ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы ч. I, разд. 2.41, и ч. II, п. 3.161). Дисперсионное соотношение было заменено функцией со(й) при й = 0 (пренебрежение членом рй ). Такая замена привела к тому, что в волновом уравнении для отсутствуют какие-либо явные пространственные зависимости (производные по г). При колебаниях изолированных друг от друга и распределенных в пространстве молекул возможно произвольное пространственно-временное соотношение фаз между колебательными координатами, которое может быть обусловлено внешними воздействиями (ср. хотя бы допущения, относящиеся к активному комбинационному рассеянию, п. 3.161); в частности, возможно также когерентное движение согласно уравнению (3.16-38). Отсюда можно заключить, что колебания молекул в жидкости (если только молекулы не движутся слишком быстро) могут рассматриваться как колебания длинноволновых фононов. Это положение можно сделать наглядным также и иным способом: соотношения для описания длинноволновых оптических решеточных колебаний в принципе не изменяются, если представленную на фиг. 43в модель интерпретировать как молекулярный кристалл, т. е. считать силовую постоянную Сг малой по сравнению с С]; в предельном случае мы перейдем к изолированным молекулам. [Выходные данные]