Задачи теории импульсивного движения

Задачи теории импульсивного движения. Цель исследования импульсивного движения состоит в определении кинематического состояния системы после удара, если известно ее состояние до удара. При этом иногда целесообразно различать две основные задачи 1) по заданным ударным импульсам определить изменение скоростей точек системы 2) по заданному изменению скоростей точек системы определить ударные импульсы. Иногда требуется также определить ударные импульсы реакций связей. [c.408]

Результат сразу же следует из основного соотношения в теории импульсивных движений см. формулу (2) п. 192). Но в иллюстративных целях решим эту задачу при помощи уравнений Лагранжа (6). [c.460]

Изложенная теория импульсивного движения неголономных систем относится к системам с идеальными связями. Рассмотрим теперь постановку задачи об импульсивном движении неголономных систем в общем случае, когда связи могут и не быть идеальными. [c.166]

Основная задача теории неустановившихся движений тяжелой жидкости состоит в определении вида свободной поверхности жидкости, приведенной в движение какими-либо внешними причинами. Большей частью изучается волновое движение жидкости, вызванное теми импульсивными давлениями, которые приложены в начальный момент времени к открытой поверхности. Одновременно рассматриваются и движения, возникшие в начальный момент времени благодаря нарушению вида горизонтальной равновесной поверхности жидкости. [c.534]

Определение волнового движения жидкости, порожденного начальным импульсивным давлением в соединении с начальным изменением горизонтальной поверхности жидкости, составляет содержание основной задачи теории волн — задачи Коши — Пуассона. Наряду с задачей Коши — Пуассона большое значение в этой теории имеет исследование тех волновых движений, которые образуются при неустановившемся движении твердых тел, погруженных в жидкость или перемеш аюш ихся по ее поверхности. [c.534]

Движение системы, на которую действуют ударные импульсы. Основное уравнение теории удара. При выводе основного уравнения в случае конечных сил мы рассматривали сначала простейшую систему, состоящую из одной частицы. Здесь мы сразу перейдем к общему случаю механической системы. Задача будет трактоваться как предельный случай задачи с конечными силами, и, как уже указывалось, заданные импульсы и импульсивные связи будут вводиться одновременно. [c.247]

В настоянием обш ем курсе не представляется возможным углубляться в этот сложный раздел теории пограничного слоя и приходится удовольствоваться рассмотрением лишь одной простейшей задачи, представляющей интерес с точки зрения понимания механизма диффузии завихренности от места ее зарождения на поверхности обтекаемого тела. Это — задача о мгновенном (импульсивном) приведении в поступательное, равномерное, прямолинейное движение тела, погруженного в неподвижную безграничную вязкую, несжимаемую жидкость. [c.516]

Как и следовало ожидать, в областях движения, гораздо больших, чем масштаб решение примерно соответствует обычной локальной теории. Если же область движения гораздо меньше масштаба й, то также можно приближенно пользоваться локальной теорией, но эффективный коэффициент пьезопроводности оказывается большим XI = (1 — (о) . Здесь при том же количестве закачанной жидкости давление должно быть больше, чем предсказываемое локальной теорией (сравните подсчет при т 1, х = Ои Х = Ю)-Рассмотрим решение задачи о перераспределении давления в окрестности импульсивно включенной точечной скважины Если Q — количество закачанной в пласт жидкости Ро (г) — начальное стационарное распределение давления, то относительно безразмерной функции и (г, I), введенной равенством [c.226]

Представляется целесообразным при изложении теории удара в курсах теоретической механики вначале дать математическую постановку задачи о соударении абсолютно твердых тел. Так как тела абсолютно твердые, то время удара равно нулю, скорости точек и соответственно—> количества движения мгновенно изменяются на конечные величины. Из этих свойств удара вытекают следующие импульс ударной силы есть конечная величина, но сила в момент удара равна бесконечности (понятие импульсивной функции вводить не обязательно). Кроме того, перемещения тел, а также импульсы неударных сил за время удара, равны нулю. [c.20]

Принцип Журдена. Так как при ударе координаты точек системы неизменны, а меняются лишь их скорости, то для решения задач теории импульсивных движений более приемлем принцип Журдена (см. 2 главы 3), а не общее уравнение динамики в форме (5). Приняв такую точку зрения, соотношение (5) следует заменить равенством [c.438]

Эволюция рельефа земной поверхности и изменения громадного масштаба в твердых породах внешней оболочки Земли побудили автора дать в последней главе этого тома очерк избранных задач геомеханики. Сюда относятся механизм возникновения поперечных сдвигов при горообразовании, простая гипотеза относительно вычисления давления внутри Земли, случаи роста больших подземных соляных куполов в равнинах и аналогичные явления течения вулканических масс. Долгие годы находясь под впечатлением монументальной книги Альберта Гейма о геологии Швейцарских Альп и захватывающей теории Вегенера об импульсивном раскалывании первичной земной коры и последующем движении блоков континентальных массивов, автор сделал попытку собрать убедительные механические доказательства, подтверждающие представления Гейма в отношении эволюции громадных покровов Альп и теорию Вегенера движения континентов. [c.11]

Теоретическая постановка и решение задачи о боковом горизонтальном ударе вертикальной пластинки, полупогруженной в жидкость, принадлежат Л. И. Седову (1934) прд этом установлено, что на поверхности тела должна возникать зона отрыва жидкости от поверхности тела. Несколько неожиданным оказалось положение границы зоны отрыва жидкости на задней поверхности плоской пластинки — в плоской задаче ордината этой точки равна 0,92 глубины погружения пластинки (рис. 5). Аналогичным путем был рассчитан удар эллиптического цилиндра. Специальный эксперимент показал, что зона отрыва на эллиптическом цилиндре начинается на задней стороне и величина импульсивных сил находится в согласии с результатами теории (Н. А. Кудрявцева, 1960). Развитие теоретических и экспериментальных методов определения присоединенных масс имело значение не только для расчета удара, но и позволило применить эти результаты к практическим расчетам неустановившихся движений тел в воде. Эти расчеты получили свое развитие в работах Л. И. Седова, К. К. Федяевского, М. Д. Хаскинда, И. С. Римана, Е. А. Федорова. Установлена связь между присоединенными массами и аэродинамическими коэффициентами для тела вращения написаны уравнения движения тела в воде с учетом дополнительных возмущений в жидкости (Л. И. Седов, 1939 С. С. Григорян и Ю. Л. Якимов, 1965 М. Г. Щеглова, 1965). [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...