Дефект скорости

Так как скорость диффузии катионов никеля пропорциональна числу дефектов, скорость окисления никеля тоже должна быть пропорциональна корню шестой степени из величины давления кислорода, что подтверждается опытными данными (рис. 91). [c.131]

Величина j = (i7 — u) u носит название дефекта скорости. Если теперь установить каким-либо способом вид зависимости / 0 = /т (il) и / (ri), то по формулам (9.16) и (9.17) можно построить безразмерные профили скорости в вязком подслое и в турбулентной области соответственно. В рассматриваемом методе для функции т (т ) принимается аппроксимация полиномом [c.375]

XI.57), получим так называемый дефект скорости [c.275]

Величина Мтах — м, называемая дефектом скорости, характеризует распределение скорости по сечению трубы относительно движения в центре трубы. [c.154]

Дефект скорости 154 Диффузия вихрей в вязкой жидко сти 113 [c.327]

В зависимости от плотности дислокаций и концентрации точечных дефектов скорость деформации и температура оказывают различное влияние на сопротивление сдвигу. Зависимость атермического сопротивления т , активационного объема у и высоты потенциального барьера Uq от напряжения и температуры, так же как и от состояния материала, ограничивают анализ установлением качественных закономерностей. [c.33]

Рис. 7-1. Профили дефекта скорости в равновесных турбулентных слоях.

Во внешней части слоя действителен закон дефекта скорости [c.228]

В [Л. 251] исследованы профили дефекта скорости в диапазоне безразмерного градиента давления —0,5 П оо и рассчитано непрерывное семейство таких профилей. [c.241]

Представим профиль дефекта скорости в виде [c.241]

Сравнение расчетных профилей дефекта скорости с экспериментальными по данным [Л. 137] при П О имеется в [Л. 251]. Совпадение теории с экспериментом весьма удовлетворительное. [c.244]

Коэффициент трения и формпараметр дефекта скорости. По аналогии с (9-68) при любой заданной точности можно написать профиль дефекта скорости для достаточно мало го значения у = к [c.245]

Из сравнения профиля дефекта скорости (9-12) при малых значениях г = у1А = ш у11 ) с соотношением (9-68) при учете условия (9-69) можно установить связь между параметром я в уравнении (Э-12) и параметром градиента давления П [c.248]

ЗАКОН ДЕФЕКТА СКОРОСТИ В ПОГРАНИЧНОМ СЛОЕ НА ПЛОСКОЙ ПЛАСТИНЕ С МАССООБМЕНОМ [c.250]

Несжимаемый пограничный слой. Закон дефекта скорости во внешней части пограничного слоя па плоской стенке с массообменом выполняется при условии, что истинная скорость и заменена обобщенной функцией скорости [c.250]

Рис. 9-17. Сопоставление закона дефекта скорости с опытными данными (Л. 298] при Р = = 0,00361.

Подобно логарифмическому закону стенки (9-5) и закону дефекта скорости (9-7) для распределения скорости, можно получить соответствующие законы для распределения температуры. [c.266]

Если использовать для распределения средней скорости логарифмический закон стенки в сочетании с однопараметрическим законом для дефекта скорости, то для гладких поверхностей уравнение (10-27) можно представить в виде [c.287]

В записи второго уравнения (10-76) допускается неточность в связи с тем, что оно не учитывает малые изменения величины б вследствие дефекта скорости при у>Ь. [c.306]

Профили скорости на рис. 12-3 и 12-4 в виде логарифмического закона стенки показаны на рис. 12-6 и 12-7 — в форме закона дефекта скорости. [c.432]

При обтекании круглого цилиндра потенциальным потоком благодаря симметричному распределению давлений по поверхности цилиндра результирующая этих сил равна нулю (парадокс Даламбера). Следовательно, для этого случая = 0. Можно доказать, что во всех случаях безотрывного обтекания цилиндрических тел потенциальным потоком сопротивление давления равно нулю. Однако при отрывном обтекании, когда за телом образуется мертвая зона или суперкавитационная каверна (см. п. 10.2), теория потенциальных течений дает не равное нулю значение силы сопротивления давления. Так, в п. 7.12 было доказано, что при струйном обтекании пластины, поставленной нормально к потоку (см. рис. 7.30), коэффициент лобового сопротивления, являющегося в данном случае сопротивлением давления, равен 0,88. Это подтверждается опытом только в тех случаях, когда за обтекаемым телом действительнсГобразуется зона, заполненная парами или газом, в которой давление приблизительно постоянно, как это предусмотрено теорией. Но в большинстве случаев за обтекаемым телом образуется так называемый гидродинамический след, представляющий собой область, заполненную крупными вихрями, которые, взаимодействуя и диффундируя, постепенно сливаются и теряют индивидуальность. На достаточном расстоянии от тела (дальний след) образуется непрерывное распределение дефекта скоростей в потоке, близкое к распределению скоростей в струнном пограничном слое. Наличие вихрей в гидродинамическом следе приводит к понижению давления на тыльной части поверхности тела и соответствующему увеличению сопротивления давления, которое часто называют также вихревым сопротивлением. [c.391]

В первом варианте преобразователь содержит расположенные в общем корпусе излучающий и приемный вибраторы с фиксированным расстоянием I между осями (рис. 102, а). От излучателя во все стороны распространяется непрерывно излучаемая антисимметричная упругая волна нулевого порядка Oq. с увеличением толщины изделия фазовая скорость с ее распространения возрастает, стремясь к -скорости r рэлеевской волны (/ = onst). При отсутствии дефектов скорость i определяется толщиной /ij изделия. При расположении преобразователя над, расслоением скорость Са волны соответствует толщине /I2 разделенного дефектом слоя, причем < j. С уменьшением скорости меняется фаза бегущей вол1Пэ1 в точке приема, что служит основным признаком дефекта. Дополнительным его признаком является [c.300]

Характер кривых изменения амплитуд донного и эхо-сигналов различный. Амплитуда донного сигнала снижается с увеличением высоты дефекта, а амплитуда эхо-сигнала, наоборот, повышается, причем для каждого класса дефектов скорость изменения кривых различна. Если для объемных дефектов опережаюш,е растет амплитуда эхо-сигнала по сравнению с ослаблением донного сигнала, то для объемно-плоскостных и в особенности плоскостных дефектов, наоборот, ослабление донного сигнала суш,ественно опережает рост амплитуды эхо-сигнала. Для системы распознавания, приведенной в табл. 5.10, диапазон изменения донного сигнала при переходе от плоскостных дефектов к объемным увеличивается от 7,5 до 17,5 дБ, в то время как для диапазона изменения эхо-сигнала сужается с 19 до 3 дБ. Видно, что для дефектов всех классов суммарные амплитуды значительно различаются и, следовательно, могут служить информативными признаками при отнесении дефекта к тому или иному классу. [c.267]

П(1—ш/), характеризующей градиент давления, при различных значениях ш/. Кривые построены по уравнению (7-6). На том же рисунке нанесены экспериментальные данные Ф. Клаузера (заштрихованная область). Из табл. 7-1 и рис. 7-3 видно, что с переходом от пограничного слоя на пластине к пограничным слоям с йр1с1х>0 формпараметр дефекта скорости I с ростом (0/Тш) р/с(х увеличивается быстрее, чем уменьшается со, в результате произведение ш/ увеличивается с ростом (0/тм) 7/)/с(- С- Но этой причине уравнение (7-6) даст [c.184]

Закон дефекта скорости справедлив вплоть до области пристеночного течения при условии блСб. По мере приближения к стенке распределение скорости описывается уравнением (9-4), из которого после интегрирования получается аси.мптотическая форма закона дефекта скорости (блС1/< б) [c.229]

Для того чтобы выразить распределение скорости в виде закона дефекта скорости, представим уравнение (9-22) для внешней границы пограшшчого слоя у—>-б и и—>-и, а затем вычтем из него уравнение (9-5), дополненное линейным членом. Мы получим [c.230]

При принятом выражении профиля дефекта скорости, втором условии (9-63), выраихениях для П и Ыр получим [c.243]

Профиль дефекта скорости в форме Коулса можно записать [c.250]

Сжимаемый пограничный ело й. Анализ опытных данных по распределению скорости в турбулентном пограничном слое на плоской пластине при сверхзвуковом течении газа показал, что в диапазоне 2,6-10 профиль скорости можно выразить законом дефекта скорости ири замене истинной скорости обобщенной скоростью по Bail Дрийсту [c.252]

В приближении для профиля дефекта скорости по Коулсу и, — и . / у 1. Ру [c.252]

В [Л. 113] численно решены уравнения (9-98) — (9-100) для нескольких случаев сжимаемых плоских и осесимметричных течений при dp dx = 0 с образованием на теплоизолированных поверхностях турбулентных пограничных слоев. При составлении программы для ЭВМ использован закон местного трения для течений с постоянной плотностью при dp dxфO, следующий из выражения дефекта скорости Коулса, и уравнение (9-96), учитывающее влияние сжимаемости на коэффициент трения. Пограничные слон рассчитаны при законах М1(х), имевших место в экспериментах Л. 220, 371]. По данным этих работ приняты исходные значения С/, я и б, а также удельное число Рейнольдса u /v , необходимые для начала интегрирования уравнений (9-98)-(9-100). Принято, что поток в исходном состоянии является равновесным. В этом случае для начала интегрирования достаточно иметь данные о размерах начального профиля. Для релаксационных потоков (потоков с сильно изменяющимся состоянием вблизи начала расчета) величина я должна быть определена по значениям Н и С/, полученным из эксперимента (или других данных по состоянию газа вверх но течению). [c.257]

Опыт показывает, что в пристеночной турбулентной части на гиероховатой поверхности сохраняется логарифмический закон стенки (9-5) и закон дефекта скорости (9-14), однако постоянная интегрирования В зависит от масштаба и геометрии шероховатости, а так- [c.259]

В Л. 144] получено распределение х у) для случая, когда коэффициент трения изменяется по поверхности стенки. Используя логарифмический закон стенки для определения касательного напряжения на стенке и выражая распределение средней скорости через профиль дефекта скорости, Д. Коулс получил дифференциальное уравнение для местного коэффициента трения в виде [c.297]

В [Л. 232] показано, что с ростом числа Мсо увеличивается расхождение рассчитанных на основе преобразования и измеренных профилей скорости. Оно заметнее во внутренней части слоя. Во внешней части, где выполняется закон дефекта скорости, преобразование дает завышенные значения скорости на 2—3%, а толщины потери импульса — на 10%. Однако такое завыщение по существу находится в пределах точности современного лабораторного эксперимента. [c.403]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...