Энтальпия полная

Как известно из 2 гл. I, сумма энтальпии и кинетической энергии называется полной энтальпией (полным теплосодержанием) [c.74]

Здесь /loi и 02 — энтальпии полного торможения газа и жидкости соответственно. Последнее уравнение приближенно, считая постоянным физические свойства и скорости фаз, может быть представлено в следующем виде [c.65]

То, I o—температура и энтальпия полного торможения. [c.138]

Расходная энтальпия полного торможения в этом случае записывается в виде [c.10]

Сопоставим полученные расчетные данные с экспериментальными. Вначале рассмотрим процессы конденсации на поверхностях рабочих лопаток, где пар может оказаться переохлажденным по параметрам торможения. Это связано с тем, что рабочая решетка совершает работу, и течение пара в каналах не изо-энергетическое. Поэтому энтальпия полного торможения в пограничном слое при определенных условиях становится меньше энтальпии насыщения. [c.33]

Если пар перед ступенью перегрет (энтальпия полного торможения г о больше энтальпии насыщения при данном давлении), то- энтальпия торможения в абсолютном движении будет меняться по линии аЬ (рис. 2-10,а), а в относительном — по линии d. При этом переохлаждение потока в пограничном слое [c.33]

Отсюда следует, что при стационарном движении жидкости, отсутствии теплопроводности и в случае, когда вектор массовых сил ортогонален вектору скорости, изменение энтальпии полного торможения равно нулю [c.50]

Найдем далее, как меняется энтальпия полного торможения Ло вдоль радиуса плоского вихря. В случае, если движение жидкости про- [c.99]

В гл. 3 Приложения первого закона термодинамики рассматриваются вопросы теплоемкость и скрытые теплоты работа, производимая жидкостью при изменении объема единицы работы калорические коэффициенты упругость и сжимаемость термические коэффициенты и связи между ними связь между калорическими и термическими коэффициентами разность теплоемкостей энтальпия, полная теплота, тепловая функция, [c.259]

Энтальпия (полная, газовой смеси) [c.494]

В этих уравнениях величины р,Ъ,Т, к — давление, удельный объем, температура и энтальпия полного торможения для сечения, в котором значения скорости и энтальпии равны соответственно с и Л. Из соотношений (2.15) следует, что температура Г и энтальпия А для идеального газа для любого сечения потока неизменны по значению произведение р V также постоянно вдоль потока, однако в отдельности давление полного торможения р и удельный объем полного торможения V постоянны для всех сечений только при изоэнтропийном течении. При течении с потерями энергии (диссипацией механической энергии потока), как [c.43]

Располагаемая энергия решетки определяется как разность энтальпии полного торможения перед решеткой (для рабочей решетки энтальпии полного торможения в относительном движении) и энтальпии в потоке за решеткой при изоэнтропийном течении для сопловой решетки располагаемая энергия [c.68]

Далее проанализируем изменение основных параметров по высоте лопаток. Изменение энтальпии в зазоре между сопловыми и рабочими лопатками можно получить из уравнения сохранения энергии, записанного для этого зазора в предположении, что энтальпия полного торможения не изменяется по высоте лопаток [c.110]

Перед вычислением изменения энтальпии необходимо определить количество воздуха и газообразных продуктов сгорания. Для полного окисления одного моля метана требуется минимум два моля кислорода. Получается один моль двуокиси углерода и два моля водяного пара. 20%-ный избыток кислорода означает, что введено 1,2 2 = 2,4 моля кислорода и 0,4 моля остается в общем объеме газообразных продуктов. Так как кислород получен из атмосферы, то (79/21)-2,4 = 9,03 моля азота также входят в систему в потоке воздуха и покидают ее с газообразными продуктами сгорания. Эти величины суммированы следующим образо.м. Материальный баланс [c.65]

Пример 2. Энтальпия как функция температуры и давления. По аналогии можно получить выражение для изменения энтальпии как функции температуры и давления. По определению полного дифференциала [c.153]

Если рассматривать систему с фазовым или химическим равновесием, особенно важное значение имеют такие функции, как полный дифференциал внутренней энергии, энтальпии, свободных энергий Гельмгольца и Гиббса. Для однофазных открытых систем эти функции можно выразить с помощью уравнения (7-2) [c.218]

Поскольку энтальпия является функцией основных параметров состояния, то di есть полный дифференциал этой функции при любых независимых переменных, характеризующих состояние газа [c.65]

Т. е. в любом процессе изменения состояния идеального газа производная от изменения энтальпии по температуре будет полной производной. [c.67]

Течение в закрученных потоках существенно необратимо, причем необратимость увеличивается с ростом интенсивности закрутки. Часть запаса полной энтальпии, имеющейся у газа на входе в закручивающее устройство, расходуется на преодоление трения, другая — на генерацию турбулентных пульсаций и перестройку течения в процессе продвижения по каналу и за его пределами для случая свободно затопленной струи. В [62] вводится параметр v, который предложено называть коэффициентом потока кинетической энергии кольцевого закрученного потока. Такие течения наиболее часто формируются во фронтовых устрой- [c.24]

На рис. 2.21 показаны некоторые варианты конструктивных решений диафрагм с элементами, предназначенными для снижения вредного влияния воздействия пограничного слоя на эффективность процесса перераспределения полной энтальпии в камере энергетического разделения вихревых труб. [c.74]

Оценивая объективность описания теорией некоторого физического явления, в частности, эффекта перераспределения полной энтальпии в вихревых трубах, следует придерживаться введенных А. Эйнштейном критериев, названных им критериями внешнего и внутреннего оправдания. Первым критерием всякой теории служит соответствие ее известным опытным фактам — это критерий внешнего оправдания. Альтернативность оценки по первому критерию позволяет из множества возможных гипотез выбрать лишь те, которые наиболее полно удовлетворяют имеющемуся фактическому материалу. [c.149]

Таким образом, перераспределение полной энтальпии в камере энергоразделения вихревой трубы происходит в основном за счет трех потоков энергии (см. рис. 4.4) [c.169]

Важной характеристикой качества энергоразделения в вихревых трубах, используемых как холодильные устройства, является полная удельная энтальпия охлажденного потока В безразмерном виде ее можно рассчитать по зависимости [c.201]

В общем случае переменной энтропии 5 и полной энтальпии С при естественном переходе к стационарным течениям предлагается следующий вариационный принцип [12] [c.9]

Отметим, что между тепловыми и конденсационными скачками существует принципиальное различие. В тепловых скачках, наблюдаемых в сверхзвуковых аэродинамических трубах, повышение давления и темг пературы происходит вследствие подвода к сверхзвуковому потоку некоторого количества тепла от внутреннего источника (за счет конденсации паров воды в воздухе). Энтальпия полного торможения воздуха при этом изменяется. [c.158]

Частичная конденсация в зазоре между сопловым аппаратом и рабочей решеткой, как показано в гл. 11, возможна, однако время пребывания частичек пара в зазоре мало. Наиболее вероятным участком конденсации, по мнению В. Траупеля [Л. 155, 239], являются поверхности рабочих лопаток. Вследствие того что рабочая решетка совершает работу и течение пара не изоэнергетическое, энтальпия полного торможения в пограничном слое у поверхностей лопаток может оказаться меньше энтальпии насыщения (inпограничном слое (из-за малых скоростей), можно согласиться с возможностью возникновения пленочной конденсации в пограничном слое. [c.321]

Как стандартную энтальпию полного сгорания вещества состава СаНьОсЗ/ следовало бы рассматривать величину АН процесса [c.66]

Если энтальпия полного торможения Aq перед соплами постоянна по высоте лопаток, то условие постоянства работы вдоль радиуса приводит к заключению, что энтальпия полного торможения за рабочими лопатками также неизменна по их высоте. А так как статическое давление Р2 = onst, то выходная скорость за рабочими лопатками в этом случае также неизменна по высоте лопаток, т.е. С2 = onst. [c.111]

Это уравнение по существу содержит все основные данные, которые можно получить из термодинамического анализа замкнутой системы с объемом, в качестве единственного внешнего параметра оно является отправной точкой для вывода конкретных рабочих уравнений. В сочетании с определением других термодинамических функций, таких как энтальпия, теплоемкость и свободная энергия, а также с помощью правила частного дифференцирования, это уравнение дает выражение для полного дифференциала любой термодинамической величины в функции р, у, Т. Если известны свойства, адэкватные р, и, Т, то дифференциальное уравнение можно проинтегрировать, чтобы получить изменение термодинамической функции при переходе системы из одного состояния в другое. [c.150]

В таблицах для насыщенного пара приведены температура насыщения, давление, значения удельных объемов, энтальпия и энтропия жидкости и сухого пара, полная теплота парообразования. В таблицах перегретого пара приведены для различных давлений и температур величины основных параметров удельный объем, энгальпия и энтропия. [c.186]

Открытый Ранком в 1931 г. эффект состоит в том, что при подаче сжатого газа внутрь специальным образом сконструированной трубы в виде интенсивно закрученного потока он разделяется на две результирующих, которые отличаются друг от друга и от исходного по величине полной энтальпии. Несмотря на изучение вихревого эффекта в течение почти семидесяти лет, многое остается неясным и до сих пор не создана адекватная общепризнанная физико-математическая модель. Прямое решение уравнений Навье—Стокса для столь сложного трехмерного интенсивно закрученного потока вряд ли целесообразно (если даже удастся решить все неимоверные трудности постановочного характера). Это оправдывает попытки разработки модели, описывающей явление, поиск лучшей из которых продолжается и в настоящее время. [c.3]

Как показывают экспериментальные исследования, интенсивная закрутка потока существенным образом сказывается на характеристиках поля течения перераспределении полной энтальпии, эжекционных свойствах струй, улучшении смесеподготовки [c.3]

Одной ИЗ наиболее характерных особенностей течения закрученного потока по осесимметричному каналу является открытый в 1931 г. французским инженером металлургом Ж.Ж. Ранком эффект, заключающийся в существенной температурной неравномерности в потоке газа по сечению канала. При определенной конструкции устройства с закрученным потоком его удается разделить на два потока, различающиеся по полной энтальпии. Это явление получило название эффекта Ранка, или эффекта энергоразделения [244, 247]. [c.26]

Согласно Эрделаи, воздействие силового потока на молекулы состоит в том, что при движении в направлении, совпадающем с вектором ускорения, полная энтальпия молекул возрастает. Если молекула перемещается в противоположную сторону, полная энтальпия убывает. Все это приводит к соответствующему полю температуры, вычисленному по выражению (4.7). Скорость истечения из завихрителя при использовании сверхзвукового сопла Лаваля [c.153]

Работа обоих типов совершается в адиабатном процессе в результате использования некоторой части полной энтальпии, что приводит к перераспределению энергии и ее конечному переносу от приосевых слоев к периферийным. При этом Вебстер предполагает равенство тангенциальной и радиальной работы расширения. На элемент газа, перемещающийся вдоль линии тока, со стороны центробежного поля действует сила F, которую можно разложить на радиальную и тангенциальную составляющие. За время А элемент переместится в радиальном направлении на величину [c.156]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...