Динамическая величина (переменная)

Дебая частота 135, 180 де Бройля длина волны 100, 103 де Гааза — Ван Альфена эффект 281, 322 Дефекты решетки 78, 108 Джоуля — Томсона коэффициент 225, 244 --- — эффект 225, 244 Диаграммы 211, 248 Динамическая величина (переменная) 14, 129 Диполи электрические 131, 145, 404 [c.444]

Основные динамические величины, характеризующие движение системы с переменной массой [c.477]

Выше мы рассматривали пространственно однородный случай, когда сама система и возмущение однородны. При описании пространственно неоднородных систем необходимо использовать операторы (или динамические величины), зависящие от пространственных переменных г [c.181]

В гл. 12, 13 мы рассмотрели микроканоническое, каноническое и большое каноническое распределения Гиббса, соответствующие различным способам выделения системы (различным граничным условиям) и наборам переменных, описывающих состояние системы Е, V, N Т, V, N и Т,. у, (j,y. Значения этих параметров для каждого данного распределения фиксированы и входят в него в качестве параметров. Поэтому их флуктуации в рамках этого распределения равны нулю. Сопряженные этим параметрам динамические величины испытывают флуктуации. [c.293]

У большинства термореактивных смол изменения динамических величин при повышении температуры не так велики, как у термопластов, хотя в области размягчения тоже происходит у них снижение G или Е и повышение декремента затухания [3]. О значении показателей динамических свойств пластмасс, полученных измерением при действии слабой механической переменной нагрузки, будет сказано ниже. [c.58]

При вращении неуравновешенного ротора на его цапфы действуют, как известно, динамические силы, переменные по величине и направлению. Эги силы передаются станине машины и могут вызывать колебания как всей машины в целом, так и отдельных ее частей. Особенно сильное влияние динамические силы оказывают на подшипники самого ротора, вызывая их преждевременный износ и даже разрушение в особо неблагоприятных случаях. [c.210]

Крутящие нагрузки, действуюш,ие на коленчатый вал, состоят из суммарных (набегающих) моментов от периодических усилий, приложенных к шатунным шейкам, и динамических эффектов, связанных с крутильными колебаниями, возникающими в системе коленчатого вала совместно с вращающимися частями присоединенных агрегатов или валопроводом установки. Для уточненного определения величин действительных крутящих моментов в сечениях коленчатого вала должен выполняться расчет, вынужденных колебаний эквивалентной динамической системы с учетом ее демпфирующих свойств и особенностей возмущающих сил. Для определения величин переменных крутящих моментов упрощенно предполагалось, что моменты от периодических усилий и динамические моменты от резонирующих гармоник могут непосредственно суммироваться. В рассматриваемом случае коленчатый вал имеет настроенный маятниковый антивибратор крутильных колебаний, при котором на режиме полной мощности динамический момент Мац" 108 000 кгс см, амплитуда набегающих моментов на этом режиме для третьей шатунной шейки 365 ООО кгс см. Расчетное амплитудное значение момента для наиболее напряженной по кручению третьей шат)Шной шейки Мак = Л + М д = 365 000+, [c.344]

Вторичное квантование. В статистической механике приходится иметь дело с волновыми функциями, зависящими от огромного числа переменных, поэтому координатное представление неудобно для практического использования. Квантовые состояния многочастичных систем обычно описываются в представлении чисел заполнения которое также называется представлением вторичного квантования. Главным достоинством этого представления является то, что в нем симметрия Д/ -частичных волновых функций учитывается автоматически путем введения специальных операторов рождения и уничтожения. Действуя на квантовое состояние системы, эти операторы изменяют число частиц в одночастичных состояниях. Как мы увидим дальше, формализм, основанный на использовании операторов рождения и уничтожения, очень удобен для построения операторов динамических величин и приведенных ( -частичных) матриц плотности, которые играют исключительно важную роль в кинетической теории (см. главу 4). Мы обсудим основные идеи метода вторичного квантования, поскольку он будет часто использоваться в книге. Детальное изложение этого метода можно найти в любом современном учебнике по квантовой механике (см., например, [14, 79, 89, 125]). [c.32]

Динамическая жесткость (податливость) цепи конвейера — основной динамический параметр упругой связи, зависит от многих факторов (конструкции цепи, провеса, расположения цепи на трассе, натяжения и т. п.) и является величиной переменной. Диаграмма распределения жесткости цепи в системе подобна диаграмме натяжения цепи конвейера с пространственной трассой. У толкающих конвейеров положение усложняется необходимостью сочетания общей жесткости цепи с жесткостью каждого толкателя. Кроме того, на характеристику упругих связей масс оказывает заметное влияние упругость ходовых путей и их креплений. [c.235]

В случае удара очень неудобно и часто невозможно применить обычные приемы измерения сил весами, динамометрами и т. д. Также невозможно применять динамический способ измерения сил, т. е. определение их по величине ускорения здесь невозможно заметить величину ускорения. Трудность увеличивается ещ,е тем обстоятельством, что мгновенная сила и соответствующая величина ускорения — величины переменные за тот короткий промежуток времени, когда происходит удар, сила и ускорение изменяются, начиная от нуля, переходя к наибольшей величине и опять опускаясь до нуля. [c.297]

Замена переменных в произвольной динамической величине F z) осуществляется соотношением [c.319]

Как было показано в предыдущей главе, в общем случае скорости ведущего звена механизма, при установившемся движении механизма, являются величинами переменными. Колебания скоростей ведущего звена вызывают в кинематических парах дополнительные динамические давления, понижающие общий коэффициент полезного действия машины и надежность ее работы. Кроме того, эти колебания скоростей в некоторых случаях могут вызвать значительные упругие колебания в звеньях механизма или машины, что является нежелательным как с точки зрения прочности этих звеньев, так и с точки зрения потери мощности, затрачиваемой на эти упругие колебания. Наконец, колебания скорости могут ухудшить тот рабочий технологический процесс, который выполняется механизмами машины. [c.366]

В основном система коррекции идентична другой (рис. 127), предназначавшейся для измерения температуры. Установление дополнительной функциональной связи между расходом и величинами переменных сопротивлений корректирующего звена позволило снизить динамическую погрешность в 10 раз. Применение [c.127]

Существует несколько предельных состояний, ограничивающих возможность нормальной эксплуатации конструкций. Первое расчетное предельное состояние определяется несуще и способностью конструкции ее прочностью, устойчивостью, выносливостью при динамических и переменных нагрузках. Второе расчетное предельное состояние обусловлено наибольшей деформацией конструкции прогибами при статических нагрузках, колебаниями при динамических. Третье расчетное предельное состояние характеризуется максимально допустимыми местными повреждениями, например, величиной раскрытия трещин, коррозией и т. п. В большинстве случаев расчет металлических конструкций производится по первому предельному состоянию — по условию прочности, однако в отдельных случаях размеры частей конструкции устанавливают в зависимости от предельно допустимых деформаций. При этом расчет производится по условию жесткости. [c.31]

Построение системы уравнений для собственных функций операторов Казимира как динамических величин, находящихся между собой в инволюции, требует реализации их в виде дифференциальных операторов по групповым параметрам с последующим переходом к переменным фазового пространства и отыскания спектра собственных значений этих операторов. Для квадратичного оператора Казимира произвольной полупростой группы Ли G собственные значения даются замечательной по простоте и изящности формулой Рака [c.84]

Здесь — гамильтониан взаимодействия, в котором вместо обобщенных координат и импульсов подставлены соответствующие им динамические переменные, зависящие от момента времени ta с траекториями, описываемыми свободной частью гамильтониана фо аргументы ф/ отвечают этим переменным при гамильтониане в момент времени 1. Таким образом, с помощью теории возмущений устанавливаются явные формулы, связывающие динамические величины, описываемые гамильтонианами и (На квантовом уровне подобное описание динамических систем отвечает представлению взаимодействия.) При этом, что наиболее существенно, для некоторых из них в точно интегрируемых системах ряды теории возмущений Я [ф(/5 д)] является конечными полиномами по X, что при- [c.178]

Точность. Точность прибора — это интервал, показывающий, насколько могут быть неверными его показания. Термин статическая точность употребляется, когда измеряемая величина либо не меняется, либо меняется очень медленно, а динамическая — при быстром ее изменении. Точность может быть оценена как плюс или минус некоторой величины переменной. Например, амперметр может быть оценен по точности величиной 0.1 А при некоторой конкретной величине тока или для всех его показаний. Альтернативно можно оценить точность как процент от отклонения на всю шкалу прибора, те. амперметр может иметь оценку точности как 2% от полной шкалы. Это означает, что точность показаний амперметра при использовании шкалы 0... 10 А равна 2% от 10 А, т.е. 0.2 А. [c.24]

Основное предположение о наблюдаемых значениях физических величин. Предположим, что в рассматриваемой системе наблюдается физическая величина А. С микроскопической точки зрения А есть динамическая величина и является функцией микроскопических переменных. В классической механике микроскопическое значение А определяется функцией А д, р) = А (Р) (Р — фазовая точка), а в квантовой механике среднее значение [c.15]

К концу прошлого века в результате создания кинетической теории этому обстоятельству возникло то объяснение, что на самом деле законы механики в точности применимы только к микрочастицам, из которых построены все материальные тела,— к молекулам и атомам. Применимость же — приближенная — механики к поведению больших тел не прямая, а опосредствованная. Она возникает лишь за счет статистического усреднения, причем и сами динамические величины для макроскопических тел — координаты, импульсы, энергия — не есть собственно динамические переменные, а лишь некоторые средние значения (полученные в результате усреднения по микроскопическим движениям) некоторых настоящих динамических переменных. Сама же точность, с которой выполняются макроскопические уравнения движения, есть лишь следствие громадного числа молекул во всяком макроскопическом теле, почему флуктуации-отклонения от средних — оказываются поразительно малыми. [c.10]

Пока полученные результаты совершенно аналогичны классическим — вследствие сдвига или поворота системы координат все динамические величины переходят в новые динамические величины по закону, имеющему весьма тесный классический аналог. Однако в квантовой механике возможна и иная точка зрения. Действительно, ведь система в квантовой механике описывается не только относящимися к ней динамическими переменными, но и описывающими ее векторами состояния. С физической точки зрения систему характеризуют не сами ее динамические переменные а (а,, 1=1, 2,. ..), но их средние значения в том состоянии 1 ), в котором находится система [c.425]

В классической механике зависимость любой (не зависящей явно от времени) динамической переменной от времени описывалась скобкой Пуассона с фундаментальной для данной динамической системы динамической величиной — функцией Гамильтона [c.458]

Погрешность средства измерений в динамическом режиме — погрешность измерения при измерении величины переменной во времени. [c.19]

Выбор величины коэффициента запаса прочности зависит от состояния материала (хрупкое или пластичное), характера приложения нагрузки (статическая, динамическая или повторно-переменная) и некоторых общих факторов, имеющих место в той или иной степени во всех случаях. К таким факторам относятся [c.118]

Величина является моментом пары, образованной дополнительными динамическими силами реакций опор Л и А. Эти реакции лежат в плоскости, перпендикулярной к т , т. е. в горизонтальной плоскости, и направлены так, что с конца вращение пары видно против часовой стрелки. Так как через половину периода поворот корабля будет происходить в противоположном направлении, то скорость и будет направлена вертикально вниз, а и получат противоположные направления. Таким образом, при бортовой качке корабля, за счет изменения направления оси А В ротора электромотора, появляются дополнительные динамические реакции опор и R , переменные по величине и направлению. Наибольшие значения [c.520]

При решении ряда задач динамики механизм с одной степенью свободы можно заменить одной эквивалентной ему материальной точкой пли вращающимся вокруг неподвижной оси телом. Хотя масса этой заменяювщй точки и момент инерции этого заменяю1цего гела в общем случае и являются величинами переменными тем не менее такая замена позволяет получить динамические уравнения движения механизма в более простом и компактном виде и облегчает задачу составления указанных уравнений. Для осуществления такой замены вводим понятие приведенной массы и приведенного момента инерции механизма. [c.54]

Рассмотрим более общий случай динами-ческо1 о исследования, когда силы и моменты, [филоженные к механизму, являются функциями как перемещения (т. е. изменения положения), так и скорости, а приведенный момент инерции механизма есть величина переменная == var. Примерами могут служить технолог ически-. машины с электроприводом (металлорежущие станки, коночные прессы и др.), различные приборы с электромагнитным приводом ([) ,/ie, контакторы, средства автоматической защиты и д,р.) сюда же спносится изучение таких динамических процессов, как запуск двигателей внутреннего сгорания от электростартера, пуск мотор-компрессорных установок, станков и т. п. [c.161]

В квантовой механике динамические переменные не являются функциями состояния, характризуемого волновой функцией г з, а представляются самосопряженными операторами, действующими в пространстве возможных волновых функций. Даже точное задание волновой функции системы не определяет, вообще говоря, значение данной динамической величины при ее измерении. Только в случае, когда ф есть собственная функция оператора L, представляющего исследуемую динамическую величину, т. е. когда [c.189]

Сделаем теперь следующее важное замечание. С точки зрения классической физики энергия, так же как и любая другая динамическая величина, изменяется непрерывно, принимая любые промежуточные значения. При выводе статистических распределений мы лишь искусственно сделали ее дискретно меняющейся величиной, вводя разбиение на энергетические слои (ящики). Будем теперь считать энергетические слои достаточно тонкими, что позволит нам перейти в формулах, определяющих химический потенциал и внутреннюю энергию, от суммирования по ящикам к интегрированию. Заметим при этом, что поскольку переменный множитель во всех трех распределениях зависит только от энергии, то числа изображающих точек в равных фазовых объемах, находящихся в одном и том же энергетическом слое, равны, и мы можем ввести для статистического описания газа число частиц dN в элементе фазового пространства Л" = П dqi с1р1, [c.189]

Если принять такую точку зрения, то эргодическая теорема очень сильно упрощала бы проблему вычисления средних величин. В самом деле, если такая теорема справедлива, то практически неразрешимая динамическая задача вычисления среднего значения величины Ь по траектории (в свою очередь подлежащей определению) для одиночной системы заменяется гораздо более простой задачей вычисления среднего значения этой же величины по энергетической поверхности. Последний метод приводит к весьма привлекательной физической интерпретации. Концепция меры, которая играет столь важную роль в эргодической теории, является столь же решающей и для теории вероятности. Таким образом, мы приходим к заключению, что к динамической величине Ъ можно подходить как к случайной переменной. Вместо одной системы рассматривается бесконечное количество тождественных копий этой системы, распределанных непрерывно по фазовому пространству. Множество таких систем называется ансамблем. Плотность распределения изображающих точек F (х) интерпретируется как плотность вероятности нахождения интересуюш ей нас системы в данной точке фазового пространства. (Иными словами, мера области в фазовом пространстве интерпретируется как вероятность нахождения системы в данной области.) Поскольку полная мера всего фазового пространства равна единице, система определенно находится где-то в доступном ей фазовом пространстве. Макроскопическая динамическая величина В теперь определяется как [c.384]

Скорее всего, гипердинамика обязана своим появлением наличию трех основных факторов. Во-первых, осознанию того, что традиционная теория реактивного движения содержит в своей основе подход, который в конечном итоге приводит к противоречивым и неточным уравнениям движения и их решениям. Во-вторых, пониманию того, что уравнения реактивного движения должны включать в себя не только такие динамические величины, как переменную массу системы и скорость ее изменения, но также и ускорение изменения массы. В-третьих, накоплению огромного количества фактических данных об аномальных движениях в атмосфере и окружающем нас космическом пространстве. [c.8]

В 5.4 последовательно представлены некоторые варианты задач по гиперреактивному моделированию движения точки переменной массы, находящейся под действием силы тяжести в воздушной среде. В процессе теоретического исследования были найдены соответствующие значения динамических величин, при которых движение точки приобретает оптимальный характер. [c.142]

Пусть Ом (О оператор, который действует на собственные функции гамильтониана (2.26) только как на функции переменных, относящихся к М-системе. Вводя представление Гейзенберга для произвольной динамической величины Омр, заданной в представлении Шрёдингера [c.71]

Как было показано в предыдущей главе, в общем случае скорости ведущего звена механизма, при установившемся движении механизма, являются величинами переменными. Колебания скоростей ведущего звена вызывают в кинематических парах дополнительные динамические давления, понижаю1Дие общий коэффициент полезного [c.492]

Шлицевое соединение — это многошпоночное соединение, в котором шлицы выполнены заодно с валом. Шлицевые соединения изготовляют с зубьями прямоугольной, эвольвентной и треугольной формы. По сравнению со шпоночными шлицевые соединения позволяют осуществить лучшее центрирование деталей, обеспечивают большую направленность и равномерность движения колеса вдоль вала, обеспечивают большую прочность соединения при динамических и переменных нагрузках, уменьшают величину с.чятия на гранях зубьев [c.395]

С этой целью рассмотрим квантовую систему, динамические величины которой удов.тетворяют коммутационным соотношениям некой полупростой алгебры Ли а интегралами движения являются инвариантные относительно операторы (Казимира), построенные из ее элементов (см. п. 3, 1.5). Переходу к классической системе отвечает замена коммутаторов [fa, Рь] в на соответствующие скобки Пуассона Fa, Рь , а самой алгебры О — на функциональную группу G , элементами Ра которой являются функции Ра х р), задэнные на фазовом пространстве 2N переменных х и рр, 1 а, N (обобщенные координаты и импульсы Ха, хр = ря, Рэ =0, ра, хр =0а з). При этом скобка Пуассона определяется формулой [c.16]

ЗАМЕЧАНИЕ Поскольку мы можем измерять любую, динамическую величину в каком угодно состоянии и всегда должны получить при измерении какой-то результат, а в силу сделанных допущений этот результат может быть только одним из EW-ob соответствующего оператора, то это значит, что любое состояние должно быть представимо в виде сюперпозиции собственных состояний каждой физической величины, которую хотя бы з принципе можно измерять. Но для этого надо, чтобы собственные векторы отвечающего такой динамической переменной оператора образовывали бы полную систему. [c.344]

Известно, что модуль упругости для эластомеров, применяемых для манжет, величина переменная. Однако, как отмечает П. М. Козлов, при незначительных манжетных деформациях, составляющих 2. .. 5%, изменением модуля упругости можно пренебречь и считать применение закона Гука обоснованньпм. Поэтому для инженерных расчетов эластомеров можно воспользоваться уравнением а = бЕщщ, где Едщ, - динамический кюдуль упругости. [c.52]

Как было показано выше, во время установившегося движения в общем случае движение начального звена механизма или машины происходит с переменной скоростью. Эти колебания скорости начального звена вызывают колебания скоростей всех остальных звеньев механизмов машины, что ведет к noBbiujeHino динамических нагрузок на их звенья и кинематические нары. Кроме того, большинство процессов, для выполнения которых применяется механизм или мапшна, требует определенных скоростей рабочих органов, что достигается только в том случае, если начальное звено механизма или машн1ш1 не будет иметь сколько-нибудь большого отклонения величины своей скорости от заданной. [c.381]

Коэффициент динамичности X определяет, во сколько раз наи-больщее динамическое сметцение материальной точки, вызываемое переменной возмущающей силой S — Н sin (ptо), больше статического смещения Д/т, происходящего под действием постоянной силы, равной по величине амплитуде возмущающей силы. [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...