Томсона коэффициент

Джоуля—Томсона коэффициент 42, 43, [c.927]

Давление 103 мембранное парциальное 343 парциальное 266 опорное 292 Дальтона закон 266 обобщение 287 Джоуля — Томсона коэффициенты 321 Диссипация 42 Диссоциация 370 [c.477]

Изменение температуры реальных газов и паров в процессе дросселирования было установлено опытами Джоуля и Томсона. Коэффициент ос = [c.99]

Джоулево тепло 70 Джоуля — Томсона коэффициент [c.299]

Величина а называется коэффициентом Томсона. Коэффициент Томсона (I считается положительным, если ток в проводнике течет от Т1 к Т2 Тх>Т2), и при этом происходит выделение теплоты. [c.362]

Дебая частота 135, 180 де Бройля длина волны 100, 103 де Гааза — Ван Альфена эффект 281, 322 Дефекты решетки 78, 108 Джоуля — Томсона коэффициент 225, 244 --- — эффект 225, 244 Диаграммы 211, 248 Динамическая величина (переменная) 14, 129 Диполи электрические 131, 145, 404 [c.444]

Рис. 3.2. Температурная зависимость второго (В) (1), третьего (С) (2), четвертого (О) (3) и пятого (Е) вириальных коэффициентов в приведенных единицах [48]. Тв—температура Бойля Тс — критическая температура Тдж-т—температура Джоуля— Томсона (величина В/Т максимальна) Тдж — температура Джоуля, соответствующая максимуму коэффициента В.

Из формул (6.77) видно, что при 2 < О (вместо ускоряющею момента имеется обычная сила сопротивления) коэффициент яз будет отрицателен и система в соответствии с четвертой теоремой Томсона — Тета — Четаева сделается неустойчивой ). [c.182]

Следует отметить, что при расчетах используют, как правило, некоторые среднеинтегральные значения коэффициента Джоуля-Томсона. [c.13]

Абсолютное значение коэффициента Томсона мало. Так, для висмута при комнатной температуре 1т 10 В/К. [c.163]

Вычислим дифференциальный эффект, определяемый коэффициентом Джоуля — Томсона i = /S.TjA.p. [c.183]

Определить коэффициент Джоуля — Томсона в критической точке. [c.254]

Выразить коэффициенты Пельтье, Томсона и термоэлектродвижущей силы через поток энтропии, вызванный движением заряженных частиц. [c.279]

Коэффициент Джоуля — Томсона [c.368]

Вычислим дифференциальный эффект, определяемый коэффициентом Джоуля—Томсона х = АГ/ДР. [c.125]

Коэффициент Пельтье и термоэлектродвижущая сила связаны, как видно из их выражений, следующим соотношением, называемым вторым соотношением Томсона [c.359]

В противоположность явлениям Зеебека и Пельтье эффект Томсона относится к одному однородному проводнику, поэтому коэффициент ц для любого проводника может быть определен независимо. [c.560]

Согласно термодина.мической теории коэффициенты Томсона р,, Зеебека S и Пельтье П связаны соотношениями Кельвина [c.560]

По известной зависимости коэффициента Томсона от температуры можно рассчитать коэффициенты термо-ЭДС и Пельтье отдельных металлов — так называемые абсолютные коэффициенты термо-ЭДС и Пельтье металлов [c.560]

Таблица 24.7. Значения коэффициента Томсона для различных металлов [15]

Одновременно это свидетельствует о том, что коэффициент Джоуля — Томсона для идеальных газов равен нулю [c.61]

Таким образом, на диаграмме состояния существуют области положительного и отрицательного дроссель-эффекта. При положительном значении дроссель-эффекта Он>Ь газ охлаждается, с1Т<.0, а при отрицательном значении дроссель-эффекта газ нагревается, Г>0. Величину Оь называют также коэффициентом Джоуля — Томсона. [c.114]

Потенциал. (2.19) зависит от двух параметров z= bja) i и а=а 1 АЬ). Параметр а соответствует межатомному расстоянию, при котором полная потенциальная энергия равна нулю, а параметр е имеет размерность энергии и равен минимуму потенциальной энергии при го=2 / а. Расстояние о равно радиусу сферы непроницаемости взаимодействующих атомов, а Го. характеризует радиус действия межатомных сил. Параметры е й о получают из экспериментальных измерений в газовой фазе термодинамических величин вириальных коэффициентов, коэффициентов вязкости и коэффициентов Доюоуля — Томсона. [c.68]

Именно из этих элементар )ых рассуждений вытекает результат полученный в работах [ 1 133, путем непосредственного учета различия геплофизических параметров нагнетаемой и пластовой жидкостей яри расчете температурного поля пласта различием теплофиэических параметров нагнетаемой и пластовой жидкостей можно пренебречь. Коэффициенты Джоуля-Томсона для воды и различных нефтей довольно сильно отлич хтся, поэтому следует ожидать, что при расчете дроссельного температурного поля эффект будет иной. [c.155]

Это уравнение также справедливо только при высоких значениях i-, когда 1—>1, то зависимость значительно усложняется. Однако (14.3) и (14.4) показывают, что состояния газа, представленные на (jO — Г)-диаграмме точками с нулевым эффектом Джоуля — Томсона, лежат на кривой, близкой к параболе. Такая кривая приведена на фиг. 32, где пунктиром показано геометрическое место точек с ан = О для газа, подчиняющегося уравнению Ван-дер-Ваальса. Каждая точка иод кривой соответствует состоянию газа, в котором эффект Джоуля — Томсона положителен (происходит охлаждение газа), тогда как все точки над кривой отвечают нагреву газа при дросселировании ад < 0). Пересечение кривой с осью при тс = 0 в области высоких температур дает значение температуры инверсии. Приведенная температура инверсии для вандерваальсовского газа Хинв. = 18/г такое же значение вытекает из уравнения (14.4). Это иллюстрируют кривые на фиг. 31, согласно которым при температурах, превышающих температуру инверсии, коэффициент ая отрицателен нри всех значениях р. На фиг. 32 видно, что для вандерваальсовского газа существует и другая, более низкая температура инверсии при т 2,2/г, но этого результата нельзя получить из уравнения (14.4) вследствие весьма приближенного характера последнего при малых значениях -с. Таким образом, в газах, подчиняющихся уравнению Ван-дер-Ваальса, при любых [c.45]

На фиг. 46 уже были представлены кривые, показывающие зависимость коэффициента ожижения з для водорода от давления сжатия при различных температурах предварительного охлаждения. Значения вычислены по данным измерений эффекта Джоуля — Томсона, произведенных Джонстоном и др. [89]. Эти кривые для температур Т , равных 64, 69, 75 и 80° К, ясно указывают на заметное увеличение выхода жидкости при понижении температуры предварительного ох гаждения. [c.62]

Таким образом, коэффициент Джоуля—Томсона в критической точке равен величине, обратной угловому коэффициенту кривой давления как функции температуры в этой точке. Величина (8pjdT)y вблизи критической точки почти не изменяется, а (SVIdp)-j- расходится быстрее, чем Су, которая, по последним эксперимет альным данным, меняется по степенному закону Су- Т Т ,Г а= /з. [c.369]

Дроссельный эффект используется на промысловых установках газоконденсатных месторождений с целью охлаждения природного газа и выделения из него легкоконденсирующихся углеводородов и воды. Для расчетов коэффициента Джоуля — Томсона углеводородных газов применяют соотношение (8.68) либо формулу, включающую показатель адиабаты и фактор сжимаемости реального газа 10] [c.117]

Смотреть страницы где упоминается термин Томсона коэффициент : [c.16] [c.416] [c.271] [c.277] [c.3] [c.156] [c.286] [c.668] [c.26] [c.163] [c.185] [c.276] [c.127] [c.360] [c.604] [c.560] [c.56] [c.35] [c.60] [c.70] [c.78] [c.115]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...