Линейная поляризация

Если же вектор Ё D падающем линейно-поляризованном свете не совпадает ни с одним из вышеуказанных двух взаимно перпендикулярных направлений, то по мере прохождения волны в анизотропной среде должно происходить превращение линейной поляризации в эллиптическую с изменяющимися параметрами эллипса. Чтобы [c.253]

Итак, при рассеянии естественного света от изотропных молекул по направлению, составляющему 90"" с первоначальным направлением падающего света, происходит линейная поляризация, причем единственное направление колебания перпендикулярно направлениям наблюдения и первоначального падения света. [c.315]

Пусть приемник радиации представляет определенным образом ориентированный рупор, соединенный с кристаллическим детектором и волноводом. Такая система пропускает электромагнитную волну с вполне определенным направлением колебаний (с линейной поляризацией). При повороте излучателя относительно приемника на угол п/2 мы будем наблюдать полное исчезновение сигнала. Этот опыт иллюстрирует излучение передатчиком линейно поляризованной электромагнитной волны (если бы излуче- [c.22]

Линейную поляризацию часто называют плоской, подчеркивая этим, что колебания вектора Е осуществляются в заданной плоскости, проходящей через направление распространения волны. [c.25]

Эту зависимость угла, при котором наблюдается линейная поляризация отраженной волны, от отношения показателей преломления двух исследуемых диэлектриков называют законом Брюстера, а соответствующий угол — углом Брюстера (фвр) В этих обозначениях [c.85]

Здесь уместно поставить вопрос о способах индикации круговой поляризации. Общий метод заключается в том, что круговую поляризацию излучения преобразуют в линейную, которая обнаруживается обычным способом — вращением поляроида, служащего анализатором. При линейной поляризации излучения, как известно, свет не пройдет через анализатор, если направление разрешенных колебаний в анализаторе ортогонально плоскости колебаний в исследуемом пучке света. [c.99]

Действие призмы Френеля можно исследовать, используя оптическую схему, показанную на рис. 2.22. После прохождения поляризатора Pi падающий свет будет линейно поляризован. Вращая анализатор Рг. будем периодически наблюдать полное исчезновение прошедшего света, что соответствует определенному направлению линейно поляризованных колебаний, получивших в результате превращения призмой Френеля линейной поляризации в круговую и повторного превращения в линейную поляризацию в результате действия пластинки в четверть длины волны. Можно также продемонстрировать это в УКВ-диапазоне, для чего используется большой ромб Френеля , изготовленный из парафина. [c.99]

Для преобразования эллиптически поляризованного света в линейно поляризованный ( а также для превращения линейной поляризации в эллиптическую с любым заданным значением ft) можно применять кристаллический клин, определенным образом вырезанный относительно его оптической оси (рис.3.4). Его использование позволяет скомпенсировать любую разность фаз. Поместив этот клин между двумя поляризаторами и осветив его точечным источником света, получаем на выходе систему темных [c.117]

Каждая из пяти составляющих дипольного момента р имеет простой физический смысл. Член of соответствует линейной поляризации среды, определяющей индукцию D = (1 -f 4лЛ/ао) . Составляющая p , колеблющаяся с частотой (Dj, описывает усиление стоксового излучения работа поля = As os ( u / + фЛ в единицу времени есть W = p Es, и ее среднее значение за период колебаний равно [c.857]

При комнатной температуре рубин характеризуется однородным уширением линии рабочего перехода, которое обусловлено тепловыми колебаниями решетки и составляет - 11 см . Вследствие оптической анизотропии кристалла рубина излучение генерации имеет линейную поляризацию. [c.296]

Линейная поляризация Слабая — Частич- ная 10% — Очень слабая Данные ненадежны [c.1202]

Поляризация электромагнитных волн определяется поведением вектора напряженности электрического поля волны, который всегда перпендикулярен лучу. При линейной поляризации конец вектора напряженности с началом на луче в фиксированный момент времени при перемещении по лучу описывает синусоиду на плоскости, в которой лежат луч и вектор напряженности. Эта плоскость называется плоскостью колебаний вектора напряженности электрического поля. Плоскостью поляризации называется плоскость (в которой колеблется вектор магнитной индукции волны), перпендикулярная плоскости колебаний вектора напряженности электрического ПОЛЯ. Однако плоскость поляризации в этом смысле в настоящее время практически не используется и поля- [c.33]

Мы говорим, что фотон находится, например, в состоянии линейной поляризации, и описываем характеристики фотона в этом состоянии. Понятие состояния является одним из самых важнейших при описании квантового объекта, в данном случае-фотона. Оно является новым понятием, не имеющим классического аналога. [c.38]

Исторически сложилось так, что линейная поляризация плоской электромагнитной волны характеризуется положением плоскости, в которой колеблется вектор напряженности магнитного поля. Однако при рассмотрении распространения волн в диэлектрических средах обычно анализируется поведение вектора напряженности электрического поля волны. Поэтому в качестве характеристики поляризации фотона удобнее брать плоскость, в которой колеблется вектор S. Эту плоскость и будем называть плоскостью поляризации фотона, если он находится в состоянии линейной поляризации. [c.38]

В качестве первого опыта рассмотрим нормальное падение плоской электромагнитной волны на кристалл турмалина (см. рис. 19), когда вектор S волны коллинеарен оптической оси. Волна без изменения интенсивности пройдет через пластинку. С точки зрения поляризации фотонов этот опыт интерпретируется следующим образом. Каждый из фотонов, падающих на пластинку, находится в состоянии с линейной поляризацией в плоскости, в которой лежит оптическая ось кристалла. Для сокращения словесных выражений говорят также, что фотон линейно поляризован в этой плоскости. При входе в кристалл линейная поляризация фотона сохраняется и он беспрепятственно проходит через кристалл. На выходе из кристалла появляется столько же фотонов, сколько в него вошло. [c.38]

Можно себе представить, что фотон, поляризованный под углом Р к оптической оси, при достижении поверхности кристалла не может дальше двигаться в нем с той же линейной поляризацией. Он должен получить поляризацию либо в плоскости, параллельной оптической оси, либо перпендикулярной. Поэтому он на входе в кристалл скачком изменяет свою поляризацию в одну из этих плоскостей. Доля фотонов, сделавших скачок в состояние поляризации параллельно оптической оси, пропорциональна os Р, а перпендикулярно оси-sin р. Фотоны с параллельной оптической [c.39]

Такая интерпретация достаточно удовлетворительно описывает все количественные закономерности и отвечает на все законные вопросы. Тем не менее такая интерпретация неудовлетворительна. Чтобы в этом убедиться, рассмотрим кристалл (см. рис. 19), в котором оба луча света распространяются без поглощения. Как показывает эксперимент и объясняет электромагнитная теория света, на выходе из кристалла наблюдается эллиптически поляризованная волна. Чтобы это объяснить с точки зрения поляризации фотонов, придется допустить, что на выходе из кристалла фотоны совершают скачкообразное изменение своей поляризации из линейной в эллиптическую, причем обе группы фотонов с различной линейной поляризацией совершают переход в одно и то же состояние эллиптической поляризации. Чтобы построить теорию такого перехода, необходимо считать, что поведение фотонов с взаимно перпендикулярными поляризациями коррелировано между собой, [c.39]

Мы уже знакомы с некоторыми методами получения плоско-поляризованного света. При отражении падающего под углом Брюстера света от границы раздела двух диэлектриков происходит полная линейная поляризация. Образуя стопу из многих пластин, можно получить практически полную линейную поляризацию и при преломлении. Однако сильное ослабление интеисивностн поляризованного света делает эти методы невыгодными. [c.231]

Рассмотрим состояние поляризации рассеянного света от изотропных и анизотропных молекул. Экспериментально такое исследование можно произвести с помощью поляризационных приборов, скажем с помощью николя. Соответствующие исследования показывают, что при рассеянии естественного света изотропными молекулами происходит линейная поляризация в направлении, составляющем 90" с первоначалын11м направлением падающего света. Нетрудно объяснить полученный результат. [c.315]

Пусть на такую молекулу, поляризуемость котолой отлична от нуля, только вдоль АВ (рис. 13.5) падает линейно-поляризованный свет, причем так, что электрический вектор падающего света, колеблющийся вдоль оси Z, составляет некоторый угол -ф с осью молекулы АВ. Положим, что АВ расположена в плоскости XZ. Из-за полной анизотропии молекулы возбуждение диполя под действием светового поля возможно только вдоль АВ, другими словами, вынужденное колебание будет вызываться вектором — составляющей вектора Ё вдоль АВ. Ввиду того что составляет отличный от 90" угол с направлениями ОХ и 0Z, вдоль оси (под углом 90° к первоначальному направлению падения света) распространяются световые волны с колебаниями электрического вектора как вдоль оси Z, так и вдоль оси X, т. е. происходит деполяризация рассеяшюго под углом 90° света. Линейная поляризация рассеянного света имела бы место, если бы рассеянный свет был обусловлен только колебанием электрического вектора вдоль оси 2, т. е. Ф О, Е- у. = 0. Поэтому в качестве количественной характеристики степени деполяризации удобно пользоваться отношением интенсивности рассеянного света /(. с колебанием электрического вектора вдоль оси X к интенсивности рассеянного света с колебанием электрического вектора [c.316]

Вернемся теперь к выявлению тех ограничений, которые связаны с введенными вьипе упрощениями в постановке задачи. Выше уже указывалось, что закрепление направления колебаний векторов Е и Н соответствует переходу от эллиптической к линейной поляризации электромагнитной волны. Постановка одномерной задачи [Е = плоских волн, в этом случае излучению с плоским волновым фронтом соответствует в оптике параллельный пучок лучей. Отклонимся от вопроса о том, сколь реально экспериментальное осуществление плоской волны, и исследуем подробнее ее свойства. [c.28]

В зависимости от того, чему равна разность фаз 9i(f) — Ф2(0. получаются все известные виды поляризации излучения. Так, если iкруговая поляризация. Во всех остальных случаях корреляции фаз колебаний [ф1( ) — Фг(0 = onst] наблюдается эллиптическая поляризация. [c.191]

Возникновени< линейной поляризации рассеянного света, распространяющегося под прямым углом к падающему пучку непо-ляризованного света [c.353]

Понятие полной поляризации строго применимо только к монохроматическому свету. В случае немонохроматического света будут наблюдаться отступления, связанные с тем, что все экспериментальные методы получения поляризованного света зависят от длины волны. Чем щире спектр светового пучка, тем больше отклонения от строго линейной поляризации. Циркулярно поляризованный луч с конечной шириной спектра всегда будет иметь примесь эллиптически поляризованного. В свою очередь проекционная картина эллиптического света будет представлять собой эллипс, меняющийся со временем. Эти отступления от полной поляризации будут всегда тем больше, чем шире спектр светового пучка. [c.35]

На сфере Пуанкаре можно ввести координаты, подобные географическим долготу ф (—180° ф 180°) и широту (О (—90° 0 90°). Положительнзя долгота отсчитывается от начальной точки Н (см. рис. 17.8) по часовой стрелке, если смотреть сверху, положительная широта — от экватора вниз. Некоторая произвольная точка А на сфере соответствует, таким образом, полностью эллиптически поляризованному лучу, у которого эллипс имеет азимут а=ф/2 и эллиптичность tg сь/2 , причем направление вращения левое при (о<0 и правое при 6)>0. Точка Я выбрана начальной потому, что ей отвечает горизонтальная линейная поляризация. Диаметрально противоположная ей точка V определяет вертикальную линейную поляризацию. [c.36]

Одновременные требования парамагнетизма, сверхтонкой структуры и радиоактивности с периодом полураспада достаточной продолжительности существенно ограничивают выбор ядер для этих экспериментов. Тем не менее описанным методом было проведено большое количество успешных экспериментов. Наиболее подробные исследования были выиолнены на Со . В Оксфорде [352—355] в экспериментах использовались смешанные кристаллы, имевшие состав (1% Со, 12% Си, 87% Zn) Rb2(S0 )2-6H20. В качестве охлаждающего агента применялись ионы меди. Интенсивность у-лучей измерялась в направлениях и (см. и. 40) была найдена анизотропия, доходившая до 33%. Исследовалась также линейная поляризация у-излучепия [356]. [c.601]

Измерения на Ми были выиолнены в Оксфорде [366]. Использовался кристалл ejMg-3 (N0g)i2-24H20, в котором небольшая часть ионов магния была замещена марганцем. Оказалось, что при Т = 0,01 анизотропия обнаруживает максимум (анизотропия в максимуме была равна 28%). Ниже этой температуры анизотропия убывает и при 7 = 0,003° составляет 21%. Этот эффект был приписан влиянию магнитного поля, в месте расположения марганца, вызываемого ионами церия. По этой причине было приложено внешнее магнитное поле напряженностью 1000 эрстед в направлении малого значения g для ионов церия (см. п. 48). Этим путем при самых низких температурах была достигнута анизотропия 90%. Исследовалась также линейная поляризация у-лучей [367]. [c.601]

Поляризационные явления в одноосных кристаллах. Оптическая ось одноосного кристалла характеризует направление, при распространении в котором луч света ведет себя как в изотропной среде, т. е. распространяется в среде П1ЭИ любой поляризации с одной и той же скоростью (при данной частоте). Однако при неколли-неарности луча и оси одноосного кристалла ситуация существенно изменяется. Через луч, направленный под углом к оптической оси, и оптическую ось можно провести плоскость, называемую главной (рис. 18). В этом направлении возможными являются лишь лучи света, вектор напряженности электрического поля которых колеблется либо в главной плоскости ( необыкновенный луч), либо перпендикулярно главной плоскости ( обыкновенный луч). Скорость необыкновенного луча зависит от угла между лучом и оптической осью скорость обыкновенного луча одинакова по всем направлениям (поэтому он и называется обыкновенным). Если луч света падает на плоскую поверхность одноосного кристалла, вырезанного параллельно оптической оси по нормали к поверхности (рис. 19), то в кристалле распространяются два пространственно совпадающих луча с взаимно перпендикулярными направлениями линейной поляризации. При угле падения, отличном от нуля (рис. 20), происходит преломление каждого из лучей в соответствии со скоростью распространения света в кристалле, т. е. при показателе преломления п = /v, где с-скорость света в вакууме, у-скорость света в кристалле. Поэтому после преломления обыкновенный и необыкновенный лучи имеют различные направления и начинают пространственно разделяться, т.е. падающий луч испытывает [c.34]

Имеются кристаллы, которые поглощают либо обыкновенный, либо необыкновенный луч. Тогда на выходе из них образуется только один луч с соответствующей линейной поляризацией. Например, в кристалле турмалина уже на пути около 1 мм практически полностью поглощается обыкновенный луч, а в герапатите один из лучей поглощается полностью уже при толщине 0,1 мм. Такие кристаллы используются в качестве поляризаторов или анализаторов света. [c.35]

Рассмотрим подробнее это понятие на примере двойного лучепреломления. Пусть речь идет о нормальном падении линейно поляризованного света на кристалл, вырезанный параллельно оптической оси (см. рис. 19). В кристалле распространяются обыкновенный и необыкновенный лучи с взаимно перпендикулярными направлениями линейной поляризации. Для упрощения анализа явления на первом этапе (эудем считать, что в качестве крист 1лла взят турмалин, в котором уже на пути 1 мм обыкновенный луч полностью поглощается. Следовательно, на выходе из достаточно толстой плас1инки имеется только необыкновенный луч, направ- [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...