Движение жидкости быстро изменяющееся

Гидравлический удар в трубопроводе возникает тогда, когда скорости движения жидкости быстро изменяются в результате быстрого закрытия или открытия задвижки или внезапной остановки насоса из-за внезапного прекращения электропитания, причем внезапное прекращение электропитания насосной станции является наиболее частой причиной возникновения гидравлического удара. [c.187]

При развитом ламинарном движении жидкости скорость в нормальном сечении потока изменяется плавно от нулевых значений у твердых стенок до максимальных на оси потока. Нулевое значение скорости объясняется прилипанием жидкости на твердых границах. Характерным признаком развитого ламинарного движения является слоистая структура потока. Скорость слоев, равноудаленных от оси потока, одинакова. Частицы жидкости, движущиеся в трубе круглого сечения с одинаковой скоростью, образуют слои в форме цилиндрической поверхности. Слои, жидкости, движущиеся быстрее, увлекают за собой слои, движущиеся медленнее. Смещение слоев относительно друг друга вызывает между ними касательные усилия, т.е. силы вязкости. При ламинарном движении касательные напряжения при сдвиге слоев возникают в результате поперечного молекулярного переноса количества движения, т.е. носителями количества движения между слоями являются молекулы. [c.36]

Течение в заданном призматическом русле может быть равномерным или неравномерным, В зависимости от быстроты изменения глубины и скорости в направлении движения жидкости неравномерное течение может рассматриваться как медленно (плавно) изменяющееся или как быстро (и е п л а в н о) изменяющееся. В равномерном потоке трение на стенках находится в равновесии с потерями напора по длине и тем самым определяет связь между скоростью и глубиной при заданном расходе, В плавно изменяющемся потоке глубина изменяется очень медленно, так что трение на границах находится почти в равновесии с потерями напора. На поведение быстро изменяющихся потоков доминирующее влияние оказывают количество движения и силы инерции. Неравномерное течение будет рассмотрено в гл. 14. [c.318]

При движениях с очень большими числами Рейнольдса влияние трения делается совершенно ничтожным. Такие движения совпадали бы с движениями жидкости без трения, рассмотренными в 4-12 гл. II, если бы не было условия прилипания к стенкам, которому жидкость, лишенная трения, не может удовлетворять. Более детальное исследование показывает, что жидкость, обладающая малым трением, при движениях с большими числами Рейнольдса ведет себя вдали от стенок совершенно так же, как жидкость, лишенная трения но около стенок она образует вследствие трения тонкий пограничный слой, в котором скорость изменяется от значения, соответствующего движению без трения, до значения, соответствующего условию прилипания. Пограничный слой тем тоньше, чем меньше вязкость. Так как внутри пограничного слоя в направлении, перпендикулярном к движению, скорость изменяется довольно быстро, то даже при очень малой вязкости здесь получаются такие силы трения, которые сравнимы с силами инерции и поэтому не могут быть отброшены, как вдали от стенок, где они ничтожно малы по сравнению с силами инерции. [c.152]

Теоретические результаты для несжимаемой жидкости в большинстве получены с использованием теории погружения Г. Вагнера, в основу которой положены следуюш ие допуш ения относительное движение жидкости при очень быстром погружении тела совпадает с ее движением при обтекании непрерывно расширяющегося плоского диска (пластины) скорость расширения диска (пластины) равна скорости увеличения смоченной поверхности тела скорость обтекания равна скорости погружения. Эти гипотезы, справедливые для тел тупой формы, позволяют определить как силу удара, так и распределение давления по смоченной поверхности тела. Теория Г. Вагнера позволяет учитывать эффект встречного движения вытесняемой погружающимся телом жидкости, которое увеличивает смоченную поверхность и изменяет скорость изменения поверхности удара. [c.401]

Когда говорят о нестационарном пограничном слое, то обычно имеют в виду либо пограничный слой, образующийся при возникновении движения из СОСТОЯНИЯ ПОКОЯ, либо пограничный СЛОЙ, возникающий при периодическом движении. При движении, возникающем из состояния покоя, тело и жидкость ДО определенного момента времени находятся в состоянии покоя, а затем либо тело начинает двигаться в покоящейся жидкости, либо жидкость начинает набегать на покоящееся тело. При таком разгоне тела или жидкости в непосредственной близости от стенки образуется сначала очень тонкий пограничный СЛОЙ, в котором скорость течения быстро изменяется от скорости тела до скорости внешнего течения. При разгоне тела в свободном потоке непосредственно после начала движения во всем пространстве, за исключением очень ТОНКОГО пограничного слоя около тела, возникает потенциальное течение, т. е. течение без вращения частиц. Затем, по мере продолжения разгона, толщина пограничного слоя увеличивается, в связи с чем встает важный вопрос об определении того момента времени, когда в пограничном слое впервые начинается возвратное течение, влекущее за собой отрыв пограничного слоя. В 1 главы V мы привели точные решения уравнений Навье — Стокса для двух нестационарных течений, а именно для течения вблизи стенки, внезапно начавшей двигаться в своей собственной плоскости, а также для течения в трубе, внезапно возникшего из состояния покоя. Оба эти случая могут служить примерами разгонного течения с образованием нестационарного пограничного слоя. [c.378]

При ламинарном движении жидкости скорости в живом сечении потока изменяются постепенно от нулевых значений, у стенок до максимальных на оси трубы (рис. IV. ). Нулевые значения скорости у стенок объясняются прилипанием жидкости к ним. Жидкость, движущаяся в трубе, может быть представлена в виде отдельных бесконечно тонких цилиндрических слоев, которые перемещаются с различными скоростями, увеличивающимися к оси трубы (рис. 1У.2). Слои жидкости, движущиеся быстрее, увлекают за собой слои, движущиеся медленнее, и, наоборот, слои жидкости, движущиеся медленнее, тормозят слои, движущиеся быстрее. Происходит как бы скольжение цилиндрического слоя, движущегося с большей скоростью, по слою, движущемуся с меньшей скоростью при этом на смежных поверхностях слоев жидкости развиваются силы трения и из-за наличия сцепления частиц жидкости друг [c.93]

Подтекание жидкости к отверстию из ограниченною иространства (рис. 6.1, б), например при выходе из рабочей камеры аппарата, в основном подобно только что описанному. В этом случае поток в выходном отверстии также оказывает подсасывающее действие на поток в камере, ускоряя его движение. Подсасывающий эффект вблизи выхода также распространяется по сферическим или овальным поверхностям и быстро ослабевает с удалением от выходного отверстия вверх по потоку. Только вдали от выходного отверстия линии тока внутри камеры изменяют радиальное направление и становятся параллельными стенкам камеры (рис. 6.1,6). [c.137]

В более поздних конструкциях камер создание пересыщенного состояния пара достигается быстрым выпуском сжатого воздуха из вспомогательного объема через клапан Кх- В результате уменьшения давления во вспомогательном объеме резиновая диафрагма Д быстро опускается и происходит адиабатическое расширение газа и пара в рабочем объеме камеры на 25—35%, приводящее к понижению температуры и пересыщению пара. Пунктиром показано положение диафрагмы Д на опорной сетке S . Изменяя положение этой сетки, можно регулировать величину расширения газа и пара в рабочем объеме. Трубка служит для впуска сжатого воздуха во вспомогательный объем который возвращает диафрагму в исходное положение в конце каждого рабочего цикла. Сетка Si ограничивает движение резиновой диафрагмы вверх. Через трубку Кз заполняется рабочий объем газом и паром выбранной жидкости. Рабочий объем камеры ограничен стеклянными боковыми стенками А, верхним плоским стеклом В и металлической сеткой Si, покрытой черным бархатом (для получения темного фона). Для освещения рабочего объема сбоку ставится импульсная осветительная лампа. [c.47]

При турбулентном течении в любой точке пространства, занятого жидкостью, мгновенная скорость движения частиц жидкости, проходящих через эту точку, с течением времени изменяется как по размеру, так и по направлению. Явление быстрых изменений мгновенной скорости во времени называется пульсацией скорости. [c.55]

У дросселя, приведенного а фиг. 196, а, проходное сечение жидкости 2, направление движения которой показано стрелками, изменяется путем осевого перемещения иглы I. Недостатком дросселя этого типа является быстрый засор его. [c.224]

Очаговое испарение, когда процесс происходит из концов капилляров тела. Уровень жидкости в капиллярах совпадает с видимой геометрической поверхностью тела, таким образом, не вся внешняя стенка является зеркалом испарения. При очаговом характере испарения на омываемой средой поверхности происходит быстрое изменение объема вещества, которое даже может изменить характер движения в пограничном слое. [c.211]

В рассматриваемой установке величина амплитуды контролируется с помощью датчика, расположенного в верхней части установки. Сначала применялся тензометрический акселерометр, однако он быстро выходил из строя. Непосредственное измерение амплитуды, необходимое для тарировки акселерометра или других датчиков, производится с помощью микроскопа с калиброванной шкалой при работе вибратора в воздухе (как и во всех других описанных здесь установках). При этом исходят из предположения, что связь между движением образца и противоположного конца вибратора, на котором установлен датчик, не изменяется при изменении температуры, жидкости или других условий эксперимента. Резонансная частота установки несколько изменяется в зависимости от температуры, убывая от 20 кГц при комнатной температуре до П,Ъ кГц при погружении образца в жидкий металл с температурой 820 °С. Это происходит в результате уменьшения модуля упругости материала наконечника при высоких температурах. По-видимому, то же самое происходит и в других установках для исследования кавитации в жидких металлах с высокой температурой плавления. [c.455]

Рейка 1 связана с движущимся су-портом станка. Рейке 2 сообщается скорость, с которой должен двигаться супорт. При наличии одинаковых скоростей обеих реек ось А колеса 3 не изменяет своего положения. Если супорт станка движется быстрее заданной скорости, ось колеса 3 перемещается влево, поворачивает рычаг 4, вращающийся вокруг неподвижной оси В. и передвигает дроссель 5 вправо. Дроссель 5 закрывает проход жидкости к рабочему цилиндру суппорта и движение последнего замедляется. При отставании скорости супорта от заданной колесо 3 перемещается вправо, дроссель 5 — влево и проход жидкости к рабочему цилиндру супорта увеличивается. [c.308]

Если давление быстро возрастает вдоль стенки по направлению движения, то пограничный слой жидкости, прилипающий к стенке и обладающий меньшей кинетической энергией, чем другие слои, не может проникнуть в область с большим давлением. Поэтому этот слой постепенно совершенно останавливается, вследствие чего в рассматриваемом месте происходит накапливание жидкости, которая в конце-концов врывается в потенциальный поток, наполняя его вращающимися областями жидкости (вихри). Благодаря этому весь потенциальный поток в корне изменяется. С этим изменением связано другое распределение давления вдоль стенки силы давления имеют результирующую, действующую как сопротивление (сопротивление формы). Отрывание вихрей происходит периодически само собой. В некоторых случаях это отрывание вихрей происходит порази- [c.437]

Релаксация этого вида свойственна многоатомным газам, а также неассоциированным многоатомным жидкостям, в которых основными структурными элементами являются несложные молекулы. Когда звуковые волны проходят через такую среду, то во время сжатия молекулы сначала получают энергию как кинетическую энергию движения в направлении волны только после этого энергия перераспределяется между другими степенями свободы за счет столкновений. Аналогично, при расширении энергия передается молекулам сначала от трансляционных степеней свободы. Если для установления равномерного распределения энергии по трансляционным и, вообще говоря, вращательным степеням свободы достаточно нескольких столкновений, то, чтобы изменить распределение энергии по колебательным степеням, необходимо много столкновений, поэтому значительная величина времени релаксации связана с установлением равновесия между степенями, которые быстро приспосабливаются к изменению давления (трансляционными и вращательными), и колебательными степенями. Принято называть внешними трансляционные и вращательные степени свободы и внутренними колебательные степени. В результате этого статическую удельную теплоемкость при постоянном объеме можно представить в виде суммы двух членов [c.176]

В 1889 году Рейнольдс провел ряд экспериментов по течению в трубах. Один из его экспериментов показан в виде диаграммы на рис. 36. Длинная стеклянная трубка соединена с резервуаром, и нри добавлении красящего вещества иа входе в трубку можно было наблюдать течение через трубку. На малых скоростях красящее вещество образует тонкую прямую пить, параллельную оси трубы и показывающую, что по характеру течение является установившимся и спокойным. Этот тип течения мы называем ламинарным течением. Если скорость увеличивается ностеиенпо, то на определеппой скорости наблюдается неожиданное измепепие в характере течения нить становится крайне возбужденной и красящее вещество быстро растекается но всей трубе. Течение изменяется от ламинарного тина к колебательному или, скорее, носит хаотический характер, который мы называем турбулентным течением. Турбулентное течение намного больше распространено в природе и ип-жеиерпых приборах ио сравнению с ламинарным. Например, течение воды в реках и движение воздуха в атмосфере практически всегда турбулентно. Движения жидкостей, с которыми сталкивается инженер, в большинстве случаев турбулентные. [c.89]

Полностью обратимое поведение намагниченности, описываемое таким способом, связано с предположением о наличии свободных спинов, сделанным в гл. II. В реальном образце на спины действуют внутренние магнитные поля, возникающие в результате связей с соседними едерными спинами или с электронными спинами, если вещество не является идеально диамагнитным. Кроме того, на квадрупольные моменты ядер действуют локальные электрические поля. В жидкостях все эти поля хаотически и быстро изменяются вследствие броуновского движения молекул. В гл.VIII будет показано, при каких вполне общих условиях влияние этих полей вызывает необратимое экспоненциальное затухание поперечной намагниченности с постоянной времени Т - Считая, что эти условия удовлетворяются, рассмотрим последовательность опытов, каждый из которых начинается с поворота равновесной ядерной намагниченности Мо 90°-импуль-сом, за которым через время т, различное в каждом опыте, следует 180°-им-пульс. Амплитуда эха, наблюдаемого в момент времени 2т, должна быть пропорциональна ехр (—2т/Гг) что может быть использовано для операционного определения и измерения времени релаксации Гг- Этот метод (метод А) [31 отнимает много времени, так как между каждым измерением должно проходить время, в несколько раз большее Г чтобы ядерная намагниченность вновь успела достигнуть своего равновесного значения Мо- Другой метод (метод В) [3] состоит в наблюдении после Ш°-импульса в момент г = О амплитуд f n) эха в моменты времени 2т, 4т,. . ., 2лт,. . при наложении 180°-импульсов в моменты временит, Зт,..(2ге—1)т,. . . [c.58]

Будем теперь считать, что число Рейнольдса Ке потока очень велико. В таком случае нелинейные инерционные члены уравнений (1.6) будут существенно превосходить по величине члены, содержащие коэффициент вязкост]а, так что на первый взгляд может показаться, что влиянием вязкости здесь можно попросту пренебречь. На самом деле, однако, дело будет обстоять не совсем так отбрасывая члены с V в уравнениях 1.6), мы тем самым понижаем порядок этих дифференциальных уравнений, и решения получающихся упрощенных уравнений идеальной жидкости йе могут уже удовлетворить граничным условиям прилипания , требующим обращения в нуль скорости на всех твердых поверхностях, ограничивающих поток. В то же время хорошо иавестно, что для вязкой жидкости (со сколь угодно малым коэффициентом вязкости) прилипание обязательно должно иметь место. Поэтому при движениях вязкой жидкости, характеризующихся большим числом Рейнольдса, только вдали от твердых стенок течение будет близким к тому, которое могло бы иметь место в случае идеальной жидкости (с нулевой вязкостью) вблизи же от етенок образуется тонкий слой, в котором скорость течения очень быстро изменяется от нулевого значения на стенке до значения на внешней границе слоя, весьма близкого к тому, которое получилось бы при те-чении идеальной жидкости. Быстрое изменение скорости внутри этого так называемого пограничного слоя приводит к тому, что в его пределах влияние сил трения на деле оказываете вовсе не малым, а и ёщишм. тот порядок, что и влияние сил инерции. ..... [c.48]

Технологические жидкости являются однофазными или смесью, состоящей из двух, реже из трех фаз. Во всех случаях сплошной средой является жидкость, а дисперсной фазой — твердые частицы, несмешиваемая жидкость или газовые пузырьки. Любая комбинация дисперсных фаз внесет свои особенности в определение величин сопротивления перемещаемым в них деталям. Присутствие посторонних включений в сплошной среде исказит картину распределения скоростей в слоях, которая бывает в однофазной жидкости, так как взвешенные частицы искривляют пути движения отдельных частиц жидкости и вызывают некоторое перемешивание слоев. При этом происходит более быстрый переход ламинарного движения к турбулентному. Однако и до перехода к турбулентному режиму присутствие взвешенных частиц влияет на сопротивление течению лодкости. Твердые частицы сужают пространство, занятое струями жидкости, и увеличивают средний градиент скорости в поперечном сечении потока, а вместе с этим и градиентные силы трения. Но общая закономерность течения тех нологической жидкости не изменится. Поэтому все технологиче ские жидкости будем рассматривать как вязкие несжимаемые и при решении задач использовать метод, применяемый в механике однофазных жидкостей. Все особенности характеристик технологических жидкостей, существенно влияющие на механику движения [121 деталей, следует учитывать эквивалентными коэффициентами приведения (рис. 188). [c.206]

ГО чтобы воспользоваться условием с/ = onst, расчеты выполнены для d = = 10 м с коэффициентом несферичности / 1,5. Согласно рис. 3-10 стабилизация пульсационной скорости твердой частицы наступает в жидкости практически мгновенно, а в газе тем быстрее, чем меньше Re. Величина коэффициента скольжения фг- практически не изменяется по ходу потока за исключением небольшого начального участка. При этом коэффициент скольжения фв увеличивается, достигая стабильного и большего значения, для воды быстрее, чем для газа. Последнее характеризует различное влияние разгонного участка при изменении рода несущей среды. Таким образом, показана возможность расчета пульсационных скоростей твердой частицы в турбулентном потоке на основе решения уравнения пульсаци-онного движения частицы при учете наиболее общего выражения силы сопротивления частицы для всех режимов ее обтекания. [c.108]

Пневмогидравлические силовые головки. В пневмогидравли-ческих силовых головках движение подачи обеспечивается с помощью сжатого воздуха. Но если для этой цели взять обычный пневмоцилиндр, скорость подачи не будет постоянной. При впуске воздуха в цилиндр шток сначала пойдет медленно, затем все быстрее и к концу хода приобретает максимальную скорость. Чем длиннее ход щтока, тем неравномерность движения больше. Вот поэтому пневматический привод приходится дополнять гидравлической системой регулирования. Принцип ее действия не сложен. Поршень, движущийся под действием сжатого воздуха, вытесняет масло из полости гидроцилиндра через отверстие малого сечения. Так как скорость протекания жидкости сохраняется примерно постоянной, обеспечивается соответствующее постоянство скорости движения поршня. Изменяя сечение отверстия, можно регулировать скорость подачи. [c.226]

При движении в соплах давление и температура пара, переносящего взвешенные в нем капли жидкости, изменяется в направлении расхода. Возникает вопрос, насколько температура поверхности капелек отстает от температуры окружающего их пара при тех темпах изменения параметров, которые характерны для течения в соплах, а также, с какой скоростью происходит выравнивание температур в пределах самой капли. Стодола [Л. 78], рассматривая теплопроводность сферы малого радиуса, показал, что температурное поле внутри капли выравнивается очень быстро и за это время капля может сместиться лишь на малый отрезок. Вегенер и Мак [Л. 10] приводят результаты расчетов Гилмора, согласно которым наибольшая разность температур в пределах капли радиуса до 10 мм менее 0,02 град. Таким образом, в масштабе времени прохождения сопла можно считать, что температуры в центре капли и на ее поверхности практически одинаковы. [c.137]

Величина т считается постоянной и равной для стационарного потока 0,4. Обратная величина 1/т = v /D является аналогом турбулентного числа Прандтля. Следует отметить, что уравнением (399) устанавливается линейная связь между диффузионным потоком энергии турбулентности и градиентом дЕ/ду. Такая связь, вероятно, правомерна только при условии, если турбулентная вязкость изменяется квазистационарно это может быть только в том случае, если турбулентность в каждой точке равновесна. На самом же деле известно, что крупномасштабные и мелкомасштабные вихрн ведут себя по-разному. Так, например, при вырождении однородной турбулентности за решеткой мелкомасштабные вихри вырождаются быстрее, чем крупномасштабные, что приводит к изменению спектра турбулентных пульсаций. Следовательно, в нестационарном движении может наблюдаться запаздывание по времени турбулентной вязкости (релаксация), как и в случае движения неньютоновской жидкости. В этом случае необходимо ввести еще дополнительную константу, т. е. [c.188]

Создавалось впечатление, что среди рассматриваемых частиц нет таких, о которых с уверенностью можно было бы сказать, что их движение прямолинейно. В то же время более быстрые частицы могли рассматриваться как очень 1медленные. Иногда оказывалось, что группа таких более быстрых частиц претерпевала неожиданно большие боковые отклонения, и тогда замечалось, что медленно движущиеся частицы также стремятся, правда незначительно, изменить свое направление. Далее, наблюдалось, что две или больше медленных частиц, часто далеко расположенных друг от друга, одновременно меняли направление. Это явление можно объяснить тем, что вынужденное ускоренное движение основного потока увлекает за собой поверхностный слой. Дальнейшее доказательство, что турбулентный поток жидкости вблизи поверхности связан с перемещением относительно больших масс, было получено в опытах с вращающимся объективом, который описывается ниже. [c.123]

При изучении стационарных течений вязкоупругих жидкостей возникает аналог трансзвуковой проблемы аэродинамики, поскольку уравнение дтя завихренности может изменять тип. Обзор лтературы по этой задаче имеегся в [88]. Эффект переходного течения наблюдается при наличии точечного стока в пространстве и в движениях, возмущаемых твердыми телами в канале с волнообразными стенками, при быстром течении жидкостей в отверстиях, на входе в плоскую трубу. Для плоского течения типа Куэтга вопрос изучался в [93]. [c.56]

Исследование гидроноршневого насоснОго агрегата при различных режимах работы показало, что разность скоростей движения поршня вверх и вниз быстро увеличивается с увеличением нагрузки и давления рабочей жидкости. При постоянной нагрузке эта разность уменьшается с увеличением числа ходов, причем главным образом за счет увеличения скорости поршня вверх, так как скорость движения вниз изменяется очень мало. Явления эти легко объяснимы. Полученные данные показывают, что для [c.153]

Чем определяется возникновение турбулентности, мы скажем ниже, в ИЗ, а здесь отметим, что распределение средней скорости при турбулентном потоке по диаметру трубы совсем иное (рис. 308), отлвдное от того, что мы видели при ламинарном движении (см. рис. 305). При завихренном движении средняя скорость почти по всему сечению трубы остается почти постоянной и только вблизи стенок быстро спадает до нуля, пограничный слой вблизи стенок занимает сравнительно небольшую долю потока, а в центре поле скоростей почти однородно и более похоже на то, которое должно быть в трубе при отсутствии вязкости жидкости. При слоистом движении (см. рис. 305) нет четкого пограничного слоя, во всех частях трубы поле скоростей изменяется из-за сил вязкости так же, как вблизи стенок, можно даже сказать, что в этом случае пограничный слой занимает весь поток жидкости. [c.381]

Только с помощью размерных значений можно показать, как это подразумевает первоначальное предположение, что произведение диаметра, скорости и плотности будет изменяться прямо пропорционально вязкости. Постоянная пропорциональности вычисляется иными средствами. Могут быть найдены и другие многочисленные примеры постоянства групп переменных с одним параметром. На границе между реками и быстрыми потоками отношение У1УёУ равно единице. При гидростатическом распределении давления величина —8р1у8г тоже равна единице. При медленном движении малых шарообразных частиц в вязкой жидкости величина Р хУВ равна Зп. А для волн с минимальной скоростью на поверхности жидкости величина kY уЬ равна 2я. Так как первые две из указанных величин обычно называют числами Рейнольдса и Фруда, логически и остальные могут быть названы числами Архимеда, Стокса и др. [c.15]

При увеличений числа оборотов муфта центробежного регулятора 1 перемещается вверх, переставляя вниз золотник 2. Жидкость из золотника направляется в правую полость сервомотора 3, перемещая поршень 4 налево, в результате чего изменяется положение регулирующего органа и число оборотов уменьшается. Одновременпо, когда поршень движется в сторону закрытия, приводится в движение посредством рычагов 5 и б поршень 7 катаракта холостого спуска. Катаракт быстро перемещается вниз, переставляя посредством рычага 13 золотник 8 вверх. При неподвижном направляющем аппарате клапан 9 холостого спуска удерживается в закрытом положении поршнем 12 сервомотора, под который из золотника 8 подводится жидкость под давлением. Для этого золотник имеет отрицательное перекрытие, т. е. имеет небольшую щель между кромкой буртика и рабочим окном. При перемещении золотника вверх нижняя полость сервомотора соединяется со сливом, вследствие чего клапан холостого спуска открывается. При этом на входной спирали отводится нужное количество воды для предотвращения гидравлического удара. Рычаги 10 и 11 служат для возврата золотника 2 в среднее положение. При возвращении золотника 8 в исходное положение жидкость под давлением снова будет поступать под поршень сервомотора, перемещая пор-шень 12. При этом клапан 9 будет медленно закрываться, преодолевая гидравлическое давление. При уменьшении числа оборотов клапан 9 остастся закрытым. Это достигается применением обратного кла-па1 а а в поршне катаракта 7. [c.471]

Характер границ между жидкими полупроводниками и ионными, молекулярными или металлическими жидкостями во многом такой же, как и для твердых веществ. Однако особенности жидкого состояния приводят и к важным различиям. Как уже - отмечалось, диффузное движение атомов в жидкости может играть особую роль в электронном переносе, если электроны на- ходятся в локализованных состояниях. Другое отличие, обуете ловленное широкой областью стехиометрии, которая может иметь место в жидком состоянии, состоит в том, что электронная структура изменяется непрерывно в соответствии с изменениями химического состава. Мы считаем это наиболее важной характерной чертой поведения жидких полупроводников. Указанная характеристика дает благоприятную возможность для развития более глубокого понимания одной из основных проблем физики и химии конденсированных веществ, а именно взаимосвязи между электронной структурой и атомной или химической структурой вещества. Представляется вероятным, что химическая структура многих систем жидких полупроводников основана на ковалентной связи, но в противоположность обычным молекулярным жидкостям в этом случае высокотемпературная и химическая обстановка такова, что получающиеся молекулярные частицы не являются хорошо идентифицируемыми, особенно в настоящее время. Таким образом, быстро меняющееся динамическое равновесие между различными конфигурациями атомов, по-видимому, играет роль в определении влияния изменений температуры и химического состава. В добавление к изложенному выше связи, имеющие мес льнлиах [c.17]

При проектировании операций обработки на станках с программным управлением на первом этапе разрабатывают технологический процесс обработки заготовки, определяют траекторию движения режущих инструментов, увязывают ее с системой координат станка и с заданной исходной точкой и положением заготовки, устанавливают припуски на обработку и режимы резания. На этом этапе определяют всю предварительную обработку заготовки, ее базы и необходимую технологическую оснастку. В конце первого этапа составляют расчетно-технологическую карту (РТК) с чертежом, на котором вместе с контуром детали наносят траекторию движения инструмента. На втором этапе рассчитывают координаты опорных точек траектории от выбранного начала координат, производят аппроксимацию криволинейных участков профиля детали ломаной линией с учетом требуемой точности обработки устанавливают скорости движения инструмента на участках быстрого перемещения, замедленного подвода к детали и на участках обработки определяют необходимые команды (включение и выключение подачи, изменение скорости движения, остановы, подачу и выключение охлаждающей жидкости и др.), продолжительность переходов обработки и время подачи команд. Второй этап наиболее трудоемок. При обработке сложных деталей он выполняется с использованием электронно-вычислительных машин для простых деталей применяют настольные клавищные машины. На третьем этапе оператор-программист кодирует технологическую и числовую информацию с помощью ручного перфоратора и записывает ее на перфоленту. Для сложных деталей эта работа выполняется на электронновычислительной машине. При использовании станков с магнитной лентой информация с перфоленты записывается на магнитную ленту с помощью интерполятора, установленного вне станка. Применение систем автоматического программирования уменьшает время подготовки управляющих программ в 30 раз, а себестоимость их выполнения в 5—10 раз. В системе управления несколькими станками от одной ЭВМ блок памяти используется как централизованная управляющая программа ЭВМ управляет также работой крана-штабелера на промежуточном складе, а также работой роботов-манипуляторов, обслуживающих станки (для установки и снятия обрабатываемых заготовок). В функции ЭВМ входит также диспетчирование работы участка станков и учет производимой продукции. Применение этих систем позволяет уменьшить число работающих и радикально изменяет условия труда в механических [c.265]

Теперь рассмотрим, какие особенности реальных плоских звуковых воли предотвращают эт невозможные деформации волновых профилей в общем случае, а затем исследуем, принимая во внимание эти особенности, реальную волну, порожденную импульсным движением поршня в жидкость. Заметим, что единственными особенностями, которые могут изменить наши заключения о распространении простых волн, являются диссипативные процессы, так как теория Римана (разд. 2.8), лежащая в основе наших заключений, точна только для недиссинативных волновых процессов. Среди разл чных диссипативных процессов, рассмотренных в разд. 1.13 и 2.7, мы должны установить, следовательно, может ли какой-нибудь из них вызвать эффекты, достаточно большие и быстрые, чтобы противостоять мощной тенденции к быстрому преобразованию волнового профиля, показанному на рис. 31 и 32. [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...