Переход ламинарного пограничного слоя

Рейнольдса, и течение перестает быть стационарным, несмотря на постоянство скорости обтекания Voo- При атом некоторая часть жидкости время от времени вырывается из кольцевого вихря и сносится вниз но потоку. Указанные колебания вихря сопровождаются колебаниями продольной силы /р, и появлением колеблющейся значительной поперечной (перпендикулярной к скорости потока) силой на сферу (средняя по времени величина которой равна нулю). Резкое падение С при Re,, Ю связано с переходом ламинарного пограничного слоя в турбулентный режим, что приводит к затягиванию точки отрыва погранслоя вниз по потоку и уменьшению сопротивления. [c.251]

Речь идет о переходе ламинарного пограничного слоя в турбулентный непосредственно перед точкой отрыва.— Прим. ред. [c.30]

Второй важной задачей, связанной с переходом ламинарного пограничного слоя в турбулентный, является вычисление основных параметров течения в переходной области. В настоящее время нет строгой теории переходной области в силу сложности происходящих процессов, поэтому при проведении количественных оценок в переходной области приходится использовать различные эмпирические и полуэмпирические методы. [c.312]

Переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит при критическом значении критерия Рейнольдса. Опыт и теоретическое исследование показывают, что для тонкой пластинки такой переход имеет место примерно при [c.319]

Из других факторов, влияющих на переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный, следует указать кривизну и шероховатость обтекаемой поверхности. [c.363]

Переход ламинарного пограничного слоя на пластине в турбулентный сопровождается изменение.м законов нарастания толщины пограничного слоя и распределения продольных скоростей. [c.397]

Экспериментальные данные о переходе ламинарного пограничного слоя в турбулентный [c.89]

Опытные исследования также показали, что при небольшом удалении элемента шероховатости V< 10 ) переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит непосредственно около этого элемента, если Уа р/ 600. При большом расстоянии 10 ) [c.92]

Большой практический интерес представляет исследование влияния сжимаемости на переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный при наличии шероховатой поверхности. При высоких числах Маха ламинарный слой может сохраняться при значительно большей шероховатости, чем в несжимаемых течениях (критическая высота шероховатости приблизительно в 3- 7 раз выше). [c.93]

Теоретические данные о потере устойчивости вместе с экспериментальными результатами могут быть использованы для нахождения точки перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный в зависимости от градиента давления. Из физических соображений ясно, что в области снижения давления расстояние между точками потери устойчивости и перехода [c.96]

Стабилизация пограничного слоя охлаждением. Теплопередача между стенкой и обтекающим газом очень сильно влияет на устойчивость ламинарного пограничного слоя и его переход в турбулентное состояние. Измерения показали, что на охлаждаемой поверхности сопротивление трения меньше, чем на горячей стенке. Это связано с тем, что при охлаждении переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит на большем удалении от передней кромки обтекаемой стенки, т. е. охлаждение способствует повышению устойчивости пограничного слоя. Физически такой эффект объясняется воздействием пониженных температур обтекающего газа на его вязкость и плотность. При охлаждении газа снижается его динамиче- [c.105]

Переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный [c.324]

Так как величина трения различна в ламинарном и турбулентном пограничных слоях, то вопрос о нахождении точки перехода имеет большое практическое значение. Однако надежных методов расчета точки перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный до настоящего времени нет. [c.324]

Если на длине теплового начального участка ламинарный пограничный слой переходит в турбулентный, то характер изменения коэффициентов теплоотдачи к а иной. Например, локальный безразмерный коэффициент л/о теплоотдачи Nu , так же как ив предыдущем случае, будет уменьшаться по мере возрастания толщины ламинарного пограничного слоя. Достигнув минимума, Nu . начнет увеличиваться по мере перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный, далее незначительно уменьшаться, а на участке стабилизованного теплообмена практически остается постоянным (рис. 27.3). [c.315]

Условия перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный зависят от режима обтекания, определяемого числом Рейнольдса, от степени турбулентности набегающего потока и от формы тела. Если за характерный линейный параметр взять толщину пограничного слоя б, то согласно экспериментальным данным критическое число Рейнольдса для пластинки, при котором происходит указанный переход, составляет Кекр = 2750 -н 3500, т. е. величину, близкую к критическому числу в трубе (см. 35). Если же за характерный линейный параметр взять расстояние X, то для той же самой пластинки [c.296]

Если режим обтекания характеризовать числом Рейнольдса, отнесенным к длине тела (Re = Иоо/Zv), относительное расстояние места перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный составит хИ = Rej /Re . При больших значениях Re отношение хИ настолько мало, что пограничный слой на всем протяжении тела можно считать турбулентным. [c.296]

Особенно большой выигрыш достигается при затягивании ламинарного пограничного слоя, т. е. при устранении причин возмущений, переводящих ламинарный пограничный слой в турбулентный. С помощью осуществления различных специальных мер можно передвинуть точку перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный ниже по потоку вдоль профиля и таким путем существенно (иногда более чем в два раза) снизить сопротивление трения. [c.266]

Перепад давления в трубе 237 Переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный 265 [c.564]

Рис. 9-4. Зависимость угла ф р, соответствующего переходу ламинарного пограничного слоя в турбулентный, от числа Re.

Переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит при критическом значении числа Рейнольдса Кекр. [c.48]

Если принять, что на пластине есть ламинарный участок пограничного слоя (фиг. 22) и переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит при Re = 5 10 то [c.689]

Влияние акустических колебании на развитие и переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный исследовалось экспериментально. В условиях акустических колебаний как при естественных, так и при вынужденных возмущениях в процессе [c.179]

Экспериментальное исследование влияния полей акустического шума с дискретным спектром и турбулентности с широким спектром на переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный приведено на рис. 85, где даны зависимости критического числа Рейнольдса (Ree) p от средней квадратической величины интенсивности (u Iuq) [c.181]

Экспе2эпыентальные исследования перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный на плоской пластине показали, что критическое значение числа Рейнольдса [c.282]

Здесь X — расстоянпе от передней кромки пластины.) Наиболее характерным признаком такого перехода на пластине является резкое увеличение толщины пограничного слоя и напряжения трения на стенке. Одной из особенностей пограничного слоя на пластинке является то, что вблизи передней кромки он всегда ламипарен и только на некотором расстоянпп х р начинается переход в турбулентный режим течения. Ввиду сложности движения в переходной области и небольшой ее протяженности обычно пренебрегают конечными размерами этой области, т. е. считают, что переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит при X = скачком. [c.282]

Переход ламинарного пограничного слоя на пластине в турбулентный сопровождается изменением законов нарастания толщины пограничного слоя н распределения продольных скоростей. На рис. 9.2 показана экспериментальная зависимость безразмерной толщины пограничного слоя б т/Uq/v от числа Re, = = Uoxlv. Можно видеть, что прн Re, <3,2 10 безразмерная толщина слоя постоянна н приблизительно равна пяти. При больших Re она заметно возрастает по почти линейному закону. С этим изменением закона нарастания толщины пограничного слоя связано изменение закона распределения скорости (рис. 9.3). С увеличением числа Re, происходит трансформация ламинарного профиля в турбулентный и градиент скорости у стенки возрастает. [c.361]

Первая осуществляется при числах Рейнольдса Re5 2-10 и характеризуется малым углом отрыва ф, равным примерно 82°, и большим сопротивлением цилиндра. При этом движение в пограничном слое остается ламинарным вплоть до точки отрыва и становится турбулентным ниже ее по потоку. При увеличении числа Рейнольдса Re >2-10 точка перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный смещается вверх по потоку и по мере увеличения числа Рейнольдса проникает в область безотрывного обтекания, где наблюдается как ламинарный, так и турбулентный пограничные слои. Первый начинается от передней критической точки на некотором расстоянии от нее, вниз по потоку переходит во второй, н отрыв происходит уже в области турбулентного пограничного слоя. При дальнершем увеличении числа Рейнольдса наступает кризис обтекания —точка отрыва при этом смещается вниз по потоку. [c.194]

Кроме того, при изменении числа Ре меняется положение точки отрыва пограничного слоя и его структура. До тех пор пока пограничный слой остается ламинарным (10<Ре<10 ), точка отрыва находится в лобовой части сферы (рис. 5.22, о). В диапазоне изменения числа Рейнольдса приблизительно 10 <Ре<10 ламинарный пограничный слой постепенно переходит в турбулентный и точка отрыва смещается в кормовую область сферы (рис. 5.22,6). В этом диапазоне чисел Ре сопротивление (по сравнению с законом Стокса) увеличивается за счет возрастающего действия разности давления перед шаром и за ним. Интенсивность увеличения сопротивления давления возрастает, кривая зависимости с = =/(Ре) приближается к горизонтали. Полный переход ламинарного пограничного слоя в турбулентный происходит резко при числах Ре = Рекр Ю . В этом случае угол между симметричными точками отрыва принимает минимальное значение 110—120° и величина области отрывного течения также становится наименьшей (рис. 5.22, в). Сопротивление при этом резко уменьшается такое явление называют кризисом сопротивления. [c.259]

Процесс перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный имеет качественное сходство с процессом перехода в трубе. В частности, здесь также существует некоторый интервал для Рекр РбкрЛ З-10 -р4-10 . [c.357]

Если требуются сравнительно точные данные по явлению перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный, то значения Кекр и Дхкр определяют путем эксперимента для конкретной ситуации. Для ориентировочных расчетов обычно принимают Кекр (1-е5) 10 а зону перехода заменяют точкой с координатой х=Хкр. [c.358]

На рис. 14.9 представлена схема перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный, там же показано характерное для турбулентного пограничного слоя увеличение степени заполнения профиля скорости [по отношению к прямолинейному профилю ШхфУ )х У) . Чем объясняется такой характер турбулентного профиля Главная причина — возрастание интенсивности обмена количеством движения в направлении нормали к стенке по еравнению с этим явлением при ламинарном течении возрастание интенсивности обмена связано, в свою очередь, с изменением носителей, которые обеспечивают хорошее перемешивание среды в турбулентном пограничном слое и выравнивание скорости в попереч- [c.359]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...