Импульс кинематический

Датчики устройств счета предназначены для получения импульсов при прохождении отсчитываемых изделий. В механических системах импульс кинематической связью передается от датчика к индикатору счета в электрических системах, поскольку импульсы, поступающие от датчика, обычно слабы, устанавливают электронные усилители. [c.78]

Для более сложных материалов, которые обладают некоторой степенью упругости, внутренняя энергия может обратимо запасаться вследствие деформации, и энергетическое уравнение состояния необходимо содержит кинематические независимые переменные. Очень немного известно о форме энергетического уравнения состояния для реальных упругих жидкостей, т. е. о приемлемых определяющих предположениях относительно внутренней энергии. Это положение ставит ряд проблем, которые будут подробно обсуждены в последних главах. Вообще говоря, можно установить, что механика неньютоновских жидкостей занимается преимущественно рассмотрением импульса, и в настоящее время принцип сохранения энергии может дать лишь незначительную информацию. [c.15]

Автор [196] на основе математического описания гидродинамики закрученного потока и прямого сравнения полей осевых и вращательных скоростей показал, что кинематическое подобие внутренних закрученных потоков определяется двумя безразмерными параметрами. Интефальный параметр Ф характеризует отношение окружного момента импульса к осевому импульсу в произвольном сечении в масштабе линейного размера канала г, [c.9]

Определите толщину турбулентного пограничного слоя б, а также условные толщины вытеснения б и потери импульса б в сечении л = 1 м, отсчитываемом от носка плоской пластины, обтекаемой воздушным потоком со скоростью 1 оо = 1 6 = = 200 м/с. Кинематическая вязкость V6 = 1,715-10 мЯс. Предполагается также, что профиль скоростей по толщине турбулентного пограничного слоя характеризуется законом [c.671]

Число Рг характеризует отношение двух характеристик молекулярного переноса кинематической вязкости v и коэффициента температуропроводности а. Перенос импульса, связанный с величиной V, определяется разностью скоростей, а перенос тепла, связанный с величиной а,— разностью температур. Следова-телыю, число Рг, явно содержащее лишь величины, определяющие [c.234]

Тепловое число Прандтля представляет собой отношение кинематической вязкости (перенос импульса) и коэффициента температуропроводности (перенос тепла). Следовательно, тепловое число Прандтля, содержащее явно лишь величины, определяющие физические свойства среды, характеризует соотношение поля скоростей и поля температур. Следовательно, только при числе Рг = 1 такие поля будут подобными. [c.241]

Совокупность значений масс, энергий и импульсов участвующих в реакции частиц часто называют кинематикой процесса. Не все кинематические величины независимы. В реакциях с двумя части- [c.115]

Релятивистские кинематические эффекты существенно влияют не только на соотношение между порогом и энергией реакции, но и на угловые распределения разлетающихся после реакции частиц. Сравним углы вылета частицы в ЛС и СЦИ. Если обозначить скорость самого центра инерции (в ЛС) через V и направить ее вдоль оси 2, то преобразование Лоренца для импульса и энергии частицы от ЛС к СЦИ будет иметь вид [c.307]

При турбулентном режиме носителями импульса становятся жидкие макрочастицы (турбулентные моли), совершающие хаотическое движение пульсационного характера, которое накладывается на основное направленное движение жидкости (так называемое осредненное движение). Полуэмпирическая теория турбулентности Л. Прандтля основана на определенном сходстве хаотического движения турбулентных молен с хаотическим движением молекул в газе. Если, основываясь на этой простейшей теории турбулентности, сравнить перенос импульса турбулентными молями с переносом импульса молекулами, то окажется, что турбулентный поток им пульса во много раз больше молекулярного. Поскольку поток импульса через единицу поверхности, параллельной направлению осредненного движения, равен трению на этой поверхности, то естественно ввести понятие турбулентного трения и формально связанной с таким трением турбулентной вязкости Тт = Цт((5шж/<3)/), где цт — турбулентная вязкость. Так же формально можно ввести кинематический коэффициент турбулентной вязкости (кинематическую турбулентную вязкость) Ут =, ит/р. [c.360]

При совпадении (при близких значениях) частоты ударных импульсов с частотой собственных колебаний системы (или их кратных величин) может возникнуть резонанс, резко ухудшающий динамический режим кинематических пар и звеньев механизма. Большое значение это имеет для быстроходных механизмов и сравнительно малое—для тихоходных. Условие безударного перехода на границе фаз или отдельных характеристик участков определяет одно из важнейших требований, предъявляемых при проектировании кулачкового механизма. [c.111]

В большинстве механизмов решение этой задачи облегчается тем, что каждая кинематическая пара характеризуется определенной частотой импульсов, зависящей от типа механизма, от скорости или периодичности его работы, а также от длительности существования этих импульсов. [c.563]

Мы привыкли считать ось вращения Земли неподвижно расположенной в теле нашей планеты и проходящей через ее геометрические полюсы. Но, строго говоря, это не соответствует действительности. Всякое перемещение масс на Земле в направлении меридиана должно вызывать смещение ее оси вращения , равно как всякое перемещение масс в направлении параллели должно изменять угловую скорость вращения Земли, а следовательно, продолжительность суток оба эти явления представляют собой следствия закона сохранения момента импульса. Когда подобное перемещение прекратится и кинематический полюс Земли окажется отклоненным, он снова начнет совершать свое движение по кругу Эйлера вокруг геометрического полюса. [c.191]

Поэтому соответственно каждому моменту, в который происходит удар, надо различать для системы состояние движения до и после удара. Задача исследования движения под действием мгновенных сил будет поэтому состоять в том, чтобы определить состояние движения после удара, если известно положение системы и кинематическое состояние ее до удара, а также, конечно, связи и те физические обстоятельства, которые определяют явление удара и которые, вообще говоря, можно представить в виде прямо приложенных ударов или, точнее, в виде соответствующих мгновенных импульсов. [c.464]

Если у свободного твердого тела, находящегося в каком-нибудь движении, внезапно остановить одну точку О, то последующее движение может быть только вращением вокруг О, так что скорости отдельных точек должны, вообще говоря, испытать резкие изменения. С точки зрения теории движения под действием мгновенных сил важно представлять явление, как происходящее от одного-единственного импульса, приложенного в точке О. Прямой способ для определения угловых скоростей после удара будет состоять в приравнивании результирующих моментов количеств движения до удара и после удара, взятых относительно точки О. Предоставляя читателю идти этим путем, укажем здесь другой путь, который, может быть, более удобен, когда представляет интерес определить также и импульс I, а с другой стороны, желательно ввести только характеристики, относящиеся к центру тяжести (массу и кинематические характеристики). Если мы введем этот неизвестный импульс / в виде вспомогательного элемента, то легко видеть, что состояние движения после удара можно определить, присоединяя к основным уравнениям кинематическое условие, что скорость точки О после удара равна нулю, и применяя при этом обозначения п. 8 мы будем иметь тогда [c.520]

G, и — их центры тяжести к т, т — соответствующие массы. Изменения кинематических характеристик движения данных тел под действием приложенных импульсов можно определить, прибегая для каждого из тел к основным уравнениям (с полюсом в соответствующем центре тяжести) и вводя в виде вспомогательного неизвестного реактивный импульс / тела S на S, которому, естественно, соответствует импульс—I тела S на S. В силу этого будем иметь пятнадцать неизвестных (т. е. изменения проекций двух пар характеристических векторов данных твердых тел и три проекции импульса /) для того чтобы сделать определенной задачу, достаточно присоединить к двум парам основных уравнений, относящихся к S и S (которые дают двенадцать скалярных уравнений), три дальнейших уравнения, выражающих то, что внезапное изменение вектора скорости точки О будет [c.525]

Задачи теории импульсивного движения. Цель исследования импульсивного движения состоит в определении кинематического состояния системы после удара, если известно ее состояние до удара. При этом иногда целесообразно различать две основные задачи 1) по заданным ударным импульсам определить изменение скоростей точек системы 2) по заданному изменению скоростей точек системы определить ударные импульсы. Иногда требуется также определить ударные импульсы реакций связей. [c.408]

Пример 2. Находящемуся в покое тонкому однородному стержню массы т и длины I при помощи удара по одному из его концов сообщен импульс I в перпендикулярном к стержню направлении (рис. 146). Найти послеударное кинематическое состояние стержня. [c.411]

Удар по свободному твердому телу. Изучим влияние заданных ударных импульсов на движение твердого тела. Так как кинематическое состояние тела вполне определяется вектором скорости [c.413]

Пример 1. Два одинаковых тонких однородных стержня АВ и ВС массы т и длины I каждый соединены шарниром В и находят- ся в покое, составляя одну прямую. Определить послеударное кинематическое состоя- со ние стержней вследствие ударного импульса I, сообщенного точке С под прямым углом Рис. 158 к стержням (рис. 158). [c.441]

Кинематическое состояние стержня после удара полностью определяется его угловой скоростью uj. Активных ударных импульсов нет. [c.443]

Содержание теоремы Делонэ-Бертрана можно выразить еще следующим образом. Рассмотрим кинематическое состояние системы после действия заданных ударных импульсов как одно из кинематических состояний системы с увеличенным числом связей. Тогда среди бесконечного множества таких состояний системы истинное послеударное кинематическое состояние выделяется тем, что для него кинетическая энергия имеет максимальное значение при тех же импульсах. [c.452]

Пример 3 (См. также п. 198). К покоящемуся свободному твердому телу приложены ударные импульсы с главным вектором и главным моментом относительно центра масс тела. Определим кинематическое состояние тела после удара при помощи теоремы Делонэ-Бертрана. [c.453]

Напишем уравнение (15) п. 206 для системы импульсов 1 и двух систем кинематически возможных скоростей v[, и v J [c.454]

Сущность применяемого метода заключается в том, что между параметрами (скоростью) распространения звука и прочностью материала существует подобие, законы которого определяются переходными масщтабами для длины, времени и масс. Предложены следующие условия подобия 1) на материальные частицы, находящиеся в состоянии волнового движения в сходственных точках колеблющихся масс, действуют одноименные силы (одной и той же природы) 2) отнощение между всеми действующими одноименными силами в сходственных точках волновых импульсов, рассчитанное на единицу массы тела, одинаково 3) начальные и пограничные кинематические и динамические условия волновых импульсов тождественны и отличаются только масштабом задаваемых длин. [c.74]

Теорема лорда Кельвина. Задачу об ударе системы, или о действии импульсов на систему, можно свести к задаче о разыскании минимума некоторой функции. Пусть связи рассматриваемой системы удовлетворяют условиям (56.56) и пусть на систему, находящуюся в покое [а покой является возможным кинематическим состоянием системы ( 205)], подействовали некоторые импульсы F . Так как все начальные скорости равны нулю, то, применив формулу (56,58) к моменту окончания действия импульсов, мы найдём [c.633]

Пусть на материальную систему, связи которой удовлетворяют условиям (56.56), подействовали некоторые импульсы, и пусть частицы системы от этих импульсов изменили свои первоначальные скорости на некоторые другие Наложим на систему новые связи тогда наша система от действия тех же импульсов, исходя из того же начального кинематического состояния, т. е. из того же положения и при тех же начальных скоростях выйдет уже с другими скоростями v - Эти новые скорости будут возможными как для системы с увеличенным числом связей, так и для первоначальной. Приложим равенство (56.55) сначала к первоначальной системе, положив [c.635]

В качестве модельной задачи исследуем динамический отклик рассмотренной выше консольной цилиндрической оболочки, подверженной кинематическому возбуждению в виде треугольного импульса (рис. 3.16). [c.117]

Начало очередного вращения системы (рис. 1) характеризуется последовательным выбором угловых зазоров до полного замыкания кинематической цепи. При выборе зазора происходит соударение кинематических пар механизма, ударный импульс которого можно определить зависимостью [6] [c.108]

Изотахи 552, 553, 591 Импульс кинематический 179, 225, 666 Интеграл вероятности полный 92 Истечение через коническую воронку 222 Источник вихревой 222 [c.708]

В технологических процессах интерес представляет случай дисперсной смеси с частицами из ферромагнитного материала в магнитном поле, которое оказывает непосредственное моментное воздействие лишь на частицы (2-я фаза). Это приводит к их ориентированному мелкомасштабному враш,ению (Mj =5 0) с угловой скоростью 2, кинематически независимой от поля их осреднен-ных скоростей v . Вращение частиц за счет сил трения передается и несущ,ей фазе и приводит к мелкомасштабному с характерным линейным размером, равным размеру частиц, ориентированному вращению несущей жидкости М =7 0), Если магнитное поле не оказывает непосредственного воздействия на несущую фазу, т. е. она остается неполярной, то тензор напряжения в ней будет симметричным, а во второй фазе— несимметричным, причем его несимметрическая часть определяется воздействием внешнего магнитного поля на частицы. Симметричность тензора напряжений несущей фазы вытекает из симметричности тензора микронапряжений o l и совпадения среднеповерхностпых и среднеобъемных величин, что в свою очередь вытекает из регулярности этих величин. Несмотря на эти допущения, уравнения импульса и внутреннего момента несущей фазы могут быть приведены к некоторому виду, где, как и для дисперсной фазы, фигурирует несимметричный тензор поверхностных сил aji (см. 1,6 гл. 3). [c.83]

Так же, как и в спусковых регуляторах с несвободным ходом, ходовое колесо регулятора со свободным ходом имеет возможность поворачиваться только в период прохождения колеблющейся системы через положение равновесия. В это время зуб ходового колеса воздействует на одну из палетт анкерной вилки. Вилка, в свою очередь, передает импульс через импульсный камень балансу. Между балансом и ходовым колесом кинематическая связь осуществляется только при перебрасывании вилки из одного положения в другое. Остальную, большую часть периода колебаний баланс движется свободно и не затрачивает энергии на трение между палеттами анкера и зубьями ходового колеса. Моментная пружина, связанная одним концом с балансом, а другим закрепленная неподвижно на платине, вначале накапливает энергию, а затем, при изменении направления вращения, отдает ее балансу. Неизбежные потери энергии восполняются при передаче импульса от ходового колеса через анкерную вилку к балансу. [c.120]

Программирование вычислительных устройств для анализа выходных данных Франкенштейна было осуществлено физиками нескольких университетов. Существует три фазы этого анализа пространственная фиксация отдельных треков кинематический анализ итогов событий и событий в целом статистический анализ данных всего опыта. Фиксация треков является прямым применением стереографической техники. Программа фиксаций преду сматривает вычисление направления и импульса для каждого трека, а также пределов погрешности этих характеристик и их корреляцию. Программа кинематического анализа событий, получившая название Кик ( Ki k ), специально составлена для физики элементарных частиц. [c.447]

Критерии подобия определяют относительное влияние как действующих в потоке сил, так и происходящих в потоке процессов переноса (папомним, что при течении вязкой теплопроводящей жидкости имеют место перенос импульса вследствие вязкости и перенос теплоты за счет теплопроводности). Критерии подобия устанавливают, далее, динамическое или кинематическое подобие, суть которого состоит в том, что при одинаковом значении со- [c.368]

Метод протонов отдачи основан на том кинематическом факте, что нейтрон, сталкиваясь с протоном, передает ему энергию и импульс. По энергии и импульсу протона часто удается сделать заключение не только о наличии нейтрона, но и о его энергии. Протоны отдачи регистрируются различными способами ионизационными камерами, пропорциональными счетчиками, сцинтилляционными счетчиками, фотопластинками, следовыми камерами. Водород либо просто содержится в веществе детектора (например, водорода много в фотоэмульсии), либо вводится в рабочий объем детектора в виде водородосодержащих газов или покрытий. Метод протонов отдачи применим при всех энергиях, начиная с мегаэлектронвольтной области. Для очень высоких энергий этот метод — практически единственный. Достоинством метода протонов отдачи являются универсальность и возможность измерять энергию нейтронов. Его главный недостаток — низкая эффективность регистрации (из-за малости сечения рассеяния п — р при высоких энергиях). [c.521]

Турбулентные моли переносят не только импульс, но и теплоту. На этом основании вводится турбулентная теплопроводность (коэффициент турбулентного переноса теплоты) д- = у( д11ду), где — плотность турбулентного теплового потока Кт — турбулентная теплопроводность. Аналогично кинематической турбулентной вязкости вводится турбулентная температуропроводность Нт= [c.361]

Характеристиками переноса количества движения и теплоты являются кинематическая вязкость v и температуропроводность а. Поэтому соотнощение толщин гидродинамического пограничного слоя и теплового пограничного слоя зависит только от значения числа Прандтля Рг = v/a. Очевидно, что чем больше число Рг, тем интенсивнее происходит перенос импульса движения в динамическом слое, тем больше поперечный градиент продольной составляющей скорости по сравнению с поперечным переносом теплоты. В этом случае толщина динамического слоя больше толщины теплового пограничного слоя. При малых значениях Рг тепловой слой может иметь толщину больщую, чем динамический пограничный слой. При значении Рг = 1 толщина слоев одинакова. Практически толщины слоев одинаковы лишь для газов, у которых Рг близок к единице. Значения Рг для некоторых рабочих тел [c.121]

Ньютон (1642—1727). На основе более ранних исследований Леонардо да Винчи и Галилея Ньютоном были сформулированы основные уравнения движения. Были введены такие фундаментальные понятия, как импульс и действующая сила. Ньютонов закон движения решил задачу о движении изолированной частицы. Он мог также рассматриваться как общее решение задачи о движении, если только согласиться разбивать любую совокупность масс на изолированные частицы. Возникла, однако, трудность, связанная с тем, что не всегда были известны действующие силы. Эта трудность была частично преодолена с помощью третьего закона Ньютона, провозгласившего принцип равенства действия и противодействия. Это исключило неизвестные силы в случае движения твердого тела, однако движение механических систем с более сложными кинематическими условиями не всегда поддавалось ньютонову анализу. Последователи Ньютона считали законы Ньютона абсолютными и универсальными законами природы, интерпретируя их с таким догматизмом, к которому их создатель никогда бы не присоединился. Это догматическое почитание ньютоновой механики частиц помешало физикам отнестись без предубеждения к аналитическим принципам, появившимся в течение XVHI века благодаря работам ведущих французских математиков этого периода. Даже великий вклад Гамильтона в механику не был оценен современниками из-за преобладающего влияния ньютоновой формы механики. [c.387]

Первичные и производные величины. При изучении механики мы постепенно пришли к различного рода величинам, частью скалярным, частью векториальным. К геометрическим величинам — прямолинейным отрезкам и дугам кривых, поверхностям, объемам — мы присоединили кинематические величины в ремена, скорости (разного рода), ускорения, наконец, в последних двух главах мы сюда присоединили еще величины, которые мы можем назвать динамическими силы (и, в частности, удары), массы, живые силы и работы, мощности, импульсы и количества движения. В связи с этим необходимо изложить некоторые соображения, совершенно элементарного характера, но основ .ого значения об измерении этих различных величин при этом все эти величины мы будем рассматривать как скаляры, т. е. мы будем обращать внимание даже при векториальных величинах только на абсолютные их значения. [c.345]

Величина I заранее неизвестна. Это отличает рассматриваемую задачу о соударении двух тел от рассмотренной в предыдущем параграфе задачи об импульсивном движении твердого тела под действием заданных ударных импульсов. Задача о соударении тел состоит в нахождении послеударного кинематического состояния тел и величины ударного импульса при известном доударном кинематическом состоянии тел. Но, оказывается, что даже в простейших случаях соударения тел число неизвестных превосходит число уравнений, выражающих общие теоремы динамики. Поэтому необходимы дополнительные физические предположения. [c.424]

Итак, точка Г движется из начала координат по названной винтовой линии в том направлении, в котором N возрастает, пока не поладёт либо на плоскость (57.26) наибольшего сжатия, либо на прямую (57.25) нескольжения. Если точка Г в своём движении прежде всего встретится с плоскостью (57.26), то значения её координат Ф ц , Ф( , и дадут искомые импульсы за первый акт удара. Подставив эти значения в уравнения (57.21) и (57.22), мы сможем определить, если пожелаем, кинематическое состояние тел в конце первого акта удара. Если же точка Г сначала встретит прямую (57.25), то она может оставить свою первоначальную траекторию (винтовую линию) и начать двигаться по прямой не-41 64а [c.643]

Таким образом, решение распадается на два этапа сперва производится определение с помощью аналогов скоростей и ускорений геометрической модели движения, его геометрического скелета, а затем с помощью кинематических и динамических данных движение механизма приводится к данному конкретному случаю. Из излон ен-ного явствует, что импульсом к развитию теории аналогов ускорений для Ассура послужило как учение В. Л. Кирпи-чева о моделировании законов движений, так и предложенное Н. Е. Жуковским разложение движения механизма на перманентное и начальное движения. Однако Ассур поставил перед собой значительно дальше идущую цель и применил своеобразную методику решения задачи. [c.48]

На рис. ХП1.11 показана принципиальная схема механических дешифраторов. На неподвижном цилиндре 1 вдоль его образующей имеются отверстия, число которых равно наибольшему числу дорожек, расположенных по ширине ленты 3. Против каждого отверстия располагаются иглы-щупы 2, которые являются дешифраторами. Для каждого дешифратора в штанге 4 имеются направляющие. 111танга за кинематический цикл машины опускается и поднимается специальным механизмом столько раз, на сколько шагов перемещается за это время перфорированная лента. Если на ленте под иглами-щупами 2 нет отверстий, то они не опускаются вниз и не посылают никаких командных импульсов в передающе-преобразующее устройство соответствующих исполнительных механизмов. Если же под иглами-щупами имеются отверстия на ленте, то эти иглы опускаются вниз и создают командные импульсы, поступающие к соответствующим исполнительным механизмам через толкатели 5, которые также опускаются вниз, и через передающе-преобразующие устройства. [c.257]

Обширный диапазон моментов инерций элементов кинематической цепи механизма приводит к тому, что величины ударных импульсов, а следовательно, и виброимпульсных посылок существенно различаются по амплитуде. Это вызывает трудности в распознавании их принадлежности к определенным кинематическим парам при одномерной системе диагностирования. [c.109]

Рис. 2. Поликаиальная модель системы диагностирования объекта цепной структуры 1 — устройство динамического возбуждения колебаний в объективе 2 — объект диагностирования з 3",. . 3 —вибропреобразователи 3 f —датчик угла поворота исполнительного звена механизма 4 — регистрирующий прибор 5 — оператор-диагност Дт1, Дт2.....Дтг — система диагностических точек на объекте Мд — силовое воздействие на выходное звено механизма q , да,. . q — ударные импульсы при соударенпи кинематических пар механизма

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...