Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Боковые волны

Следует иметь в виду, что боковая волна представляет собой Зффект волновой акустики, несмотря на то, что она допускает изложенное наглядное истолкование с помощью представлений геометрической акустики. Мы увидим ниже, что амплитуда боковой волны обращается в нуль в пределе Я->0.  [c.390]

Разлагая показатель по степеням я — k-2 и интегрируя по вертикальной петле С , получим после простого вычисления следующее выражение для потенциала боковой волны  [c.393]

Вдоль заданного направления амплитуда волны убывает обратно пропорционально квадрату расстояния г. Мы видим также, чтб эта волна исчезает в предельном случае > - 0. При 0->0о выражение (73,17) становится неприменимым в действительности з этой области амплитуда боковой волны убывает с расстоянием как / -5/-.  [c.393]


Вычислить разность частот, отвечающих двум боковым волнам с индексами т, п, отличающимися на 1. Сравнить с Дш, соответствующей изменению на 1 аксиального индекса  [c.909]

При нагружении поверхности твердого тела жидкой или твердой средой возникают специфические волны [70]. Если твердое тело граничит с жидкостью, скорость звука в которой меньше с , то вдоль границы распространяется волна релеевского типа со скоростью, близкой к j. Она порождает в жидкости боковую волну и вследствие этого затухает. Для границы сталь—вода ее амплитуда уменьшается в е раз на расстоянии 10 .,.  [c.14]

ИЛИ третьим критическими углами (рис. 1.19, в). При этом образуются головные волны, которые в свою очередь порождают семейство дифракционных боковых волн в обеих средах.  [c.34]

Дифракция на границе раздела двух сред при падении волны под критическими углами (дифракция третьего типа). К дифракции этого типа относятся дифракционные поля, образованные лучами, падающими под критическими углами на границу раздела сред, одна из которых—металл. Если луч первичного поля падает из среды с меньшей скоростью на границу раздела со средой с большей скоростью, то вдоль поверхности последней распространяется головная волна, которая излучает в каждой своей точке боковые волны в обе среды. Частным случаем границы раздела двух сред является свободная граница металла.  [c.45]

В этих формулах первый член характеризует головную волну продольного типа, второй — боковую волну поперечного типа. Точно так же записывается суммарное поле для головной поперечной и боковой продольной волн.  [c.47]

Сформулируем основные закономерности дифракционных головных и боковых волн при возбуждении под первым и вторым критическим углами.  [c.47]

Зависимости амплитуды боковых поперечных волн от расстояния между преобразователями (рис. 1.32) имеют экстремальный характер, связанный с постоянным перераспределением энергии между головной и боковой волнами.  [c.48]

Рис. 1.31. Зависимости времени распространения головных боковых волн от расстояния между излучателем и приемником (кривая 3 — излучение прямым преобразователем Г, остальные—излучение и прием наклонным преобра.зо-вателем под углом Р = P pi) Рис. 1.31. Зависимости времени распространения головных боковых волн от расстояния между излучателем и приемником (кривая 3 — излучение прямым преобразователем Г, остальные—излучение и прием наклонным преобра.зо-вателем под углом Р = P pi)

Рис. 1.34. Схема распространения дифрагированных головных и боковых волн при падении продольной волны вдоль краев трещины Рис. 1.34. Схема распространения дифрагированных головных и боковых волн при падении <a href="/info/12458">продольной волны</a> вдоль краев трещины
В практике ультразвукового контроля давно замечено явление ослабления донного сигнала, когда преобразователь находится над трещиной, ориентированной вдоль направления распространения волны (рис. 1.34). Ослабление донного сигнала связано с образованием дифрагированных головных и боковых волн, свойства которых изложены выше. При распространении продольной волны вдоль трещины часть ее энергии в результате взаимодействия с краями трещины переходит в две головные L-волны, в свою очередь излучающие две боковые поперечные Т-волны, отходящие под третьим критическим углом, который для стали равен 33,5° к нормали трещины. При обратном ходе продольной волны вновь излучаются головные и боковые волны, которые могут быть приняты приемным преобразователем /, но уже под углом 90° — 33.,5° — 56,5° к нормали поверхности. Механизм образования дифракционных волн аналогичен схеме, приведенной на рис. 1.30, когда прямой преобразователь / излучает волны с торца образца вдоль свободной границы.  [c.50]

В дополнение к свойствам головных и боковых волн, рассмотренным ранее, появляются другие, связанные с тем, что трещина представляет собой поверхность ограниченных размеров, по крайней мере в одном измерении. Суть этих свойств состоит в следующем.  [c.50]

Обращает на себя внимание значительная амплитуда боковых волн, которая при высоте трещины около 15 мм может превышать амплитуду донного сигнала. Так, для трещины высотой 10 мм  [c.50]

I — донный сигнал S — сигнал боковой волны, принятый приемником /J (см. рис. 1.34) 3 — сигнал боковой волны, принятый приемником / 4 — сигнал краевой волны. прИ  [c.51]

Возможные области применения волн дифракции. Волны дифракции в контролируемом объекте присутствуют всегда. При отражении от плоскостных либо объемных дефектов возникают краевые волны, или волны обегания —соскальзывания, или головные и боковые волны. Чаще всего возникает совокупность дифрагированных волн нескольких типов. Вблизи свободной поверхности головные и боковые волны также присутствуют всегда, поскольку под каким бы углом волны ни излучались в твердое тело вследствие конечных размеров преобразователей, всегда найдутся лучи, которые направлены вдоль и вблизи свободной поверхности.  [c.55]

I — первичная головная волна 2 — боковая волна 3 — вторичная головная волна  [c.57]

Отражение сферической волны от границы раздела между двумя средами представляет особый интерес ввиду того, что оно может сопроволсдаться своеобразным явлением возникновения боковой волны.  [c.387]

ВЗЯТЫМ по этой петле (назовем ее С", рис. 48) это н есть боковая волна Этот интеграл легко вычислить, если точка /i isinO не слишком близка к i%2, т. е. если угол 9 не слишком близок к углу полного внутреннего отражения 00 ).  [c.393]

Отметим, что боковые волны, характеризующиеся линиями нулевых значений амплитуды на волновом фронте, существуют и в резонаторах со сферическими зеркалами. В частности, фотографии на рис. 40.16, б получены с резонатором, составленным из сфери г. ских зеркал круглой формы.  [c.807]

На рис. 40.18 схематически показана освещенность удаленного экрана для /л = 4, и = 4, причем заштрихованные кружки обозначают области наибольшей освещенности, а пунктирные линии — линии нулевых значений амплитуды. Если в генерации принимают участие все боковые волны, начиная с т = 1, п = 1 вплоть до т = ГПтах, П = Птах, ТО ПОЛНЭЯ раСХОДИМОСТЬ ПуЧКЗ  [c.808]

На рис. 83 приведено распределение скоростей по оси г = о в стержне конечной длины I = 5Ro после отражения продольной волны от свободного торца цилиндра для различных моментов времени. Величина скорости после отражения на свободном конце быстро возрастает и приближается к величине, предсказываемой элементарной стержневой теорией. Качественно такая же картина наблюдается и при других значениях г, но амплитуда осцилляций за счет боковых волн убывает при удалении от оси. Напряжение на контактной поверхности в точке г = 2 = 0 уменьшается от значения раКо до значения рДоКо, получающегося по стержневой теории, и затем колеблется около этого значения с периодом колебаний, близким в рассматриваемом примере к АЯо/а.  [c.656]


При падении упругой волны на трещину в общем случае вокруг нее могут возникнуть волны различного происхождения (рис. 1.20). Возбуждаемая излучателем 1 падающая волна 3 на трещину 2 порождает отраженную волну 4 (ГО-поле), краевые волны 5, отходящие от острых краев трещины, головные 6 и поверхностные 8 волны, распространяющиеся вдоль обоих берегов трещины, а также боковые волны 7, переизлучаемые голов-  [c.37]

В сейсмоакустике [72] насчитывают восемь типов образования дифракционных полей в плоскости, перпендикулярной границе раздела сред (рис. 1.29, а—з) четыре типа—для падающей продольной волны и четыре — для падающей поперечной волны. При этом головные — боковые волны образуются лучами, падающими под первым, вторым и третьим критическими углами. Головная волна, связанная непосредственно с границей раздела,  [c.45]

Рис. 1.29. Схемы образования и распространения головных и боковых волн от излучателя до приемника ультразвука при различном соотношении скоростей волн ( ijL, ir — скорости продольных и поперечных волн в первой среде Рис. 1.29. <a href="/info/771132">Схемы образования</a> и распространения головных и боковых волн от излучателя до <a href="/info/385718">приемника ультразвука</a> при <a href="/info/515135">различном соотношении</a> <a href="/info/14391">скоростей волн</a> ( ijL, ir — скорости продольных и <a href="/info/12457">поперечных волн</a> в первой среде
Головная волна (в отличие от объемной), являясь неоднородной, не может существовать самостоятельно. В каждой своей точке распространения она переизлучает боковую волну, отходящую в обе стороны от границы внутрь твердого тела под углом а =-ar sin (рис. 1.30). Боковая поперечная волна ilt,  [c.47]

Рис. 1.32. Зависимости амплитуды боковых волн от расстояния между преобразователями (излучение и прием под углом Р = Pkpi) Рис. 1.32. Зависимости амплитуды боковых волн от расстояния между преобразователями (излучение и прием под углом Р = Pkpi)
Амплитуда боковой волны пропорциональна высоте трещины. На рис. 1.35, а показаны зависимости амплитуды принятого донного сигнала — кривая 1, сигналов боковых волн, принятых на прямом ходе луча — кривая 2 (приемник //) и на обратном ходе луча — кривая 3 (приемник /). Для сравнения приведена кривая 4 сигнала, дифрагированного на краю трещины, расположенной посредине образца, по первому типу дифракции. Зависимости получены для образца из стали марки 45, размерами 200 X X 80x120 мм, / = 2,5 МГц.  [c.50]

Амплитуда боковой волны, будучи зависимой от угла ввода приемника (рис. 1.35,6), достигает максимума при Р = 56,5°. На суммарную амплитуду сигнала влияет и краевая волна, которая при малых значениях Н вносит основной вклад. Начиная с Я = 4 мм и выше сигнал боковой волны превалирует над сигналом краевой волны тем значительнее, чем больше высота трещины. Зависимости получены для образца из стали марки 45, размерами 90x300x50 мм, / = 2,5 МГц.  [c.51]

При достаточно малом расстоянии х сигнал на приемном преобразователе формируется за счет распространения вдоль свободной поверхности валка головной волны, переизлучающей в каждой точке боковые волны. Свойства этих дифракционных волн рассмотрены ранее. В частности, отмечено, что амплитуда головной волны снижается пропорционально х , что хорошо согласуется с ходом кривых на участке до min (см. рис. 1.33).  [c.53]

Поле, расположенное левее первого максимума, обусловлено наличием дифракционного поля. Дифрагируют не все лучи, участвующие в рефракции, а только те, угол скольжения которых близок к х,пах- Эти лучи ззходят В погрзничный слой и, распространяясь вдоль него, непрерывно излучают в верхние слои боковые волны с меньшей скоростью, проникая в область тени.  [c.54]


Смотреть страницы где упоминается термин Боковые волны : [c.387]    [c.387]    [c.390]    [c.391]    [c.805]    [c.655]    [c.13]    [c.13]    [c.13]    [c.34]    [c.37]    [c.46]    [c.47]    [c.47]    [c.48]    [c.48]    [c.48]    [c.51]   
Дифракция и волноводное распространение оптического излучения (1989) -- [ c.374 , c.375 ]



ПОИСК



Боковые волны в слоистой среде

Боковые частоты Борьба за короткую волну

Волна боковая детонационная

Волна боковая нестационарная

Волна боковая обратная

Волна боковая отражение от стенки

Волна боковая пересжатая

Волна боковая стационарная

Волна боковая физический смысл

Волны напряжений, вызванные действием бокового импульса на тела вращения

К боковые

Расширение объемное 160,-----инвариант относительно ортогонального преобразования осей 385, расширению боковому сопротивление 167 расширения волны 456, — линейного температурный

Расширение объемное 160,-----инвариант относительно ортогонального преобразования осей 385, расширению боковому сопротивление 167 расширения волны 456, — линейного температурный коэффициент 81, — объемного

Теория сейсмической локации бокового обзора упругих трещиноватых сред на продольных и поперечных волнах



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте