Перенос молекулярных характеристик

Перенос молекулярных характеристик [c.19]

Можно показать, что общее уравнение переноса молекулярных характеристик имеет вид [c.26]

Если при выводе дифференциальных уравнений конвективного теплообмена для температуры и скорости использовать приведенные выше двучленные выражения, то получаются уравнения в обычной форме для осред-ненных величин эти уравнения, однако, содержат дополнительные члены, обусловленные пульсациями скорости и температуры. Эти члены можно отбросить, но для компенсации нужно увеличить вязкость и температуропроводность, заменив эти молекулярные характеристики переноса турбулентными, или точнее — коэффициентами вида (v-f-Vт) и (й-)-Цт). [c.362]

Уравнение переноса излучения, а также его приближения и различные методы решения, рассмотренные выше, применимы прежде всего к гомогенным средам с молекулярным рассеянием света. Задача оказывается более сложной в случае двухфазных систем. Прежде всего необходимо связать оптические характеристики среды с оптическими параметрами отдельной частицы или неоднородности. Как правило, предполагается, что частицы рассеивают излучение независимо [125]. Индикатриса рассеяния сплошной среды принимается подобной индикатрисе рассеяния отдельной частицы, а интенсивность рассеяния — пропорциональной числу частиц [161]. [c.144]

Число Рг характеризует отношение двух характеристик молекулярного переноса кинематической вязкости v и коэффициента температуропроводности а. Перенос импульса, связанный с величиной V, определяется разностью скоростей, а перенос тепла, связанный с величиной а,— разностью температур. Следова-телыю, число Рг, явно содержащее лишь величины, определяющие [c.234]

Эго означает, что коэффициент теплоотдачи (Ми) является функцией безразмерной продольной координаты, соотношения инерционных и вязкостных сил (Ке), соотношения между характеристиками молекулярного переноса импульса и теплоты (Рг). [c.14]

Размеры вязкой области убывают с уменьшением молекулярной вязкости быстрее, чем размеры всего турбулентного пограничного слоя. В связи с этим можно рассматривать некоторый идеальный турбулентный пограничный слой с вырожденным вязким подслоем. В таком пограничном слое интегральные характеристики переноса количества движения, теплоты и массы решающим образом определяются свойствами турбулентного пристенного ядра. Полученные результаты могут быть соответствующим образом использованы для расчета реальных течений. [c.78]

Кинетические коэффициенты L55, L,-q, Ljh, Lvj, Lmj, L, Lw., r связаны теплофизическими характеристиками молекулярного переноса. Для примера возьмем бинарную смесь (двухкомпонентная система п=1, 2) [c.29]

Глухие поры закрытые объемы вызывают массоперенос в нестационарном течении (изменяющиеся профили концентрации), так как по мере прохождения через фронт, богатый растворенным веществом, происходит молекулярная диффузия. После прохождения фронта происходят обратная диффузия этого растворенного вещества и массоперенос в системе. Объем пор вносит некоторую неопределенность при экспериментальном определении характеристик переноса, так как он измеряется как пористость, но эта пористость не влияет на поперечное сечеиие потока, [c.437]

Эти линейные уравнения Онзагера приводят к системе взаимосвязанных дифференциальных уравнений молекулярного переноса тепла и вещества [2]. Математическое описание процессов, протекающих в минеральных веществах на различных стадиях их обжига, в виде дифференциальных уравнений и их решения при заданных начальных и граничных условиях позволяют получить тепло- и массообменные характеристики, теплоту фазовых и химических превращений и критерии переноса тепла и вещества. [c.357]

Решение системы дифференциальных уравнений (1) —(3) для периода падающей скорости сушки дает зависимость процесса от большой группы критериев и симплексов подобия [Л. 1]. Однако не все критерии в одинаковой мере влияют на ход процесса. Одни из них преимущественно воздействуют на теплообменные характеристики переноса, другие — массообменные, третьи — фильтрационные. Некоторые из критериев связаны с процессами молекулярного. переноса, другие — с молярными. [c.18]

Уравнения Рейнольдса в совокупности с дифференциальной моделью турбулентности широко используется для расчета гидродинамических и тепловых характеристик разнообразных стационарных и нестационарных турбулентных течений. В работе [6.6] для описания турбулентного течения в двумерном слое смешения используются нестационарные уравнения Рейнольдса и трехпараметрическая модель турбулентности [6.4]. При этом крупномасштабные движения газа (М 1) полагались двумерными, а мелкомасштабные турбулентные пульсации - трехмерными и учитывались явления переноса, генерации, диффузии и диссипации турбулентности. Рассматривалось дозвуковое течение совершенного газа, в котором эффекты молекулярной вязкости и теплопроводности полагались несущественными, т.е. Re — сю. [c.165]

Использование в качестве теплоносителя при сушке перегретого пара атмосферного давления позволяет значительно повысить среднюю температуру материала. Как сказано выше, несмотря на высокие начальные температуры воздуха или топочных газов, температура угля в периоде постоянной скорости не превышает 60—80° С, а в среде перегретого пара (рис. 1) она несколько превышает 100° С. Повышение средней температуры материала положительно влияет на изменение большинства его термодинамических характеристик и коэффициентов переноса. Прежде всего резко интенсифицируется фазовое превращение связанного вещества, испарение влаги переходит в ее выпарку. При этом появляется молярный перенос вещества под действием градиента давления, интенсивность которого в десятки раз больше молекулярного переноса [4]. [c.4]

В гл. 2 и 4 введены другие понятия и параметры, также входящие в число дифференциальных характеристик молекулярного обмена. Дифференциальными характеристиками являются также аналогичные приведенным выше величины, описывающие лучистый перенос. [c.46]

Общее понятие консервативной характеристики представляет собой математическую идеализацию. Для возможности фактически следить за жидкой частицей она должна быть маркирована , т. е. иметь некоторые свойства, отличающие ее от окружающей среды. Такая маркировка достигается проще всего добавлением некоторой заметной пассивной примеси, которая переносится течением, не оказывая на него влияния. Тогда концентрация примеси 0 (Х, /) ведет себя, как эйлерова консервативная характеристика г (Х, /). Однако реальное поле концентрации испытывает влияние молекулярной диффузии и, следовательно, удовлетворяет уравнению диффузии [c.488]

В предыдущих трех главах вещество рассматривалось как сплошная среда и на основе этой простой модели были описаны некоторые явления. В настоящей главе приводятся основные характеристики молекул, атомов, электронов и фотонов, определяющих микроскопические свойства вещества. В последующих главах на основе этих результатов будут представлены микроскопические характеристики среды. При этом многие понятия, рассмотренные в гл. 1—3, окажутся с этой точки зрения нулевым приближением, зависящим не от самих микроскопических характеристик вещества, а от их средних величин. Будет показано, что явления переноса, которые представляют собой следствия малых отклонений от равновесия, зависят от атомных и молекулярных свойств через ряд определенных осреднений. Зависимость от микроскопических свойств с увеличением отклонения от равновесия резко возрастает. Конечной целью настоящей главы является описание специфических микроскопических свойств, относящихся к вопросам, излагаемым в последующих главах книги. [c.80]

Через посредство Т х) от тех же величин зависит и тепловой поток. Существенно, что в общем случае оба члена в выражении (12) для теплового потока оказываются взаимосвязанными интегральный излучательный член через посредство Т (х) зависит от Я, второй член по тем же причинам зависит от оптических характеристик. Радиационный и молекулярный вклады в тепловой поток оказываются неаддитивными, несмотря на предположение об аддитивности механизмов переноса. [c.17]

Определение границы между жидкими полупроводниками и диэлектрическими жидкостями, такими, как расплавленные соли и молекулярные жидкости, хотя на первый взгляд и кажется простым, при более глубокой проверке обнаруживает определенную сложность. Ясно, что в расплавленных солях могут параллельно существовать электронная и ионная проводимости, причем та или другая из них может преобладать в некоторых системах в зависимости от температуры и других условий. Как было отмечено Иоффе и Регелем [144], электропроводность ионной жидкости, по-видимому, не должна быть выше 1 Ом см вследствие ограниченной подвижности ионов, так что жидкости с более высокими значениями электропроводности следует считать обладающими электронной проводимостью. Если же электропроводность а меньше 1 Ом- см-, то для определения доли электронной проводимости следует использовать другие характеристики, такие, как измеренные числа ионного переноса или химического свойства вещества. [c.15]

Приведем теперь общее уравнение переноса молекулярных характеристик, вытекающее из уравнения 13ольцмана в форме (1.47). Для этого используем произвольную функцию, зависящую, как и /, от вре менн, координат молекул и их скоростен Q t, X, у, 2, Vx, Vy, Uz). средние значения 0 представляют собой макроскопические характеристики состояния и лвнжения газа. [c.25]

Интенсивность процесса переноса импульса, тепла и вещества при ламинарном режиме течения, как известно, определяется молекулярным обменом. При развитом турбулентном режиме течения роль молекулярного обмена становится исчезающе малой, молекулярный обмен уступает место молярному. Наиболее сложный характер имеет, однако, механизм обмена в промежуточной области течения, где оба вида явлений переноса — молекулярный и молярный — соизмеримы по величине и взаимодействуют неаддитивным, нелинейным образом. Это обстоятельство придает специфичный характер закономерностям переноса в переходной области течения, отличным от аналогичных закономерностей для чисто ламинарного или тур булентпого режимов. Физически разумная интерполяционная формула для некоторой закономерности в переходной области должна в пределе переходить в формулы, справедливые соответственно для ламинарной и турбулентной областей течения. Более того, переход этот должен соверщаться, как правило, со слабым разрывом на нижней критической границе (скачок производной) и асимптотически — на верхней. Такой вид перехода типичен для интегральных характеристик (сопротивление, теплоотдача и др.), тогда как плавный переход на обеих границах характерен для локальных (профили скорости, температуры и др.). [c.149]

Относительно молекулярных потоков пока лишь отметим, что, поскольку осреднение Фавра не позволяет достаточно просто осреднить их регулярные аналоги (например, прямое осреднение выражения (2.1.62) для тензора вязких напряжений значительно усложняет его структуру), с точки зрения построения феноменологической модели многокомпонентной турбулентности будет более последовательно получить соответствующие определяющие соотношения для указанных величин без привлечения аналогов для мгновенных значений, непосредственно методами неравновесной термодинамики, как это сделано в 5.2. Что касается смешанных одноточечных моментов второго порядка парных корреляций, корреляторов), входящих в осредненные гидродинамические уравнения, то они представляют собой перенос гидродинамических характеристик среды турбулентными пульсациями. Это, прежде всего, турбулентный поток удельного обь- [c.138]

Предположим, что произошло изменение в распределении осред-ненных скоростей и появление турбулентной вязкости предопределяется случайным сильным искажением распределения скоростей в пределах потока, т.е. упруговязкие характеристики среды не в состоянии восстановить первоначальное распределение скоростей. В результате возникает первоначальное перемещение конечных масс не только по направлению основного потока, приводящее к переносу количества движения большей величины в сравнении с переносом молекулами при ламинарном движении. Для осредненного движения перенос количества движения поперек потока количественно характеризуется турбулентной вязкостью. В турбулентном потоке имеет место уже распределение двух взаимосвязанных и взаимозависимых параметров - осредненной скорости и турбулентной вязкости. Турбулентная вязкость, имея намного большую величину, чем молекулярная вязкость, соответственно увеличивает абсолютную величину касательного напряжения (внутреннего трения), однако не может изменить закона касательного напряжения, зависящего только от равновесия действующих сил. Следовательно, равновесные распределения скорости и турбулентной вязкости предопределяются законом касательного напряжения. В этом, взаиморавновесном распределении скорости и турбулентной вязкости, немаловажное значение имеет молекулярная вязкость, через которую происходит диссипация энергии. Только сумма молекулярной и турбулентной вязкостей соответствует данному закону касательного напряжения. [c.60]

В движущихся газах и жидкостях происходит конвективный тепломассообмен. К молекулярному переносу добавляется конвекция — перенос вещества, импульса и энергии макроскопическими объемами среды, перемещающимися со скоростью W. При этом вектор скорости w выступает как расходная характеристика ее численное значение равно материальному объему, переносимому за единицу времени через единицу контрольной поверхности, нормальной к направлению скорости. Умножая w на плотность (т. е. содержание в единице объема) переносимой субстанции, получают соответствующий конвективный поток. Например, вектор плотности потока массы j, Kr/iM - ), определяют соотношением j=pw. Величина р/г, Дж/м , представляет собой объемную плотность энтальпии поэтому конвективный поток энтальпии 7л,конв, Вт/м , записывается следующим образом [c.8]

В неизотермическом потоке диссоциирующей четы-рехокиси азота образуются поля концентраций компонентов системы наряду с полями скоростей и температур. При течении в обогреваемом канале у стенки повышается содержание компонентов с меньшим молекулярным весом (в соответствии с реакциями диссоциации), а в ядре потока — более тяжелых компонентов. В случае охлаждения у стенки повышается концентрация тяжелых компонентов. Различие концентраций компонентов у стенки и в ядре потока приводит к переносу массы путем концентрационной диффузии. Одновременно с диффузионным происходит и турбулентный перенос массы, зависящий от характеристик течения. Так как массоперенос осуществляется в неизотермическом потоке, процесс сопровождается протеканием экзо- и эндотермических реакций. Так, например, в условиях нагрева молекулы с большим молекулярным весом переносятся к стенке, где диссоциируют с поглощением теплоты реакции на более легкие компоненты, которые, перемещаясь в ядро потока, рекомбинируют с выделением теплоты реакции. В связи с высокими значениями теплоты реакций реакционная составляющая суммарного коэффициента теплообмена в системе N2O4 может в несколько раз превышать уровень теплообмена в химически инертной смеси данных компонентов. [c.49]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ (решеточная — теплоемкость, связанная с поглощением теплоты кристаллической решеткой удельная— тепловая характеристика вещества, определяемая отношением теплоемкости тела к его массе электронная — теплоемкость металлов, связанная с поглощением теплоты электронным газом) ТЕПЛООБМЕН (излучением осущесгв-ляется телами вследствие испускания и поглощения ими электромагнитного излучения конвективный происходит в жидкостях, газах или сыпучих средах путем переноса теплоты потоками вещества и его теплопроводности теплопровод-ноетью проходит путем направленного переноса теплоты от более нагретых частей тела к менее нагретым, приводящего к выравниванию их температуры) ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ (решеточная осуществляется кристаллической решеткой стационарная характеризуется неизменностью температуры различных частей тела во времени электронная — теплопроводность металлов, осуществляемая электронами проводимости) ТЕПЛОТА (иенарения поглощается жидкостью в процессе ее испарения при данной температуре конденсации выделяется насыщенным паром при его конденсации образования — тепловой эффект химического соединения из простых веществ в их стандартных состояниях плавления поглощается твердым телом в процессе его плавления при данной температуре сгорания — отношение теплоты, выделяющейся при сгорании топлива, к объему или массе сгоревшего топлива удельная — отношение теплоты фазового перехода к массе вещества фазового перехода — теплота, поглощаемая или выделяемая при фазовом переходе первого рода) ТЕРМОДЕСОРБЦИЯ — удаление путем нагревания тела атомов и молекул, адсорбированных поверхностью тела ТЕРМОДИНАМИКА — раздел физики, изучающий свойства макроскопических физических систем на основе анализа превращений без обращения к атомно-молекулярному строению вещества [c.286]

Три рассмотренных выше коэффициента связаны с процессами молекулярного переноса. При турбулентном течении определения этих коэффициентов остаются в силе, но сами коэффициенты входят в зависящие от времени члены дифференциальных уравнений, не поддающихся простому математическому анализу. Математически проще постулировать довольно грубую модель процесса турбулентного переноса, приводящую к ураз-нениям для касательного напряжения и потоков тепла и вещества, по форме аналогичным соответствующим уравнениям для молекулярного переноса. Появляющиеся при этом коэффициенты турбулентного переноса имеют ту же размерность, что и коэффициенты молекулярного переноса. Однако если коэффициенты молекулярного переноса являются физическими свойствами среды, то коэффициенты турбулентного переноса зависят от гидродинамических характеристик течения. Более подробное рассмотрение механизма турбулентного переноса отложим на будущее. [c.32]

Следовательно, коэффициент температуропроводности Лр приобретает смысл теплофизической характеристики молекулярного переноса энтальпии (теплосодержания) системы он численно равен количеству тепла, переносимого в единицу времени через единицу площади изотермической (изоэнтальпической) поверхности при градиенте объемной концен- [c.37]

Появление в материале мощного молярного переноса в первую очередь сказывается на перераспределении вещества, перераспределение же тепла является следствием массопереноса. Критерий Поснова, являющийся при молекулярном переносе характеристикой внутренних массообменных процессов, должен отразить появление нового механизма резче, чем критерий Коссовича, характеризующий внутренние теплообменные процессы. Анализ результатов решения системы уравнений (9-1-1)— (9-1-3) подтверждает сказанное изменение, происшедшее характере влияния критерия Рп наТ , оказалось более сильным, чем изменение, происшедшее с критерием Ко по отношению к 0. С ростом критерия Рп безразмерный потенциал массопереноса уменьшается. Это по- [c.440]

Необходима дополнительная экспериментальная проверка обобщенных кинетических уравнений переноса для, газа (пара), жидкости и твердого тела. В эти соотношения входят молекулярно-кинетические, термодинамические и атомные характеристики. Уточнение уравнений целесо-ббразно проводить с использованием аппарата термодинамики, квантовой MiexaHHKH и молекулярной физики. [c.228]

П. ч. характеризует соотношение между интенсивностями молекулярного переноса кол-ва движения и нере- носа теплоты теплопроводностью является физ. характеристикой среды и зависит только от её термодинамич. состояния. У газов П. ч. с изменением темп-ры практк-ческп не меняется (для двухатомных газов Рг 0,72, для трёх- и многоатомных Рт эд от 0,75 до 1). У не-металлич. жидкостей П. ч. изменяется с изменением темп-ры тем значительнее, чем больше вязкость жидкости (наир., для воды при 0 0 Рг = 13,5, а при 100 °С Рг = 1,74 для трансформаторного масла при 0°С Рг = 886, при 100 °С Рг = 43,9). У жидких металлов Рг < 1 (1 не так сильно изменяется с изменением темп-ры (напр., для натрия, при 100 0 Рг — (),,0И5, при 700 X Рг = 0,0039). [c.98]

После установления в материале квазирегуляриого режима, т. е. начиная со значения критерия Фурье Fo=0,7- 1,0, теплообменный критерий Био начинает воздействовать только на поля термической характеристики, тогда как массообменный критерий Био — только на поля потенциала массопереноса. Поле фильтрационного потенциала становится автомодельным по отношению к обоим критериям. Аналогичный результат был отмечен нами при рассмотрении молекулярного переноса тепла и вещества во влажном материале [Л. 1 и 4]. Последнее совместно с индиферентностью критериев Био по отношению к полю фильтрационного потенциала указывает на связь критериев поверхностного тепло-и массоо бмена в основном с молекулярным механизмом переноса. Характер изменения критериев от молекулярного потенциала переноса и температуры хорошо согласуется с результатами экспериментальных исследований, выполненных П. Д. Лебедевым [Л. 2]. [c.19]

Методы теории подобия нашли широкое применеЕие в практике химической технологии. А. Г. Усманов [10] произвел статистический анализ условий подобия процессов молекулярного переноса массы. В работе А. Н. Бережного [6] излагаются возможные пути применения теории подобия при изучении молекулярного переноса и получения соответствующих характеристик переноса массы. [c.13]

Во втором случае пространственную или температурную дисперсию векторного синхронизма при сложении частот стремятся использовать для спектрального исследования широкополосного ИК—излучения, преобразуемого в оптический диапазон [263]. Основными параметрами, определяющими эффективность решения задачи, является ширина полосы преобразуемого спектра и удельная дисперсия векторного синхронизма, увеличивающаяся при подходе одной из частот, участвующих в преобразовании, к области аномальной дисперсии нелинейного кристалла. В этом случае в ряде конкретных применений оптимальным будет использование молекулярных кристаллов, разнообразными наборами полос поглощения в оптическом и ультрафиолетовом диапазонах и, следовательно, имеющих различные сочетания областей аномальной дисперсии. При использовании зависимости угла синхронизма от температуры должны найти применение монокристаллы комплексов переноса заряда с большой нелинейной восприимчивостью, оптические характеристики которых заметно зависят от степени колебательного возбуждения, т.е. от температуры. [c.181]

Кроме того, ММК использовался для вычисления интегральных характеристик структур с сорбирующими тенками и их оптимизации [15, 51, 56, 59, 61, 113, 128, 135], исследований молекулярного течения в канале с движущейся стенкой и расчета характеристик турбомо-лекулярных насосов [И], молекулярного течения со значительной скоростью переноса РГ [114], оценок влияния степени диффузности молекулярного отражения стенками канала на его проводимость [78] и пространственное распределение формируемого потока [139], построения полей молекулярных концентраций и плотностей потоков в системах двух сфер, цилиндров и параллельных плоскостей [55], анализа пространственного распределенпя напыляемых в вакууме пленок [54] и решения ряда других задач вакуумной техники. [c.67]

Изложенные критерии и характеристики охватывают закономерности молекулярного переноса в полости НПД. Перейдем теперь к построению модели, формализующей описание теплофизнческих npoufj oB. Для этого введем следующие понятия н обозначения (см. также табл. 4,6) [c.206]

Для теоретического изучения неравновесных состояний газа отнюдь не всегда оказывается необходимым во всей полноте использовать кинетическую теорию газов. Действительно, как ото хорошо известно, существует важный класс движения газа, закономерности которого соответствуют описываемым гидрогазодинамикой Ц]. Гидрогазодипамика не предполагает знания распределений частиц по импульсам. В связи с этим уравнения гидро-газодипамики являются существенно более простыми, нежели кинетические уравнения. В то же время гидрогазодинамика оперирует с такими феноменологическими характеристиками газа, как коэффициенты переноса, которые могут быть теоретически найдены лишь на основании молекулярных распределений. Поэтому возникает необходимость в построении последовательного перехода от кинетической теории к гидрогазодинамике. В связи с этим в настоящей главе мы поставим перед собой задачу получения уравнений гидрогазодинамики — уравнений переноса — на основании кинетической теории, базирующейся на кинетическом уравнении Больцмана. Решение такой задачи, позволяющее, в частности, определить коэффициенты переноса (вязкость, теплопроводность и т. п.), представляет собой одно из наиболее традиционных приложений кинетической теории газов. Можно сказать, что уравнения переноса — уравнения гидрогазодинамики — описывают макроскопические движения неравновесного газа. При этом кинетическая теория неравновесных газов под макроскопическими движениями понимает движения, определяющиеся величинами, представляющими собой результат усреднения по возможным импульсам частиц газа. В этом смысле распределение частиц по импульсам, описываемое функциями распределения, соответствует микроскопической теории состояния неравновесного газа. Таким образом, ставя перед собой задачу построения [c.45]

Во внешней части сопровождаемого тепло- или массоперено-сом развитого турбулентного течения в трубе, канале или пограничном слое, где турбулентный перенос импульса, тепла и массы по интенсивности намного превосходит молекулярный перенос тех же субстанций, должен выполняться принцип обобщенного подобия по числу Рейнольдса (т. е. подобия по числам Рейнольдса и Пекле), согласно которому характеристики турбулентности на значительных расстояниях от стенки не зависят уже от молекулярных коэффициентов переноса V и х (а значит, и от включающих эти коэффициенты чисел Не, Ре и Рг). Важнейшим следствием из этого принципа является закон дефекта температуры, согласно которому [c.293]

Заметим теперь, что в условиях развитой турбулентности вязкие напряжения трения пренебрежимо малы по сравнению с турбулентными напряжениями Рейнольдса (за исключением премы-кающего к твердым стенкам вязкого подслоя, который мы здесь не будем рассматривать). Поэтому естественно считать, что и перенос турбулентной энергии за счет сил вязкости (т. е. неупорядоченных молекулярных движений) очень мал по сравнению с переносом энергии турбулентными пульсациями скорости, т. е. что последнее слагаемое в скобках в левой части (7.41) пренебрежимо мало по сравнению со вторым слагаемым. Рассмотрим случай, когда осредненное течение однородно по направлению осей Ох и 0x2. В таком случае все статистические характеристики турбулентности будут зависеть только от хз, причем в силу уравнения неразрывности здесь дйз/дхз = 0, т. е. мз = 0. Будем наряду с обозначениями Х1 и щ для координат и скоростей использовать [c.354]

В книге излагается теория переноса монохроматического излучения, изотропного и анизотропного (глава 2), и излз ения в спектральной линии с полным или частичным перераспределением по частоте (глава 4). Геометрия рассеивающих сред предполагается плоской. Рассматриваются бесконечная и полубесконечная среды, а также плоский конечный слой. Подробно излагается аналитическая теория, в том числе точные, асимптотические и приближенные методы решения модельных задач. В отдельную главу 3 выделен резольвентный метод, позволяющий найти точные выражения для основных функций, характеризующих поля излучения, и асимптотики этих функций. Дается представление о некоторых распространенных численных методах, В последней главе 5 рассматриваются задачи об определении интегральных характеристик полей излучения, таких как среднее число рассеяний, о рассеянии в молекулярных полосах, с частичным перераспределением по частоте, а также с учетом поляризации и движения рассеивающей среды. [c.9]

При изучении молекулярной диффузии предполагается, что движение каждой молекулы не зависит от молекул, находящихся в непосредственной близости к ней. В турбулентном потоке дело обстоит иначе. Соседние элементы жидкости (воздуха) имеют тенденцию прт1нять то же значение скорости, что и рассматриваемый элемент, если только расстояние между ними мало. Если рассматривать турбулентный поток как наложение вихрей (пульсаций) различных масштабов, то расстояние между двумя близкими элементами жидкости будет сначала изменяться благодаря только наименьшим вихрям. Крупные вихри будут просто переносить рассматриваемую пару точек (элементов) как целое, не стремясь их разделить. Но как только расстояние между элементами жидкости увеличится, в добавление к малым в игру вступают более крупные вихри. Поэтому в турбулентном потоке жидкости важным является не столько перемещение самого элемента жидкости, сколько изменение его расстояния от соседних элементов. Математическая обработка этих общих соображений и описание турбулентного потока с помощью статистических характеристик, относящихся к средним значениям пульсаций не самой скорости потока, а лишь к разности скоростей в двух точках потока, впервые были предложены акад. А. Н. Колмогоровым ). [c.229]

Характер границ между жидкими полупроводниками и ионными, молекулярными или металлическими жидкостями во многом такой же, как и для твердых веществ. Однако особенности жидкого состояния приводят и к важным различиям. Как уже - отмечалось, диффузное движение атомов в жидкости может играть особую роль в электронном переносе, если электроны на- ходятся в локализованных состояниях. Другое отличие, обуете ловленное широкой областью стехиометрии, которая может иметь место в жидком состоянии, состоит в том, что электронная структура изменяется непрерывно в соответствии с изменениями химического состава. Мы считаем это наиболее важной характерной чертой поведения жидких полупроводников. Указанная характеристика дает благоприятную возможность для развития более глубокого понимания одной из основных проблем физики и химии конденсированных веществ, а именно взаимосвязи между электронной структурой и атомной или химической структурой вещества. Представляется вероятным, что химическая структура многих систем жидких полупроводников основана на ковалентной связи, но в противоположность обычным молекулярным жидкостям в этом случае высокотемпературная и химическая обстановка такова, что получающиеся молекулярные частицы не являются хорошо идентифицируемыми, особенно в настоящее время. Таким образом, быстро меняющееся динамическое равновесие между различными конфигурациями атомов, по-видимому, играет роль в определении влияния изменений температуры и химического состава. В добавление к изложенному выше связи, имеющие мес льнлиах [c.17]

Решение аппроксимационных задач представляет практический интерес не только для спектральных оптических характеристик, но и при исследовании диаграмм углового рассеяния локальными объемами дисперсной среды. В связи с этим ниже приводятся результаты численных исследований эффективности аппроксимационных регуляризирующих аналогов в задачах восстановления непрерывного углового хода аэрозольного коэффициента направленного светорассеяния Дц( 0 Я) и индикатрисы [1 д )=4пОп д )/ зс> В предыдущей главе была показана роль, которую играют эти характеристики при интерпретации данных в методе касательного зондирования атмосферы. Более того, ни одно сколько-нибудь серьезное исследование по переносу радиации в рассеивающих средах не может обойтись без знания этих характеристик. Поэтому восстановление непрерывной диаграммы углового рассеяния по некоторым опорным ее отсчетам имеет важное прикладное значение. Напомним, что подобную задачу для молекулярной компо-ненты рассеяния решать не требуется, поскольку в теории [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...