Снеллиуса закон

Смещение кромок, влияние на прочность сварного соединения 70 Снеллиуса закон 145 Степень герметичности 231 Суспензии магнитные 187 [c.332]

Слоистая среда 242, см. также Стратифицированная среда Снеллиуса закон 242 Солитоны 348, см. также Уединенные волны [c.611]

Синхронизация мод 188 Скорость накачки критическая (пороговая) 179 Смешение оптическое 27 Смещение стоксово 106 Снеллиуса закон преломления 36 Состояние квантовое 45 Спектроскопия первой производной 266, 438 Спин 30 [c.548]

Это выражение (2.8) обычно называется в оптике законом Снеллиуса. Хорошо известно, что законы отражения и преломления световых волн служат основой геометрической оптики. Мы видим, что в электромагнитной теории света эти законы получаются в самом общем виде без введения каких-либо специальных предположений, как следствие записанных выше граничных условий для уравнений Максвелла. Они справедливы для электромагнитных волн в любом диапазоне частот. [c.82]

Частица движется в консервативном поле U=U t). Получить уравнения, определяющие траекторию частицы с известным значением полной энергии, и найти соотношения, аналогичные закону преломления Снеллиуса. [c.29]

Это выражение часто называют законом Снеллиуса или законом синусов. Коэффициент преломления определяется отношением скоростей прошедшей (преломленной) и падающей волны [c.24]

Законы, управляющие светом, когда он движется в однородной среде или когда встречает непроницаемые тела, были известны еще Древним закон, указывающий путь света, переходящего из одной среды в другую, известен только с прошедшего века его открыл Снеллиус Декарт пытался его объяснить. Ферма обрушился на это объяснение. С тех пор этот вопрос стал объектом исследований очень большого числа Геометров однако до сих пор не достигнуто согласование этого закона с другим, которому природа должна следовать еще более неуклонно. [c.23]

Одно из основных свойств отраженных и прошедших волн устанавливает закон Снеллиуса i[173]. Согласно этому закону следы на препятствии всех падающих, отраженных и прошедших волн совпадают, в противном случае нельзя было бы точно удовлетворить граничным условиям на линии препятствия. В случао отражения от линейного препятствия на пластине следы всех этих волн равны ехр (iky), где к комплексно, а падающие и отраженные волны имеют вид [c.179]

ЗАКОН [периодический Менделеева свойства простых тел, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от величины атомных весов элементов Планка описывает мощность излучения черного тела как функцию температуры и длины волны подобия Рейнольдса коэффициенты, необходимые для вычисления гидравлического сопротивления геометрически подобных тел, равны, если равны соответствующие числа Рейнольдса в этом случае оба потока подобны полного тока <для токов проводимости циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром для магнетиков циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром обобщенный циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром и током смещения ) постоянства <гранных углов в кристаллографии по величине двугранных углов в кристалле можно установить, к какой кристаллической системе и к какому классу относится данный кристалл состава каждое химическое соединение, независимо от способа его получения, имеет определенный состав ) преломления (света отношение синусов углов падения и преломления на границе двух сред равно отношению скоростей света в этих средах Снеллиуса отношение синусов углов падения и преломления луча электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектрических сред равно относительному показателю преломления двух сред (второй среды по отношению к первой) ) [c.235]

Отсюда следует закон Снеллиуса для углов и Y2 отраженной и преломленной волн [c.60]

Это соотношение называется законом преломления Снеллиуса. [c.68]

Если обе среды являются проводящими и имеют комплексные показатели преломления mi и тг, то закон преломления Снеллиуса принимает вид [c.68]

На рис. 2.2 показаны волновые векторы падающей (ко), зеркально отраженной (кх), преломленной по закону Снеллиуса (ка), рассеянной в вакуум (кд) и рассеянной вглубь вещества (к ) волн. Штриховой линией условно показано угловое распределение рассеянного излучения. Сумма интенсивностей четырех компонент — зеркально отраженной, преломленной, рассеянной в сторону вакуума и вглубь среды — в отсутствие поглощения, естественно, равна интенсивности падающей волны. Это обстоятельство выражается законом сохранения, который является обобщением оптической теоремы в общей теории дифракции волн (см. ниже). [c.52]

Если световой луч ОР (фиг. 1.17) падает под углом i на стеклянную призму, то он будет наклоняться к нормали как PQ и, выходя из призмы, будет отклоняться от нормали, согласно закону Снеллиуса, как QR. Общее отклонение увеличивается следовательно при втором преломлении. [c.35]

Однако более подробный анализ показывает, что бегущие волны интенсивности способны отображать волновые поля не менее точно, чем стоячие [47]. Что же касается рассмотренного эффекта, то оказывается, что закон Снеллиуса выполняется лишь при отражении от неподвижного зеркала. Если же зеркало движется с достаточно большой скоростью, то угол падения перестает быть равным углу отражения. Замечательно, однако, что при этом угол отражения изменяется таким образом, что обеспечивается возможность трансформации волны W2 в волну W . [c.723]

Лучи распространяются в однородном пространстве прямолинейно и независимо на границе раздела двух сред они преломляются согласно закону Снеллиуса [c.9]

В соответствии с законом Снеллиуса (1.1) на границе раздела сред происходит преломление волн, вследствие чего изменяется угол между интерферирующими пучками. [c.34]

Снеллиуса закон преломления света 178 Соединения, AgTlSej 366 [c.424]

Смещение пу ша при отражении 73 Снеллиуса закон 134 Среда мелкоблбистая 57, 66 [c.341]

Сила осциллятора 150 Скорость излучательиой рекомбинации 186, 196 Снеллиуса закон 76 Спонтанное излучение 140 [c.296]

Птоломеем (120 лет до н. э.) были измерены углы падения и преломления света, на основе чего им же была составлена таблица рефракции. Ввиду того что измерения проводились для малых углов, Птоломей пришел к неверному выводу о пропорциональности угла преломления углу падения. Закон преломления окончательно был установлен Снеллиусом в конце XVI в. Им было найдено, что отношение синусов углов падения и преломления остается постоянным для двух данных сред. В середине XVII в. Декарт дал математическую формулировку закона преломления света. По сей день не выяснено, были ли известны Декарту неопубликованные труды Снеллиуса по преломлению света. [c.3]

Рассмотрим задачу о прохождении луча света через некоторую область 1 (рис. 11.1), показатель преломления которой в направлении координатных осей х и у отличается от показателя преломления окружающей среды. Очевидно, в соответствии с законом преломления Снеллиуса луч света после прохождения области / должен отклоняться от первоначального направления. Поведение луча после прохождения через неоднородность фиксируется в плоскости экрана 2 тремя измеряемыми параметрами смещением б между точками А и А углом отклонения е луча от первоначального направления временем запаздывания т прихода луча в точку А (по более длинному оптическому пути) по отношению к времени прихода луча в точку А. Па регистрации трех указанных параметров световой волны основываются три основных метода оптической визуализации неоднородностей плотности в газодинамическом потоке. Эти методы называют соответственно прямотене- [c.216]

Следует отметить, что в определенном диапазоне углов теоретичесхсие значения коэффициентов прохождения отличаются от экспериментальных. Это приводит к несоответствию закону Снеллиуса. Например, при р = 30° I = 37°, о = 39° при р [c.28]

Суть метода заключается в следующем (схема 10 в табл. 5.7). В контролируемое изделие излучают прямым преобразователем импульсы продольных волн и принимают наклонным преобразователем два импульса трансформированных поперечных волн под углом 7 = 90 —ar sin ( f/ ). Первый импульс соответствует отражению (дифракции) ближайшей к преобразователям точке дефекта, второй импульс —дифракции донного сигнала на удаленной от преобразователя точке дефекта. В случае объемного дефекта амплитуда первого импульса Пц значительно больше амплитуды второго импульса Urt по нескольким причинам. Во-первых, на цилиндрической поверхности наблюдается трансформация волн в соответствии с законом Снеллиуса, 30. .. 40 % энергии падающей на цилиндр волны переходит в энергию поперечной волны. Во-вторых, амплитуда донного сигнала существенно ослабляется поперечным сечением дефекта. В-третьих, амплитуда волны, трансформированной на нижней поверхности дефекта, значительно меньше, чем на верхней, поскольку направление распространения волн на приемник составляет угол Ф = = 125°, в то время как максимум индикатрисы рассеяния лежит в диапазоне углов 20. .. 60°. В связи с изложенным коэффициент [c.269]

Эти соотношения являются аналогами известных в акустике и оп-tHKe соотношений закона Снеллиуса [12, 60]. Из них, очевидно, следует, что 01 = 0, т. е. угол падения равен углу отражения для [c.45]

Интересно отметить, что в американской литературе недавно появились сообщения (см., нанример, [3]), в которых подвергается критике вошедшее в употребление в последнее время краевое условие на границе ячейки Вигнера-Зейца, связанное с отражением нейтронов по закону Снеллиуса. В случае тонких замедлителей эта форма краевого условия приводит к сильному завышению коэффициента проигрыша [1], что, по-видимому, связано с искусственностью выделения ячейки по методу Вигнера-Зейца. Некоторыми авторами (см. [3]) было предложено использовать изотропное распределение нейтронов, отраженных границей ячейки, что достигалось путем добавления оптически очень толстого внешнего слоя, состояш его из чисто рассеиваюш его веш ества. [c.738]

Он подчиняется f.eаовательно закону преломления Снеллиуса и известен как [c.38]

Равенство (16.13) показывает, что угол отражения равен угл падения, а соотношение (16.14) выражает закон преломления Снеллиуса отношение синуса угла падения к синусу угла преломления равно показателю преломления среды с преломленным лучом относительно среды с падающ1 м лучом [c.97]

Смотреть страницы где упоминается термин Снеллиуса закон : [c.525] [c.539] [c.399] [c.332] [c.18] [c.62] [c.28] [c.349] [c.426] [c.421] [c.173] [c.74] [c.52] [c.34] [c.38] [c.45] [c.45] [c.625] [c.35] [c.102] [c.105] [c.121] [c.655]

Дифракция и волноводное распространение оптического излучения (1989) -- [ c.97 , c.100 ]

Волны в слоистых средах Изд.2 (1973) -- [ c.134 ]

Ультразвук (1979) -- [ c.0 ]

Основы оптики (2006) -- [ c.48 , c.185 , c.201 ]

Линейные и нелинейные волны (0) -- [ c.242 ]

Лазеры на гетероструктурах ТОм 1 (1981) -- [ c.76 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...