Перпендикулярное падение

Плотность потока излучения зависит от угла падения воли на поверхность тела, так как с увеличением угла падения тот же поток излучения распределяется на все большую поверхность. Как видно из рисунка 257, поток излучения, приходящий при перпендикулярном падении излучения на поверхность Зц — аЬ, при угле падения а распределяется по поверхности площадью S [c.261]

Для определения а, и Оа необходимо получение трех рентгенограмм, из которых первая (при перпендикулярном падении луча) служит для определения меж-плоскостного расстояния с/ в ненапряженном состоянии, а две другие (при наклонном падении луча) — для определения с1 и с1 . Значения этих межплоскостных расстояний подставляют в следующие формулы, из которых находят напряжения и а., [c.217]

На рис. 24 представлен график зависимости азимутальных углов от угла падения для среды с показателем преломления 1,6. Из графика видно, что при перпендикулярном падении плоскость поляризации не изменяется ни при отражении, ни при преломлении и угол, образованный плоскостью колебаний и плоскостью падения, остается неизменным. Будем считать азимутальный угол положительным, когда плоскость колебаний поворачивается по часовой стрелке вокруг направления распространения луча. [c.37]

При перпендикулярном падении лазерного пучка на мишень и при малом угле между приемником и пучком интенсивность лазерного пучка, измеренная приемником с площадью входного отверстия 5, уменьшается до [c.189]

В случае перпендикулярного падения луча на плоскость из формулы (95) получим [c.181]

В случае перпендикулярного падения луча ка плоскость пз формулы [c.123]

Пусть теперь заряженная частица пересекает плоскую границу раздела сред под углом Ь относительно нормали, двигаясь равномерно и прямолинейно из первой среды, характеризуемой параметрами (з , р. ), во вторую (б25 н-з) Электрическое и магнитное поля этой задачи можно найти из уравнений Максвелла и граничных условий аналогично случаю перпендикулярного падения ( 1). Не выписывая соответствующих формул для полей (см. [58.3]), отметим лишь следующее обстоятельство. В случае [c.102]

Таким образом, частотно-угловые распределения интенсивностей РПИ обеих поляризаций в случае падения под углами, не близкими к тт/2 (за исключением области очень малых углов излучения 1> ), не зависят от угла падения заряда Ь, и их сумма (после умножения на соответствуюш,ие элементы углов) совпадает с аналогичным распределением (1.59) для перпендикулярного падения [c.105]

На рис. 3.3.2, б—д штриховой линией показано положение плоскости локализации при различных углах падения пучка на воздушный клин с углом 0. При падении пучка перпендикулярно на заднюю поверхность (рис. 3.3.2, б) плоскость локализации совпадает с передней поверхностью, при перпендикулярном падении на биссектрису угла 0 —совпадает с ней (рис. 3.3.2,в), при падении по нормали к передней поверхности клина плоскость локализации совпадает с задней поверхностью (рис. 3.3.2,г). При произвольном угле падения (рис. 3.3.2,5) плоскость локализации занимает произвольное положение. Во всех случаях на плоскости локализации пересекаются интерферирующие лучи, образующие между собой угол со = 20. [c.124]

Целесообразно написать формулу (3.7.4) через показатели преломления для случая перпендикулярного падения волны на поверхность системы. Тогда будем иметь [c.193]

Обратим внимание на то, что рабочая длина волны фильтра Х у может быть в небольших пределах изменена путем поворота фильтра вокруг вертикальной оси. Поясним это обстоятельство. Поворот фильтра означает изменение угла падения пучка на его поверхность. В самом деле, для перпендикулярного падения г 0) выражение (46.2) примет вид [c.118]

Рассмотрим прохождение луча через пластину из анизотропного вещества, вырезанную косо по отношению к оптической оси. В этом случае при перпендикулярном падении луча на границу раздела бу- [c.200]

Солнце создает на поверхности земли около 100 ООО лк при перпендикулярном падении лучей, а луна — около лк. Из этого видно, что при одинаковых угловых размерах яркость солнца в 400 ООО раз больше яркости луны. [c.72]

При перпендикулярном падении звуковой волны имеем [c.520]

Нормальнее падение звука на границу раздела. При перпендикулярном падении звука из воздуха на поверхность воды волны, как мы видели, почти полностью отражаются, и в воздухе возникает стоячая волна. На границе раздела сред воздух вода будет пучность акустического давления р. Следовательно, амплитуда давления на границе раздела (т. е. в этой пучности) будет в 2 раза больше, чем амплитуда давления в падающей волне. Коэффициент прохождения волн из первой среды во вторую (например, из воздуха в воду) [c.276]

Коэффициент отражения ультразвуковых волн на границе раздела двух сред при перпендикулярном падении волны определяется по формуле [c.212]

Коэффициент отражения УЗВ (для отраженной энергии) при перпендикулярном падении на границу двух безгранично протяженных [c.80]

Интенсивность J зависит от произведения плотности р на скорость распространения УЗК, рс называется удельным акустическим или волновым сопротивлением среды г. Волновое сопротивление — определяющая характеристика в расчетах отражения и прохождения УЗК на границах раздела сред. Так, при перпендикулярном падении ультразвуковой волны на границу раздела двух сред распределение энергии между отраженной и прошедшей волной определяется соотношением [c.145]

Отражение и преломление плоских волн. Предположим, что среда 1 и среда 2 представляют собой различные однородные среды, плоскость раздела которых совпадает с плоскостью г=0. Среда 1 занимает все пространство отрицательных г, а среда 2 — все пространство положительных г. Плоская волна создается источником в г=—со. Такой источник дает волну, распространяющуюся в направлении +г. На границе обеих сред возникают отраженная и преломленная волны. Для простоты ограничимся нормальным перпендикулярным падением. Пусть падающая волна линейно поляризована вдоль оси х и имеет комплексную амплитуду Ех-Пусть, далее, и — комплексные амплитуды отраженной и преломленной волн. Имеем [c.501]

Оптические константы в большинстве случаев находятся из результатов измерений спектров прохождения и отражения света. При перпендикулярном падении света коэффициент прохождения D и коэффициент отражения R связаны следующими соотношениями [c.260]

Пространство разделено бесконечной плоскостью на две половины, в одной из которых (1) находится описанный выше ионизированный газ, а во второй (2) такой же газ, но свободный от ионов. Определите значение коэффициента отражения энергии (при перпендикулярном падении) для волн с частотой V = 2ус. [c.272]

Предполагая, что излучение Солнца подчиняется закону Ламберта, определить его поверхностную яркость В при наблюдении с поверхности Земли (т. е. с учетом поглощения и рассеяния света земной атмосферой), если освещенность поверхности Земли, создаваемая солнечными лучами при перпендикулярном падении в тех же условиях, Е 10 лк. Средний телесный угол, под которым солнечный диск виден с Земли, 2 = 6,8-10" ср, [c.154]

Задача, которую мы только что рассматривали, в действительности совпадает с задачей об отражении цуга плоских волн от бесконечной плоской стены. Так как выражение в правой части уравнения (1) является четной функцией у, то 5 симметрично относительно оси х-ов, и, следовательно, движение поперек этой оси отсутствует. При этих условиях очевидно, что на движение нисколько бы не повлияло, если бы мы расположили вдоль оси л -ов абсолютно неподвижную стену. Если а есть угол между поверхностью и направлением распространения падающих волн, то скорость, с которой движутся места максимального сжатия вдоль стены (соответствующие местам наибольшего возвышения для волн на воде), равна а/соз а. Следует заметить, что воздушные давления не имеют тенденции перемещать стену как целое, за исключением случая абсолютно перпендикулярного падения, так как в любой момент времени их столько же положительных, сколько и отрицательных. [c.82]

С очень большим приближением. Даже при перпендикулярном падении отражение почти идеальное. Если обе среды — газообразные, то при постоянной температуре А =А, и если даже учесть развитие теплоты при сжатии, то в случае простых газов заметной [c.87]

Предположим, например, что отражение происходит при перпендикулярном падении на поверхности, разделяющей воздух и водород. Мы имеем [c.87]

При перпендикулярном падении интенсивность отражения дается выражением [c.93]

Не случайно, что та же функция с тем же аргументом встречается в формуле для дифракции на непрозрачном круглом диске (при перпендикулярном падении). Мы можем установить эту связь следующим образом. [c.117]

Другая возможность состоит в том, что поглощение достаточно велико для того, чтобы преломленный луч оказался полностью поглощенным. Это имеет место, если шар металлический. Тогда остается только отраженный свет (р = 0), как это имеет место для полностью отражающих шаров, однако амплитуда и фаза отраженного света являются функциями т, т. е. 0. Они получаются из формул Френеля для г-[ и гг при комплексных значениях т. Перпендикулярное падение дает частичное отражение, однако касательное падение всегда дает отражение с ri = —I, [c.260]

Первая задача состоит в вычислении коэффициентов Френеля для т = /з при различных углах падения т. Их можно снять с рис. 39 (разд. 12.41). Числовые значения даны в табл. 19 (стр. 266). Их квадраты г и г дают интенсивности отраженного света в долях падающего. Эта доля равна 0,0204 при перпендикулярном падении, и она равна 1 при касательном падении. Угол Брюстера, при котором волна с поляризацией в направлении 2 не отражается, равен т=36°,9. [c.265]

Действенный способ выделения рассмотренных ложных сигналов основан на изменении их амплитуды при нажатии пальцем нли тампоном, смоченными в масле, на точку, в которой отражается луч или через которую проходит поверхностная волна, вызывающая ложный сигнал. Таким образом очень хорошо демпфируются поверхностные волны релеевского типа, несколько хуже — поперечные волны 5У-типа при наклонном падении и продольные волны при перпендикулярном падении на поверхность. Однако нажатие практически не влияет на поперечные волны, в которых колебания происходят параллельно демпфируемой поверхности, например на. Si/-волны, падающие на демпфируемую поверхность перпендикулярно, и 5Я-волны. Во всех дру- [c.282]

При определении еоставляющей напряжения, действующей в определенном направлении, применяют следующий метод. Делают два рентгеновских снимка первый — при перпендикулярном падении рентгеновского луча на поверхность детали и второй — при падении луча иод некоторым углом, но в плоекости нормали и измеряемой составляющей напряжения. По этим снимкам рассчитывают соответствующие межплоскостные расстояния й, и (1 , которые при наличии на исследуемой поверхности детали остаточных напряжений первого рода не равны друг другу. Полученные значения (I и с/ подставляют в формулу для определения напряжения [c.217]

Составим выражение для ширины интерференционной полосы на примере интерференции в клине (рис. 4.6). На рис. 4.6, а изображен частный случай перпендикулярного падения лучей I и 2 вторую грань клина, имеюш его угол а. В этом случае интерференционная картина локализована на первой поверхности клина (см. 5) и ширина полосы Ь определится следуюн им образом разность [c.42]

От применения метода радиоактивных изотопов нам пришлось также отказаться, так как он не дает возможности определять площадь касания при движении. В лаборатории трения и фрикционных материалов Академии Наук СССР был разработан новый оптический метод определения площади контакта, посредством прозрачных моделей [27 ]. Этот метод основан на отражении и рассеивании лучей света при прохождении из одной прозрачной среды в другую с отличным коэффициентом преломления. Луч света проходит через поверхность раздела без отклонения только при строго перпендикулярном падении на поверхность. Благодаря этому шероховатые поверхности рассеивают свет и его яркость уменьшается. При прохождении света через две поверхности прозрачных тел степень рассеивания становится еще большей. В местах контактов двух поверхностей воздушная прослойка исчезает и луч непосредственно переходит из одного тела в другоё. Явления интерференции и дифракции не мешают визуальному наблюдению, так как пятна контакта достаточно велики по сравнению с длиной волны. Они также не отражаются на силе света, регистрируемом фотоэлементом. Указанное выше явление может быть использовано для определения фактических площадей двух сжатых неподвижных или скользящих друг по другу прозрачных тел. Мы предполагаем, что оптическая площадь касания совпадает с площадью, передающей механическое давление. На точность указанного метода может влиять явление проскакивания света в узком зазоре (где нет контактов), захода его в другую среду без преломления (Мандельштамм, Зелени, Квинке). [c.188]

Прибор построен на базе интерферометра ]Майкельсона [14,31]. Рассмотрим процесс преобразования спектра излучения в про-страпственпое распределение освещенности в плоскости анализа. На рис. VII.48 представлена схема интерферометра. Исследуемый световой поток проходит через круглую входную диафрагму 1, коллиматорный объектив 2 и падает на полупрозрачное зеркало 5, на котором делится на два пучка. После отражения от плоских зеркал Зяб пучки вновь соединяются и образуют после объектива 7 интерференционную картину, структура которой зависит от взаимного расположения зеркал, разности хода двух интерферирующих пучков, длины волны излучения. Например, при монохроматическом освещении и при перпендикулярном падении пучков на плоские зеркала Зяб интерференционная картина представляет собой систему колец с синусоидальным распределением интенсивности вдоль радиуса максимумы и минимумы картины соответствуют разностям хода, равным четному и нечетному числу [c.423]

При тсчечном источнике света и перпендикулярном падении света J [c.219]

Метод настоящего исследования в основном тот же, каким пользовался Грин в статье Об отражении и преломлении звука ). Случай перпендикулярного падения был впервые исследован Пуассо- [c.90]

Теперь мы должны суммировать все лучи, выходящие в одном и том же направлении, определяемом углом рассеяния 6. Это удобно делать с помощью рис. 42, где данные рис. 41 перераспределены так, чтобы показать, какие углы 0 имеют место для каждого набора параметров. Угол падения т, приводящий к этому значению угла 0, следует взять из рис. 41. На рис. 42 представлены значения О для некоторых особо интересных точек с означает центральный луч (перпендикулярное падение, т = 90°), е — луч, падаюи1,ий на край (касательное падение, т = 0), а г означает радугу. [c.266]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...