Пекле число

Пекле число 262 Плотность истинная 24, 28 [c.334]

Пекле число 39, 111 Передача количества движения во множестве частиц, постоянная времени 216 [c.529]

Паросодержание 313 Пекле число 139 Планка закон 370 [c.480]

Моментов метод 313, 372. пекле число 532 [c.608]

Парабола индуктивного сопротивления 297 Парение тяжелого тела в воздухе 119 Пассаты 521 Пекле число 530 [c.568]

Если число Прандтля одинаково для двух потоков, то в этих потоках температурное и скоростное поля подобны друг другу. Следует отметить, что в отличие от чисел Рейнольдса и Пекле число Прандтля зависит только от физических свойств жидкости. [c.459]

Дюбуа 13, 573 Парашют 557 Паскаля закон 38 Пассат 353 Пекле число 459 [c.620]

Пекле число 5, 52, 314 Пленка жидкая, ее толщина 170, 179, 191, 198 [c.353]

ПЕКЛЕ ЧИСЛО — ПЕНТОД [c.599]

П. ч. связано с др. критериями подобия — Пекле числом Ре и Рейнольдса числом Яе соотношением Рг Ре Яе. [c.582]

Число Пекле, критерий теплового подобия [c.8]

Здесь асимптотическое значение числа Пекле [c.80]

Числа Рейнольдса и Пекле соответственно равны [c.147]

Ре — критерий Пекле, критерий конвективного теплообмена. Если в критерии Ре вместо коэффициента температуропроводности а подставить его значение, равное Х/ср, и помножить числи- [c.421]

В этой постановке рассмотрены теплообмен и диффузия сферических частиц при их обтекании потоком несжимаемой жидкости. В зависимости от чисел Рейнольдса обтекания Рво использовались поля скоростей ползущего движения (Reo 1) или соответствующие аналитические решения, полученные с помощью сращиваемых асимптотических разложений, справедливые при Reo — 1 -т- 10. Кроме того, использовались различные численные решения и схематизации поля скоростей (тонкий пограничный слой вблизи поверхности, зона отрыва за частицей, потенциальное поле скоростей вне погранслоя и т. д.). В этой постановке определено влияние относительного обтекания на теплообмен и массообмен сферической частицы с потоком в стационарном процессе. Указанное влияние характеризуется числами Пекле [c.262]

Сюда, кроме известных (3.4) параметров А, В входит дополнительно параметр Bi = GS /Xi, рассчитанный по эффективной теплопроводности охладителя, Этот параметр представляет собой число Пекле потока внутри матрицы. [c.67]

Перейдем теперь к рассмотрению массообмена между пузырьком и жидкостью при малых, но конечных числах Пекле. Будем считать процесс массопереноса стационарным, а концентрацию целевого компонента на поверхности газового пузырька постоянной величиной [c.245]

Рассмотрим массообмен между пузырьком газа и жидкостью при больших числах Пекле Ре. В этом случае можно предполагать, что вблизи межфазной поверхности в жидкости образуется тонкий диффузионный пограничный слой, в котором происходит резкое изменение значения концентрации целевого компонента — от ве- [c.266]

Сопоставление различны.х данных приведено на фиг. 2.4. Дальнейшее рассмотрение задачи для более высоких чисел Пекле (Рг-Ве) было предпринято в работе [397]. Отношение ц/рТ) определено как число Шмидта 8с. Аналогичные исследования массоотдачи от твердой сферы [71, 231, 238, 441, 790] приводят к следующему соотношению для числа Шервуда [c.39]

Для твердых сферических частиц, следуя подобной методике 1ср. с уравнением (2.19)] получим коэффициент 0,89. Для толстого пограничного слоя или малых значений числа Пекле [c.111]

Проведенные теоретические исследования позволили не только обобщить существующие задачи однофазного массообмена, но и разработать новый подход к расчету двухфазного массообмена. Подход основан на том, что прежде чем пользоваться теми или иными существующими формулами, необходимо определить место режимных параметров в предложенной обобщенной плоскости е - I / где г = / шС -фактор извлечения, = Л РСр/йо РС),<, Н, /г - геометрические размеры. Ре,., РС , - числа Пекле для газа и жидкости. И только после этого проводить расчеты по формулам, соответствующим точкам этой плоскости, т.е. рассчитывать массообмен либо по формулам однофазного массообмена, либо по формулам, учитывающим сопротивление массообмену в обеих фазах. [c.47]

Произведение чисел Прандтля и Рейнольдса называют числом или критерием Пекле [c.84]

При исследовании теплоотдачи вместо числа Пекле часто используют число Прандтля, равное отношению чисел Пекле и Рейнольдса [c.312]

Отношение чисел Пекле и Рейнольдса называют числом Прандтля Рг [c.365]

Критерии подобия. Числа Рейнольдса, Пекле, Прандтля и др. содержат величины 1о. Тст—Тц, V и X. Первые три из них связаны с масштабом скоростей, размеров н температур и могу т иметь любые, не зависящие одно от другого значения, определяемые исключительно граничными условиями величины Шо, Трт—Тц являются, таким образом, по отношению к урав- [c.368]

При X <<С 1 нач толщина теплового пограничного слоя мала с удалением от сечения х — она возрастает в соответствии с уравнением (12.31), как ]/Д А/Ре, где через Ь обозначено расстояние х — отсчитываемое вдоль трубы от начала основного участка трубы, а Ре = шО/х — число Пекле. [c.458]

ПЕКЛЕ ЧИСЛО — безразмерное число, являющееся подобия критерием для процессов конвективного теплообмена. Названо по имени Ж. К. Пекле (J. С. Pe -let). П.ч. Ре = Ца = ppv/(V )> — характерный линейный размер поверхности теплообмена, v — скорость потока жидкости относительно поверхности теплообмена, а — коэф. темнературопроводности, Ср — теплоемкость при пост, давлении, р — плотность и коэф. теплопроводности жидкости или газа. Число Ре характеризует отношение между конвективным и молекулярным процессами переноса теплоты в потоке жидкости пли газа. При малых значениях Ре преобладает молекулярная теплопроводность, при больших — конвективный перенос теплоты. П. ч. связано с Рейнольдса числом fie и Прандтля числом Рг соотношением Ре = = fiePr. [c.552]

П. к., связанные с переносом теплоты температурный фактор Ту,/Т0, Нуссельта число Пи — аНк, Стентона число 81 = а/рвср, Грасгофа число Сг 2 рдГ/у2, Пекле число Ре = Ле-Рт, Рэлея чис.го Ла — йг-Рг и Фурье число Ро а1/Р, являющееся критерием гомо-хронности тепловых процессов. (См. также Био число В1 = аНкц,.) В этих выражениях Ту,, ку, — теип-ра и коэф. теплопроводности стенки, обтекаемой жидкостью или газом, Го — темп-ра торможения потока, АТ — характерная разность темп-р, а — коэф. теплопередачи. [c.668]

Парадокс влияния условий на выходной границе 253—255, 414 Пекле число 285, 286 Переменных (попеременных) направлений метод см. Чередующихся направлений метод Переопределеиность граничных условий 227, 229, 392, 393 Перестройка ячеек сетки 344. 349, [c.606]

СТЭНТОНА ЧИСЛО [по имени англ. учёного Т. Стэнтона (Th. Stanton)], один из подобия критериев тепловых процессов, характеризующий интенсивность диссипации энергии в потоке жидкости или газа St=a p v, где а — коэфф. теплоотдачи, — уд. теплоёмкость среды при пост, давлении, р — плотность, V — скорость течения. С. ч. явл. безразмерной формой коэфф. теплоотдачи и связано с Нуссельта числом Nu и Пекле числом Ре соотношением St=NulPe. С. ч. выражается также через безразмерный коэфф. поверхностного трения f или гидродинамического сопротивления X. В случае Рг—1 (см. Прандтля число) St- fl2=kl8. [c.730]

В общем случае число Нуосельта тем выше, чем меньше критерий Фурье для слоя, т. е. чем больше число Пекле и меньше относительная длина канала [c.341]

В частности, при конечном сжатии или расширении пузырька с характерной скоростью Wq, когда = UqIwo, получим, что Nu определяется числом Пекле Ре [c.285]

Результаты показывают, что при Ре = 10 циркуляция внутри пузырька газа увеличивает интенсивность массооб.мена примерно втрое по сравнению с пузырьком газа без внутренней циркуляции 1 ли твердой сферической частицей. Для типичной капли жидкости с внутренней циркуляцией интенсивность массообмена при одном и том же числе Пекле возрастает примерно в 2,5 раза по сравнению, с твердой частицей. Усиление массообмена, вызываемое циркуляцией, ослабляется с уменьшением числа Пекле и почти полностью исчезает при Ре < 10 . Соотношение Фрёсслннга (фиг. 2.4) относится к жидким капля.м. [c.111]

Иногда пользуются числом Пекле (Pe let), определяемым как Ul/%. Оно сводится к произведению RP. [c.293]

Первый из этих безразмерных комплексов представляет собой уже рассмотренное в предыдущей главе число Фурье Fo, второй называется числом Пекле Ре. Следовательно, у подобных явлений теплоотдачи чисута Fo и Ре имеют одинаковые значения, т. е. [c.312]

Из уравнений (11.7) и (11.8) видно, что если число Рейнольдса велико (а при больших числах Рейнольдса будет велико и число Пекле, так как число-Прандтля для газов составляет величину порядка единицы и только у жидких металлов имеет малое по сравнению с единицей значение), то членом, учитывающим в уравнении движения влияние вязкости, и членом, учитывающим в уравнении переноса теплоты влияние теплопроводности, можно пренебречь. Это означает, что при больших числах Рейнольдса движение жидкости, несмотря на то, что ее вязкость и теплопроводность имеют конечное значение, не отличается от движения идеальной, т. е. невязкой и нетеплопроводящей жидкости. Таким образом, в потоках, характеризующихся большими значениями числа Рейнольдса, можно пренебрегать влиянием вязкости и теплопроводности и рассматривать движущуюся жидкость как идеальную. [c.366]

Гидродинамика многофазных систем (1971) -- [ c.39 , c.111 ]

Прикладная газовая динамика. Ч.1 (1991) -- [ c.84 ]

Динамика многофазных сред. Ч.1 (1987) -- [ c.13 , c.118 , c.122 , c.124 , c.173 , c.175 ]

Динамика многофазных сред. Ч.2 (1987) -- [ c.5 , c.52 , c.314 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.139 ]

Сложный теплообмен (1976) -- [ c.532 ]

Гидроаэромеханика (2000) -- [ c.530 ]

Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.459 ]

Динамика многофазных сред Часть2 (1987) -- [ c.5 , c.52 , c.314 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.285 , c.286 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.285 , c.286 ]

Вычислительная гидродинамика (1980) -- [ c.285 , c.286 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...