Поток дозвуковой

Выше было показано, что при течении в цилиндрической трубе с трением дозвуковой поток ускоряется, а сверхзвуковой тормозится, причем предельно возможным состоянием в обоих случаях при непрерывном изменении параметров является критический режим, т. е. достижение потоком скорости звука в выходном сечении трубы. Уравнение (17) позволяет установить количественную связь между изменением скорости и приведенной длиной трубы X- Если на входе в трубу поток дозвуковой и приведенная скорость его равна Я1 и если приведенная длина трубы меньше критического значения, определяемого формулой (18), то на выходе из трубы поток будет также дозвуковым, причем из уравнения [c.187]

Так как функция у Х) возрастающая, то отсюда заключаем, что при наличии сопротивления, в соответствии с найденным выше изменением приведенной скорости, статическое давление будет уменьшаться, если скорость потока дозвуковая, и увеличиваться, если скорость сверхзвуковая. [c.240]

Потери напора (энергии) 137 Поток дозвуковой 416 [c.434]

Потери напора (энергии) 149 Поток дозвуковой 438 [c.458]

Сопло Лаваля состоит из короткой сужающейся и относительно длинной расширяющейся частей. В сужающейся части поток дозвуковой и скорость возрастает по течению до наиболее узкого сечения —горла сопла К—К. Если перепад давлений до и после сопла невелик, то наибольшая скорость в сечении К—К не достигает своего критического значения и поток в расширяющейся части сопла остается дозвуковым скорость при этом все время уменьшается, а давление возрастает. При значительном перепаде давлений скорость в сечении К—К достигает своей критической величины и поток в расширяющейся части сопла становится сверхзвуковым скорость при этом продолжает возрастать, а давление — уменьшаться. [c.257]

Из формулы (6.2) и характера изменения ру можно сделать ряд важных выводов. Если поток дозвуковой (М< 1), то, так же как в несжимаемой жидкости, поперечное сечение трубки [c.46]

Параметры потока дозвукового течения NjO в суживающемся канале (1=2 м, Л, =0,1 м , 2=0,0 м% С=1587 кг сек) [c.161]

Слева от звуковой линии (з < 0) поток дозвуковой, справа — сверхзвуковой > 0). Переход через скорость звука происходит раньше всего на выпуклой стенке, где давления меньше, а скорости больше, чем на оси сопла из-за центробежного эффекта, возникающего при искривлении линий тока. [c.135]

В точке В достигается некоторое предельное значение статического давления. Как указывалось выше, участок АВ соответствует переходу от сверхзвуковой к дозвуковой скорости потока. В зависимости от места расположения замыкающего скачка изменяется как отношение давлений, взятых в точках В ж А так и расстояние между точками А и Н, подсчитанное вдоль оси кольцевого канала. За точкой В поток дозвуковой. Его скорость из-за роста пристеночного пограничного слоя увеличивается, а статическое давление падает. [c.465]

Следовательно, скорость потока увеличивается по мере уменьшения сечения трубки, если поток дозвуковой для сверхзвукового потока скорость уменьшается при уменьшении сечения трубки. [c.28]

Такое распределение давления при обтекании угла сжатия аналогично распределению давления перед уступом, что свидетельствует о суш ествовании некоторого качественного подобия, независимо от причины, числа Маха или скорости потока (дозвуковой или сверхзвуковой). [c.24]

Если жидкость несжимаема или поток дозвуковой, то получаем эллиптическое уравнение. В этом случае малые возмущения, например, бугорок, влияет на весь поток (как источник звука (Рис. 4.79)). [c.423]

Аналогичная, но более сложная картина течения возникает при большом (не малом) возмущении потока. Пусть, например, поток обтекает тело конечных размеров, например сферу. Если поток дозвуковой, то нарушение однородности течения (возмущение от сферы) распространится во все стороны. Если [c.10]

Наиболее простой пример области смешанного течения дает теория сопла Лаваля хорошо спрофилированное сопло содержит М-область, в которой течение непрерывно (отсутствуют скачки уплотнения). Область смешанного течения может возникать также и при обтекании тела потоком дозвуковой (на бесконечном удалении) скорости. Если эта скорость достаточно велика, т. е. превосходит некоторое критическое значение, вблизи тела образуется зона сверхзвукового потока. Хотя в принципе возможен случай непрерывного течения, типичным является образование в этой зоне скачка уплотнения. М-областью здесь является вся область течения — внешность обтекаемого тела. [c.223]

Схема а — наиболее простая — весь расход охладителя проходит от среза сопла к головке камеры сгорания. В схеме б концевая часть сопла охлаждается частью расхода, так как здесь более низкие тепловые потоки. Эта схема позволяет несколько снизить гидравлические потери в охлаждающем тракте, массу и габаритные размеры камеры уменьшением длины подводящих трубопроводов и применением менее габаритного коллектора. Схемы в и г — конструктивно более сложные, но позволяют также уменьшить длину подводящих трубопроводов, снизить гидравлическое сопротивление охлаждающего тракта, подавать в области с наибольшими тепловыми потоками (дозвуковая и критическая части сопла) охладитель с более низкой температурой. [c.104]

Важно отметить также, что одномерная теория в случае совершенного газа без релаксационных процессов позволяет определить состояние потока в данном сечении струйки, если известен какой-либо один параметр р, Т, р, М (обратная задача) или относительная площадь Р (прямая задача) и если известно, является поток дозвуковым или сверхзвуковым. Абсолютный размер сопла, а также форма канала вверх и вниз по потоку от этого сечения не имеют значения, поскольку система (2.1)...(2.4) не содержит какого-либо характерного размера. Аналогичный результат дает одномерная теория для случая равновесных или замороженных течений. Напротив, в случае неравновесного течения газа параметры потока зависят еще и от формы струйки и ее длины вверх по потоку от рас- [c.56]

Профилирование рабочих лопаток. Профиль лопаток в основном определяют углами входа, выхода и скоростью обтекающего их потока (дозвуковой или сверхзвуковой). При [c.234]

В потоке дозвуковой скорости W=a 2 звуковые волны распространяются также во все стороны пространства. Из-за того, что они [c.209]

Рис. 18.5. Зависимость -сопротивлений трения. и давления от относительной толщины профиля поток дозвуковой)

Предположим, что вначале поток дозвуковой. Запишем четыре основных уравнения [c.102]

Поместим в газовой поток дозвуковой скорости некоторый криволинейный профиль и рассмотрим изменение параметров элементарной струйки, охватывающей такой профиль (рис. 3-4). [c.77]

Если 5 >8 2- то ударная поляра, построенная для скорости Яг, не имеет общих точек с вектором 00 и отраженный скачок не может обеспечить выравнивание потока. Часть потока, прилегающая непосредственно к стенке, становится дозвуковой. Отраженный скачок СО искривляется и сдвигается против течения. При этом деформируется и первичный скачок АВ. Элемент СВ этого скачка становится нормальным к стенке, система скачков приобретает Я-образную форму. За участком прямого скачка поток дозвуковой. За криволинейной частью отраженного скачка поток может быть сверхзвуковым. В результате образуется линия тангенциального разрыва СЕ, по обе стороны которой давления одинаковы, а температура и плотности различны, так как изменения энтропии при переходе через ВС и АС — СО будут различными. В области 3 за Я-образным скачком поток вихревой. [c.177]

Пусть в сопло указанной конфигурации (рис. 206, а) поступает дозвуковой поток газа. Согласно уравнению Гюгонио в сужающейся (конфузорной) части скорость газа будет возрастать, а давление и плотность падать. Если в минимальном сечении (горле) скорость не достигнет критической, то в расширяющейся (диффузорной) части дозвуковой поток газа будет тормозиться, давление и плотность — возрастать и на выходе установится значение М < 1. Такой режим течения установится, если давление на выходе из сопла (противодавление) больше, чем некоторое граничное Рхгр, при котором в горле сопла устанавливаются критические параметры течения. Если теперь противодавление будет уменьшаться, то так как весь поток дозвуковой, возмущения в виде малых понижений давления будут распространяться вверх по течению, скорость потока во всех сечениях будет возрастать и при значении противодавления в горле будет достигнута звуковая (критическая) скорость и соответствующие ей значения р,,, Т . При этом режиме в диффузорной части происходит торможение потока от значения М = 1 в горле до некоторого Мх <1 — на срезе сопла. Если же противодавление далее уменьшится до значения р < р гр. то уменьшится давление и во всей диффузорной части. Но в горле давление не может сделаться меньшим, чем р, по причинам, которые мы выяснили, изучая истечение через сужающееся сопло. Поэтому на некотором участке диффузорной части, начиная от горла, поток получит возможность расширения и там установится сверхзвуковое течение. Однако, если давление Р1 на срезе недостаточно мало, то вблизи выхода поток будет все еще дозвуковым. Сопряжение сверхзвукового потока за горлом с дозвуковым вблизи выхода происходит в виде скачка уплотнения, который мы будем приближенно считать прямым. При дальнейшем понижении противодавления скачок уплотнения будет перемещаться внутри сопла к его выходному сечению и при некотором расчетном давлении Рхра ч расположится за срезом сопла. При этом значении противодавления на срезе устанавливается скорость, соответствующая расчетному значению числа Мхрасч > 1. При дальнейшем понижении противодавления поток будет на некотором участке вне сопла продолжать расширяться, а переход к дозвуковому режиму и полному торможению будет осуществляться через сложную систему косых скачков уплотнения. [c.453]

Распределение давления в потоке с большой начальной влажностью (уо = 0,70) имеет существенно другой характер. При малом противодавлении (ва = 0,15, кривая 3) давление вдоль сопла снижается монотонно и всюду больше, чем при расширении более сухой смеси. Поток дозвуковой и скачка конденсации и уп-лотненпя не наблюдается. При значительном противодавлении (8а = 0,53, кривая 4), возмущение из выхлопного бака распространяется вверх но соилу и давление всюду возрастает еще больше по сравнению с течением пара, а расход падает. [c.263]

Параметры потока дозвукового течения N2O4 в расширяющемся канале (Z.=0,44 м, /4j=0,133-ж-, Л2=0,287-10-2 3, 0=1,5 кг сек) [c.161]

Печь нагревательная 619, 620 Пластинки прямоугольные 484, 495 Поворот плоский 275 пространственный 273, 274, 323—327 симметричный 328—330 Поток дозвуковой 25—27 с равномерным распределением скоростей 158, 159 Промыватсль турбулентный (труба Вентури) 590, 591 [c.671]

Таким образом, при обтекании тела дозвуковым потоко.м на выпуклой поверхности могут возникать местные сверхзвуковые зоны. В рассмотренных решениях не учитывалась возможность возникновения скачков уплотнения, которые могут возникать при торможении сверхзвукового потока и замыкать сверхзвуковую зону. Обтекание профилей потоком дозвуковой скорости со сверхзвуковой зоной, оканчивающейся прямым скачком уплотнения, см. в работе [20]. [c.138]

Рассмотрим еще одну причину, которая может привести к отрыву пограничного слоя. В сверхзвуковом потоке большой положительный градиент давления может быть вызван не только формой обвода обтекаемого тела, но и скач-ко. ь,уплотнения. Скачок уплотнения, падая на поверхность, покрытую пограничным слоем, не достигает стенки, так как во внутренней части слоя вблизи стенки скорости потока дозвуковые. Поэтому давление вблизи стенки меняется не скачкообразно, а более плавно, но положительный градиент давления все же может быть очень большим. [c.186]

Отметим, что такое отражение скачка возможно не всегда. Если угол отклонения стенки 6>S , (рис. 5.19,6), где8 —максимальный угол отклонения, определяемый по скорости за скачком Яг, то отраженный скачок В С искривляется и сдвигается против течения. При этом деформируется и первичный скачок АВ. Элемент DB этого скачка становится нормальным к стенке, система скачков приобретает Я-образную форму. За участком прямого скачка поток дозвуковой. За криволинейной частью отраженного скачка поток может быть сверхзвуковым. При существенном уменьшении Я1 (или при б>8 , ) происходит деформация скачка АВ, преобразующегося в отошедший криволинейный скачок А В]. [c.139]

Каминер А. А., Настенко Н. Я Исследование аэродемпфирования при колебаниях лопаточных профилей в воздушных потоках дозвуковых и околозвуковых скоростей. — В кн.з Рассеяние энергии при колебаниях механических систем. Киев, Наукова Думка, 1976, с. 242—244. [c.264]

Колебания конструкции ЛА в полете вызывают изменение аэродинамического давления на колеблющейся поверхности, что в свою очередь сказывается на характере самих колебаний. Различают два вида аэродинамических сил зависящие от перемещений (так называемые силы аэродинамической жесткости) и силы, определяемые поперечными скоростями перемещений (силы аэродинамического демпфирования). Для малых перемещений принята линейная зависимость сил от местных углов атаки. Аэродинамические силы являются потенциальной причиной потери устойчивости. Величины коэффициентов аэродинамических сил зависят от формы перемещении колеблющейся поверхности, ее геометрии и скорости набегающего потока. В зависимости от режима полета применяют те или иные аэродинамические теории несжимаемого потока, дозвукового, трансзвукового, сверхзвукового и гиперзвукового. На практике используют методы расчета аэродинамических характеристик при определенных допущениях. Согласно гипотезе стационарности аэродинамические характеристики крыла, движущегося с переменной линейной и угловой скоростями, заменяются в каждый момент времени аэродинамическими характеристиками того же крыла, движущегося с постоянными линейной и угловой скоростями. Распрост-раиенной также является гипотеза плоских сечений, по которой предполагают, что любое сечение крыла конечного размаха обтекается так же, как сечение крыла бесконечного размаха. Для крыла достаточно большого удлинения обычно принимают, что хорды, перпендикулярные оси жесткости, при колебаниях не деформируются. Толщину и кривизну крыла (оперения) предполагают малыми (по сравнению с хордой). [c.484]

Поток эжектируемого газа в начальном участке камеры движется между струёй и стенками камеры. В начальном сечении камеры скорость эжектируемого потока дозвуковая, поэтому нрй течении но сужнвающемуся каналу поток ускоряется, статическое дав.тение в нём падает. [c.309]

Если провести на графике дугу окружности, радиус которой равен единице (в размерных осях 2, 2 это соответствует радиусу, равному критической скорости звука а ), то можно определить области потока — дозвуковую и сверхзвуковую, которым соответствуют точки, лежащие на ударной поляре слева и справа от дуги. На рис. 4.3.2 заштрихован участок потока, соответствующий дозвуковой скорости. На ударной поляре видно, что за прямым скачком уплотнения скорость всегда дозвуковая. В то же время за косым (криволинейным) скачком скорость может быть как сверхзвуковой (соответствующие точки на ударной поляре лежат правее точки 5), так и дозвуковой (точки на поляре расположены левее точки S). Причем присоединенному скачку, за которым скорости дозвуковые, соответствуют точки на поляре, лежащие между 5 и С. Экспериментальные исследования показывают, что для углов клипа Рс, меньших критического Ркр или больших, чем SOn, скячс.к остается присоединенным, однако претерпевает искривление, При этом теоретические значения для угла 6с и скорости газа Лг на всем участке за таким криволинейным скачком, найденные на поляре по углу клина Рс. не соответствуют действятельным величинам, [c.175]

Фиг. 120. end показывают схематично дпа типа околозвукового теч( нпя. На фиг. 12U, с скорость в потоке дозвуковая, а над частью п()Вор. ности существует сверх-звугчовая об.част ., ограниченная ударной волной с по-следующил доз1зу чивым течением. На фпг. 120, d невозмущенный поток имеет сверхзвуковую скорость, ио головная волна отделяется от профиля и над передней частью профиля простирается (область дозвукового потока. В настоящее время из этих двух случаев случай с является наиболее важным для приложений к авиационной технике и будет позже рассмотрен нс сколько подробнее. [c.309]

На участке характеристики от точки 4, где приведенная скорость определяется райенством ( 1 ) — q(Xp), до точки 5, где Х1 =0, оба потока дозвуковые, и дополнительными условиями являются у = ус = 1 и (82). Изменение коэффициента эжекции является в этом случае результатом изменения расхода обоих газов. [c.194]

Для примера рассмотрим распределение безразмерных параметров потока вдоль канала суживаю-ще-расширяющейся формы (рис. 2.6, а) при изоэнтропийном течении и при условии непрерывного ускорения потока слева направо. Каналы такой формы в качестве сопл турбин впервые применил Лаваль, и поэтому суживающе-расширяюшиеся сопла называют соплами Лаваля. Как уже отмечалось, в минимальном сечении этого канала при указанных условиях достигаются критические параметры и, следовательно, безразмерная скорость Х = 1,0. Левее этого сечения скорости в потоке дозвуковые, т.е. X < 1, а относительное давление е больше критического отношения е р правее этого сечения скорости сверхзвуковые, т.е. Я. > 1, а е < е р. Представленные на рис. 2.6, а зависимости безразмерных параметров вдоль оси сопла позволяют определить соответствующие истинные значения скорости [c.47]

За прямым скачком поток — дозвуковой и, следовательно, давление в нем под влиянием сил трения должно падать. Так, если прямой скачок возникает непосредственно во входном сечении, то дальнейшее изменение давления протекает по кривой СО. Характер изменения давлений в дозвуковом участке трубы при различных промежу- [c.215]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.438 ]

Гидрогазодинамика Учебное пособие для вузов (1984) -- [ c.62 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.107 ]

Физическая теория газовой динамики (1968) -- [ c.37 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.131 , c.288 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...