Представление координатное

В первых четырех главах эюй книги были изложены экспериментальные факты, которые привели к возникновению квантовой механики, а также основные положения квантовой механики в наиболее привычном представлении-координатном. Это представление кажется некоторой модификацией моделей классической физики и выглядит наиболее естественным и понятным . Однако именно благодаря этому оно наименее приемлемо для изложения существа квантовой механики и часто приводит к его искажению. Например, квантовая механика излагается как теория, основанная на дифференциальном уравнении Шредингера, а затем говорится об операторном методе квантовой механики. При таком подходе невозможно вообще гю-нять суть квантовой механики, потому что при этом не учитывается различие физической природы динамических переменных классической и [c.150]

КОНФИГУРАЦИОННОЕ ПРЕДСТАВЛЕНИЕ (координатное представление) квантовой механики — способ описания вектора состояния квантово-механич. системы, в к-ром в качестве наблюдаемых физ, величин используются координаты г, частиц, образующих систему. Координаты вектора состояния в К. п. составляют волновую ф-цию системы т]з Г1, 2) > а вероятность того, что в момент времени t 1-я, 2-я, [c.451]

ОДИН раз. Координатную систему можно рассматривать как трехпараметрическое семейство координатных поверхностей = = (Известное представление координатной системы как набора трех линий или плоскостей, исходящих из специальной точки — начала, в общем случае неудовлетворительное.) Каждая точка представляется пересечением трех координатных поверхностей, по одной из каждого семейства. Ее координатами служат величины параметров пересекающихся поверхностей. [c.381]

Переведем их в сокращенную запись, выбирая в качестве стандартного -представления координатное представление. [c.420]

Центральное (коническое) проецирование. Параллельное (цилиндрическое) проецирование. Основные свойства параллельного проецирования. Восприятие (представление) предмета по его изображению в параллельных проекциях. Пространственная модель координатных плоскостей проекций. Эпюр Монжа. [c.5]

Геометрическое (векторное) представление тензоров второго ранга в евклидовом линейном ге-мерном пространстве. В аналитической геометрии в основу рассуждений всегда кладется определенная координатная система. С другой стороны, при построении векторного исчисления координатную систему стараются игнорировать, ставя в соответствие каждому вектору геометрический образ в виде направленного отрезка. При исследовании более сложных физических величин, таких, как тензоры второго и более высоких порядков, геометрическое представление возможно уже лишь в абстрактном л-мерном линейном пространстве. Такое геометрическое представление имеет большое значение для установления физических законов и их экспериментальной проверки. [c.20]

Круги напряжений Мора. Удобное двумерное графическое представление трехмерного напряженного состояния в точке тела было предложено О. Мором . Возьмем вновь в качестве координатных осей главные оси тензора напряжений в данной точке тела. Рассечем материальную точку тела (рис. 2.8, а) плоскостью, параллельной аз, и рассмотрим равновесие отсеченной части (рис. [c.50]

Произведение векторов в координатном представлении. Если [c.244]

График адиабатного процесса в координатных осях р, V представлен на рисунке 111. На том же рисунке для сравнения приведен график изотермического процесса. [c.100]

График этой функции дает наглядное представление о протекании процесса колебаний во времени. Получить такой график можно построением по точкам графика функции f (t) в координатных осях ОХ, t (рис. 215). [c.216]

В частности, ньютоновские представления о пространстве и времени, являющиеся основой классической механики ( 29 т. I), были пересмотрены, и было установлено отсутствие физической абсолютно неподвижной координатной системы, введено понятие о местном времени и т. д. В разработке новых аспектов физических представлений приняли участие крупнейшие физики и математики конца XIX в. и начала XX в. Из них здесь упомянем А. Пуанкаре. [c.517]

Наряду с рассмотренным в предыдущем параграфе координатным представлением корреляционных функций, методически и физически интересно также и спектральное (по волновым век- [c.202]

В инерционном интервале волновых чисел (1//<С ft 1 До) спектральные функции (как и корреляционные функции в координатном представлении) можно считать независящими от времени. Согласно (33,13) в этой области [c.206]

Поверхностное знакомство с теорией относительности может привести к представлению, что все наши физические понятия теряют реальность, ибо, будучи относительными, они могут по-разному оцениваться в разных системах отсчета без возможности выбора из этих разных суждений. Такое заключение совершенно неправильно, подобно тому как, например, неправильно было бы суждение о нереальности пространственных величин на том основании, что в зависимости от выбора системы декартовых координат (например, направления осей) меняется численное значение координат X, у, г. Относительный характер каждого из этих координатных отрезков не лишает реальности понятия длины как расстояния между двумя точками, ибо длина эта, равная [c.467]

Не будем останавливаться па деталях различных применений диад и, в частности, координатных диад отметим лишь следующее. Аналогично тому, как вектор й может быть представлен суммой [c.119]

В отделе кинематики мы будем пользоваться представлением об абсолютном пространстве , сопоставляя ему образ безграничного абсолютно твердого тела, чисто геометрические свойства которого не зависят ни от размещения в нем, ни от движения по отношению к нему материальных тел. В этом пространстве выбирается начало координат и три взаимно перпендикулярные координатные оси, служащие для определения положения отдельных точек тел. [c.142]

Соотношение (2), представленное в виде ds = g ,.,dq ,dq. называется первой квадратичной формой поверхности [6, 7, 37, 38]. Эта форма определяет метрику двумерного многообразия (совокупности точек на поверхности). Координатные векторы e,. = df/d9). образуют локальный базис. При замене криволинейных координат qx- qx их дифференциалы преобразуются по правилу [c.80]

Не имеет смысла говорить о пространственных координатах фотона. Локализация фотона в пространстве возможна лишь с точностью до длины волны излучения. На языке квантовой механики это означает, что не существует волновой функции фотона в обычном, координатном, представлении. [c.80]

Обобщение понятия волновой функции. На практике часто используют волновые функции именно в л -представ-лении (в координатном представлении). Однако возможны и другие представления. В связи с этим обобщим понятие волновой функции [c.118]

Предварительно заметим, что согласно (5.4.5) коэффициенты а 1, суперпозиции (10.1.4) могут рассматриваться как волновая функция, описывающая возмущенное состояние, но только не в координатном представлении (в координатном представлении это делает функция Ф ), а в представлении набора тех физических величин, по отношению к которым функции являются собственными функциями. [c.242]

В координатном представлении имеем [c.901]

Волновая функция — вектор состояния в определенном представлении (например, Р(х) — в координатном представлении, Р(р) = je P(x)dx — в импульсном), [c.266]

Дополнительность — возможность полного описания квантовой системы посредством различных взаимоисключающих полных наборов, наблюдаемых, например, в координатном или импульсном представлении. [c.267]

Уравнение (12) есть уравнение эллипса. Легко проверить, что он проходит через все шесть вершин шестиугольника Треска. Главные оси этого эллипса направлены по биссектрисам координатных углов. Эллипс Хубера —Мизеса также представлен на рис. 37. [c.57]

В нашем изложении мы будем использовать главным образом обычное координатное q-представление, приводя в некоторых случаях параллельно выражения в обозначениях Дирака, позволяющих легко перейти к произвольному необходимому представлению, как непрерывному, так и дискретному. [c.188]

Средние значения любых динамических переменных в состоянии ti(q) можно вычислить теоретически, исходя из физического смысла волновой функции. Действительно, поскольку квадрат волновой функции в координатном представлении i))(q) = определяет плотность вероятности.обнаружения частиц системы в соответствующих точках пространства, то [c.189]

Записывая оператор L в матричном координатном представлении с помощью его матричных элементов L(x, х ) =(х х ), имеем [c.192]

Рассмотрим матрицу плотности (статистический оператор) в смешанном р, q (импульсно-координатном) представлении (здесь [c.223]

По аналогии с представлением вектора (тензора первого ранга), контравариантные и ковариантные компоненты которого при повороте координатных осей преобразуются по формулам (2 . 11) и (2 . 14), можно дать следующее определение тензора любого ранга и любого строений (контравариантный, ковариантный). [c.410]

Зависимость р (0) представляют в виде полярной диаграммы (рис. 7.7), при построении которой значения р откладывают от поверхности окружности по радиусу, внутрь нее, если р > О, и наружу, если р < О, Другим способом представления этой зависимости является координатная диаграмма (рис. 7.8) (по оси абсцисс отложены координатные углы р = 180 — 0, отсчитываемые от критической точки /С],, по ходу часовой стрелки). На обеих диаграммах кроме теоретической зависимости р (0) нанесены кривые распределения давления по поверхности цилиндра, полученные экспериментально. [c.224]

На рис. 31 представлен координатно-расточной станок 2А450, оборудованный оптическими устройствами, позволяющими отсчитывать целую и дробную части координатного размера. Станок 2А450 пригоден как для [c.55]

Частный вид коноида представлен и на рис. 279. Здесь направляющие линии поверхности ориентируются относительно пространственной прямоугольной декартовой системы координат следующим образом. Плоскость направляющей кривой (окружности) параллельна координатной плоскос- [c.189]

Дискретизация задачи заключается в покрытии R сеткой и замене множества R конечным множеством точек X, являющихся узлами сетки. Сетка может быть прямоугольной, косоугольной, с постоянными или переменными межузло-выми расстояниями вдоль координатных осей (величинами шагов). Наиболее часто используют прямоугольную сетку с постоянными величинами шагов. На рис. 4.3 представлен фрагмент такой сетки для двумерной задачи с величинам. шагов hy и /22 вдоль координатных осей Х и Хг- [c.160]

Во введении в кинематику мы отмечали, что представления Ньютона о существовании абсолютно неподвижной координатной системы, или, как еще говорят, абсолютно неподвижной системы отсчета лишены реального содержания. Формально это обстоятельство не затрагивает основы кинематики, но весьма существенно для динамики. Все же надо подчеркнуть, что все системы отсчета, которыми приходится пользоваться в механике, движутся каждая относительно других и не существует физических средств, которые могли бы обнаружить у некоторой координатной системы свойства, позволяющие назва1ь ее абсолютной системой отсчета. [c.130]

Теорема об изменении момента количества движения, как и две предыдущие теоремы динамики, при определенных условиях, которым должны удовлетворять силы, приложенные к материальной точке, позволяет находитьпервые интегралы дифференциальных уравнений движения. Мы перейдем к рассмотрению этих случаев. При этом нам придется пользоваться координатным представлением уравнения (IV. 166) [c.391]

Л,ля краткости введем обозначения ОП—нульмерное пространство, /Я — одномерное, 2П — двухмерное и т. д. На многих чер ежах и рисунках координатные плоскости с осями ОХ, 0Y и Z нанесены как ориентиры для более наглядного представления пространства. [c.13]

Дифференцирование по координатам xi в координатном представлении эквивалентно в спектральном представлении умножению на iki. Поэтому уравнение непрерывности dbtk r) /dxi = Ь сводится в спектральном представлении к условию поперечности тензора по отношению к волновому вектору [c.203]

Упомянутый выше другой путь состоит в том, чтобы сначала перевести данное в координатном представлении возмущенное уравнение (10.1.3) в энергетическое представление. Тем самым будет получено новое уравнение— возмущенное уравнение Шредингера в энергетическом представлении. Решения этого уравнен1ш и будут представлять собой искомые амплитуды переходов. [c.243]

Диффузное рассеяние. До сих пор мы при вычислении глубины проникновения предполагали, что отражение электронов от поверхности металла происходит зеркальным образом. Рассмотрим теперь другой предельный случай, когда электроны отражаются диффузно. Что происходит в этом случае, можно легко выяснить, если воспользоваться результатами работы [13] по аномальному скин-эффокту. Если бы мы переписали уравнение (4.10), определяющее ток j в координатном представлении, то, как мы уже говорили, оно имело бы следующий вид [c.904]

Решим эту задачу для пипиардовской области. В координатном представлении уравнение (4.10) может быть записано в следующем виде [2J [c.905]

Представление именуется по названию еоответетвующего полного набора наблюдаемых координатное нредставленис, импульсное представление и т. д. [c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...