Импульс реактивный

Отношение скорости истечения струи к ускорению силы тяжести (имеющее размерность времени) называют удельным импульсом реактивного двигателя. [c.566]

Для анализа влияния аккомодации на изменение коэффициента давления-воспользуемся выражением р/ = 2(2 — /)з1п р, полученным для холодной стенки (7 ст < Т" ) и значений х > 2. Из этого выражения видно, что с возрастанием коэффициента аккомодации величина р уменьшается. Физически такой эффект объясня-. ется уменьшением числа молекул, которые, отражаясь зеркально, создают допол-. нительный импульс ( реактивную силу) и способствуют повыщению давления. [c.715]

Применим к каждому из тел теорему об изменении момента количества движения. Для бруска рассмотрим моменты относительно точки Oj, чтобы исключить момент импульса реактивных сил в опоре О- (импульсы конечных сил во внимание не принимаются) [c.624]

Изменение количества движения не определяется через импульс реактивных сил, а зависит от количеств движения, унесенных отделившимися частицами. Эти количества движения зависят от скорости частиц с=у—и относительно Земли. [c.211]

При разработке летательных аппаратов с большими сверхзвуковыми или гиперзвуковыми скоростями полета > 3-4), с одной стороны, возрастает роль реактивных сопел, а с другой — усложняется процесс определения их аэродинамических характеристик [19], [71]. При больших скоростях полета тяга двигателя является разностью двух близких величин — импульсов потока газа на срезе реактивного сопла и на входе в двигатель. При этом вследствие возрастания коэффициента усиления при переходе от потерь тяги сопла к потерям тяги двигателя (определяемого соотношением (1.63) главы ) небольшие изменения потерь тяги (или импульса) сопла приводят к заметным изменениям тяги двигателя. Это, в свою очередь, приводит к необходимости повышения точности определения потерь тяги или импульса реактивных сопел. [c.346]

Как уже отмечалось выше и как показывают результаты расчетов на рис. 8.6-8.10, характеристики сопла, полученные с учетом химической кинетики, располагаются между величинами, полученными для равновесного и замороженного процессов, причем в случае равновесного течения — характеристики наилучшие, а в случае замороженного — наихудшие. Поэтому целесообразно иметь оценку максимально возможных потерь тяги или импульса реактивного сопла, полученных при расчете замороженного течения. Величины этих верхних оценок потерь, связанных с химической неравновесностью, будут зависеть только от давления и температуры продуктов сгорания, коэффициента избытка воздуха и геометрической степени расширения сопла [13]. Систематические оценки изменения расходных и тяговых (или импульсных) характеристик сопла с фиксированной геометрией для случая химически неравновесного процесса расширения продуктов сгорания керосина в воздухе получены в работе [13]. Расчеты выполнены в диапазонах изменения [c.356]

Незначительно увеличивается удельный импульс реактивного двигателя и дальность полета снаряда. Этот эффект ослабляется с ростом давления в камере сгорания (рис. 13.20 и 13.21). [c.467]

Известно, что если однородное тело имеет плоскость симметрии, то во всех точках этой плоскости одна из главных осей ннерции направлена по перпендикуляру к этой плоскости ( 39). Поэтому для тела, имеющего плоскость симметрии, выведенные условия отсутствия реактивных ударных импульсов получают следующую формулировку [c.275]

Переходим к рассмотрению движения штампа В. Во время удара к штампу В приложен в точке О со стороны кулака А ударный импульс 5, причем на основании принципа равенства действия и противодействия, 5 = — 5. При ударе в опоре возникает реактивный ударный импульс, составляющие которого 5] и изображены на рис. в. [c.562]

Для определения проекций реактивных ударных импульсов 5 [c.568]

Проекции реактивных ударных импульсов на ось вращения За и 8вг входят только в третье уравнение системы. Поэтому может быть вычислена только их сумма, а каждая из этих величин в отдельности не определяется. Если же верхняя опора В выполнена в виде подшипника, то, вг = 0, и из третьего уравнения системы вычисляется [c.569]

Для того чтобы при ударе по телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, реактивные ударные импульсы и 5в обращались в нуль (что является весьма существенным при выполнении конструкций, работающих на удар), должны быть удовлетворены следующие условия [c.569]

При отсутствии реактивных ударных импульсов и точка В приложения ударного импульса 5 называется центром удара. [c.569]

Задача 441. По телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, нанесен удар, создающий реактивные ударные импульсы в опорах. [c.570]

Итак, избавиться одновременно от реактивных ударных импульсов и от дополнительных сил реакции в опорах невозможно. [c.571]

Задача 442. Пуля весом Я] попадает в центр тяжести С неподвижной круглой мишени веса и радиуса г со скоростью Ф], направленной перпендикулярно к плоскости мишени. Мишень может вращаться вокруг неподвижной вертикальной оси, лежащей в ее плоскости и отстоящей от центра тяжести С мишени на расстоянии, равном половине радиуса. Определить величины реактивных ударных импульсов в подпятнике А и подшипнике В, считая удар неупругим АС — [c.571]

Для определения величин составляющих реактивных ударных импульсов запишем для мишени систему уравнений (1 ) [c.572]

Решив эту систему уравнений, находим искомые величины составляющих реактивных ударных импульсов в подпятнике А и подшипнике В [c.573]

Эти значения б и следует подставить в правую часть второго уравнения системы (I) и потребовать, чтобы она обратилась в нуль (при этом правые части всех уравнений системы (II) обратятся в нуль и, следовательно, реактивные ударные импульсы будут равны нулю) [c.574]

Решение. Изобразим импульсы внешних мгновенных сил 5— ударный импульс, приложенный к боковой поверхности цилиндра, Ах А > Вх Sвv — составляющие реактивных ударных импульсов в подшипниках Л и 5. [c.575]

Уравнение Мещерского по своей форме совпадает с основным уравнением динамики материальной точки постоянной массы слева — произведение массы тела на ускорение, справа — действующие на него силы, включая реактивную силу. Однако в случае переменной массы нельзя внести массу т под знак дифференцирования и представить левую часть уравнения как производную по времени от импульса, ибо mdv/d/J d(mv)/d<. [c.77]

Рассмотрим тело, закрепленное в точке А подпятником, а в точке В — подшипником (рис. 437). Пусть при этом АВ=1. Возьмем систему координат с началом в точке А и осью г, направленной ио оси вращения АВ, а плоскость уг проведем через центр масс С тела. Если на это тело подействовал ударный импульс 5, то он вызовет реактивные ударные импульсы 5 и 5в. При этом реактивный ударный импульс в точке А может быть представлен тремя составляющими и Злг, а в точке В — двумя и 5ву. [c.813]

Реактивные ударные импульсы в уравнения (а) не входят, так как момент каждого из них относительно оси шкива равен нулю. [c.813]

Найдем, при каких условиях все реактивные ударные импульсы равны нулю, т. е. удар не передается на точки закрепления оси. [c.814]

Реактивные ударные импульсы в оси А не возникнут, если точка В будет для этой оси центром удара, т. е., как видно из формулы (6), при [c.818]

Твердое тело с одной неподвижной точкой. Здесь мы будем рассматривать, вместе с прямо приложенными внешними импульсами, реактивный импульс R, который может возникнуть в неподвижной точке О. Выбрав эту точку за центр приведения моментов, обозначим через R и М результирующую и результирующий момент одних только прямо приложенных (внешних) импульсов, благодаря чему R и М здесь также следуех рассматривать как данные задачи. Так как момент реактивного импульса R относительно точки О равен нулю, то второе основное уравнение импульсивного движения сохранит свой лервоначальный вид [c.475]

Получим выражение работы внутренних сил взаимодействия в системе ракета — отделяющиеся частицы . Внутренними силами являются реактивная сила Р, приложенная к ракете, и противодействующая ей сила —Р, приложенная к отделяющейся частице. Элементарные импульсы реактивной (Рс ) и противодействующей —РсИ) сил сообщают материальным точкам с массами т и (1т приращения скоростей у и Уг соответственно. Для вычисления работы воспользуемся теоремой Томсона и Тета в теории импульсивных движений (см., например, 13]) работа ударной силы при ударе равна произведению импульса этой силы на вектор средней скорости (для доударного и послеударного значений скорости) материальной точки, к которой приложена ударная сила [c.206]

Сравнение коэффициента относительного импульса реактивных сонел показывает, что если нет заметного отличия (от интегрального или среднего) местного угла коничности сверхзвуковой части и степень сплюснутости трех- [c.282]

XI 1.9. Для анализа влияния аккомодации на изменение коэффициента давления воспользуемся выражением / /==2(2—f)sin p, полученным для холодной стенки (Тст<Тг) и значений л >2. Из этого выражения видно, что с ростом коэффициента аккомодации величина pf уменьшается. Физически такой эффект объясняется уменьшением числа молекул, которые, отражаясь зеркально, создают дополнительный импульс ( реактивную силу) и способствуют повышению давления. [c.707]

Установим условия, при которых эти проекции, а следовательно, и ударные импульсы и 8в равняются нулю. Для этого в урап-неинях (104.2) приравняем нулю все проекции реактивных импульсов 5л и Sb. [c.274]

Удар по телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси. При ударе по телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, в опорах возникают реактивные ударные импульсы 5д и 5д. Пусть ось г подвижной системы координат, связанной с телом, направлена вдоль оси вращения. Плоскость Х2 проведена через ось вращения и центр тяжести С тела. Ось у образует вместе с осями х и 2 правую систему осей координат (рис. 170). Предположим, что ударный импульс 5 приложен в точке П, лежащей на оси х. (Для этого достаточно найти точку В пересечения линии действия ударного импульса X с плоскостью Х2, провести ось х через точку В перпендикулярно к оси вращения г и перенести ударный импульс 5 по его линии действия в точку В) Пусть, далее ОВ = (1, ОА=а, ОВ = Ь, 8 = 8 1-]- Syj -]- 5а = 5лд.1 SAyj 5л 2 1 5д = 5д Ву] Ь [c.568]

Задачи, в которых по заданным скоростям соударяющихся тел в начале удара, силам тяжести, моментам инерции этих тел и положениямих центров тяжести требуется определить реактивные ударные импульсы, рекомендуетсярешатьв следующем порядке [c.569]

КОНОЙ поверхности цилиндра, находившегося в покое, наносится удар, причем ударный импульс 5 — — б / Точка О приложения ударного импульса 5 лежит на боковой поверхности цилиндра в плоскости ху, причем x = 0,5 г. Определить реактивные ударные импульсы в подшипниках А и В, считая удар неупругим АО= ОВ—к. Подвижные оси координат хуг связаны с цилиндром. [c.575]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ РЕАКТИВНЫХ УДАРНЫХ ИМПУЛЬСОВ В ТОЧКАХ ЗАКРЕПЛЕНИЯ ОСИ [c.813]

Теперь мы можем дать ответ на вопрос, при каких условиях ударный импульс 8, приложенный к вращающемуся вокруг неподвижной оси телу, не вызывает реактивных ударных импульсов в точках закрепления оси. Во-первых ударный импульс должен быть расположен в плоскости хОу, перпендикулярной оси 2 и проходящей через точку О тела, для которой ось г является главной осью инерции, во-вторых ударный импульс должен быть перпендикулярен плоскости, проходящей черезь ось вращения z и центр масс С тела, и, наконец, в-третьих, точка приложения К ударного импульса должна находиться от оси z на расстоянии, определяемом формулой (5) или (6). [c.816]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...