Волны при наклонном дне амплитуда

Пусть из бесконечности на решетку сверху наклонно падает Е- или Я-поляризованная плоская электромагнитная волна единичной амплитуды [c.14]

Ударяющий стержень и стержень-наковальня, расположенный на конце свинцового образца, противоположном ударяемому, были каждый 10 футов длиной, чтобы исключить эффекты разгрузки со свободных концов твердых стержней. На рис. 4.149, а можно видеть результаты экспериментов, в которых измерения производились в пяти указанных позициях при ударе, осуществляемом при помощи твердого стержня, не содержащего ступенек. Это было тогда предварительным динамическим напряжением, распространявшимся как фронт дисперсионной нелинейной волны конечной амплитуды. Штриховая линия, обозначенная Е, была линией, наклон которой [c.241]

Между длинными безвихревыми гравитационными волнами в жидкости постоянной малой глубины и волнами сжатия в адиабатическом газе при т = 2 существует замечательная аналогия. Длинные гравитационные волны бесконечно малой амп-литуды распространяются с постоянной скоростью с = Уgh без изменения своей формы, совсем как при линеаризованном приближении сверхзвукового течения в 10. Длинные гравитационные волны конечной амплитуды распространяются со скоростью которая возрастает с увеличением местной высоты волны. Следовательно, гребень всякой длинной волны на мелководье нагоняет впадину так, как это описано в 13. Наклон фронта волны постепенно становится все круче, пока он не станет вертикальным, и волна, наконец, обрушивается под собственной тяжестью. [c.41]

Если пластинка стоит наклонно к падающим волнам, то амплитуда отраженных волн будет меньше, именно в отношении косинуса угла наклона. [c.651]

В общем случае наклонного падения света на границу прозрачной среды коэффициенты пропорциональности между амплитудами преломленной и отраженной волн и амплитудой падающей волны в формулах (3.8) — (3.11) вещественны. Отсюда следует, что отражение и преломление не сопровождаются изменением фаз, за исключением, быть может, изменения фазы отраженной волны на л (если соответствующий коэффициент отрицателен). Поэтому в случае линейной поляризации падающего света отраженная и преломленная волны будут тоже поляризованы линейно. С помощью формул Френеля (3.10) — (3.11) можно показать, что в отраженной волне направление поляризации отклоняется от плоскости падения на больший угол, а в преломленной — на меньший угол, чем в падающей волне (см. задачу 1). [c.147]

Реализация ДОЭ для углового спектрального анализа. В 44 вводится понятие моданов — оптических элементов, используемых в качестве пространственных фильтров для анализа поперечно-модового состава когерентного лазерного пучка. Аналогичным образом можно рассматривать оптические элементы, служащие для разложения амплитуды светового поля по любому ортогональному базису, как спектральные анализаторы. На рис. 10.2 показана оптическая схема для спектрального анализатора светового пучка. Предположим, что пропускающая функция ДОЭ такого анализатора представляет собой линейную комбинацию конечного набора базисных функций фп,гп х у) выбранных с заданными наклонами (10.53). Если такой фильтр поместить рядом со сферической линзой и осветить световой волной с амплитудой F(i , у), то интенсивность света в точках (мте,то г . ) фокальной плоскости [c.625]

Пусть теперь поршень, гнавший перед собой газ слева направо, мгновенно остановился. Тогда перед ним образуется разрежение, которое также будет распространяться слева направо. Однако в этом случае ударная волна не образуется действительно, при разрежении каждая последующая элементарная волна будет двигаться медленнее, чем предыдущая наклон кривой АВ будет всё более пологим (рис. 156, б). Таким образом, мы приходим к выводу, что ударные волны разрежения не могут существовать ). Другой вывод заключается в том, что волны конечной амплитуды в отличие от волн малой амплитуды (звуковых волн) при движении изменяют свою форму. [c.250]

Имеется очень важное различие между этими волнами и поверхностными волнами, рассматривавшимися ранее. В случае поверхностных волн волновые амплитуды ограничены требованиями гравитационной устойчивости свободной поверхности их максимальные наклоны должны быть малыми, так что результаты вынужденных (нерезонансных) взаимодействий должны быть также малыми и должны иметь более высокий порядок. [c.157]

При этом, однако, необходимо сделать следующие замечания. Во-первых, при вычислении результатов интерференции элементарных волн приходится предполагать, что амплитуда, обусловливаемая вспомогательными источниками, зависит от угла наклона ср между нормалью к соответствующему участку вспомогательной поверхности и направлением на точку В, для которой ведется вычисление. [c.168]

Пусть волна падает нормально к плоскости щели. Разобьем площадь щели на ряд узких параллельных полосок равной ширины. Каждая из этих полосок может рассматриваться как источник волн, причем фазы всех этих волн одинаковы, ибо при нормальном падении плоскость щели совпадает с фронтом волны кроме того, и амплитуды наших элементарных волн будут одинаковы, ибо выбранные элементы имеют равные площади и одинаково наклонены к направлению наблюдения. [c.174]

В связи со сложностью изготовления отверстий с плоским дном, ориентированным строго перпендикулярно акустической оси преобразователя, при контроле наклонным преобразователем (ГОСТ 14782—80) допускается применение сегментных и угловых отражателей (рис. 45, б и в). Для того чтобы амплитуда эхо-сигнала от сегментного отражателя была равна амплитуде эхо-сигнала от плоскодонного отверстия такой же площади, высота сегментного отражателя должна быть больше длины поперечной волны, а отношение высоты h к ширине Ь не менее 0,4. Амплитуды эхо-сигналов от плоскодонного отверстия и углового отражателя с площадями соответственно 5 и Si связаны соотношением [c.233]

Зеркально-теневой метод. Основной информационный параметр при контроле этим методом — ослабление амплитуды отражения от противоположной поверхности (дна) изделия. Существуют несколько способов контроля зеркально-теневым методом 131 ]. Перечислим основные нормальным преобразователем по ослаблению первого (рис. 2.14, а) и п го (рис. 2.14, б) донных сигналов продольной волны (чаще всего п == 2) двумя наклонными преобразователями по ослаблению донного сигнала поперечной (рис. 2.14, й) и продольной (рис. 2.14, г) волн. [c.120]

При контроле по схеме Ь (см. рис. 2.14) ультразвук один раз проходит сквозь дефект, поэтому чувствительность этого варианта меньше. Для расчета амплитуды можно применить номограммы, полученные для теневого метода с учетом замены излучателя его зеркальным изображением. При контроле по схеме г чувствительность обычно выше, чем по схеме в, по следующей причине. Угол наклона преобразователей для продольных волн делают небольшим (5. .. 10°), чтобы не возникали поперечные волны. Небольшой угол делает необходимым близкое расположение преобразователей. В результате лучи обычно 2 раза пересекают область де- [c.121]

При эталонировании чувствительности не учитывается возможное влияние флуктуаций коэффициента прозрачности контактирующего слоя на реальную чувствительность контроля сварных соединений. Установлено, что чувствительность практически не зависит от толщины слоя контактирующей среды между наклонным преобразователем и поверхностью проката. Однако контактирование поверхности металла с жидкостью может привести к снижению чувствительности контроля при прозвучивании соединения отраженным лучом. Действительно, при каждом отражении от поверхности металла интенсивность УЗ-волны, а следовательно, и амплитуда эхо-сигнала от выявляемого дефекта сни- [c.228]

С увеличением расстояния между точками Р и О интенсивность картины все более падает, так как амплитуды вторичных волн уменьшаются при увеличении угла. В противном случае существовал бы волновой фронт, распространяющийся в обратном направлении. Для учета этого обстоятельства в количественных соотношениях для распределений амплитуд интенсивностей вводится коэффициент наклонения наклона), явно входящий в анализ Кирхгофа. В них также должен присутствовать коэффициент, учитывающий закон обратной квадратичной зависимости, поскольку расстояние между точкой Р и апертурами меняется с изменением положения точки Р на экране. Следуя общепринятой практике, в данной книге эти поправочные коэффициенты исключены из уравнений.) [c.12]

Тот факт, что амплитуда волны является функцией переменной t — z/vg, означает, что волновой пакет распространяется со скоростью vg без изменения формы. Эта скорость называется групповой скоростью импульса, а ее величина в соответствии с (8.103) определяется наклоном кривой зависимости а к) в точке (О = соо- Обратившись к выражению (8.102), заметим, что несущая волна импульса распространяется со скоростью v=a)o/ko, т. е. с фазовой скоростью непрерывной волны на частоте со=соо-Заметим также, что в общем случае дисперсионного уравнения, представленного на рис. 8.11, а, фазовая скорость несущей волны отличается, вообще говоря, от групповой скорости. Посмотрим теперь, что происходит, когда в среде распространяются два импульса, имеющих ширины спектральных линий соответственно Д(01 и Д(02 с центрами при oi и иг (рис. 8.11,6). Если наклоны дисперсионной кривой на этих двух частотах имеют разные значения, то оба волновых пакета распространяются с различными групповыми скоростями Ug, и ugj. Таким образом, если максимумы обоих импульсов входят в среду одновременно, то после прохождения ими в среде расстояния L они становятся разделенными во времени на величину задержки [c.516]

Первая серия экспериментов была выполнена ), чтобы установить, можно ли было обнаружить нелинейность при простом нагружении на этой аппаратуре и если будут появляться дискретные изменения в значениях угла наклона касательной к графику зависимости между напряжением и деформацией, то окажутся ли эти изменения такими, какими они предсказываются (см. там же) последовательностью квантованных значений. Квантованная последовательность была обнаружена в моих более ранних работах по сравнению упругих постоянных 59 элементов (см. ниже главу И1, раздел 3.44). Я предсказал переходы второго порядка в значениях модуля упругости на основе результатов опытов, проводившихся при больших деформациях, из которых получены определяющие уравнения на основе сравнения конечных амплитуд одномерных волн со значениями соответствующих параметров в квазистатических экспериментах, выполненных при одноосном напряженно-деформированном состоянии с образцами, изготовленными из того же материала. [c.204]

ОПТИЧЕСКАЯ БИСТАБИЛЬНОСТЬ — одно из проявлений самовоздействия света в нелинейных системах с обратной связью, при к-ром определённой интенсивности и поляризации падающего излучения соответствуют два возможных устойчивых стационарных состояния поля прошедшей волны, отличающихся амплитудой и (или) параметрами поляризации. Передаточные характеристики таких систем, показывающие зависимость стационарных значений выходной интенсивности /ц, степени эллиптичности Вд и угла наклона фц гл. оси эллипса поляризации прошедшего излучения от соответствующих характеристик падающего (/, е, ф), неоднозначны и обладают ярко выраженными гистерезисными свойствами. При циклич. адиабатич. изменении входной интенсивности или поляризации в широком диапазоне бистабильное устройство фзгнкционирует обратимо, причём предыдущее состояние системы однозначно определяет, какое из двух устойчивых состояний поля реализуется на выходе. [c.428]

Рассмотрим особенности структуры и распространения плоских ударных волн и волн разрежения в нереагирующих упруго-пластических средах. Пусть нерелаксирующая упругопластическая среда подчиняется идеализированной схеме деформирования (см. рис. 6.1). Наличие на ударной адиабате в плоскости о, V излома в точке ОнЕ, в которой происходит скачкообразное изменение наклона на ударной адиабате, нарушает устойчивость ударного разрыва в состояниях, лежащих выше Оне и ограниченных сверху точкой пересечения волнового луча po i, с ударной адиабатой (см. ркс. 6.1, А). В упругой стадии деформирования (oi Оне) скорость распространения упругих волн с амплитудой Онв равна упру- [c.195]

На важность отыскания определяющей функции отклика на основе тщательного изучения профилей волн конечной амплитуды было обращено внимание, когда экспериментальные распределения остаточных деформаций фон Кармана и Дюве (сплошная линия на рис. 4.132) при скорости удара 92,5 фут/с и продолжительности в 0,83 мс для отожженной меди были сравнены с предсказанными путем измерения наклонов касательных к их квазистатическим кривым напряжение—деформация (штриховая линия на рис. 4.132). Окончательное распределение деформаций (которое в наше время получается на основе экспериментального очертания профиля волны конечной амплитуды), найденное путем использования параболической функции отклика, согласно формуле (4.25) (кружки на рис. 4.132), применительно к меди дало несколько лучшую согласованность с опытными данными Кармана и Дюве. Бросая ретроспективный взгляд, мы со всей очевидностью отмечаем те ограничения. [c.224]

Интерферометр Фабри—Перо. Рассмотрим последовательные частичные отражения и прохождения света через две стеклянные пластины, внутренние поверхности которых строго параллельны друг другу (рис. 124), отполированы с большой точностью (от 720 до 7200 длины волны) и покрьггы силыю отражающими пленками. Пленки могут быть металлическими (серебро, золото, алюминий) или состоять из нескольких диэлектрических слоев, подобранных так, чтобы получился очень большой коэффициент отражения (см. 29). Внешние поверхности стеклянных пластин наклонены под небольшим углом (порядка 0 1°) к внутренним поверхностям, чтобы. отражения от них уводились в сторону и не смешивались с лучами, отраженными от внутренних рабочих поверхностей. Однако энергия, связанная с этими отражениями, незначительна и в последующем расчете не учитывается Кроме того, нет необходимости также учитывать поглощение света при прохождении света через стеклянную пластину. Ослабление амплитуды при отражении характеризуется коэффициентом отражения р [см. (18.5)]. Отношение амплитуды отраженной волны к амплитуде падающей равно (рис. 124). Для характеристики прохождения волны через пласти пользоваться коэффициентом пропускания т [см. (1 .9)] неудобно, поскольку он связывает амплитуду волны внутри стекла с амплитудой волны вне стекла, а в данном случае удобнее связать между собой амплитуды волн по разные стороны стеклянной пластины. Обозначим отношение модуля амплитуды прошедшей через пластину волны к модулю амплитуды падающей у[с [c.171]

Результаты численных расчетов и лабораторных экспериментов различных авторов по максимальному занлеску уединенных волн на наклонную стенку в диапазоне амплитуд от 0,03 до 0,5 и котангенсов углов наклона от 1 до 10, взятые из цитированных выше работ, собраны в табл. 1. Здесь 3 же приведены результаты расчетов по дискретной модели при тех же значениях а, т ж h, что и выше. В скобках для сравнения даны величины занлеска нри вдвое меньших значениях т ж h. Видно, что сугцествуюгцие для этой задачи теоретические результаты заметно отличаются друг от друга. Разброс данных расчетов доходит иногда до 20% и более. Если принять во внимание эксперимент, то разброс егце увеличится. Результаты расчетов по дискретной модели, как правило, хорошо ложатся в этот диапазон за исключением случаев волн большой амплитуды для крутых углов, особенно для в = [c.67]

Здесь L = х — (z + Zo)tg5. Верхние знаки соответствуют точке ветвления q - п, нижние — q = —п. Мы видим, что фронты боковых волн наклонены к границе под углом 5. При в, О амплитуда боковой волны, соответствующей q = п, значительно превосходит амплитуду волны, соответствующей q = -и, и достигает максимального значения при падении пучка под критическим углом полного отражения (sine, = п). Если положить (<7) = = /(1 - <7 ) , = О то (14.31) будет совпадать с интегральным представлением поля (12.35) при падении цилиндрической волны. В этом случае — случае ненаправленной падаюшей волны — выражение (14.33), взятое при дс > О с верхним, а при дс < О - с нижним знак ом, отличается от боковой волны (14.3), возбуждаемой точечным источником, множителем ехр(/д/4)(2дЛ/иг) и заменой г (х + на дс . Направленность [c.317]

Рассмотрим, следуя Бейтинджани и Братеру [69], некоторые классические теории рефракции и современные результаты. Хотя часть из них уже рассмотрена выше, здесь мы обратим главное внимание на явление собственно рефракции. В теории волн малой амплитуды Эри предполагается малость высоты волны сравнительно с глубиной. Стокс изучил волны конечной амплитуды, не предполагая малости их крутизны (наклона поверхности). Та и другая теории развиты для жидкости постоянной глубины, хотя они и использовались для случаев с малым наклоном дна. [c.101]

Головную волну обычно возбуждают с помощью продольной волны, наклонно падающей из внешней среды (призмы) на ограниченный участок поверхности ОК (рис. 1.2, б) под углом = = ar sin( o/ i). От этого участка поверхности расходится пучок продольных волн, один из лучей которого распространяется вдоль поверхности и собственно является головной волной. Максимум энергии излучения соответствует лучу, составляющему 10... 15° с поверхностью. Фронты поперечных волн Т, порождаемых головной волной, показаны линиями, ширина которых увеличивается с глубиной, что соответствует увеличению амплитуды волны. Это происходит потому, что увеличивается количество точек поверхности, которые- дают вклад в образование боковой поперечной волны. [c.24]

Условие (12.2.18) следует из того, что на расстоянии х = д кр наклоны прямой О А и кривой sin(w/iy) в точке н = 0 становятся одинаковыми. Если формально продолжать построение для х> л кр, то и оказывается неоднозначной функцией времени, что физически абсурдно. На самом деле, волна в точке разрыва х = имеет скачок напряжения, т. е. является ударной волной. Этот разрыв с определенной скоростью распространяется вдоль системы. Постепенно ударная волна принимает треугольную форму, однако ее амплитуда убывает по мере увеличения х. Искажение формы волны связано с перекачкой энергии из колебания с основной частотой в гармоники. Можно показать, что в начале образуется вторая гармоника, а затем в результате нелинейного взаимодействия появляются волны комбинационных частот. Необходимо отметить, что любая волна независимо от формы, которую она имеет в начале линии х = 0), на определенном расстоянии принимает треугольную форму. Затухание ударной волны можно объяснить, если предположить, что последовательно с нелинейной емкостью имеется погонное сопротивление г. Затухание каждого из бесконечного числа компонент ударной волны в этом случае будет определяться выражением ехр ( — блшл ). Отсюда следует, что при г-)-О (б- О) для компонент высоких частот (п- -со) будет характерно конечное затухание, что и приводит к убыли амплитуды ударной волны на расстояниях х>х р. Основная диссипация энергии происходит в области разрыва, причем наличие активного сопротивления г ограничивает крутизну переднего фронта ударной волны. Крутизна изменения напряжения вблизи х = Хкр тем меньше, чем больше т. [c.379]

НИИ ДОННОГО сигнала трещиной, расположенной вдоль акустической оси преобразователя. Показано, что амплитуда сигнала уменьшается вследствие образования по берегам трещины головных и боковых волн, уносящих энергию донного сигнала. На рис. 5.36 приведены зависимости амплитуды Лдов донного сигнала от высоты вертикальной полубесконечной трещины (эксперименты проводили на образце, в котором паз переменной высоты с последующим горячим обжатием образца выполнен такии образом, чтобы края паза сомкнулись). Параметрами кривых являются диаметр Оцр преобразователя, частота f и угол наклона трещины За ноль децибел принята амплитуда донного сигнала при отсутствии трещины. Из анализа кривых следует, что чем больше высота трещины, тем на большем оасстоянии существует головная волна, тем больше энергии донного сигнала переиз-лучается в боковую поперечную волну и, следовательно, тем меньше энергии возвращается на преобразователь. [c.264]

Суть метода заключается в следующем (схема 10 в табл. 5.7). В контролируемое изделие излучают прямым преобразователем импульсы продольных волн и принимают наклонным преобразователем два импульса трансформированных поперечных волн под углом 7 = 90 —ar sin ( f/ ). Первый импульс соответствует отражению (дифракции) ближайшей к преобразователям точке дефекта, второй импульс —дифракции донного сигнала на удаленной от преобразователя точке дефекта. В случае объемного дефекта амплитуда первого импульса Пц значительно больше амплитуды второго импульса Urt по нескольким причинам. Во-первых, на цилиндрической поверхности наблюдается трансформация волн в соответствии с законом Снеллиуса, 30. .. 40 % энергии падающей на цилиндр волны переходит в энергию поперечной волны. Во-вторых, амплитуда донного сигнала существенно ослабляется поперечным сечением дефекта. В-третьих, амплитуда волны, трансформированной на нижней поверхности дефекта, значительно меньше, чем на верхней, поскольку направление распространения волн на приемник составляет угол Ф = = 125°, в то время как максимум индикатрисы рассеяния лежит в диапазоне углов 20. .. 60°. В связи с изложенным коэффициент [c.269]

В табл. 5.7 показана схема И еще одного метода, основанного на измерении соотношений амплитуд продольных и поперечных волн, трансформированных на дефекте. Согласно этой схеме обнаруженный дефект озвучивают с помощью наклонного преобразователя с углом ввода 45° импульсами поперечных волн. Приемником с переменным углом ввода последовательно принимают импульсы продольных волн, распространяющихся от дефекта и отражающихся от донной поверхности изделия (угол приема приблизительно равен О. .. 20°), и поперечных, также распространяющихся от дефекта и отражающихся от донной поверхности (угол приема около 45°). Находят и измеряют максимум амплитуд поперечных и продольных волн. Определяют разность указанных амплитуд и вносят в нее поправку, зависящую от глубины залегания дефекта, толщины изделия, разности коэффициентов затухания и дифракционного ослабления поперечных и продольных волн. На рис. 5.40 приведены зависимости отношения амплитуд поперечных и продольных волн для трещины с раскрытием Ь = = 0,01. .. 0,15 мм, а также для эллиптических моделей дефектов. Из анализа кривых следует, что для плоскостных дефектов с коэффициентом формы Q < 0,07 (кривая 1) отношение AflAi уменьшается с увеличением высоты дефекта. Это обусловлено образованием волн дифракции первого и третьего типа. В то же время отношение амплитуд практически не зависит от размеров дефектов, если Q >0,10 (кривые 2, 3). [c.270]

На основании анализа результатов расчетов теоретических спектров моделей дефектов выявлены следующие закономерности. Для объемных дефектов типа сферы и цилиндра характерны монотонные зависимости без осцилляций (криврле J, 2 на рис. 5.42). У плоскостных дефектов, ориентированных перпендикулярно оси преобразователя, наблюдается более быстрый рост амплитуды с повышением частоты (кривые 3, 4). Резкая немонотонность спектра возникает при обнаружении плоскостных дефектов, ориентированных под углом к оси преобразователя. В этом случае основное влияние на результирующий сигнал оказывают дифракционные краевые волны, которые, интерферируя между собой, дают периодически следующие минимумы. Их период зависит от размера и угла наклона дефекта. [c.274]

Действенный способ выделения рассмотренных ложных сигналов основан на изменении их амплитуды при нажатии пальцем нли тампоном, смоченными в масле, на точку, в которой отражается луч или через которую проходит поверхностная волна, вызывающая ложный сигнал. Таким образом очень хорошо демпфируются поверхностные волны релеевского типа, несколько хуже — поперечные волны 5У-типа при наклонном падении и продольные волны при перпендикулярном падении на поверхность. Однако нажатие практически не влияет на поперечные волны, в которых колебания происходят параллельно демпфируемой поверхности, например на. Si/-волны, падающие на демпфируемую поверхность перпендикулярно, и 5Я-волны. Во всех дру- [c.282]

Наиболее простой способ обнаружения коррозии состоит в сравнении амплитуд сигналов, прошедших один и тот же путь в изделии и двух образцах — пораженном и не пораженном коррозией. Коэффициент коррозии принимают равным отношению амплитуд в корродированном и некорродированном объекте контроля. Контроль ведут на частотах 1. .. 10 МГц, подбирая такое значение, при котором влияние коррозии наибольшее. В зависимости от условий контроля могут быть использованы продольные волны с применением совмещенного или РС-преобра-зователя либо поперечные волны, излучаемые и принимаемые двумя встречно расположенными наклонными преобразователями. При небольшой толщине изделия используют волны Лэмба или квазирелеевские волны. [c.420]

Наклонный излучатель представлен на рис. 8.18 в той форме, как он выполняется для обработки движущегося потока воды. Основные его части — переходной клинообразный элемент и соединенная с ним сваркой наклонная излучающая пластина 1. Амплитуда смещения в пучностях излучателя составляет 20 мкм при амплитуде смещения на торце преобразователя ПМС-15А, равной 10 мкм. Кроме того, конструктивные особенности наклонных излучателей обеспечивают им двустороннее излучение, сменность, возможность выполнят их перфорированными, профилированными и из различны материалов. Геометрические размеры их кратны длине волнь изгибных колебаний. [c.239]

Методы теоретич. гидродина.мики позволяют рассчитывать В. с. при предположении о малости амплитуд порождаемых волн и идеальной (лишённо11 вязкости) жидкости. Волны такого типа возникают в случае движения тела произвольно формы достаточно глубоко под поверхностью, а также движения по поверхности воды тонких судов, т. е. имеющих незпачит. углы наклона судовой поверхности к диаметральной плоскости. Расчёты но теоретич. ф-лам, как правило, хорошо согласуются с эксперим. данными. [c.311]

Спекл-интерференционный метод рассматривается в работе [14] как сопутствующий интерференционно-голографическим методам. Он основан на специфической Интерференции световых волн, рассеянных диффузной поверхностью объекта, обра-Уищей характерную пространственную спекл-структуру. Виброперемещение объ-J Ta приводит к перераспределению спеклов-отдельных ярких зерен структуры, озволяющему получить. ин( ормацию о параметрах вибропроцесса. Основные дан-извлекают из фотографически зарегистрированных усредненных по времени екл-структур с применением соответствующей пространственной фильтрации. Им способом измеряют углы наклона элементов поверхности вблизи оси узловых Максимальные амплитуды оценивают по результатам измерения. [c.131]

Горизонтальные и наклонные каналы. В горизонтальных и наклонных (под малым углом к горизонту) каналах различают расслоенный, волновой, пузырьковый, снарядный, эмульсионный и дисперсно-кольцевой режимы течения. Структура потока при этих режимах ясна из рис. 1.87. Специфика течения в горизонтальных каналах состоит в том, что здесь всегда наблюдается значительная несимметричность в распределении фаз по сечению канала. В дисперсно-кольцевом режиме течения даже при очень высоких скоростях смеси толщина жидкой пленки внизу трубы оказывается почти на порядок больше, чем в ее верхней части. Эмульсионный режим течения в горизонтальных каналах сохраняет известные черты волнового движения, когда амплитуда гюследнего превышает диаметр канала. При этом жидкие перемычки (гребни волн) насыщены газовыми пузырьками, а газовые снаряды (впадины волн) содержат множе- [c.96]

Этот особый случай поверхностного резонанса, когда амплитуды скользящих волн и полей в щелях во много раз превышают поле падающей волны, назван в [29] двойным резонансом, так как он наступает (при Ф = 0) при периоде решетки, равном целому числу длин волн 1, и глубине канавок Н, несколько большей пХ12. Из рис. 113 видно, что резонансное поле существенно зависит от б. Например, ширина резонансной кривой на уровне 0,7 пропорциональна 0 (Або,, 0 ). Численные расчеты для решеток с широкими щелями показывают, что резонансные явления в режиме скольжения сохраняются и в этом случае, ослабевая по мере роста ширины щели. В момент двойного резонанса амплитуды А при наклонном падении также сильно изменяются (амплитуды скользящих лучей при этом пропорциональны 0" ), [c.163]

Итак, исходная волноводная волна с q = qo, распространяясь слева направо, подходит к открытому краю волновода дифракция на открытом крае приводит к тому, что излучение почти не выходит наружу и направляется в обратную сторону. Это рассеянное излучение распадается на волны, которые, как нетрудно видеть, являются также волноводными с углами наклона в, удовлетворяющими тому же условию с q = qo,qo - 2, qo - 4,.. . Волна с q = qo подобна исходной и отличается от нее только противоположным направлением распространения (справа нелево) она называется отраженной, а отношение ее амплитуды на плоскости Н к амплитуде исходной волны " коэффициентом отражения от края при малых 0L его модуль приближается к единице. [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...