. Так как точки мгновенной винтовой осп не участвуют во вращении, то их скорости геометрически равны v. [c.354]

Таким образом, мгновенная винтовая ось представляет собой геометрическое место точек тела, скорости которых равны по модулю и направлены вдоль этой оси. [c.354]

Решение, t-u способ (геометрический). Скорость точки А направлена по оси Ох, а скорость точки D- вдоль стержня ВС. [c.182]

Уравнение мгновенной винтовой оси. Уравнение мгновенной винтовой оси получим, исходя из того, что эта ось есть геометрическое место точек, направление скоростей которых в данный момент совпадает с направлением вектора ft). В векторной форме условие коллинеарности г и (й будет [c.158]

Будем рассматривать тело столь малых размеров, что различием в движении отдельных его точек можно Пренебречь. Такое тела называется материальной точкой (или материальной частицей) его можно представлять себе в виде точки (геометрической), снабженной массой. В дальнейшем материальную точку для краткости будем часто называть просто точкой (частицей). Произведение массы т. материальной точки на ее скорость <о есть векторная величина, называемая количеством движения (или импульсом) точки так как [c.170]

Таким образом, доказано, что если переносное движение является поступательным, то абсолютная скорость точки равна геометрической сумме переносной и относительной скоростей этой точки. [c.313]

Расположение звеньев механизма и распределение скоростей точек шатуна АВ при 9=90° показано на рис. 213, б. При 9=90° скорости ол и ив параллельны и точки Л и В не лежат на одном перпендикуляре к направлениям этих скоростей при этом перпендикуляры, восставленные из точек Л и В к скоростям этих точек, пересекаются в бесконечности. Так как проекции скоростей ол и vв на направление шатуна должны быть одинаковы, то эти скорости геометрически равны, т. е. Ол=Ов> но при этом ив—Ол = Овл=0, или пвл= 1>лв-ЛВ=0. Но так как ЛВ О, то при 9=90° должна быть равна нулю угловая скорость ч>лв шатуна Л В. Следовательно, движение шатуна Л В является в этом случае мгновенно-поступательным. [c.341]

Так как в мгновенно-поступательном движении скорости всех точек геометрически равны, то заключаем, что [c.341]

Таким образом, мы приходим к следующей видоизмененной формулировке теоремы об изменении кинетического момента абсолютная скорость конца вектора кинетического момента тела, взятого относительно неподвижной точки, геометрически равна главному моменту всех действующих на тело внешних сил, взятому относительно той же точки. Иногда этот результат называют теоремой Резаля. [c.700]

Обращаясь j формуле (11.10), запишем полученный тат вектор кориолисова ускорения точки геометрически равен вектору удвоенной переносной скорости конца вектора v , если вектор v . снесен и неподвижную точку О. [c.215]

Так как скорость подхода невелика Vg ж 0.6 м/с и скоростной напор составляет около 1% полученного напора, то геометрический напор можно принять равным полному напору Н = [c.205]

Кинематическое подобие заключается в постоянстве отношений скоростей в сходственных точках геометрически подобных машин (в частности, треугольников скоростей). [c.230]

Отсюда следует принцип суперпозиции (наложения) потенциальных потоков потенциальные потоки несжимаемой жидкости можно складывать потенциалы скоростей и функции тока складываются при этом алгебраически, а векторы скоростей в соответствующих точках — геометрически. [c.211]

Характерной особенностью, установленной теоретическим анализом и многочисленными опытами, является приближенная прямолинейность границы равномерного ядра турбулентной струи и ее внещней границы, проведенной как геометрическое место точек, где скорость составляет заданную (малую) часть скорости на оси (например, и 0,01и ). Углы наклона внешних границ к оси струи на начальном и основном участках несколько разли- [c.416]

Если кривые С, проходящие через точку О, расположены в пространстве и зависят от двух параметров и если пустить по этим кривым в момент i = 0 со скоростью Vq материальные точки, находящиеся под действием сил, имеющих данный потенциал, то геометрическим местом таких точек к моменту t будет поверхность S, называемая синхронной поверхностью. [c.408]

Теорема Тэта и Томсона (п. 147, 2°). Если из различных точек Mq поверхности S по нормалям к ней начинают двигаться одинаковые материальные точки, для каждой из которых силовая функция есть U, а настоящая кинетической энергии есть h, и если на каждой траектории взять дугу такую, что действие на участке от до Mi этой траектории имеет определенное значение, одинаковое для всех траекторий, то геометрическим местом точек Ml будет поверхность Si, нормальная к траекториям. Важный частный случай этой теоремы получится, если предположить, что поверхность S вырождается в сферу с нулевым радиусом. Тогда все траектории будут выходить из одной определенной точки Мц со скоростью, определенной по величине, но переменного направления. [c.463]

Мы можем на этом примере проверить теорему Карно, которую мы докажем ниже во всей ее общности. Заметим прежде всего, что удар происходит вследствие того, что на систему внезапно накладывается новая связь оба тела, которые вначале были независимы, пришли в соприкосновение. С другой стороны, в рассматриваемом случае абсолютно неупругих тел эта внезапно наложенная связь сохраняется после удара. При этих условиях потерянная кинетическая энергия равна кинетической энергии, которую имела би система, если бы каждая ее точка имела скорость, которую она теряет в результате удара. При этом за потерянную скорость каждой точки принимается, по определению, геометрическая разность ее скоростей до и после удара. [c.439]

Перемещение. Геометрическая скорость. — Если движущаяся точка занимает последовательно два положения М и AI (фиг. 4) соответственно в моменты i и то вектор [c.41]

Геометрической скоростью точки /И в момент времени t называют предел средней скорости, когда стремится к нулю. Этот вектор обозначают V, следовательно, имеем по определению [c.42]

В пределе хорда ММ совпадает с касательной к траектории поэтому геометрическая скорость точки М [c.42]

Втекание жидкости в трубопровод из большого обьема иропсходит всегда со всех сторон. Оно связано с уменьшением сечения потока и на )а-станием скорости от нуля до заданной величины в трубопроводе. Кривые, показанные на рис. 1.9, — геометрические места точек равных скоростей (изотахи). Числа, поставленные около изотах /, — скорость в процентах от средней скорости ш,., потока в трубопроводе. Линии 2, перпендикулярные изотахам, — направление движения жидкости (линии тока). Эти линии, как видно из графика, получаются искривленными. [c.21]

Мгновенная ось вращения представляет собой геометрическое место точек тела, скорости которых в данный момент равны нулю. Для определения мгновенной оси доста гочно найти какую-либо точку С твердого тела, скорость которой в данный момент равна нулю. Тогда прямая, проходящая через точку С н неподвижную точку О, будет ьн новеи-ной осью вращения тела Q, а угловая скорость вращения со будет направлена вдоль этой оси. [c.278]

Так как точка М выбрана произвольно, то абсолютная скорость любой точки плоской фигуры III направлена перпендикулярно к отрезку РсРг, а ее модуль равен произведению расстояния между мгновенными центрами скоростей переносного и относительного движений па модуль угловой скорости одного из составляющих вращений (рис. 419, а и б). Следовательно, скорости всех точек фигуры III геометрически равны, т. е. мгновенный центр скоростей абсолютного [c.339]

Пусть из некоторой точки внутри кристалла распространяется свет по разным направлениям. Если по любому выбранному направлению отложить из этой точки отрезки, равные Vst и v st (где t — время распространения света внутри кристалла, us и ws — лучевые скорости по данному направлению), то геометрические места концов этих отрезков для разных направлений образуют двухполостную, так называемую лучевую, поверхность. Она, вообш,е говоря, имеет сложный вид, и поэтому ее рассмотрение производят в основном по трем ее главным сечениям, нормальным к главным осям лучевого эллипсоида. Двухполостная лучевая поверхность обладает в общем случае четырьмя точками встречи внешней и внутренней полости. Две прямые линии, соединяющие эти четыре точки попарно и расположенные симметрично относительно главных направлений кристалла (рис. 10.8), обладают особым свойством — вдоль каждого из них свет распространяется с единственной для данного направления лучевой скоростью. Эти две линии являются оптическими осями первого рода. [c.257]

Из выражения (24.7) видно, что колебания состоят из двух частей — колебаний, пропорциональных os ioJ и зависящих от Х( (рис. 24.4, а), и колебаний, пропорциональных sin 0)J и зависящих от dxJdt)l(o (б). Так как обе кривые смещены друг относительно друга на фазу Г/4 = я/2, то геометрической интерпретацией выражения (24.7) служат два взаимно перпендикулярных вектора х и х /ы , вращающихся с угловой скоростью вокруг точки О о). [Три этом перемещение х найдем как сумму проекций векторов на ось абсцисс. То же самое полу, чим, используя вектор X, который равен [c.304]

Однако если мы поставим вопрос — справедливы ли преобразования Галилея для быстрых движений, то на основании того же опыта работы мощных ускорителей мы должны будем дать на этот вопрос отрицательный ответ. В самом деле, в мощных ускорителях, как уже указывалось, электроны движутся со скоростями, которые лишь в шестом, седьмом и даже в восьмом знаке отличаются от скорости света, т. е. лишь на сотни, десятки и даже единицы метров в секунду меньпле скорости света. И если мы применим преобразования Галилея, т. е. будем просто складывать геометрически скорость движения электронов относительно Земли и скорость движения Земли относительно неподвижной системы координат, то в той точке орбиты электронов, в которой эти скорости совпадают по направлению, мы получим скорость электронов относительно неподвижной системы координат, примерно на 30 кмкек превышающую скорость света (так как Земля движется со скоростью 30 км сек, а скорость электронов относительно Земли может быть лишь на единицы метров в секунду меньше скорости света). [c.236]

Уравнение (13.64) повненшему виду совпадает с у])аинением для главного момента импульса (13.61), которое мы привели без доказательства. Поэтому можно считать, что наш вывод представляет собой это доказательство применимости (13.61) для рассмотренного частного случая. Однако нужно иметь в виду, что это доказательство является приближенным, и вот почему. Уравнение (13.61) относится к главному моменту импульса. Мы же рассматривали момент импульса, связанный с вращением тела вок])уггеомепрнческой оси и направленный поэтой оси. Если возникает вращение еще вокруг какой-либо другой оси, то появляются и соответствующие компоненты момента импульса, так что главный момент импульса уже не направлен по геометрической оси. Но, как показано выше, если момент импульса, обусловленный вращением тела вокруг геометрической оси, велик, то угловая скорость вращения вокруг других осей будет мала. Вместе с тем будут малы и другие компоненты момента импульса, и главный момент импульса будет мало отклоняться от геометрической оси. [c.450]

Поэтому статическое давление на выходе из полутеплового сопла при одной и той же скорости истечения в Опт раз отличается от статического давления на выходе из геометрического сопла [c.214]

Каждая из винтовых линий МдЛ1 и М М является геометрическим местом точек, которыми в процессе зацепления зуб одного колеса касается последовательно зуба другого колеса. Эти линии называют контактными. В любом сечении цилиндров плоскостью, перпендикулярной к их осям, находится только одна точка зацепления (точка перес-ечения плоскости с линией зацепления МоМ), в которой в некоторый момент времени происходит совпадение двух точек, принадлежащих различным контактным линиям, т. е. происходит касание сопряженных поверхностей зубьев. Поэтому зацепление М. Л. Новикова называют точечным. Таким образом, в отличие от обычных эвольвентных косозубых колес здесь образуется не поле зацепления, а линия зацепления. Кроме точки зацепления в упомянутой плоскости находится также мгновенный центр относительного вращения, соответствующий этой плоскости. Мгновенный центр перемещается по оси Р Р от точки Ра к точке Р с такой же скоростью, с какой точка зацепления перемещается по линии зацепления М М, и описывает на равномерно вращающихся начальных цилиндрах винтовые линии РцР и Р Р. Точки контактных линий, совпадающие в точке зацепления, имеют различные скорости. Например, скорость Vmi точки Ml, принадлежащей первой контактной линии, равна произведению OiM fflj и перпендикулярна к 0,уИ, а скорость Vm, точки М , принадлежащей второй контактной линии, равна произведению О М 2 и перпендикулярна к О М. Относительная скорость Vm.m, этих точек, являющаяся скоростью скольжения контактных линий одной по другой, связана со скоростями Vm, и Vm, векторным уравнением [c.226]

Пусть, например, для четырехзвенной группы четвертого класса известны скорости и ускорения точек В и G (рис. 25, а). Тогда для построения плана скоростей (рис. 25,6) откладываем из полюса р известные векторы скоростей Ve, Vq и проводим через точку Ь ианравления, перпендикулярные к отрезкам ВС и BD, а через точку g—перпендикулярные к отрезкам GF и GE. Эти направления, совпадающие с направлениями относительных скоростей Ve , Vbd, Vqf и Vqe, дают геометрические места возможных положений точек плана скоростей с, с1, / и е. [c.82]

Геометрические следствия. Очевидно, что каждая теорема, установленная в главе I в теории скользящих векторов, может служить теоремой о вращениях и поступательных движениях, сообщаемых некоторому телу если векторы заменить вращениями, пары — поступательными движениями со скоростями, равными их векторам-моментам, и главный момент относительно точки М — скоростью, которою обладает эта точка, двигаясь вместе с телом. Теоремы геометрии о плоскостях и их фокусах, о сопряженных прямых, о прямых нулевого момента имеют простое истолкование. Так, например, если плоскость П неизменно связана с телом 5 при его движении, то фокусом плоскости II будет та ее точка, скорость которой перпендикулярна к плоскости, и т. д. [c.70]

Мы можем, между прочим, легко проверить геометрическое свойство траекторий. Дадим постоянным а, р, h какие-нибудь определенные значения. Написанные выше выражения для х, у, г через частные производные функции W показывают, что в каждой точке х, у, г) скорость нормальна к той из поверхностей W = onst., которая проходит через эту точку. Но скорость касается той из траекторий [c.481]

Другой метод получения уравнения герполодии. Так как точка т и конец вектора ш мгновенной угловой скорости вращения лежат на одной прямой с точкой О и (Л = OmYfi, то геометрическое место точек т подобно геометрическому месту точек м. [c.199]

Сравнение результатов табл. V показывает, что композиты, изготовленные различными способами, обнаруживают различное поведение при динамическом разрушении. Композит (б) расслаивался примерно при той же скорости удара, что и неармированный алюминий, в то время как композит на основе диффузионной матрицы 6061 давал по крайней мере трехкратное увеличение скоростного порога расслаивания по сравнению с неармирован-ным алюминием. Причина этого заключается, вероятно, в различной геометрической упаковке волокон в этих двух композитах, большой площади контакта между нитями и наличием слабых поверхностей между соседними лентами композита (б). С другой стороны, большие поры в диффузионном композите, по-видимому, способствуют сопротивлению расслаивания тем, что создают дополнительную геометрическую дисперсию импульса. [c.325]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...