Закон Бернулли

Стационарный поток жидкости. Закон Бернулли [c.520]

СТАЦИОНАРНЫЙ ПОТОК ЖИДКОСТИ. ЗАКОН БЕРНУЛЛИ [c.521]

Закон Бернулли, строго говоря, применим только к отдельным токовым трубкам. Для разных токовых трубок значение постоянной в уравнении Бернулли (16.3), вообще говоря, различно. Но в некоторых частных случаях закон Бернулли можно применять ко всему потоку в целом. [c.528]

Представление об этом могут дать следующие наглядные соображения. Закон Бернулли будет приблизительно справедлив в том случае, когда потери энергии на трение малы по сравнению с общей энергией текущей жидкости. Введем среднюю скорость течения жидкости по трубе = Q/nR . Тогда по (16.11) [c.539]

Закон Бернулли будет хорошо соблюдаться, если Т А, или если [c.539]

Обтекание тел потоком жидкости или газа, как уже указывалось, является одной из основных задач гидродинамики и аэродинамики ). Мы начнем рассмотрение этих задач с простейшего случая обтекания цилиндра, ось которого перпендикулярна к потоку. При этом мы пока ограничимся задачами, в которых силами вязкости можно пренебречь (когда соблюдены условия, приведенные в 125). Для цилиндра, расположенного перпендикулярно к потоку жидкости, опыт дает изображенную на рис. 324 картину распределения токовых линий в потоке, обтекающем цилиндр. Поскольку мы пренебрегли вязкостью, то для потока справедлив закон Бернулли. Согласно этому закону в точке А, где скорость потока близка к нулю, давление в жидкости [c.545]

Наглядность картины обтекания вращающегося цилиндра позволяет проследить происхождение подъемной силы и лобового сопротивления и отчетливо разделить роль вязкости в образовании той и другой силы. Подъемная сила обусловлена тем, что скорость жидкости над цилиндром оказывается больше, чем под ним, и поэтому, в соответствии с законом Бернулли, давление под цилиндром выше, чем над ним. Лобовое сопротивление обусловлено главным образом неполным обтеканием цилиндра — наличием позади него области с пониженным давлением. Именно благодаря силам вязкости увеличивается скорость потока, обтекающего вращающийся цилиндр сверху, [c.563]

Очевидно, что при изобарных условиях причиной флуктуаций показателя преломления будет изменение температуры, а при изотермических условиях — изменение динамического давления, которое, если не принимать во внимание скачки уплотнения, обязано, своим существованием флуктуациям скорости газовых объемов, (соотношение между изменением скорости и динамическим давлением устанавливается на основании закона Бернулли). [c.216]

С другой стороны, для точек О и J лобовой поверхности пузыря справедлив закон Бернулли [c.221]

Используя этот результат, а также соотношение (5.34) в уравнении закона Бернулли, получаем [c.221]

Подъемная сила. Классической иллюстрацией закона Бернулли является возникновение (при определенных условиях) подъемной силы при обтекании тел. Обратимся [c.89]

Обтекание твердых тел при больших числах Рейнольдса происходит с отрывом пограничного слоя, который, как и у труб (гл. IV, 6), образуется вследствие вязкости жидкости. На рис. 73, б схематично представлена картина обтекания шарового профиля. Скорость частиц жидкости на линии тока, проходящей в бесконечности через центр шара, по мере приближения к нему уменьшается от о = Уоо в бесконечности до нуля в точке 1. Закон распределения скоростей по поверхности профиля для невязкой жидкости — синусоидальный [16], т. е. в точках 3 и 4 скорость будет максимальной, а в точке 2, как и в точке 1, равной нулю. Вследствие этого по закону Бернулли соответствующим образом по профилю распределится и давление в точках 3 ш4 оно будет минимальным, а в точках 1 и 2 — максимальным. [c.123]

Последнее соотношение выражает относительное изменение плотности с давлением. Сжимаемость газа можно найти, если эту величину умножить на полное изменение давления. Согласно закону Бернулли, максимально возможное повышение давления равно динамическому напору, так как поток газа адиабатически затормаживается до нулевого значения скорости на стенке. [c.178]

При выходе газа из сопла 2 со скоростью Wb статическое давление газа падает ниже атмосферного, в результате чего срабатывается напор На—(—Нь), а динамический напор резко возрастает, так как в соответствии с законом Бернулли сумма напоров в начале сопла отличается от суммы напоров в конечном сечении сопла (линия аЬ) лишь [c.196]

Увеличение расхода Q при этом является следствием отсутствия сжатия струи на выходе из насадка. Кроме того, при безотрывном истечении на входе в насадок поток сжимается, а значит, в соответствии с законом Бернулли скорость движения жидкости увеличивается, а давление в этом месте уменьшается по сравнению с давлением среды, куда происходит истечение. Причем степень сжатия потока, а следовательно, и степень уменьшения давления в узком сечении потока тем больше, чем больше расчетный напор Яр. При этом на входной кромке отверстия создается больший перепад давления, чем при истечении жидкости через отверстие в тонкой стенке при одном и том же Н . В результате этого обеспечиваются дополнительный приток жидкости из бака в насадок и увеличение расхода Q. [c.67]

Электромагнитное перемешивание сильно влияет на величину равновесного давления кислорода в сплаве Ден ствительно, из закона Бернулли [c.98]

Гидродинамические методы понижения давления на основе закона Бернулли (трубка Вентури или Рейнольдса см. фиг. 6), а также использование понижения давления за неподвижным телом в потоке неприемлемы [c.50]

Итак, наименьшее давление получается там, где скорость наи большая, и наоборот. В этом состоит сущность закона Бернулли [c.11]

Нетрудно видеть, что при возрастании скорости, т. е. при положительном AV , давление падает, — Др получается отрицательным, и что для одного и того же AV прирост давления тем больше, чем больше плотность р и скорость V. Уравнение (1.02) является наиболее простым математическим выражением закона Бернулли. [c.12]

Мы видели, что в пограничном слое скорость меньше, чем в основном потоке. Не сопровождается ли в данном случае уменьшение скорости повышением давления в пограничном слое, как это следует из закона Бернулли [c.36]

Перед крылом и за ним, где скорость основного потока понижена (это видно по увеличению проходного сечения струек), избыточное давление в соответствии с законом Бернулли положительно и наибольшей величины достигает в точке полного торможения потока (так называемая критическая точка). Верхняя и нижняя выпуклости крыла, наоборот, уменьшают сечение струек здесь местная скорость превышает скорость невозмущенного потока, что [c.41]

В этом случ ае средняя скорость потока над крылом больше, чем под ним, вследствие большей кривизны верхней поверхности крыла, и в соответствии с законом Бернулли давление сверху оказывается меньше, чем снизу. [c.52]

Примем теперь предположение о том, что связь кривизны -к (Xi),33 = с1 из/с1ж = Pay/dxj и изгибаемого момента М опреде-ляется законом Бернулли— Эйлера (2.162) [c.75]

Закон Берну.пли относится к отдельным трубкам тока. Но если в потоке можно выбрать такие сече1и<я, в которых скорости по всему сечению одинаковы, то весь ноток можно рассматривать как одну трубку тока и применять ко всему потоку закон Бернулли. Например, в трубке с переменным сечением (рис. 300) к сечениям /, 2, 3 можно применять закон Бернулли (так как в цилиндрическом участке трубки скорость потока во всех точках сечения одинакова). Если в этих сечениях установить манометрические трубки, то, как показывает опыт, уровень воды в трубках устаиав-линается в соответствии с законом Бернулли ).B узком сечении, где скорость потока больше, уровень воды в манометрической трубке ниже, т. е. давление меньше. [c.526]

Количественного соответстиня с законом Бернулли в этом опыте неполучается. Явление осложняется действием сил вязкости, роль которых выяснится позднее- [c.526]

Один такой случай был указан выше, именно ко1да скорости во всех точках каждого из рассматриваемых сечений потока одни и те же. Можно также применять закон Бернулли ко всему потоку в случае, когда все трубки тока выходят из области, в которой скорости очень малы (или, наоборот, все трубки тока приходят в згу область). [c.528]

При помощи закона Бернулли легко подсчитать скорость истечения жидкости из отг егстия. Если сосуд широкий, а отверстие мало, то скорости жидкости в сосуде вдали от отверстия малы. Поэтому можно ирнмеинть закон Бернулли ко всему потоку в целом и рассматривать его как одну токовую трубку. В верхнем сечении этой трубки — у поверхности жидкости — давление Ро равно атмосферному, а скорость V — 0. В нижнем сечении трубки — в отверстии — давление также равно атмосферному. Если скорость в отверстии обозначить через V, то из (16.3) для этих двух сечений нолучи.м [c.530]

Силы вязкости нарушают распределение давлений, вытекающее из закона Бернулли. Этот закон был получен в предположении, что силы вязкости отсутствуЕот. Важно знать, в какой мере закон Бернулли все же применим к реальным жидкостям и газам, обладающим вязкостью. [c.539]

В связи с зем что в любом поперечном сечении области кавитации статическое давление и массовый расход иосгоянны, согласно закону Бернулли, скорости течения двухфазной пузырьковой среды в произвольно взятом поперечном сечении кавитационной области также постоянны и равны скорости течения потока W в критическом сечении сопла. [c.146]

В отличие от силы лобового сопротивления подъемная сила может возникать и тогда, когда тело обтекается невязкой жидкостью (например, при обтекании полусферы идеальной жидкостью рис. 119). Если полусфера расположена в потоке так, что ее плоская поверхность пара,плельна линиям тока, то при полном обтекании тела линии тока будут сгущаться вблизи точки А. Это приводит к тому, что, по закону Бернулли, давление в точке А меньше, чем в точке В. Поэтому и возникает подъемная сила, перпендикулярная линиям тока в невозмущенном потоке. [c.150]

Исследования показали, что на тех участках поверхности, где скорость вдоль струек основного потока нарастает (т. е. давление согласно закону Бернулли падает), ламинарный пограничный слой при наличии других благоприятных условий (гладкая поверхность, отсутствие пульсации потока) может не турбулизиро-ваться даже при очень больших скоростях. В результате тщательных наблюдений установлено, что даже при турбулентности погранично-от поверхности тела всегда толщина которого выра- [c.34]

На этот вопрос приходится дать отрицательный ответ. Ведь закон Бернулли исходит из того, что ускорение или замедление потока осуществляется силами давления, а в пограничном слое поток тормозится силами трения. Поэтому по всей толш,ине пограничного слоя давление такое же, как в основном потоке. Иначе говоря, пограничный слой без изменений передает давление от основного потока к поверхности тела. [c.36]

Обширные эксперименты Баха на растяжение, сжатие, кручение и изгиб включали опыты с чугуном, медью, гранитом, чистым цементом, цементным раствором, бетоном, кожей и песчаником. По прошествии десяти лет экспериментирования он попросил своего бывшего студента доктора Вильгельма Шюле использовать результаты экспе-. римента для попытки установить общее нелинейное соотношение между напряжением и деформацией, пригодное для всех этих твердых тел, поскольку он полагал, что поиск такого нелинейного соотношения имел больше смысла, чем отыскание приближенного значения модуля упругости Е. Довольно быстро Шюле, как и другие до него, переоткрыл параболический закон Бернулли ), предложенный в 1694 г. [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...