Градиентная сила

Таким образом силовое поле, о котором идет речь в рубр. 26—29 текста, является консервативным, если представляющее его геометрически векторное поле градиентное. Сила поля в этом случае есть градиент потенциальной функции. [c.383]

Таким образом, транспозиция заключается в замене aik на В этом случае принято говорить, что обобщенные силы преобразуются контра-градиентно по отношению к обобщенным скоростям. [c.268]

Мощность сил взаимодействия фаз в градиентном потоке [c.7]

Если принять далее градиентную зависимость термодинамических сил от соответствующих потенциалов = где — коэффициент [c.454]

Используя законы сохранения энергии и массы, а также систему обобщенных уравнений Онзагера для случая градиентной зависимости между термодинамическими силами и соответствующими потенциалами переноса, получаем систему дифференциальных уравнений переноса [c.412]

Запишем осредненные уравнения турбулентного движения для переноса завихренности при следующих предпосылках I. физические свойства жидкости постоянны за исключением изменения плотности, учитываемого в члене массовых сил 2. Течение стабилизовано вдоль трубы, т.е. изменение всех гидродинамических величин по продольной координате пренебрежимо мало 3. Молекулярный перенос пренебрежимо мал по сравнению с турбулентным 4. Уравнения линеаризованы 5. Тангенциальный перенос завихренности мал по сравнению о радиальным б. Турбулентный перенос завихренности представляется в градиентном виде, [c.189]

В градиентном поле скоростей, в результате чего капли приобретают вращательное движение и под действием возникающей подъемной силы перемещаются от стенок канала к ядру потока. Действительно, в момент возникновения и в процессе дальнейшего движения капли имеют скорость несколько меньшую, чем скорость пара. Следовательно, относительная скорость пара у внешней поверхности каждой капли будет больше, чем у той ее поверхности, которая находится вблизи стенки, и подъемная сила будет направлена в сторону больших скоростей пара (к ядру потока). [c.36]

В последние годы для автоматизированной сборки соединений используют контроль силы затяжки по градиенту момента на ключе (градиентный контроль) [13]. Однако для реализации на практике этого метода контроля болты следует изготовлять из высокопластичных материалов, [c.332]

Т. е. в момент скорости поршней и Rp сравнялись, а ускорение поршня Rp по абсолютной величине больше аналогичной величины для поршня Ясно, что в силу неравенства (2.11) такой момент т < найдется. Тогда, вычисляя при i = = т разность времен At = tk tp, соответствующих возникновению градиентной катастрофы, получим [c.406]

В правую часть для градиентного течения необходимо добавить силу давления, равную [c.128]

Поле давлений в плоскости меридиана имеет следующую структуру. Вблизи поверхности земли градиент давления возникает вследствие градиентного ветра, имеющего здесь небольшую скорость щ, и поэтому он также мал. На границе зоны пассатов и западных ветров находится область высокого давления около экватора и вблизи полюсов находятся области низкого давления. Значительно большие значения имеют разности давлений на высоте, где они уравновешиваются кориолисовыми силами, связанными с западными ветрами. Высоко над экватором расположена область особенно высокого давления, вызванная устремляющимися вверх теплыми массами воздуха наоборот, высоко над полюсом расположена область особенно низкого давления. [c.523]

Тепловыми скоростями молекул можно пренебречь (они в среднем весьма малы по сравнению со скоростью движения спутника по орбите) градиентный эффект также не будем рассматривать. Рассмотрим только эффекты, указанные в пунктах 1 и 2. Компоненты момента аэродинамических сил по осям, связанным со спутником, в общем случае зависят от ориентации этих осей относительно набегающего потока и от компонент р, д, г угловой скорости вращения спутника относительно потока. Ввиду малости линейной скорости вра-шения оболочки спутника по сравнению со скоростью движения центра масс спутника зависимость момента сил от р, д, г можно принять линейной. Пусть /, к — единичные векторы по главным центральным осям спутника. Тогда вектор момента аэродинамических сил [c.36]

При индукционном нагреве металлов в качестве важнейших используются критерии, отражающие качество нагрева, производительность, энергетические показатели. Рассмотрим вначале оптимизацию конструктивных параметров индукционных установок по критерию обеспечения максимального приближения температурного поля заготовок к требуемому. В технологической линии обработки цилиндрических заготовок из алюминиевых сплавов индукционная печь — пресс наиболее слабым звеном с точки зрения производительности является пресс. Как было показано в работе [156] и других, скорость прессования может быть значительно увеличена за счет создания градиента температуры по длине заготовки. Поэтому задача проектирования установок, позволяющих нагревать заготовки с заранее заданным распределением температуры по длине, является актуальной. Индукционные нагревательные устройства в силу их специфических особенностей наиболее перспективны для формирования температурных полей со сложными законами распределения, в частности для градиентного нагрева заготовок. [c.248]

На основании седиментационно-го анализа диаметры частиц окислов железа и шлама в воде ТЭС составляют в основном 0,5—50 мкм. Таким образом, задача их удаления сводится к анализу сил взаимодействия между движущейся частицей определенного размера и магнитным полем, организованным в потоке обрабатываемой воды. Как известно, заметное воздействие на частицу будет оказывать только градиентное (неоднородное) магнитное поле, в однородном же частица будет только ориентирована за счет собственного дипольного момента в направлении поля. Достаточно градиентное поле может быть получено при размещении в однородном магнитном поле ферромагнитного кускового материала, например шаров. [c.143]

На первый взгляд, может показаться, что, используя световое давление, можно создать трехмерную ловушку для нростраи-ственной локализации нейтральных атомов ). В частности, из-за спадания напряженности светового поля в сечении лазерного Луча при удалении от его оси на атом, движущийся поперек оси пучка, действует градиентная сила ), препятствующая его выходу из пучка. Однако по ряду причин ни одна из предложенных конкретных схем ловушек, основанных как на световом давлении, так и на градиентных силах, не решает проблему длительной локализации холодных атомов [8]. [c.106]

Градиентная сила. Сила, обусловлепная градиептом электромагнитного ноля, называется градиентной силой Gv a( o)V(), где a((i>) — поляризуемость квантовой системы, а —средняя (за много периодов) интенсивность излучения [13]. Надо иметь в виду, что большая интенсивность лазерного излучения обусловливает большую градиентную силу, которая легко может достигать величины больше 10 В/см в пучке и больше 10 В/см при фокусировке излучения. [c.108]

Градиентные силы, действующие на заряд в стоячей электромагнитной волне. Обратимся теперь к частному случаю механического (пондеромоторного) действия сгоячей световой волны. [c.97]

Эффект стоячести световой волны состоит в том, что в ней в отличие от бегущей волны нет ненулевых средних за период потоков энергии. Зато в ней есть средние градиенты поля, которые, как мы увидим, проявляются в наличии градиентных сил, действующих на заряд, помещенный в стоячую световую волну. [c.97]

Технологические жидкости являются однофазными или смесью, состоящей из двух, реже из трех фаз. Во всех случаях сплошной средой является жидкость, а дисперсной фазой — твердые частицы, несмешиваемая жидкость или газовые пузырьки. Любая комбинация дисперсных фаз внесет свои особенности в определение величин сопротивления перемещаемым в них деталям. Присутствие посторонних включений в сплошной среде исказит картину распределения скоростей в слоях, которая бывает в однофазной жидкости, так как взвешенные частицы искривляют пути движения отдельных частиц жидкости и вызывают некоторое перемешивание слоев. При этом происходит более быстрый переход ламинарного движения к турбулентному. Однако и до перехода к турбулентному режиму присутствие взвешенных частиц влияет на сопротивление течению лодкости. Твердые частицы сужают пространство, занятое струями жидкости, и увеличивают средний градиент скорости в поперечном сечении потока, а вместе с этим и градиентные силы трения. Но общая закономерность течения тех нологической жидкости не изменится. Поэтому все технологиче ские жидкости будем рассматривать как вязкие несжимаемые и при решении задач использовать метод, применяемый в механике однофазных жидкостей. Все особенности характеристик технологических жидкостей, существенно влияющие на механику движения [121 деталей, следует учитывать эквивалентными коэффициентами приведения (рис. 188). [c.206]

Область А — А/ т>22—30. В ядре потока — без-градиентное по скорости движение без смещения и поперечных передвижений частиц. В пристенном слое — падение скорости и изменение характера движения из-за разрыхленности. Последнее вызвано вращением, перемещением и проскальзыванием частиц в пределах пристенной зоны. Этот пристенный эффект объясним возникновением пар сил трения на стенке канала и на границе с ядром потока, создающим соответствующие моменты вращения (по часовой стрелке). Влияние диаметра канала по данным [Л. 30] представлено на рис. 9-3. Доля влияния пристенного слоя на общий характер движения и на структуру слоя мала. Поэтому область А можно назвать областью автомодельности относительно A/Wt (областью широких каналов). [c.293]

В дисперсно-кольцевом потоке наряду с процессом уноса капель жидкости с поверхности пленки протекает и обратный процесс — процесс осаждения капель из ядра на поверхность пленки. Это обусловлено наличием градиента скорости dwidy в потоке пара в непосредственной близости от поверхности пленки. Капли жидкости оказавшиеся в результате турбулентных пульсаций в градиентном слое потока пара, испытывают действие силы, аналогичной подъемной силе Жуковского [47] [c.233]

В зависимости от рода сил различают неск. типов Д. л. ч. ллектрич., полйризац., гравитац., градиентный. Электрическим дрейфом наз. Д. 3. ч. в однородном постоянном электрич. поле Л, перпендикулярном магн. полю (скрещенные электрич. и маги. поля). Электрич. ноле, действующее в плоскости ларморовской окружности, ускоряет движение частицы в тот иолуперпод ларморовского вращения, когда [c.17]

Плазменный слой образован плазмой СВ, нагретой внутримагнитосферными процессами до 5-10 К, и ускоренными ионосферными ионами. Ток, ответственный за резкое изменение направления магн. поля в долях хвоста, протекает в нейтральном токовом слое внутри плазменного слоя. Этот ток поперёк хвоста направлен с утренней стороны на вечернюю. Он обусловлен дрейфом заряженных частиц под действием центробежной силы (центробежный дрейф) д силы, связанной с градиентом магн. поля градиентный дрейф). [c.13]

У градиентных приёмников подвижная система подвергается с обеих сторон воздействию звукового поля и результирующая сила определяется разностью Др звуковых давлений на двух акустич. входах системы, находящихся на расстоянии d друг от друга F = угол падения звуковой волны относительно акустич. оси преобразователя. Направленность такого приёмника описывается ф-цией OS0, причём макс, выходной сигнал имеет место при осевом падении звуковой волны, т. е. при 0 = 0 и 0 = 180°, а при 0 == 90° выходной сигнал равен нулю. [c.151]

Разность скоростей фаз в ядре потока (на значительном расстоянии от тела) и у омываемых поверхностей приводит к необходимости учета механического взаимодействия между жидкими (или твердыми) частицами и паровой фазой. Следует также иметь в виду, что это взаимодействие происходит в условиях значительных градиентов скоростей паровой фазы у поверхности тела. Капли жидкости, попадая в пограничный слой, тормозятся, отдавая часть своей кинетической энергии пару. В результате полнота профиля скоростей пара увеличивается, наступает более ранняя турбулиза-ция потока, вероятность отрывных явлений уменьшается. Однако необратимые потери энергии в пограничном слое возрастают, что обусловлено возрастающей разностью скоростей фаз и увеличением градиента скоростей пара в пограничном слое. Двигаясь в градиентном поле, частицы жидкости приобретают вращательное движение, в результате чего появляются дополнительные силы, стремящиеся прижать (или оттолкнуть) частицы к поверхности тела. Это приводит к дополнительному изменению концентрации по сечению и вдоль потока и дополнительным потерям энергии. Особенно сложными и трудно поддающимися расчету являются неравновесные [c.275]

Отмеченное свойство известно в теории поля [53] как калибровочная (или градиентная) инвариантность физических величин по отношению к такому же преобразованию потенциала поля лоренцовой силы [25. [c.138]

Среди предположений, сделанных при выводе этих формул, весьма существенна гипотеза лагранжевой инвариантности переносимой субстанции. Как было упомянуто выше, для химически активной газовой смеси, стратифицированной в гравитационном поле, указанная гипотеза в общем случае не справедлива, и в соотношения (3.3.19 ), (3.3.3 ) и (3.3.15 ) необходимо вводить поправку, учитывающую влияние неоднородного распределения энтропии (температуры) и состава на эффективность турбулентного перемешивания. Такого рода поправка к турбулентным коэффициентам переноса в многокомпонентной смеси может быть найдена, вообще говоря, при использовании так называемой К-теории многокомпонентной турбулентности (см. разд. 4.3.9.). В однородной стратифицированной среде (например, в хорошо перемешанной нижней атмосфере планеты) этот эффект возникает только из-за имеющихся вертикальных градиентов температуры в отдельных областях пространства, благодаря чему появляются дополнительные силы плавучести архимедовы силы) способствующие, или препятствующие образованию энергии турбулентности (см. 4.2). Для учета этого факта Прандтлем был предложен безразмерный критерий- градиентное число Ричардсона Ш = ( / < Т >)(< Т >,3+ gl <Ср >)/(< >,з) (см. формулу (4.2.32)). Исходя из соображений теории подобия, естественно предположить, что все безразмерные характеристики турбулентного потока являются определенными функциями числа / I. Для того, чтобы учесть влияние сил плавучести в соотношениях (3.3.20), (3.3.3 ) и (3.3.15 ), можно использовать следующие поправки к масштабу Ь [c.159]

Здесь и п и) — касательная и нормальная к границе компоненты скорости буквенный индекс означает дифференцирование по соответствующей переменной. В уравнениях движения (5.1.27), (5.1.28), полученных из (5.1.16), градиентные слагаемые, связанные с силой тяжести и неинерциальностью системы отсчета, включены в давление. Поскольку среднее положение границы раздела предполагается стационарным, гидростатическая и связанная с поверхностным натяжением части, определяющие это положение, не входят в баланс нормальных напряжений (5.1.32). [c.197]

Остановимся на выводе уравнений теории сверхпроводимости в модели, в которой электроны взаимодействуют друг с другом через посредство электрон-фононного взаимодействия. Разумеется, такая модель страдает тем же недостатком, что и рассмотренная выше схема, поскольку в ней не учитываются действующие в металле кулоновские силы. Тем не менее она, конечно, имеет более непосредственный физический смысл, чем модель с четырехфермионным взаимодействием, хотя в смысле получения практических результатов последняя несколько удобней. Основное преимущество фононной модели состоит, прежде всего, в том, что гамильтониан электрон-фононного взаимодействия (32.1) является градиентно-инвариантным с самого начала в отличие от схемы с гамильтонианом четырехфермионного взаимодействия (32.2), являющейся градиентно-инвариантной только приближенно в силу соотношения 7 Шд. Что же касается этого соотношения, то оно выполняется, вообще говоря, лишь в приближении слабой связи ). Ниже мы покажем, что ограничение слабой связи не является существенным в теории сверхпроводимости и что фактическим малым параметром рассматриваемой теории служит только отношение u)д/s 7< l —10" 10 , где и — скорость звука в теле, а V — скорость электронов на поверхности Ферми) 2). Мы ограничимся выводом уравнений при абсолютном нуле температур. [c.388]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...