Коэффициент турбулентного переноса

Независимо от физической сущности коэффициентов турбулентного переноса, уравнения переноса количества движения и массы в проекции на ось х имеют вид [c.27]

Плотность массового потока вещества может быть выражена через градиент осредненной во времени концентрации, но в этом случае в законе Фика коэффициент молекулярной диффузии D надо заменить на D + D , где D — коэффициент турбулентного переноса вещества. В этом случае дифференциальное уравнение массообмена для турбулентного потока приводится к виду [c.262]

Выражение для коэффициента турбулентного переноса количества движе- [c.68]

Выражение для коэффициентов турбулентного переноса количества движения [c.70]

Здесь принято с = К . Таким образом, в случае равновесного турбулентного течения в пограничном слое дифференциальное уравнение кинетической энергии пульсационного движения вырождается и переходит в известную формулу Прандтля (1.81). Использование системы уравнений (1.107) в совокупности с уравнениями (1.80) в принципе позволяет учесть влияние на коэффициенты турбулентного переноса ряда факторов, таких как порождение, диссипация, а также нестационарность, конвекция, диффузия. [c.55]

Расчеты по формуле (8.70) можно проводить, если известны выражения р/р , 1Д.а,/ Ле. Если принять, что числа Прандтля и Шмидта, определенные по коэффициентам турбулентного переноса, мало отличаются от единицы, профили скорости, концентраций компонентов и полной энтальпии будут подобны в турбулентном ядре [c.288]

И их состоянием (температурой и давлением), но не зависят от динамических свойств потоков, коэффициенты турбулентного переноса определяются прежде всего статистическими свойствами движения. По величине последние могут превосходить коэффициенты молекулярного переноса (всегда положительные) в тысячи и сотни тысяч раз, но они могут быть одинакового порядка, а в некоторых случаях имеют отрицательные значения. [c.269]

Кинематические коэффициенты турбулентного переноса количества тепла 8д и количества движения вх зависят от параметров процесса эти коэффициенты аналогичны коэффициентам молекулярного переноса а и V. Следовательно, Ргт также является параметром процесса. [c.293]

Сплошная твердая стенка непроницаема для поперечных пульсаций w y следовательно, при у=0 будет w y=0. Отсюда следует, что непосредственно на стенке it = 0 и [Лт=0- Вдали от стенки коэффициенты турбулентного переноса Ят и цт могут во много раз превышать соответственно К и (Д. для этой области, напротив, можно полагать, что Я = 0 и ц = 0 (точнее Ят>Х, [c.147]

В заключение отметим следующее обстоятельство. Математическая формулировка задачи, приведенная в 5-1, записана для ламинарного пограничного слоя, так как не учтены коэффициенты турбулентного переноса теплоты и количества движения. Полагают, что Хт и j,t зависят от тех же величин, от которых зависят поля осредненных скоростей и температуры. Тогда согласно теории размерностей полученная система чисел подобия справедлива и для турбулентного течения. Конечно, входящие в числа подобия значения температур и скоростей уже будут осредненными во времени. [c.165]

Величину Ргт называют турбулентным числом Прандтля. Как показано в 4-5, кинематические коэффициенты турбулентного переноса теплоты и количества движения Вд и Ss зависят от параметров процесса турбулентного течения. Вследствие этого в общем случае турбулентное число Прандтля также может являться параметром процесса. С учетом (7-15) и (7- б) дифференциальные уравнения энергии (4-44) и движения (4-45) для турбулентного пограничного слоя примут вид [c.192]

В последующих главах будут приведены соотношения для коэффициентов турбулентного переноса тепла, практически используемые в инженерных расчетах при течении различных теплоносителей в каналах ядерных энергетических установок, [c.15]

Изменение свойств теплоносителя от температуры и давления, а также наличие химических реакций в потоке теплоносителей при неизотермическом течении, реакций диссоциации и рекомбинации оказывают существенное влияние на процессы теплообмена. Основными причинами такого изменения является искажение профилей массовой скорости и коэффициентов турбулентного переноса тепла. В теплоносителях, в которых возможны процессы как диссоциации, так и рекомбинации, а также при наличии других химических реакций влияние неизотермичности проявляется и в результате изменения эффективной теплоемкости потока По сечению. [c.103]

Несмотря на сложность расчета теплообмена в сверхкритической области и недостаточность фактического материала по коэффициентам турбулентного переноса в неизотермических сверхкритических потоках, в ряде случаев получено удовлетворительное соответствие расчетных и экспериментальных данных [3.42]. Для практических расчетов в энергетике используются полу-эмпирические и эмпирические зависимости, полученные для постоянных физических свойств и откорректированные в соответствии с опытными данными путем изменения постоянных и введения безразмерных комплексов, [c.72]

Зависимость йт = макс оказалась различной. Если в работе [57] величина Р является только функцией координаты в диапазоне чисел 0< Яг 10, то, по данным работы [58], наблюдается зависимость величины Г, т. е. зависимость коэффициента турбулентного переноса тепла в потоке высокотеплопроводной жидкости от числа Прандтля. Чтобы окончательно решить этот вопрос, нужны дополнительные исследования. [c.77]

Выражение для коэффициента турбулентного переноса тепла имело следующий вид [c.177]

Несмотря на отсутствие точных уравнений турбулентного переноса и связанный с этим эмпирический характер теории, последняя к настоящему времени достигла значительного уровня развития. Однако изучение струйных задач в области турбулентного теплообмена (в равной мере—турбулентной диффузии) заметно отстает от исследований динамической задачи. Целесообразно поэтому попытаться рассмотреть последовательно некоторые тепловые задачи как для несжимаемой жидкости, так и для газа переменной в поле течения плотности, обратив при этом основное внимание на соотношение между коэффициентами турбулентного переноса количества движения и тепла (или вещества). [c.81]

Оценки коэффициента турбулентного переноса теплоты в приповерхностном слое струи были сделаны А. П. Солодовым. Приводимое ниже рассмотрение основывается на полученных им результатах. [c.185]

Если полагать, что коэффициент турбулентного переноса теплоты не изменяется ни по сечению, ни по длине струи, то число Фурье согласно (7-3-16) равно [c.191]

Из анализа рис. 7-4 можно сделать следующие выводы. При справедливости теории величины е. находились в опытах примерно в пределах 2-10 —10-10 . Можно отметить несколько более крутое падение теплоотдачи по длине струи, чем по зависимостям для постоянного коэффициента турбулентного переноса теплоты. [c.191]

Величина Цу рассматривается при этом как некоторый коэффициент турбулентной вязкости и называется коэффициентом турбулентного переноса количества движения. Следует отчетливо представлять, что величина [д.,., также как и аналогичные ей коэ( и-циенты турбулентного переноса теплоты и массы, о которых будет идти речь в последующем, отнюдь не является неким физическим свойством текущей среды. Так, в потоке жидкости с постоянными р и fi, величина Цг зависит от абсолютного значения ц, числа Рейнольдса потока и координат. В развитом турбулентном потоке [c.36]

Эти уравнения отчетливо обнаруживают тесную связь между коэффициентами турбулентного переноса тепла и количества движения. [c.38]

При течении жидкости в трубе отсутствие радиального градиента скорости имеет место на оси потока. В то же время, как показывают измерения, коэффициент турбулентного переноса имеет и в [c.74]

Для стабилизированного однофазного потока заменяют локальную скорость и температуру в ядре потока средней скоростью и средней (объемной) температурой. Так как для газов характерно число Прандтля, близкое единице, то коэффициенты мошекулярного переноса тепла и количества движения равны. Если также равны коэффициенты турбулентного переноса тепла и количества движения, то соотношение qls для турбулентного ядра и ламинарного слоя выражается одним уравнением. Так как толщина пограничного слоя мала, то отношение qjs принимается равным отношению этих величин у самой поверхности нагрева. При этом = [c.184]

Учитывая все изменения теплообмена, вызванные наличием частиц в турбулентном потоке, множителем (1+Z) при коэффициенте турбулентного переноса ба = = кг1рс в (Л. 309], взамен (6-33) получают [c.201]

Значение б,, принимали равным предельной толщине пленки, соответствующей переходу к турбулентному режиму. Это значение было взято нами равным = = 5,3 10 м, что соответствует Ре, = Aq v = 15(Ю. Формулы (1.3.32), (1.3.33) получены при условии, что коэффициенты турбулентного переноса и сам турбулентный перенос изменяется по длине контактного устройства. Если этим г/ренебречь, то, решая уравнение (1.3.28), получим следующее выражение [c.28]

Турбулентные моли переносят не только импульс, но и теплоту. На этом основании вводится турбулентная теплопроводность (коэффициент турбулентного переноса теплоты) д- = у( д11ду), где — плотность турбулентного теплового потока Кт — турбулентная теплопроводность. Аналогично кинематической турбулентной вязкости вводится турбулентная температуропроводность Нт= [c.361]

Чтобы проинтегрировать уравнения (7-17) и (7-18), необходимо иметь сведения о коэффициентах турбулентного переноса теплоты и Количества движения. Можно воспользоваться интегродифференциаль-ными уравнениями (7-3) и (7-5), но для этого необходимо знать, в частности, распределения скорости и температуры в турбулентном потоке. [c.192]

Более универсальны методы расчета Р. Дайслера и К. Голдмана i[3.3—3.5], так как они свободны от ограничений по характеру зависимости физических свойств от давления и температуры. Суть двух подходов к решению задачи одинакова и заключается в численном решении системы дифференциальных уравнений энергии и движения. Различие состоит в методах расчета коэффициентов турбулентного переноса тепла и массы. Р. Дайслером принято, что коэффициенты переноса ет и Eq не зависят от изменения физических свойств, что отражается на точности расчетов при резко переменных свойствах. К. Голдман на основе выдвинутой им гипотезы о том, что изменение турбулентности в каждой точке потока зависит от изменения физических свойств только в данной точке, сумел применить для расчета распределения скоростей и коэффициента турбулентного обмена те же зависимости, что и при постоянных физических свойствах при соответствующей записи в новых переменных. Р. Дайслером и К. Голдманом принято [c.51]

В процессах теплообмена и массообмена носнтели обеих перемещаемых субстанций (тепла и вещества) зачастую одни и те же. Так, например, в процессах молекулярной теплопроводности и са-модиффузии носитель обеих субстанций—одни и те же молекулы, находящиеся в хаотическом тепловом движении. Аналогично случаям молекулярного переноса молярное организованное движение или турбулентное перемещивание при наличии неравномерного распределения в пространстве каких-либо субстанций влечет за собой перенос всех этих субстанций, содержащихся в движущейся жидкости, газе или слое, например тепла, влаги, различных примесей. Уместно отметить, однако, что в силу неоднородности и неизотроп-ности перемещивания в псевдоожиженном слое коэффициенты турбулентного переноса в различных точках и разных направлениях должны быть неодинаковыми. Конечно, подобная аналогия между процессами тепло- и массообмена носит ограниченный характер. Ее нельзя, например, распространить на лучистый теплообмен. [c.242]

Таким образом, определение коэффициента теплоотдачи сводится к вычислению интеграла, стоящего в знаменателе уравнения (3-2-3). Эти вычисления были проделаны Д. А. Лабунцовым [3-21]. При этом использовались уравнения для кинематического коэффициента турбулентного переноса, предложенные Линем и Шлингером. Согласно Линю [c.64]

Первое слагаемое правой части уравнения определяет затухание (рассеяние) турбулентной энергии, второе —воссоздание турбулентности (работу осредиенного движения против турбулентных напряжений) и третье — градиентную диффузию турбулентной энергии. Для постоянных с, k, й рекомендуются значения с=0,18, ft=0,56 и ki= =0,38. Величина 1т — масштаб турбулентности, пропорциональный длине смешения. Кинематический коэффициент турбулентного переноса количества движения (кинематический коэффициент турб глентной вязкости) определяется в этой модели как [c.185]

В соответствии с (7-3-4) кинематический коэффициент турбулентного переноса теплоты может изменяться вдоль потока, если изменяются определяющие его величины. Рассмотрим развитие приповерхностной турбулентности вдоль струи, полагая, что воздействие паровой фазь[ на профиль волны пропорционально динамическому капору и не зависит от конфигурации выступа. Сила сопротивления, приходящаяся на один турбулентный моль, пропорциональна величине [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...