Вихря интенсивность —

Вихря интенсивность — см. Интенсивность вихря Волна звуковая плоская 275 Волны звуковые 273 --продольные 2 7б [c.341]

На эпюре рис. 9.29, в видно, что массовый расход среды по длине свободного вихря уменьшается, что связано с ее перетеканием из свободного вихря в вынужденный вихрь. С уменьшением массы по длине свободного вихря интенсивно уменьшаются величины статического (см. рис. 9.29) и полного Р г. (см. рис. 9.29, д) давлений. После прекращения перетекания среды из свободного вихря в вынужденный вихрь (сечение 4-0 рис. 9.29, <3) величины давлений и продолжают уменьшаться, но менее интенсивно. Продолжающееся уменьшение величин Р и Р. происходит вследствие снижения тангенциальной скорости [c.262]

В жидкости в точках с координатами у = /г расположена пара вихрей, интенсивности которых равны по величине, но противоположны по знаку ( Г1 == = —Гг). При этим набегающий поток (на бесконечности) имеет такую скорость, что вихри остаются неподвижными. Найдите соответствующие линии тока. [c.44]

Рассмотрим симметричную ячейку Г и скорость, которую индуцирует в контрольной точке 1 расположенный в этой ячейке вихрь интенсивностью Г" (Г 5 5 1). Координаты точки I относительно этого вихря = 0,4 о — 0,2. Вычисляем os = —0,707 os a.j = 0,949 а = 0,282 ow ==—2,712 с = 0,632 os Pi = 0,707 os Pa = 0,316 ow" = 6,342 a (w + w") = 3,631. [c.354]

При аэродинамической компоновке летательных аппаратов необходимо знать форму и размеры спутной струи в набегающем (сносящем) потоке. Исследования показывают, что в осесимметричной спутной струе (бу = 0°) с увеличением ее скорости происходит некоторое увеличение длины струйного конуса и сокращение размеров потенциального ядра потока (рис. 5.3.12,а), однако круглая форма сечения струи не изменяется вниз по течению. Поперечное сечение наклонной струи деформируется в подковообразную форму (рис. 5.3.12,6). В результате перепада давления между наружной и внутренней поверхностями струи на ее боковой поверхности зарождаются два противоположно направленных вихря, интенсивность которых увеличивается вниз по течению. Распределение скорости, как правило, несимметрично относительно оси струи, фиксируемой по максималь- [c.378]

Совмещение двух как будто бы противоречивых явлений объясняется следующим образом в начале движения крыла на верхней и нижней поверхностях возникают различные скорости, в результате чего на задней кромке образуется поверхность разрыва скоростей, которая приведет к появлению начального вихря (рис. IV.1, а). Этот вихрь, интенсивность которого определяется [c.94]

МОЖНО, приняв, как это было предложено Н. Е. Жуковским, существование так называемого присоединенного вихря, интенсивность которого соответствует величине циркуляции (ось этого вихря параллельна образующим крыла). [c.102]

В сложном периферийном движении участвует жидкая фаза (капли и пленки), причем дисперсность и количество влаги г/о оказывают решающее влияние на дополнительные концевые потери. Мелкие капли легко вовлекаются в периферийные течения, участвуют в формировании вихревых шнуров и пленок на плоских стенках, ограничивающих решетку по высоте, а также у концов лопаток. Поскольку фазовые переходы генерируют специфическую конденсационную турбулентность (см. 3.2), можно предположить, что в зоне концевых вихрей интенсивность пульсаций параметров будет максимальной (см. рис. 3.17), в особенности вблизи состояния насыщения. [c.117]

Скорости движения каждой фазы отличаются по величине и направлению. Благодаря вязкости жидкости последняя будет подтормаживать противоположно направленный поток, и у поверхности раздела в силу разно направленных векторов скоростей образуются пары сил, вращающие слои потоков и поверхности раздела с последующим вымыванием этих слоев в вихри. Интенсивность торможения потока пропорциональна энергии основных возмущений торможения. Таким образом, трение между потоками поведет к тому, что пограничные слои газа и жидкости будут пронизываться вихрями. Как в газовом, так и в жидкостном потоках возникающие на поверхности вихри под действием силы Жуковского проникают в глубь как газового, так и жидкостного потоков и тем усиливают интенсивности вихревого поля. [c.152]

Поскольку занимаемый вихрями объем составляет лишь малую долю от всего объема потока, число капель оказывается значительно меньшим, чем при спонтанной конденсации пара в ядре потока. Капли, образовавшиеся в вихре, интенсивно растут и приобретают размеры d> >10" м. Капли такой величины могут попадать на поверхности сопловых и рабочих лопаток, вызывать [c.41]

Аппроксимирующие функции выбирались таким образом, чтобы нагрузки, вызванные вихрем, также можно было определить аналитически. Полученное приближенное решение непригодно для весьма малых длин волн синусоид, но область его применимости достаточна для приложений к лопасти несущего винта. Распределение скоростей от вихря интенсивности Г описывается выражением [c.685]

От элемента взятого около точки присоединенного вихря, отходит свободный вихрь. Интенсивность свободного вихря с1Г равна изменению интенсивности присоединенного [c.238]

Интересно сравнить этот результат с комплексным потенциалом для вихря интенсивности х, данным в п. 13.21. Математически вихрь является источником с мнимой мощностью. [c.197]

Таким образом, комплексный потенциал течения жидкости вне вихря интенсивности х, центр которого находится в точке го, задается формулой [c.334]

Пусть через ш обозначен комплексный потенциал течения, содержащего несколько вихревых нитей. Тогда комплексная скорость вихря интенсивности X в точке 2о равна [c.338]

Пара вихрей. Два вихря, интенсивности которых одинаковы по величине, но противоположны по знаку, называются парой вихрей. Рассмотрим такую пару вихрь интенсивности х помещен в точку А, вихрь интенсивности — х помещен в точку В, причем АВ=2а. Расположим ось л-посредине между точками А к В к направим ее перпендикулярно отрезку АВ [c.340]

Вихрь внутри или вне кругового цилиндра. Пусть вне цилиндра г = а в точке Z = X + /К существует вихрь интенсивности х. Если движение жидкости происходит только вследствие этого вихря, то в силу теоремы об окружности мы имеем следующее выражение для комплексного потенциала течения [c.344]

Отсюда следует (ср. п. 8.61), что система отраженных вихрей состоит из вихря интенсивности —X в точке, сопряженной с данной относительно окружности, и вихря интенсивности X в центре этой окружности. [c.344]

В том случае, когда вихрь интенсивности х находится вне цилиндра, а на цилиндр наложена циркуляция х, функция тока ifo = х In г, где г = г [. [c.346]

В качестве последнего примера ) рассмотрим вихрь интенсивности х, находящийся в точке 2 вне цилиндра, который обтекается равномерным потоком, комплексный потенциал которого равен — /ге- . На цилиндр наложена циркуляция интенсивности х. Если обозначить через R, в) полярные координаты вихря, то мы получим [c.347]

Если на течение, индуцированное п вихрями интенсивности х, в точках г г= 1, 2,. .., п, наложить поток с функцией тока 1 о(2, г), то вследствие формулы (9) функция тока полученного течения примет вид [c.347]

Из соображений симметрии ясно, что если вихрь А неподвижен, то вихрь В тоже будет неподвижен. Таким образом, оказывается, что вихри, интенсивность которых отличается знаком, а величина интенсивности определена полученной выше формулой, могут покоиться позади кругового цилиндра, помещенного в равномерный поток, скорость которого и, причем вихри находятся в точках, являющихся отражением точек А п В, и, кроме того, АА АВ. [c.350]

В качестве иллюстрации теоремы найдем траекторию вихря интенсивности X, движущегося в плоскости г около плоской пластины ( — 2а, 2а). Такая пластина отображаемся на окружность U I = о преобразованием Жуковского [c.352]

Одна бесконечная цепочка вихрей. Рассмотрим бесконечную цепочку вихрей, интенсивность каждого из которых равна х, расположенных в точках [c.354]

Вихревая дорожка Кармана. Вихревая дорожка Кармана состоит из двух параллельных вихревых цепочек, в которых расстояние между вихрями одинаково и равно а. Одна цепочка состоит из вихрей интенсивности х, а другая — из вихрей интенсивности —х. Вихри в верхней цепочке расположены над серединой отрезков, соединяющих соседние вихри в нижней цепочке [c.356]

Три параллельных прямолинейных вихря, интенсивность которых одинакова и имеет- одни и тот же знак, пересекают перпендикулярную им плоскость в точках, являю-щихся вершинами равностороннего треугольника со стороной а. Показать, что все эти вихри движутся по одной и той же цилиндрической поверхности с постоянной скоростью, н время одного оборота равно 2ло /Зх. [c.364]

Вихрь интенсивности m находится внутри неподвижного цилиндра радиуса а, заполненного жидкостью, на расстоянии Ь(Ь а) от оси цилиндра. Считая движение жидкости безвихревым, найти движение вихря и сравнить его с движением вихря, находящегося в безграничной жидкости вне этого цилиндра причем считать, что циркуляция вокруг цилиндра отсутствует. [c.364]

Неподвижный цилиндр радиуса а окружен безграничной идеальной несжимаемой жидкостью. В жидкости имеется вихрь интенсивности т, ось которого параллельна оси цилиндра и который отстоит от оси цилиндра на расстоянии с(с>а). Считая, что циркуляция по лю му контуру, охватывающему цилиндр, но не охватывающему вихрь, равна нулю, показать, что скорость жидкости (/ на поверхности цилиндра равна [c.365]

Вихрь интенсивности х расположен в точке S = /d вне окружности 1 = с. Применить конформное преобразование 1г= - -сЩ для определения комплексного потенциала течения от вихря в точке г=/ около плоской пластины длины 4с, на которую наложена циркуляция 2яи (А,— 1). Показать, что для того чтобы скорость вихря обратилась в нуль, необходимо, чтобы = —с ), а для того, чтобы скорость на конце пластины была конечной, необходимо, чтобы X = (d — )/(d -j- ), т. е. показать, что скорость на конце пластины не может быть конечной, если вихрь находится в покое. Величины d и f считать действительными. [c.365]

Показать, что комплексный потенциал о) бесконечной цепочки вихрей интенсивности X, расположенных в точках с координатами [c.366]

Бесконечная цепочка состоит из вихрей интенсивности т, расположенных в точках 2=го- -па, где п—любое положительное или отрицательное целое число ил нуль. Показать, что скорость (и, V), индуцированная этой цепочкой в точке г, равна [c.366]

Вычислить скорость вихревой дорожки Кармана, состоящей из цепочки вихрей интенсивности т и цепочки вихрей интенсивности —т вихри одной цепочки чередуются с вихрями другой цепочки. [c.367]

Последнее уравнение идентично уравнению радиального распространения тепла на плоскости) ). Значит, в случае изолированного прямолинейного вихря интенсивности х, который в начальный момент времени совпадает с осью 2, будем иметь следующее решение [c.535]

Простой прямолинейный вихрь интенсивности х возникает в некоторый момент = 0 вдоль оси г. Найти скорость жидкости в момент времени / в точке, находящейся на расстоянии г от этой оси. Показать, что если некоторая окружность с центром на этой [c.568]

Вихревая труба с щелевым диффузором успещно вписывается в конструкцию вихревого карбюратора, разработанного под руководством профессора А.П. Меркулова [116]. Процесс карбюрирования можно улучшить достаточно глубоким разряжением в приосевой зоне (ядре вихря) интенсивно закрученного потока даже при сравнительно небольших перепадах давления, высокой турбулентностью вихревого ядра, ионизацией, генерацией интенсивных акустических колебаний в широком диапазоне частот, наличием зон повышенной и пониженной температур. [c.299]

Легко видеть, что линии тока (i 3 = onst) в данном течении являются концентрическими окружностями с центром в начале координат, а эквипотенциали (ф = onst) — прямыми, выходящими из той же точки (рис. 113). Такое течение создается прямолинейным вихревым шнуром (плоским вихрем). Существенно, что потенциальность данного течения нарушается в особой точке г = 0. Действительно, для любого контура, охватывающего начало координат, согласно (7-14) циркуляция Г равна одной и той же величине — 2пВ. Поэтому на основании теоремы Стокса можем заключить, что в начале координат расположен точечный вихрь, интенсивность которого равна указанному значению циркуляции. Во всех остальных точках плоскости течения движение безвихревое, хотя частицы имеют круговые траектории (линии тока). В этом нет противоречия, так как движение частиц по круговой траектории происходит без вращения, т. е. поступательно. [c.233]

Учет этих эффектов позволяет получить более достоверные сведения об интерференции. При этом ее исследование можно осуществлять, исходя из упрощенной вихревой модели комбинации корпус — крыло (рис. 2.5.3), в соответствии с которой каждая из консолей заменена присоединенным вихрем интенсивностью Го несвободным вихрем той же интенсивности, сбегающим с задней кромки консоли. Так как корпус обладает несущей способностью, то он тоже должен быть заменен участком присоединенного вихря и вихрем, сходящим вниз по потоку. Эти вихри с интенсивностью Го называются сопряженными. Их расположение соответствует правилу сопряженных радиусов, согласно которому г, = гУгц. [c.196]

В горелке МЭИ (фиг. 9-51), предназначенной для сжигания доменного и подземного газа пол котлами большой паропроизводитель- ости, 20% всего газа и соответствующее количество воздуха подаются в слоистый. смеситель. Смесь, пройдя поджигающую решетку, сгорает в тонких струях в предкамере. Основная часть газа и воздуха подается через слоистый смеситель и сопла в камеру сгорания струями касательно к ее образующей. Образованный таким образом газовоздушный вихрь интенсивно поджигается продуктами сгорания, поступающими из предкамеры. Скорость газо воздушной смеси на выходе из сопел составляет 35 — 40 м1сек. скорость продуктов сгорания в основной камере 50 — 60 jw/сек. [c.406]

Вихри Бенара-Каркана и регулярные вихревые конфигурации. Мы уже видели выше, что если рассматривать движения плосвие, с бесконечно тонкими вихревыми нитями (прямолинейные и вихревые нити перпендикулярны рассматриваемой плоскости хОу и жидкость можно считать либо бесконечной в направлении Ог, и бо ограниченной двумя плоскостями г = onst), то скорость жидкой частицы, происходящая от наличия вихря интенсивности I, определяется ив равенства [c.48]

Лльте тированные вихревые цепочки, неограниченно простирающиеся в одну ст,орону. Мы начнем с рассмотрения, каковы скорости в жидкости, покоящейся на бесконечности, происходящие от двойного ряда вихрей, интенсивности I, расположенных, как указано на одном или другом из приведенных здесь чертежей, где, как видим, имеется только один вихрь справа от оси Оу вихри верхнего ряда имеют интенсивность I, нижнего —2 верхняя цепочка соответствует аффиксам [c.85]

Если единственной особенностью в области течения в плоскости г является вихрь интенсивноси х в точке гх и, следовательно, вихрь интенсивности X в точке 4, то траектория вихря в плоскости задается функцией определяемой формулой (12) п. 13.50. Эта формула с очевидным изменением обозначений имеет вид [c.351]

П. Прямолинейный вихрь интенсивности х расположен в безграничной жидкости вне неподвижного кругового цилиндра радиуса а. Вихрь параллелен оси цилиндра н находится от нее на расстоянии f. Циркуляция по любому контуру, не охватывающему внхря, равна нулю. Показать, что вихрь движется вокруг оси цилиндра с постоянной угловой скоростью, равной [c.364]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...