Собственная плоскость

Благодаря локальной записи голограмма сфокусированного изображения всегда восстанавливает изображение в своей собственной плоскости, которое не меняет размеров, формы и области локализации при изменении длины волны и положения восстанавливающего источника или при изменении положения опорного источника, служащего для получения голограммы. Поэтому требования к пространст- [c.46]

Ламинарное движение между двумя параллельными плоскостями, находящимися на расстоянии а друг от друга, одна из которых неподвижна, а другая движется в собственной плоскости с постоянной скоростью и в направлении оси х, называется движением Куэтта. Определяющие коэффициенты для такого движения вычислены по формулам (2.7) - (2.20) и приведены в табл. 2.1. [c.42]

Анализатор А пропускает только колебания (пли компоненты колебаний) в его собственной плоскости поляризации. Если эта плоскость расположена под прямым углом к плоскости поляризации поляризатора и если при этом модель удалена, анализатор А не будет пропускать света и экран будет темным. Рассмотрим теперь, что произойдет в присутствии модели. Компоненты (г), достигшие анализатора, можно представить в виде [c.166]

Висячие мосты. Будем предполагать, что подвесные стержни вертикальны, находятся на одинаковых расстояниях друг от друга и одинаково нагружены. Мы будем пренебрегать весом этих стержней и каната. Будем, наконец, предполагать, что канат симметричен относительно вертикальной плоскости, перпендикулярной к его собственной плоскости, и что он абсолютно гибок и нерастяжим. Примем вертикальную плоскость, содержащую канат, за плоскость чертежа, прямую ее пересечения с плоскостью симметрии за ось у и прямую хх ее пересечения с плоскостью моста, которая предполагается горизонтальной, за ось х. Будем предполагать число стержней четным, т. е. что в середине многоугольника имеется горизонтальное звено (рис. 83). Обозначим через а расстояние между [c.158]

Для определения характера текстуры измерялась интенсивность рассеяния при повороте образца в собственной плоскости. Оказалось, что [c.204]

Четыре точки одинаковой массы соединены нитями, образующими стороны ромба AB .D. Доказать, что система может вращаться в своей собственной плоскости около центра О, не изменяя своего вида, с заданною угловою скоростью. [c.303]

Пример. Однородная бесконечная цепь вращается в собственной плоскости, образуя круг исследовать малые колебания при установившемся движении. [c.250]

Теорема Эйлера эквивалентна утверждению, что для любых двух ориентаций тела можно указать единственную фиксированную в теле прямую 0L, направление которой (равно как и направление вращения) остается неизменным. Любая прямая, фиксированная в теле и параллельная 0L, остается после вращения параллельной первоначальному направлению. Сечение тела плоскостью, перпендикулярной к 0L, может быть переведено в конечное положение путем перемещения в своей собственной плоскости. [c.105]

Можно отметить также, что та же форма характеристической функции эллиптического движения при помощи нашего общего метода приводит к следующим любопытным, но не новым свойствам эллипса, заключающимся в том, что если провести к такой кривой две касательные из какой-либо общей внешней точки, то эти касательные стягивают равные углы в одном фокусе, а также стягивают равные углы и в другом. И обратно, если какая-нибудь плоская кривая обладает этим свойством, будучи отнесена к неподвижной точке в своей собственной плоскости, которая может быть принята за начало полярных координат г, в, то эта кривая должна удовлетворять следующему уравнению [c.211]

Аналогичные выражения получаются для плоской пластины, совершающей колебания в собственной плоскости. [c.82]

Пластина совершает гармонические колебания в собственной плоскости в направлении действия поля внешних сил со скоростью Uf (t) [45]. Для определения влияния этих колебаний на интенсивность теплоотдачи и касательные напряжения на стенке рассматривается исходная система уравнений, аналогичная уравнениям (334) и (341), с теми же допущениями. [c.151]

Предположим, что жидкость занимает правое полупространство х 0 и ограничена плоской поверхностью дг=0. Гравитационное поле g выделяет направление, которое антипараллельно оси у. Будем считать, что оси х, у взаимно перпендикулярны. Вдоль направления оси у во всем полупространстве имеется постоянный градиент температур дТ(,1ду = у. Пусть ограничивающая жидкость поверхность может колебаться в собственной плоскости вдоль оси у с частотой со, а температура поверхности меняется во времени по гармоническому закону. Требуется определить возникающее при этом установившееся движение и распределение температур в жидкости. Сформулированная задача является типичной двумерной задачей совместной свободной и вынужденной конвекции и описывается следующей системой уравнений [c.252]

В каждом конкретном случае для заданных параметров пружины (г з, с, К, [X и др.) решение можно реализовать с помощью ЦВМ. Наиболее просто такое решение получается для условного шарнирного опирания концов, когда поворот концов разрешен только относительно нормали. На рис. 8 показаны графики частотного уравнения для этого случая [9]. При решении уравнения не учтены инерция поворота сечений проволоки, сжатие и срез проволоки, т. е. параметры, практически не оказывающие заметного влияния на частоту. Две сплошные кривые 1 на рисунке соответствуют двум сериям частот винтового пространственного стержня при г з = 5° две прямые линии 2 и 3 в левой части рисунка соответствуют частотам продольных и крутильных колебаний эквивалентного бруса в правой части штриховыми линиями 4 ц 5 показаны две серии поперечных частот эквивалентного бруса две кривые (ij) = 0) соответствуют частотам кольца в продольном направлении и в собственной плоскости. [c.58]

Колебания плоского витка в собственной плоскости описываются системой уравнений (8), которая для пружины имеет следующий вид [3, 9] [c.59]

Сменные приставки позволяют анализировать крупнозернистые образцы (вращение образца в собственной плоскости), получать прямые и обратные полюсные фигуры, вести съемки при высоких (до 2200 °С) и низких (до —180°С) температурах, исследовать и ориентировать монокристаллы. [c.121]

Условие устранения дисторсии приводит к кубическому уравнению относительно f, один корень которого тривиален = 0) и соответствует отсутствию дисторсии у ДЛ в ее собственной плоскости [см. соотношения (1.31)]. Из решения квадратного уравнения найдем остальные два корня [c.67]

Таким образом, для компенсации трех полевых аберраций — комы, астигматизма и дисторсии — остаются три параметра г, d и dp Если апертурная диафрагма помещена в плоскость ДЛ, то аберрации дублета складываются из аберраций толстой РЛ с вынесенным зрачком, коэффициенты которых даны выражениями (2.39), и аберраций ДЛ в ее собственной плоскости [см. формулы (1.М)]. При сложении необходимо учесть, что промежуточное изображение, формируемое РЛ, служит предметом для ДЛ и, следовательно, коэффициенты РЛ необходимо согласно уравнению (2.11) умножить на обратное увеличение ДЛ 1/Рз==5з/5 в соответствующей степени. Кроме того, при подстановке параметров дублета в соотношения (2.39) необходимо учитывать, что [c.159]

Рассмотрим систему, состоящую из сферической преломляющей поверхности радиуса г и плоской ДЛ, отстоящей от вершины СПП на расстояние d (рис. 5.6). Передний и задний отрезки СПП обозначим соответственно s, и s, а отрезки ДЛ — 2 и s, причем 2 —s — Показатель преломления до поверхности равен п, а после поверхности — п. В данном случае ДЛ рассматривается погруженной в среду с показателем преломления, который может быть отличен от 1, поэтому необходимо уточнить выражения для ее аберрационных коэффициентов в собственной плоскости. Если вернуться к выводу формул (1.30), (1.31) и повторить его в предположении, что с обеих сторон показатель преломления отличен от 1, то оказывается, что выражения (1.30) для коэффициентов полевых аберраций надо просто умножить на этот показатель преломления. Тот же результат получается, если предположить, что ДЛ находится в воздухе, но между двумя расположенными вплотную пластинами с показателем преломления, не равным 1. [c.171]

Вычисляя коэффициенты комы и астигматизма преломляющей поверхности в плоскости ДЛ с помощью выражений (2.38) (считаем, что апертурная диафрагма находится в плоскости ДЛ) и прибавляя к ним коэффициенты ДЛ в ее собственной плоскости (1.31) с указанной выше поправкой, получим коэффициенты для рассматриваемого оптического компонента. Затем, приравнивая их нулю, находим систему уравнений, решение которой даст условия одновременной компенсации комы и астигматизма в дублете СПП — ДЛ [c.172]

Из рис. 6.3 и выражения (6.51) усматривается, что е-и — растяжение нормального элемента, xjt — его искривление в собственной плоскости, xt — из плоскости, Xtv — скручивание. [c.290]

При сдвигах объекта вдоль оси z или его поворотах вокруг осей х и у изменяется фаза объектной и oпq)Hoй волн, однако очевидно, что разность фаз, определяющая аргумент косинуса в выражении для переменной составляющей интерференционного поля, остается постоянной. Следовательно, интерференционная картина в плоскости (ху) остается неподвижной, а смещаются только элементы изображения объекта (из-за однородного при сдвиге и неоднородного при повороте изменения его масштаба). При сдвиге объекта в собственной плоскости интерференционная картина также остается неподвижной, поскольку в плоскости голограммы встречаются и интерферируют соответствующие лучи. [c.43]

Рис. 60. Фотоснимок спекл-интерферо-граммы, соответствующей жесткому смешению объекта в собственной плоскости.

Интересен случай, когда жесткое поперечное смещение объекта включает в себя как однородную (параллельный перенос), так и неоднородную (вращение в собственной плоскости) составляющие. В этом случае при освещении двукратно экспонированной спеклограммы, зарегистрировавшей результирующее смещение, узким лазерным пучком в нескольких характерных областях нетрудно получить информацию, достаточную для расчета величины смещения и угла поворота. На рис. 64 приведены снимки спекл-интерферограмм, полученных при освещении спеклограммы в двух [c.118]

Следует принимать во внимание, что в реальных условиях смещение объекта из собственной плоскости происходит под углом к оптической оси изображающей системы, т.е. содержит поперечную составляющую. Следовательно, такое смещение сопровождается и радиально-симметричными и линейными сдвигами индивидуальных спеклов. При этом смещение малого участка спекл-картины можно представить в виде [c.120]

Прежде всего представляет интерес вопрос о локализации интерферо-граммы, соответствующей поступательному смещению объекта в собственной плоскости. Знание закономерностей локализации такой интерферо-граммы как раз и позволяет правильно выбрать область фильтрации для разделения составляющих перемещения объекта. [c.138]

В современных сейсмографах введены успокоительные приспособления для уменьшения свободных колебаний. Например, в сейсмографе Голицина к маятнику прикреплена металлическая пластинка, совершающая колебания в собственной плоскости в магнитном поле таким образом, что действие магнита на электрические токи, индуктируемые в пластинке, создает сопротивление, пропорциональное скорости. [c.257]

Начнем с выяснения вопроса о том, возможно ли вообще такое движение системы, при котором треугольник А1А2А3 вращается в собственной плоскости с постоянной угловой скоростью (О вокруг точки G, находящейся в покое. Равнодействующая всех сил, действующих на частицу Л3, в любой [c.576]

Пределы измерения углов дифракции от —90 до -f 164°, точность измерения углов дифракции 0,005° размеры истинного фокуса рентгеновских трубок 1X12 мм (трубка БСВ-12) 0,04X8 мм (трубка БСВ-14) потребляемая мощность источников питания 2 кВт, максимальное напряжение на рентгеновской трубке 50 кВ, максимальный ток рентгеновской трубки 60 мА стабилизация высокого напряжения и анодного тока при одновременной работе двух трубок при колебаниях сетевого напряжения в пределах 7% от номинала поддерживается с точностью 0,1% суммарная ошибка измерения интенсивности за 10 ч работы не более 0,5%. В комплект установки входят высоковольтный источник питания ВИП-2-50-60 стойка с защитным кожухом рентгеновской трубки и механизмом юстировки гониометрическое устройство ГУР-5 с приставками для вращения образцов в собственной плоскости для исследования преимущественных ориентировок кристаллов (текстур) в поликристаллах, для получения полного набора интегральных интенсивностей от монокристаллов, для съемки неподвижных образцов измерительно-регистри-рующее устройство ЭВУ-1-4 устройство для вывода информации с цифропечатающим устройством и перфоратором, блок автоматического управления трубки рентгеновские БСВ-12 и БСВ- 4, блоки детектирования сцинтилляци-онные БДС-6, блоки детектирования пропорциональные БДП-2. [c.10]

Рассмотрим плоскую ДЛ, коэффициенты аберраций которой в ее собственной плоскости на основной длине волны заданы выражениями (1.31). В этом случае аберрационные свойства линзы зависят от четырех параметров отрезков s и s и коэффициентов асферической деформации эйконала записи ДЛ Ьз и 65. Считая, что выходной зрачок линзы находится на расстоянии t от ее плоскости (рис. 2.6), применим к коэффициентам в плоскости ДЛ формулы (2.9) при /г— /г = Ь. Второй возможный путь, дающий те же результаты, но позволяю щий сразу получить коэффи циенты в более удобной фор ме, заключается в следую щем. Выделим из общего вы ражения (1.20) для аберра ций ДЛ в ее плоскости чле ны третьего и пятого поряд ков, не разбивая их на от дельные типы аберраций, и применим к ним формулы (2.5). В любом случае получаем для коэффициентов аберраций ДЛ в плоскости выходного зрачка следующие выражения [c.65]

Апертурную диафрагму объектива (и выходной зрачок) совместим с плоскостью второй ДЛ и, используя аппарат, разработанный в гл. 2, коэффициенты аберраций объектива запишем в виде суммы коэффициентов первой линзы, пересчитанных в плоскость второй которые заданы формулами (2.23)—(2.25) при t = d], и коэффициентов второй линзы в ее собственной плоскости [которые заданы теми же формулами при f = 0 или формулами (1.31)]. При сложении с помощью формул (2.11) необходимо учесть переход от координат изображения, формируемого первой линзой, к координатам изображения, формируемого второй. Однако суммарные аберрации целесообразно выразить через координаты точки в предметной плоскости объектива, поскольку и промежуточное, и окончательное изображения могут находиться в бесконечности. Переход от координат изображения, формируемого объективом, к предметньщ также осуще- [c.106]

I. Треугольные злементы с прямолинейными проекциями границ на плоскость - не могут покрыть всю поверхность оболочк ненулевой гауссовой кривизны. На рис.I.II представлена иллюстрация этого выбираем для навдого злемента свою собственную плоскость отсчета, для Д - да АБС - зто плоскость, проходящая через его рершины с нормалью, и для ДАВО - аналогичная плоскость. Для каждого из злементов предполагаем задание функций [c.65]

Как было показано выше, спеклограммы формируют восстановленное изображение в собственной плоскости. Обычно на юдать это изображение можно, помещая наблюдательную систему (глаз) под небольшим углом к оси освещающего пучка, что позволяет наблюдателю "отстроиться от интенсивной засветки прямым изображением освещающего источника. [c.82]

Рассмотрим принцип получения информации о перемещении объекта в виде спекл-интерферограммы на примере простого случая, когда объект смещается как жесткое целое в собственной плоскости. Пусть в плоскости изображения (.v> ) оптической системы помещается фотопластинка, которая в процессе первой зкспозиции регистрирует интенсивность субъективной спекл-картины 1(х, у). Если объект смещается вдоль оси X на величину Xq н производится вторая зкспозиция, то амплитудное пропускание обработанной фотопластинки можно представить [153] в виде [c.113]

Из выражения (6.30) следует, что спектр интенсивности излучения, пропущенного через двукратно экспонированную спеклограмму и подвергнутого оптическому фурье-преобразованию с помощью линзы, представляет собой картину периодических полос, аналогичную картине интерференции Юнга от двух точечных источников. Период наблюдаемой картины определяется величиной смещения объекта Хо, что позволяет легко рассчитать величину смещения, измерив период полос. Типичная спекл-интерферограмма, соответствующая жесткому смещению объекта в собственной плоскости, приведена на рнс. 60. Как видим, осуществление фурье-преобразования пропущенного спеклограммой поля является обязательным, поскольку именно в результате фурье-преобразования сдвиг спекл-структуры в плоскости изображения преобразуется в наклон друг относительно друга двух диффузно рассеянных волн. В силу взаимной когерентности эти волны интерфертруют и на фоне относительно высокочастотной спекл-структуры наблюдается низкочастотная пространственная модуляция интенсивности ). Отметим, что при когерентном сложении двух спекл-полей, как показано в [153], результирующая спекл-картина практически не отличается от складываемых. [c.114]

Рассмотртм получение спекл-интерферограмм путем пространственной фильтрации с помощью малой апертуры (рис. 62) в случае, когда двукратно экспонированная спеклограмма регистрирует поворот объекта в собственной плоскости (вокруг оси, перпендикулярной его поверхности). Пропускание двукратно экспонированной спеклограммы, аналогично (6.28), запишем в виде [c.116]

На рис. 70 приведен результат пространственной фильтрации в минимуме интер ренционной картины поступательного смещения в сравнении с результатом обычно применяемой фильтрации в максимуме такой интерференционной картины. Объект исследования - металлическая диффузно рассеивающая пластина в промежутке между двумя зкспозициями спекло-граммы смещалась поступательно в собственной плоскости на 20 мкм и деформировалась (подвергалась растяжению). При фильтрации малой апертурой в фурье-плоскости в соседних минимуме и максимуме интерферограммы (Армировались спекл41нтерферограммы деформаююнного смещения соответственно в темном и в светлом полях. [c.131]

Проведение такой пространственной фильтрации эквивалентно операции вычитания изображений, реализованнсж в [162-163] для диффузно освещаемых транспарантов, имеющих общие части. Следовательно, речь может идти о различных разновидностях вычитания для сравниваемых объектов или о сравнении различных состояний одного объекта путем введения поступательного сдвига в собственной плоскости с последующей пространственной фильтрацией в минимуме интерферограммы, соответствующей зтому поступательному сдвигу. [c.132]

Рассмотртм двукратно зкспонированную голограмму сфокусированного изображения квазиплоского диффузно рассеивающего объекта, который в промежутке между зкспозициями сместился в собственной плоскости на величину g (для определенности - вдоль оси х). Пусть t (х, у) - функция амплитудного отражения объекта и пусть ирт регистрации голограммы объект освещается сферической волной, испускаемой точечным источником с координатами (хо, О, Zg ). [c.138]

Световое иоле, восстанавливаемое голограммой сфокусированного изображения в собственной плоскости при освещении ее копией опорной волны, запишем в параксиальном пртближении в виде [c.138]

Рис. 72. Образование интерферограм-мы, соответствующей поступательному смешению объекта в собственной плоскости 1 - двукратно экспонированная сфокусированная голограмма, 2 - плоскость наблюдения, Л - линза.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...