Влияние трения

Выше уже отмечалось, что основными причинами, снижающими эффективность тепловых процессов, являются трение и теплообмен при конечной разности температур. Вредное влияние трения не нуждается в пояснениях. Чтобы рельефнее представить вредное влиянне неравновесного теплообмена, а заодно продемонстрировать разницу между методами балансов эксергии и теплоты, рассмотрим передачу теплоты от одного теплоносителя к другому, например, от продуктов сгорания топлива к воде и пару в паровом котле. [c.57]

Статическая балансировка ротора. Этот вид балансировки преследует цель превращения оси вращения ротора в его центральную ось. Удалением избытка металла в более тяжелой части ротора или добавлением металла в более легкой его части добиваются безразличного равновесия ротора на роликах или горизонтально расположенных линейках, что служит признаком его статической уравновешенности (= 0). Статическая балансировка достаточна при малых угловых скоростях и небольших размерах вращающейся детали в направлении оси вращения (маховики, неширокие шкивы, зубчатые колеса). При деталях значительной длины и больших угловых скоростях (роторы турбин, электродвигателей и т. д.) статическая балансировка не гарантирует устранения динамических нагрузок на подшипники, а иногда даже увеличивает их. Кроме того, недостатком существующих способов статической балансировки является не всегда достаточная точность ее, обусловленная влиянием трения. [c.98]

Коэффициент восстановления в данном случае равен отношению модулей и и и , так как удар происходит только по направлению нормали к поверхности (влиянием трения пренебрегаем). Тогда с учетом знаков проекций получим и =—kv . В результате окончательно находим [c.401]

Эти свойства гармонического осциллятора мы и рассмотрим в данной главе. Мы познакомимся как со свободным, так и с вынужденным движением, а также учтем влияние трения и небольшой ангармоничности или нелинейного взаимодействия, которые могут иметь место в системе. Кроме того, мы постараемся разобраться в том, что происходит, когда система уже не может считаться линейной, [c.206]

До сих пор мы пренебрегали влиянием трения на гармонический осциллятор. Влияние трения проявляется в том, что движение гармонического осциллятора затухает. Когда в уравнении движения учитывается трение, решение оказывается более близким к реальным условиям. Каким образом мы можем ввести трение Б уравнение движения для свободной частицы Трение выражается в действии на частицу тормозящей силы. Если на частицу действует только одна сила трения, то по второму закону Ньютона [c.219]

Так как влиянием трения мы пренебрегаем и, следовательно, удар происходит только по направлению нормали к поверхности шара в точке удара, то для нормальных составляющих в соответствии с равенством (3) находим [c.823]

Влияние трения на затухание колебаний и переход от колебательной системы к апериодической можно продемонстрировать при помощи груза на пружине помещая его в среду с различной вязкостью. В воздухе сопротивление мало, и поэтому колебания происходят с очень малым затуханием (б 0,01). В воде сопротивление гораздо больше, и затухание заметно увеличивается (6 I). Наконец, в масле отклоненный груз вообще не переходит за положение равновесия — происходит апериодическое движение (6 = оо). Коэффициент трения Ь для силы трения, действующей на тело со стороны жидкости, связан с коэффициентом вязкости жидкости. Измеряя затухание колебаний тела, погруженного в жидкость, можно определить коэффициент вязкости жидкости. [c.601]

Существенно, что трение является односторонним воздействием работа сил трения всегда положительна ( Ьтр>0). Поэтому согласно соотношению (6) под влиянием трения дозвуковой поток (М < 1) ускоряется dw > 0), а сверхзвуковой (М > 1)— замедляется dw). Непрерывный переход через скорость звука при воздействии только трением невозможен. [c.182]

Дадим Х.1 какое-либо постоянное значение и будем рассматривать 2 как переменную величину, а параметры Т , Ра, Р2 P21 Ра как функции переменного %2- Выше было установлено на основании соотношения (6), что трение ускоряет дозвуковой п замедляет сверхзвуковой поток. Тогда нужно считать Хз возрастающим при дозвуковом и убывающим при сверхзвуковом потоке. Поэтому согласно зависимостям (8), (9) и (10) термодинамическая температура, плотность и статическое давление вдоль изолированной трубы под влиянием трения падают в дозвуковом и растут в сверхзвуковом течении. Из равенства (11) следует, что в критическом сечении при Я2 = 1 полное давление Рг имеет минимальное значение ), но тогда из выражения (102) гл. I вытекает, что в критическом сечении энтропия достигает максимального значения. Полное давление и плотность заторможенного газа в соответствии с равенством (11) как в дозвуковом, так и в сверхзвуковом потоке вдоль трубы убывают, и только один параметр — температура торможения — не меняется. [c.183]

То обстоятельство, что энтропия достигает максимума в критическом сечении, как раз и обусловливает существование кризиса течения в изолированной трубе, делающего невозможным плавный переход через скорость звука под влиянием трения при таком переходе энтропия должна была бы уменьшаться, а это противоречит второму началу термодинамики. [c.183]

Исследуем влияние трения на изменение параметров турбулентного газового потока в трубах постоянного диаметра. Для этого заменим работу силы трения в соотношении (6) общепринятым в гидравлике выражением [c.184]

ВЛИЯНИЕ ТРЕНИЯ НА МЕЖФАЗНОЙ ПОВЕРХНОСТИ [c.160]

Рассмотрим процесс теплоотдачи при конденсации сухого насыш,енного пара по вертикальной стенке (рис. 12.1) при следующих, упрощающих реальную физическую обстановку, предположениях течение пленки ламинарное силы инерции пренебрежимо малы по сравнению с силами вязкости и тяжести конвективный перенос теплоты в пленке конденсата и теплопроводность вдоль пленки пренебрежимо -малы по сравнению с теплопроводностью поперек пленки влиянием трения между поверхностью пленки конденсата и пара пренебрегаем температура на внешней границе пленки конденсата равна температуре пара плотность конденсата и его физические константы X, р.) не зависят от температуры градиент давления зависит от изменения гидростатического давления пара вдоль оси х, так как оно мало, то dp/dx==0. [c.252]

Влияние трения на истечение газов и паров [c.113]

Течение жидкости в трубах отличается рядом особенностей. Понятия гидродинамического и теплового пограничного слоев в том смысле, в каком они были использованы для расчета теплообмена при плоском течении, сохраняют силу лишь для начального участка трубы, пока пограничные слои, утолщаясь по течению, не сомкнутся, заполняя поперечное сечение трубы. Начиная с этого момента влияние трения распространяется на все поле движения. Различают два режима движения в трубах — ламинарный и турбулентный. Критическое значение числа Рейнольдса Re p = 2300. В чисто ламинарной области течения при [c.131]

Влияние трения на процесс истечения [c.223]

Располагая сведениями о влиянии трения на процесс истечения, следует еще раз обратиться к процессу дросселирования как к предельно необратимому процессу, в котором вся работа затрачивается на преодоление трения и сопротивлений. Для этого удобно использовать диаграмму Ts. [c.227]

ВЛИЯНИЕ ТРЕНИЯ НА ТЕЧЕНИЕ [c.277]

Влияние трения на процессы истечения из сопл и диффузоров [c.240]

Влияние трения при истечении пара из сопла учитывают, пользуясь коэффициентом потери энергии I, равным от 0,02 до 0,097. [c.114]

Влияние трения. На рис. 8.19 представлена упругая система с одной степенью свободы, в которой, однако, кроме внешней нагрузки и силы упругости действует также и сила трения. Эта сила может быть либо внешней, либо внутренней. В первом случае она является результатом трения движущегося твердого тела о неподвижную внешнюю среду. Во втором случае она возникает в самом теле в процессе его деформирования. [c.226]

В действительности, движущие силы, определенные на основании указанного теоретического правила, должны быть значительно увеличены, так как трение далеко не так ничтожно, чтобы им можно было пренебречь. Желая дать читателю некоторое представление о влиянии трения, укажем в качестве примера, что в случае неподвижного блока [c.301]

Для уменьшения влияния трения резьбу перед затяжкой покрывают дисульфидом молибдена, коллоидальным графитом и другими смазочными веществами. Такие соединения необходимо надежно контрить, так как присутствие смазки увеличивает склонность к саморазвинчиванию. [c.451]

Влияние трения на движение спутника, а) Какое влияние оказываег трение при движении спутника в атмосфере по круговой (или близкой к кру говой) орбите Почему трение увеличивает скорость спутника [c.202]

Чтобы ускорить вращение тела, нужно или увеличить J>i, или же увеличить )], для чего человек должен взять в руку акой-либо предмет, например длинный стержень или вращающееся колесо. Для иллюстрации сказанного служит опыт Жуковского. Круглая площадка может поворачиваться вокруг вертикальной оси, причем влияние трения сведено к минимуму человек, стоящий на площадке и имеющий в руке вращающееся колесо или просто враииющий руку, будет поворачиваться вместе с площадкой в сторону, противоположную вращению колеса. [c.189]

Влияние трения на движение волчка. В действительности пеиодвиялиая плоскость, па которую опирается волчок, пе является абсолютно гладкой, а волчок закапчивается по острп( м, а поверхностью вращения, более или моисе заостреипой, так что точка касания D волчка и плоскости не лежит па оси симметрии. По этим причинам движение волчка будет иным, иеж ели то движение, которое описано в и. 111. [c.189]

Ниже будет доказано, что изменение числа М в газовом потоке происходит не только под влиянием трения, теплового и геометрического воэдействий, во также при изменения расхода газа [c.201]

Рассмотрим сначала дозвуковое течение (А,<1). При больших разностях температур газа и стенки (при больших 0) и малых скоростях (малых К) влияние теплообмена оказывается более существенным и происходит торможение потока (dX/de>0). При больших Я и малых 0 преобладает влияние трения и поток ускоряется (dXldQ <0). Вдоль линии перехода от торможения к ускорению dXldQ = 0. Тогда из уравнения (182) получим уравнение этой линии в следующем виде [c.356]

Рассмотрим течение идеального газа, пренебрегая влиянием трения (идеальный газ, подчиняющийся уравнению Клапейрона—Менделеева, обладает, вообще говоря, вязкостью). В этом случае течение будет изоэнтропи-ческим и, следовательно, изменение плотности dp будет связано с изменением давления dp уравнением обратимой адиабаты [c.292]

Можно было бы, однако, рассматривать трение как некоторый особый источник теплоты и учитывать q p, нетрудно убедиться, что и при этом уравнение (9.17) не изменит своего вида. В самом деле при наличии трения на преодоление сил трения должна затрачиваться работа lmp, при этом, так как работа против сил трения полностью переходит в теплоту, внутри данного количества текущей жидкости выделится количество теплоты qmp, эквивалентное 1 ,р- Чтобы учесть влияние трения на течение жидкости, в правую часть уравнения (9.17) можно было бы, подобно тому, как это было сделано дляи g, подставить знзчения/ р и qmp- Вследствие эквивалентности работы трения lmp и теплоты трения qmp обе эти величины (так как они входят в уравнение с разными знаками) взаимно сокращаются и, таким образом, выпадают из уравнения (9.17). Из этого следует, что уравнение (9.17) справедливо для стационарных как обратимых течений, не сопрово- [c.293]

В течение последних 20 лет известные успехи были достигнуты в численном моделировании волн конечной амплитуды (нелинейная теория). Линейная теория способна ответить только на вопрос о границе устойчивого и неустойчивого состояний и не может предсказать реальную форму волн и их эволюцию во времени. Экспоненциальный рост амплитуды волн при возникновении неустойчивости, предсказываемый линейной теорией, сам по себе предполагает, что эта теория выходит за пределы своих возможностей, как только такой рост начинается. В реальном процессе восстанавливающие силы (поверхностного натяжения, инерции, массовые) быстро нарастают с увеличением амплитуды волн, которая всегда остается конечной в гравитационных пленках. На основании численных исследований в рамках нелинейной теории были получены некоторые практически полезные результаты [43], однако они, как правило, не могут быть представлены в виде прость(х аналитических соотношений основные тенденции, следующие из численных решений, описываются обычно качественно. В частности, важный качественный вывод делается Холпановым и Шкадовым [43] в отношении влияния трения со стороны газового потока (т " ) на форму волновой поверхности жидкой пленки. Оказывается, начиная с некоторого значения т" (при заданном расходе жидкости Fq), увеличение касательного напряжения приводит к уменьшению амплитуды волн, чего никак нельзя было бы предположить на основе анализа в рамках линейной теории Кельвина—Гельмгольца. [c.171]

Рассмотрим процесс теплоотдачи при конденсации сухого насыщенного пара на вертикальной стенке (рис. 30.1) при последующих, упрощающих реальную физическую обстановку, предположениях течение пленки ламинарное силы инерции пренебрежимо малы по сравнению с силами вязкости и тяжести конвективный перенос теплоты в пленке конденсата и теплопроводность вдоль пленки пренебрежимо малы по сравнению с теплопроводностью по направлению нормали к поверхности пленки влиянием трения между поверхностью пленки конденсата и пара пренебре- [c.342]

Рассмотрим течение идеального газа, пренебрегая влиянием трения (идеальный газ, подчиняюш,ийся уравнению Менделеева—Клапейрона, обладает вязкостью). В этом случае течение изоэнтропическое, и, следовательно, [c.313]

Под количеством теплоты j в уравнении (4.36) подразумевается как теплота, полученная текущей жидкостью от внешней среды путем теплообмена с ней, так и теплота, выделяемая в потоке внутренними источниками теплоты (например, вследствие сгорания части жидкости п т. п.), т. е. 1 2 есть общее или суммарное количество теплоты, полученной текущей жидкостью на пути 1—2. Теплота трения в величину не входит. Действительно, в основном уравнении (4.36) q представляет собой количество теплоты, полученной телом от других тел (источников теплоты), I — полезную внешнюю работу, отданную внешнему объекту ни теплота трения qjp, ни работа ripjOTHB сил трения в. значение q или / не входят. В самом деле, при наличии трения на преодоление сил трения должна затрачиваться работа Так как работа против сил трения полностью переходит в теплоту, пнутри данного количества текущей жидкости выделится количество теплоты qjj,, эквивалентное Учитывая влияние трения на течение жидкост[1, в правую часть уравнения (4.36) можно, подобно тому, как это было сделано для /техп и q, подставить значения /.г,, и q p. Вследствие эквивалентности работы трения /т,, и теплоты трения обе эти величины взаимно сокращаются и, таким образом, выпадают из уравнения (4.36). Из этого следует, что уравнение (4.36) справедливо для стационарных как обратимых течений, не сопровождающихся действием сил трения, так и для необратимых течений с трением и имеет один и тот же вид в обоих этих случаях. [c.315]

Для того чтобы избежать заклинивания поршня в цилиндре 27 силоизмерителя и уменьшить влияние трения между стенками поршня и цилиндра на точность показаний шкалы 29, цилиндр 27 враш,ается специальным мотором, включаемым автоматически одновременно с насосом ]8. В верхней части цилиндра 27 имеется тормозной клапан, предназначенный для плавного опускания маятника после разруиления образца и для предупреждения резкого падения давления в масляной системе. [c.222]

Влияние трения на относительное движение звеньев винтовой пары учитывается величиной момента движущих сил Мд отно-158 [c.158]

Когда твердое тело имеет неподвижную точку, то силы связи представляют собою реакции тех внешних тел, которые обеспечивают неподвижность этой точки. Условие отсутствия трения заключается в том, что реакции эти приводятся к одной результирующей, проходящей через неподвижную точку, без пары. Влияние трения равносильно действию пары, стесняющсй свободное вращение вокруг неподвижной точки. В том случае, когда пары нет, сумма виртуальных работ реакций приводится, как мы видим (п° 237), к работе их результирующей, приложенной к неподвижной точке эта работа равна нулю, так как точка приложения силы неподвижна. Таким образом, в согласии с леммой (п 232) работа сил связи равна нулю для всех перемещений, совместимых со связями, и потому принцип виртуальных перемещений применим к данному случаю. [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...