Импульсивное движение твердого тела

Баллистический маятник. Теория импульсивного движения твердого тела с закрепленной осью находит интересное применение при измерении скоростей снарядов. Для этой цели употребляется так называемый баллистический маятник, состоящий в основном из орудия, [c.481]

Импульсивное движение твердого тела 413 [c.413]

В ЭТОМ случае направляется импульсивная сила, играет важную роль в теории движения твердого тела в жидкости. Мы будем ее называть осью импульсивных сил. [c.444]

Каковым бы ни было в некоторый момент времени движение твердого тела и жидкости, оно может быть образовано мгновенно из положения равновесия при помощи подходящим образом выбранного импульсивного динамического винта, приложенного к твердому телу. Этот импульсивный винт есть тот, который необходим, чтобы уравновесить систему действующих на поверхность импульсивных давлений 0(р и, кроме того, образовать действительное количество движения всех частиц тела. Он был назван Кельвином импульсом системы в рассматриваемый момент времени. Необходимо отметить, что определенный таким образом импульс не тождествен с полным количеством движения системы это последнее в данном случае фактически неопределимо ). Мы сейчас же докажем, однако, что импульс вследствие внешних действующих на тело сил меняется точно таким же образом, как количество движения конечной динамической системы. [c.201]

Рассмотрим сначала некоторое действительное движение твердого тела с момента до момента под действием произвольных сил, приложенных к этому телу, в конечной массе жидкости, заключенной в неподвижном сосуде произвольной формы. Вообразим, что движение перед моментом произошло из положения равновесия с помощью сил, действующих на твердое тело (безразлично, непрерывных или импульсивных), и после момента опять таким же образом прекращено при помощи сил, действующих на тело. Так как количество движения системы, как в начале, так и в конце [c.201]

Определить импульсивную динаму [ твердого тела, помещенного в неограниченную жидкость, не содержащую замкнутых контуров, которые не могут быть стянуты в точку. Показать, что эта импульсивная динама, вообще говоря, не совпадает с динамой количества движения жидкости. [c.508]

Определение волнового движения жидкости, порожденного начальным импульсивным давлением в соединении с начальным изменением горизонтальной поверхности жидкости, составляет содержание основной задачи теории волн — задачи Коши — Пуассона. Наряду с задачей Коши — Пуассона большое значение в этой теории имеет исследование тех волновых движений, которые образуются при неустановившемся движении твердых тел, погруженных в жидкость или перемеш аюш ихся по ее поверхности. [c.534]

При каких условиях движение свободного твердого тела может быть остановлено только одной импульсивной силой [c.110]

Задача, по существу, разрешается как для свободных твердых тел, так и для тел со связями, двумя основными уравнениями импульсивного движения [c.473]

СКОСТИ как это имеет место, в частности, в случае неизменяемой плоской фигуры, движущейся в своей плоскости. Если прямо приложенные импульсы имеют результирующую, параллельную плоскости л, а результирующий момент относительно какой-нибудь точки этой плоскости перпендикулярен к ней, то основные уравнения импульсивного движения свободного твердого тела (17), (18) покажут, что и состояние движения после удара будет также параллельным тс. Если примем эту плоскость за плоскость координат г— О, то три скалярные характеристические величины движения после удара (проекции скорости Dq центра тяжести на оси х, у vi угловая скорость) будут однозначно определены уравнением (17), рассматриваемым как векторное уравнение в плоскости тг, и третьим из уравнений (18 ), т. е. двумя уравнениями [c.475]

Так, например, если у свободно падающего тела закрепляются неожиданно одна или две точки, то вводятся связи (закрепление в точке, или вдоль оси), под действием которых, по крайней мере в общем случае, должны возникнуть резкие изменения скоростей, потому что движение тела до удара в общем случае не было таким, которое характерно для твердого тела с неподвижной точкой или осью. В этом случае надо принять, что резкое изменение связей произошло до момента, начиная с которого рассматривается импульсивное движение, и уравнение (48) должно применяться только к тем виртуальным перемещениям, которые совместимы со связями, вводимыми внезапно, причем нужно иметь в виду, что в этом специальном случае не войдут активные импульсы (/ = 0). [c.501]

Если связи, которые должны быть приняты во внимание при изучении импульсивного движения и, следовательно, при использовании уравнения (48), сохраняются неизменными при движении, происходящем после удара, в течение некоторого промежутка времени, хотя и короткого, но конечного, следующего за моментом называются устойчивыми. Так, обращаясь к примерам, взятым выше, мы должны считать устойчивой связь, возникающую при внезапном закреплении точки или оси падающего твердого тела, в то время как условие соприкосновения между двумя телами при столкновении не является устойчивой связью. [c.501]

Из динамики твердого тела известно, что члены, выраженные через Tj, представляют количество движения и момент количеств движения самого тела. Следовательно, остальные, представленные через Т, члены должны представлять систему тех импульсивных давлений, которые испытывает жидкость со стороны поверхности тела, когда движение предполагается мгновенно вызванным из состояния покоя. [c.209]

Вышеописанные движения представляют собою хотя и самые простые, однако не единственные установившиеся движения, возможные для твердого тела, когда на него не действуют внешние силы. Мгновенное движение тела в некоторый произвольный момент, согласно хорошо известной теореме кинематики, представляет некоторое винтовое движение для того, чтобы это движение было установившимся, необходимо, чтобы при движении не менялось положение импульса (которое неизменно в пространстве) относительно тела. Для этого необходимо, чтобы ось винтового движения совпадала с осью соответствующего импульсивного винта. Так как общие уравнения прямой линии содержат четыре независимых постоянных, то это условие приводится к четырем линейным соотношениям, которые должны удовлетворяться пятью отношениями и о г р д Г. При рассмотренных здесь обстоятельствах для всякого тела существует, таким образом, просто бесконечная система возможных установившихся движений. [c.212]

Представляется целесообразным при изложении теории удара в курсах теоретической механики вначале дать математическую постановку задачи о соударении абсолютно твердых тел. Так как тела абсолютно твердые, то время удара равно нулю, скорости точек и соответственно—> количества движения мгновенно изменяются на конечные величины. Из этих свойств удара вытекают следующие импульс ударной силы есть конечная величина, но сила в момент удара равна бесконечности (понятие импульсивной функции вводить не обязательно). Кроме того, перемещения тел, а также импульсы неударных сил за время удара, равны нулю. [c.20]

Твердые тела обычно реагируют на приложенные усилия сложно. При трении это обстоятельство усложняется еще и тем, что трущиеся поверхности контактируются дискретно — отдельными частицами и структурными их микроскопическими и макроскопическими группами поверхностного слоя и при относительном движении испытывают в равной степени импульсивное совместное сжатие со сдвигом. [c.114]

Величина I заранее неизвестна. Это отличает рассматриваемую задачу о соударении двух тел от рассмотренной в предыдущем параграфе задачи об импульсивном движении твердого тела под действием заданных ударных импульсов. Задача о соударении тел состоит в нахождении послеударного кинематического состояния тел и величины ударного импульса при известном доударном кинематическом состоянии тел. Но, оказывается, что даже в простейших случаях соударения тел число неизвестных превосходит число уравнений, выражающих общие теоремы динамики. Поэтому необходимы дополнительные физические предположения. [c.424]

Импульсивное движение двух тел, соединенных шарниром в некоторойточкеО. Пусть S, S — два твердых тела, [c.525]

Твердое тело с одной неподвижной точкой. Здесь мы будем рассматривать, вместе с прямо приложенными внешними импульсами, реактивный импульс R, который может возникнуть в неподвижной точке О. Выбрав эту точку за центр приведения моментов, обозначим через R и М результирующую и результирующий момент одних только прямо приложенных (внешних) импульсов, благодаря чему R и М здесь также следуех рассматривать как данные задачи. Так как момент реактивного импульса R относительно точки О равен нулю, то второе основное уравнение импульсивного движения сохранит свой лервоначальный вид [c.475]

Разъясним значения этих поверхностей. Предполоясим, что наше твердое тело может иметь только поступательное движение в направлении радиуса-вектора г эллипсоида (29), и посмотрим, какой импульсивной силой Q следует подей [c.447]

Так как этп уравнения одинаковы с уравнениями Эйлера для движения в пустоте твердого тела, имеющего непо движную точку, то замечаем, что весь эффект жидкости на движение тела, имеющего неподвижную точку, состоит в гсз.че-иении его эллипсоида инери,ии7). Так лее просто решается задача о движении свободного тела в жидкости, когда оно получило свое движение только от импульсивной пары. Поместив начало координат в центральной точке и направив оси по главным осям поверхности (71), пишем три последних уравнения (60), приняв в пих Qy = Q = Q., = О и заменив А",, /V,, Ад по формулам (70) [c.466]

Позволим себе в качестве догадки, в противоположность сторонникам тепловых конвективных потоков, принять предположительно, что второе явление — зарождение континентов (относимое Вегенером по веским причинам к периоду более позднему на 440 млн. лет, когда глубокая впадина Тихого океана уже давно была заполнена морскими водами) имело такую же импульсивную природу, но было гораздо менее сильным и что оно также было вызвано объемными силами приливного происхождения, но обусловленными лишь притяжением Луны. Тяжелое основание, на котором покоились более легкий слой Евразии и твердое гранитное дно Тихого океана, к тому времени давно затвердело. Следовательно, наружная сферическая оболочка горных пород потеряла одну из своих степеней свободы. Если в ее твердом состоянии периодически возникали приливные объемные силы, то они в ней вызывали очень малые тангенциальные движения, как в упругом теле, т. е. упругие периодические раскачиваюш ие из стороны в сторону движения в тангенциальном направлении по отношению к очень горячему основанию. [c.808]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...