Энергия реакции

Определение константы химического равновесия по существу сводится к вычислению изменения свободной энергии реакции при условии стандартного состояния. Изменение свободной энергии реакции при условии изотермического стандартного состояния определяется изменением энтальпии и энтропии согласно выражению [c.294]

Таким образом, если известны данные о теплотах образования или сгорания и абсолютной энтропии каждого компонента реакции, то свободную энергию реакции можно определить также для 25 °С и 1 атм. Однако температура стандартного состояния не всегда равна 25 °С. Поэтому изменение свободной энергии реакции следует вычислять при температуре стандартного состояния. Влияние температуры на изменение свободной энергии реакции лучше всего проявляется в форме зависимости теплоты реакции и изменения энтропии реакции от температуры. [c.294]

Подстановкой уравнений (10-11) и (10-15) в уравнение (10-6) получаем выражение для изменения свободной энергии реакции как функции температуры [c.295]

Выражение для изменения свободной энергии реакции как функции температуры получают подстановкой этих величин в уравнение (10-16) [c.297]

Процесс гидратации ионов сопровождается выделением энергии. Реакция гидратации большей частью обратима и процесс дегидратации ионов требует затраты такого же количества энергии. [c.13]

Полная мощность энерговыделения в защите определяется как произведение числа частиц, поглощаемых в защите за единицу времени, на величину энергии, передаваемой частицей защите. Электроны, у-кванты передают защите всю энергию. Тяжелые заряженные частицы (протоны, а-частицы) передают энергию, равную алгебраической сумме кинетической энергии частицы и энергии реакции, вследствие которой поглощается частица. Нейтрон передает свою кинетическую энергию и энергию связи, освобождающуюся при поглощении его ядром вещества защиты. [c.108]

Реакции (п, у). При захвате медленных нейтронов ядром возникшее возбужденное составное ядро испускает 7-квант пли (с гораздо меньшей вероятностью) испускает нейтрон с такой же энергией. Простейшими примерами реакции п, 7) являются реакции iH п, v)iD (п, y)iT (п, у) и др. Эффективное сечение первой реакции мало = = 0,30 барн, энергия реакции [c.282]

В общем случае oi Ф Eq2. Разность Eqi — 02 называется энергией реакции и обозначается буквой Q [c.260]

Примером экзоэнергетической реакции является приведенная в табл. 21 реакция iH -ь, Н2 2Не + га, в которой освобождается в виде кинетической энергии продуктов реакции энергия реакции Q = 3,25 Мэе. Еще больше энергии освобождается в аналогичной реакции дейтона с тритием [c.261]

Если условие (42.2) выполнено, то величина Qf будет совпадать с энергией реакции Q, которая по определению равна разности масс исходного (делящегося) ядра и ядер продуктов (осколков деления), т. е. [c.364]

Таким образом, при делении улучами барьер деления совпадает с пороговой энергией реакции деления [c.399]

Реакции типа (р, р) . Вероятность этих реакций сравнима с вероятностью реакций типа (р, гг), если кинетическая энергия падающих протонов превышает высоту барьера. В области малых энергий реакции типа (р, р) обычно используются в тех случаях, когда не идет реакция типа (р, п), т. е. при кинетических энергиях падающих протонов меньше пороговой энергии для реакции (р, п). [c.446]

Так как процесс синтеза сопровождается большим энерговыделением, то при достаточно большой концентрации взаимодействующих ядер в принципе становится возможной цепная термоядерная реакция, при которой тепловое движение реагирующих ядер поддерживается за счет энергии реакции, а реакция за счет теплового движения. [c.484]

Энергетические соотношения в ядерной реакции определяются законами сохранения энергии и импульса. Энергией реакции А (а, Ь)В называется величина [c.1069]

Для вычисления Q обычно пользуются не массами ядер, а дефектами масс. Дефектом массы называют величину ЛМ=Л1—А, где Af — реальная масса частицы (атома) А — так называемое массовое число, суммарное число нуклонов (протонов и нейтронов) в атомном ядре. Если М выражать в атомных единицах массы (а.е.м.) и числу А приписать ту же единицу, то и ДЛ1 получится в а.е.м. Одна а.е.м. равна 1/12 массы нуклида С и составляет 1,6605655-10 кг. Для вычисления энергии реакции ДЛ1 удобнее выражать в кило-электрон-вольтах а.е.м. = 931501,59 кэВ. [c.1069]

Если энергия реакции Q<0, то реакция идет с поглощением энергии, и для того чтобы она началась, падающая частица должна обладать энергией, превышающей порог реакции [c.1085]

Ядро-мишень Ядерная реакция Остаточное ядро Период полураспада продукта реакции Энергия реакции, МэВ Сечение при =14,5 МэВ, 10-31 2 Сечение, усредненное по спектру деления iiU, Ю-ч мг [c.1130]

Процесс детонации взрывчатых веществ (ВВ) можно представить как совокупное действие ударной волны и химической реакции, при котором ударное сжатие инициирует реакцию, а энергия реакции поддерживает амплитуду волны. [c.87]

Величина Q представляет собой выделяющуюся энергию реакции. Как и в химии, энергию Q часто вводят в обозначение реакции, записывая реакцию А (а, Ь) В в виде [c.119]

Подчеркнем, что порог п<,р, вообще говоря, не совпадает с энергией реакции Q. Порог обычно задается в лабораторной системе, [c.119]

Таким образом, порог всегда больше энергии реакции. В ядер-ных реакциях в узком смысле слова масса налетающей частицы обычно значительно меньше массы ядра-мишени. В этом случае порог практически совпадает с 1 Q [c.120]

В этом параграфе мы рассмотрим более детально ограничения, налагаемые на реакции взаимопревращения элементарных частиц механическими законами сохранения и законами сохранения зарядов. Мы начнем с вывода общей формулы для энергетических порогов различных реакций. Сравнив эту формулу с выведенной в гл. IV, 2, мы увидим, что релятивистские эффекты приводят к резкому увеличению различия между порогом и энергией реакции. Дальше мы коснемся одного общего свойства угловых распределений релятивистских реакций. После этого мы перейдем к рассмотрению вытекающих из законов сохранения зарядов правил отбора, называемых иногда алгеброй реакций. [c.304]

Величину Q называют эне 5гетическим выходом ядерной реакции или, короче, энергией реакции. [c.234]

Энергия бэватрона в Беркли была рассчитана на генерацию антипротонов (обозначаемых р) путем бомбардировки неподвижных протонов протонами высоких энергий. Реакция может быть записана следующим образом [c.406]

По значениям энергии различают ядерные реакции при малых, средних и высоких энергиях. Реакции при малых энергиях, примерно в несколько электрон-вольт, происходят в основном с участием нейтронов. Реакции при средних энергиях (до нескольких мегаэлектрон-вольт) вызываются нейтронами, а также заряженными частицами и -у-фотонами. При высоких энергиях (сотни и тысячи мегаэлектрон-вольт) реакции приводят к разложению ядер на составляющие их нуклоны и к рождению элементарных частиц. [c.263]

Выше ( 45) уже отмечалось, что первые ядерные реакции осуществлялись учеными имен о с а-частицами. Например, реакция Резерфорда (а, р) принадлежит к первому типу реакций. Вторым примером реакции первого типа является реакция с алюминием 1зАР (а, р) i4Si . Энергия реакции Q == - - 2,26 Мэе, выход составляет примерно 1 протон на 10 а-частиц. В диапазоне значений энергии а-частиц от 3,92 до 6,61 Мэе для выхода (и сечения) реакции обнаружено шесть резонансных максимумов. [c.288]

Здесь рассмотрено самое легкое ядро — дейтон. Для более тяжелых ядер (Го)мин будет еще меньше. Таким образом, можно считать, что порог эндоэнергетических фотоядерных реакций практически совпадает с модулем энергии реакции [c.266]

В процессе ядерной реакции сохраняется полная энергия частиц. При упругом рассеянии сохраняется также их суммарная кинетическая энергия. В общем случае кинетическая энергия не сохраняется. Разность между суммарной кинетической энергией продуктов реакции и суммарной кинетической энергией частиц, вступающих в реакцию, называется энергией реакции Q. Реакции с Q > О называются экзоэнергетическими, с Q < О — эндоэнергетическими. Эндоэнергетические реакции обладают порогом, т. е. могут происходить только в том случае, когда кинетическая энергия бомбардирующей частицы превосходит пороговое значение Гмин . q JJ — массы [c.282]

Для эффективного протекания (п, а)-реакций также нужны нейтроны с энергиями от 0,5 до 10 Мэе. Однако в некоторых случаях энергия реакции оказывается настолько велика, а кулоиов-ский барьер настолько мал, что реакция с большой вероятностью идет на тепловых нейтронах. [c.288]

Реакции типа (р, а). Эти реакции обычно бывают экзоэнер-гетическими. Действительно, в соответствии со схемой ядерной реакции, изображенной на рис. 92, энергия реакции равна Q = = г а — еь, где e —энергия связи падающей, а еь —энергия связи вылетающей частицы относительно промежуточного ядра. Применительно к рассматриваемой реакции типа р, а) Q = = е.р — Еа. Но гр onst для всех ядер периодической системы и равно Ер 8 Мэе. Что касается энергии связи а-частицы то, как следует из табл. 31 ( 53), она меняется от максимального значения Ба = 8 Мэе при 2 = 8доеа = 0 при Z = 60 и становится отрицательной (ея < 0) при Z > 60 (для а-радиоактивных ядер). Отсюда следует, что [c.445]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...