Сжимаемость влияние — на плотность

Сжимаемость, влияние на зависимость давления и плотности от скорости 42 —, — — форму трубок тока 44 Сила Архимеда 13, 30, 76 —, вынуждающая несвободный вихрь двигаться предназначенным образом 301 [c.565]

В этом разделе рассматривается влияние излучения на теплообмен в ламинарном пограничном слое при обтекании плоской пластины поглощающим и излучающим сжимаемым газом. Принимается, что газ является идеальным и серым, вязкость его линейно зависит от температуры, удельная теплоемкость и число Прандтля постоянны, температура внешнего потока Гоо также постоянна. Поверхность пластины является непрозрачной и серой, диффузно излучает и диффузно отражает и непроницаема для газа. К стенке подводится извне постоянный тепловой поток с плотностью qw На фиг. 13.6 схематически изображена картина течения и показана система координат. [c.553]

Результаты произведенного Хайдом исследования влияния высокого давления на плотность масел показали, что все исследованные им масла в смысле сжимаемости были близки к воде. Отсюда [c.284]

Если в жидкости имеются газовые пузырьки и содержание их не слишком значительно, то плотность жидкости мало меняется от наличия пузырьков, Однако влияние пузырьков на сжимаемость жидкости чрезвычайно велико при этом пе безразлично, в фазе или в противофазе со звуковой волной совершаются колебания пузырьков. Известно, что пузырьки, размеры которых меньше резонансного для данной частоты звука, колеблются в фазе с колебаниями давления в звуковой волне пузырьки, размеры которых больше резонансного, колеблются в противофазе с изменениями звукового давления [26]. Таким образом, если частота звука / меньше резонансных частот / имеющихся в жидкости пузырьков, то сжимаемость среды будет увеличиваться, а скорость звука — уменьшаться. Если же частота звука больше резонансных частот пузырьков, то колеблющиеся в противофазе пузырьки уменьшают сжимаемость среды, и при определенных соотношениях / и /д скорость звука в жидкости, содержащей пузырьки, может стать выше, чем в дегазированной жидкости. Наличие резонансных пузырьков, вносящих чисто активное затухание, вообще не влияет на скорость распространения звука. [c.405]

Вдув или отсос через стенку оказывает большое влияние на параметры пограничного слоя и переход от ламинарного режима течения к турбулентному. На сильно охлажденной стенке влияние градиентов давления уменьшается, так как плотность газа вблизи стенки намного больше плотности газа на внешней границе пограничного слоя, и поэтому влияние одного и того же градиента давления на плотный будет меньше. Вторичное течение, как было показано выше, по мере охлаждения стенки уменьшается. Влияние слабого вдува на компоненты трения и толщину пограничного слоя в сжимаемом газе в общем аналогично влиянию вдува в несжимаемой жидкости. Влияние вдува на коэффициент теплопередачи и профили энтальпии или температуры является более существенным. С увеличением вдува вблизи стенки появляется область, в которой энтальпия или температура близка к энтальпии или температуре стенки. Коэффициент теплопередачи сильно убывает с величиной вдува. Изменение числа Nu/1/Re в о раз быстрее, чем компоненты касательного трения на стенке if]/Re. [c.272]

Диаметр отверстия = 6 мм, его коэффициент расхода р = 0,6. Плотность воздуха р = 1,2 кг/м (влиянием сжимаемости воздуха на расход через отверстие пренебречь). [c.326]

Если на пути распространения звуковой волны находится какое-либо тело, то происходит, как говорят, рассеяние звука наряду с падающей волной появляются дополнительные (рассеянные) волны, распространяющиеся во все стороны от рассеивающего тела. Рассеяние звуковой волны происходит уже благодаря самому факту наличия тела на ее пути. Кроме того, под влиянием падающей волны само тело приходит в движение это движение в свою очередь обусловливает некоторое дополнительное излучение звука телом, т. е. некоторое дополнительное рассеяние. Однако, если плотность тела велика по сравнению с плотностью среды, в которой происходит распространение звука, а его сжимаемость мала, то рассеяние, связанное с движением тела, представляет собой лишь малую поправку к основному рассеянию, обусловленному самим наличием тела. Этой поправкой мы будем в дальнейшем пренебрегать и потому будем считать рассеивающее тело неподвижным. [c.417]

На рис. 27 приведены уравнения состояния для системы частиц с потенциалом взаимодействия Лен-нард—Джонса при Г = 2,74 (кривая /) и 7 = 1,35 (кривая 2), т. е. при температуре выше критической. При р кривые начинаются от значения Рц/0=1, и далее Pv/ уменьшается, так как при малых плотностях велико влияние притягивающих взаимодействий, приводящих к уменьшению давления. При увеличении плотности Ри/0 (сжимаемость) сначала достигает минимума, а затем быстро увеличивается, достигая значений, больших единицы, что говорит о том, что возрастает роль [c.210]

Движение происходит на поверхности раздела между водой и воздухом, поэтому следовало бы ещё указать в качестве определяющих параметров плотность и вязкость воздуха (при обычных скоростях движения сжимаемость воздуха несущественна). Однако эти параметры оказывают малое влияние на явление, и их учёт не меняет последующих [c.80]

Влияние сил тяготения на состояние термодинамической системы (представляющей собой, например, газ или жидкость, заключенные в сосуд) проявляется в первую очередь благодаря изменению давления по высоте. При умеренных высотах рассматриваемого сосуда это изменение, как правило, ничтожно мало по сравнению с абсолютной величиной давления в сосуде, и, следовательно, влияние изменения р с высотой в большинстве случаев пренебрежимо мало — именно поэтому зачастую влияние тяготения не учитывается. Однако для тех состояний вещества, в которых сжимаемость вещества велика, даже незначительное изменение давления по высоте сосуда будет приводить к заметному изменению плотности и других термодинамических свойств вещества по высоте сосуда. Говоря о состояниях, в которых сжимаемость вещества весьма велика, мы прежде всего имеем в виду околокритическую область напомним, что в самой критической точке изотермическая сжимаемость чистого вещества бесконечно велика [c.162]

Сваливание на крыло. С учетом влияния сжимаемости воздуха при увеличении скорости полета критический угол атаки а р уменьшается более интенсивно, чем увеличивается скорость. С увеличением высоты полета кр достигается при меньших значениях W. Сваливание самолета на малых высотах (при большой плотности воздуха) и при большой перегрузке происходит более резко, и поэтому оно более опасно. Противоречивые требования борьбы с перегрузкой и со сваливанием самолета на крыло усложняют действия летчика. [c.29]

Тепловые и гидравлические расчеты ведутся совместно, поскольку поля температур (энтальпий), скоростей и давлений влияют друг на друга особенно сильно это влияние проявляется в сжимаемых и двухфазных потоках, в которых изменения энтальпий влекут за собой изменения плотности теплоносителя. [c.184]

Пропорциональность между ризб и скоростным напором, т. е. постоянства коэффициентов давления, с изменением скорости нарушается при таких числах М, когда становится заметным влияние сжимаемости воздуха. Например, перед лобовой частью крыла, где поток подторможен, избыточное давление положительно и плотность воздуха за счет сжимаемости повышается, а уплотнение воздуха усиливает его напор на поверхность крыла. И наоборот, в тех точках, где местная скорость выше скорости набегающего потока, уменьшение плотности заставляет воздух двигаться быстрее, [c.43]

Практически во всех случаях течения жидкости ее сжимаемостью можно пренебречь, поскольку изменения давления в процессе течения весьма малы по сравнению с объемным модулем упругости жидкости. Поэтому в кавитационных течениях сжимаемость не влияет ни на развитие кавитации, ни на форму каверны. Она приобретает важное значение лишь на последних стадиях схлопывания и оказывает влияние на давление при схлопывании каверны (гл. 4). По этой причине обычно удобнее рассматривать явление схлопывания в зависимости от величины объемного модуля упругости жидкости й скорости звука в ней, которые определяются как плотностью, так и сжимаемостью жидкости. [c.113]

Заметим также, что Рэлей не мог оставить без внимания то обстоятельство, что в момент полного схлопывания пустой каверны в несжимаемой жидкости скорость и давление оказывались бесконечно большими. Он понимал, что для получения имеющих физический смысл значений скорости и давления при схлопывании следует учитывать содержимое пузырька и его поведение, а также некоторые свойства жидкости. Как мы видели, Рэлей перешел к расчету каверн, наполненных газом, изотермически сжимающимся при схлопывании. Решение Кука [36] для случая схлопывания пустой каверны на твердой сфере просто обходило основные трудности. Помимо введения этих двух приближений для давления схлопывания, решение Рэлея не учитывало влияние содерл имого каверны или поля переменного давления. Единственным учитываемым свойством жидкости была плотность поверхностное натяжение, вязкость, сжимаемость и другие ее свойства во внимание не принимались. [c.131]

Для камер, в которых течение воздуха происходит при малых перепадах давлений, не учитывается влияние на характеристики дросселей изменения плотности воздуха, связанное с изменением давлений. Однако при расчете переходных процессов сжимаемость воздуха принимается во внимание и для камер этого типа. [c.269]

Расчет скорости контактной границы. Рассмотрим классическую задачу [4] — одномерное нестационарное истечение сжимаемой баротропной жидкости в область пониженного давления (вакуум). Пусть в начальный момент времени жидкость занимает по л у бесконечную область ж О и покоится, а давление, плотность и скорость в этой области постоянны и равны pi, р (pi = pi pi)) nui = = О (в реальности давление непостоянно по высоте столба в силу наличия силы тяжести). В области ж < О находится газ (или вакуум) при давлении ро < pi (Pq = 0), имеющий возможность свободно истекать в направлении отрицательных значений ж. Влиянием упругости и инерции газа на движение жидкости будем пренебрегать. Нас интересует скорость движения границы раздела жидкость-газ при мгновенном исчезновении перегородки между ними. [c.208]

С другой стороны, при исследовании равновесия горных пород на больших глубинах в недрах земли сжимаемость играет важную роль. В результате влияния давления плотность этих пород должна значительно возрастать по сравнению с их плотностью на поверхности земли. В связи с возможностью использования этих фактов в геофизических вопросах приводим некоторые данные опытов Бриджмена над неметаллическими материалами ). [c.46]

Пузырьки воздуха оказывают огромное влияние на распространение звука, никак не соответствующее занимаемому ими объёму. Плотность воды мало изменяется от присутствия в ней маленьких пузырьков воздуха. Однако, так как воздух в пузырьках обладает большой сжимаемостью, величина сжимаемости воды с пузырьками сильно увеличивается. Так, например, если в каждом кубическом сантиметре воды содержится в среднем один пузырёк воздуха диаметром [c.317]

Пузырьки воздуха оказывают огромное влияние на распространение звука, никак не соответствующее занимаемому ими объему. Плотность воды мало изменяется от присутствия в ней маленьких пузырьков воздуха. Однако, так как воздух в пузырьках обладает большой сжимаемостью, величина сжимаемости воды с пузырьками сильно увеличивается. Так, например, если в каждом кубическом сантиметре воды содержится в среднем один пузырек воздуха диаметром мм, то сжимаемость воды увеличивается в 20 раз (подсчет сделан для глубины в 10 м). В результате скорость упругих волн уменьшается в 4,5 раза [c.328]

Влияние гидростатического давления на свойства полимеров рассматривалось в связи с вопросом о свободном объеме [5, 16, 100, 134, 141, 142], не занятом молекулами. Модуль всестороннего сжатия полимеров на несколько десятичных порядков выше модуля сдвига, а поэтому при практических расчетах напряженного и деформированного состояния принимается концепция несжимаемости (неизменности объема) при деформации. Вместе с тем сжимаемость полимеров играет определенную роль. Плотность р увеличивается с повышением давления и уменьшается при повышении температуры Т. Температуру стеклования Тс обычно измеряют [155] по изменению наклона в температурной зависимости плотности. Молекулярные и феноменологические теории объемной сжимаемости, а также результаты измерений рассмотрены в ряде работ [5, 10, 23, 40, 134, 155, 160-165]. [c.62]

Эксперименты в критической области трудно осуществить, главным образом потому, что некоторые из параметров принимают здесь аномальные значения. Например, из-за очень большой величины сжимаемости в критической области становятся существенными гравитационные силы, действующие на образец. Кроме того, образец может стать макроскопически неустойчивым из-за конвективных потоков, возникновение которых обусловлено сильной зависимостью плотности и удельной теплоемкости от температуры. Среди прочих эффектов следует отметить увеличение в некоторых случаях влияния примесей нужно упомянуть также, что время установления в системе термодинамического равновесия иногда очень велико (до нескольких дней). Поправки к обычным измерениям, малые в нормальных условиях, могут стать довольно большими. В качестве примера при- [c.232]

Неустановившееся течение сжимаемой жидкости без трения в однородной упругой трубе. В некоторых случаях неустановившегося течения жидкости в трубопроводах и каналах распределенная масса жидкости оказывает столь же значительное влияние на процесс, как и сжимаемость жидкости, так как в этом случае эффектом момента количества движения нельзя пренебрегать. В этих условиях давление не остается постоянным по длине трубы и поэтому массу и упругость жидкости следует учитывать одновременно как распределенные параметры. Точно так же следует учитывать изменение плотности, скорости и расхода как во времени, так и в различных точках системы. Для общности в приводимом ниже исследовании учитывается и влияние упругости стенок каналов. [c.101]

Современным летательным аппаратам свойственны большие скорости полета, при которых обтекание сопровождается значи-тельным изменением давления и, как следствие, существенным изменением плотности и температуры. В условиях полета с большими скоростями необходимо учитывать влияние сжимаемости на эффекты взаимодействия среды и тела, которое может быть весьма существенным. В учете влияния сжимаемости газа на аэродинамические характеристики обтекаемых тел состоит одна из важнейших особенностей аэродинамики больших скоростей. [c.49]

Приведем решение этой задачи. Пусть на жесткий клин, находящийся в идеальной сжимаемой жидкости, падает плоская волна, давление в которой постоянно (примем его за единицу), и пусть прямая, проходящая через ребро и перпендикулярная фронту волны, проходит внутри клина (рис. 28, а). Тогда в областях между фронтами волн 2 н 3 2а я 3) давление равно двум, так как влияние ребра там не сказывается и давление, следовательно, определяется суммой (равных) давлений в падающей волне и в волне, отраженной от поверхности клина. В области, границей которой служат фронты волн /, 2, 2а и правая часть фронта волны 5, давление равно давлению в падающей волне, так как там не сказывается влияние клина. Фронт дифракционной волны 3 не является скачком давления, так как он обусловлен отражением падающей волны от ребра в момент начала дифракции / = О, когда с клином взаимодействует бесконечно малый участок волны (в плоскости чертежа) и, следовательно, плотность энергии во фронте не может быть больше нуля. [c.209]

Из приближенной формулы Графа следует, что в ламинарной области фильтрации линейная критическая скорость псевдоожижения не должна зависеть, даже для сжимаемых жидкостей (газов), от давления, по крайней мере в области невысоких давлений порядка 1 —10 ата. Для этой области, как известно [Л. 98], влиянием давления на динамический коэффициент вязкости можно пренебречь. Независимость от давления (в ламинарной области) подтверждена опытами Сеченова и Альтшулера [Л. 336] по псевдоожижению алюмосиликатного катализатора азотом при давлениях от 1 до 16 ата. Для так называемой турбз лентной области фильтрации Сеченов и Альтшз лер обнаружили, что линейное Шц.у изменяется обратно пропорционально корню квадратному из плотности газа, т. е. несколько уменьшается с повышением давления. [c.60]

Кроме того, за последние несколько лет была значительно усо вершенствована экспериментальная техника и накоплено много важных экспериментальных данных, что также обогатило интересующую нас область новыми фактами. Исследование критических явлений сопряжено со значительными трудностями. Для проблемы перехода газ — жидкость основной метод состоит в точном измерении давления, плотности и температуры (получение уравнения состояния), а также удельной теплоемкости. Оказывается, что поведение типа степенного закона, позволяющее определить критические показатели, имеет место лишь очень близко от критической точки, скажем при 0 < 10" . Даже определение критических параметров Т , Ро с с точностью, удовлетворяющей потребностям эксперимента, сопряжено с чрезвычайно большими трудностями. Поэтому требуется очень точное определение температуры (погрешность АТ/Тс не выше 10" ). Кроме того, благодаря большой теплоемкости су теоретически расходится) время установления равновесия в системе очень велико (порядка дней). Большое значение сжимаемости также создает серьезные проблемы влияние гравитации на систему становится очень сильным, она создает градиент плотности, который должен быть очень точно учтен. Весьма важные для магнитных систем экспериментальные измерения намагниченности и восприимчивости и проведение экспериментов по рассеянию нейтронов также сопряжены с весьма существенными трудностями их преодоление требует большого искусства и тщательности. Мы не можем вдаваться здесь в подробности и рекомендуем читателю обратиться к оригинальным работам и обзорам. [c.357]

В некубических кристаллах линейная сжимаемость анизотропна, т. е. монокристалл, подвергнутый гидростатическому давлению, в разных направлениях сожмется в разной степени. Воздействие гидростатического давления на поликристалл такого вещества приведет к возникновению внутренних напряжений на границах зерен. Судя по расчетам Патерсона [274], локальные нормальные напряжения на границах зерен в кальците изменяются от 0,82 Р на площадках с нормалью, параллельной оси с, до 1,09 Р на площадках с нормалью, перпендикулярной оси с. Если температура достаточно велика, локальные напряжения могут релаксировать в результате образования дислокаций и путем пластической деформации вблизи границ зерен, даже если извне не прикладывается напряжение сдвига [128]. Очевидно, что этот эффект — переходного типа и имеет место только во время установления или изменения давления. Его влияние на плотность дислокаций, а следовательно, и на напряжение течения или скорость ползучести в поликристаллах, деформирующихся под давлением, пренебрежимо мало [266]. Однако в некоторых случаях, выдерживая упруго-неоднородные материалы при высоком давлении, до на- [c.171]

Изучение важнейших физико-химических механизмов в условиях турбулентного течения многокомпонентной реагирующей газовой смеси, ответственных за пространственно-временные распределения и вариации определяющих макропараметров (плотности, скорости, температуры, давления, состава и т.п.), особенно эффективно в сочетании с разработкой моделей турбулентности, отражающих наиболее существенные черты происходящих при этом физических явлений. Турбулентное движение в многокомпонентной природной среде отличается от движения несжимаемой однородной жидкости целым рядом особенностей. Это, прежде всего, переменность свойств течения, при которой среднемассовая плотность, различные теплофизические параметры, все коэффициенты переноса и т.п. зависят от температуры, состава и давления среды. Пространственная неоднородность полей температуры, состава и скорости турбулизованно-го континуума приводит к возникновению переноса их свойств турбулентными вихрями (турбулентный тепло- и массоперенос), который для многокомпонентной смеси существенно усложняется. При наличии специфических процессов химического и фотохимического превращения, протекающих в условиях турбулентного перемешивания, происходит дополнительное усложнение модели течения. В геофизических приложениях часто необходимо также учитывать некоторые другие факторы, такие, как влияние планетарного магнитного поля на слабо ионизованную смесь атмосферных газов, влияние излучения на пульсации температуры и турбулентный перенос энергии излучения и т.п. Соответственно, при моделировании, например, состава, динамического и термического состояния разреженных газовых оболочек небесных тел теоретические результаты, полученные в рамках традиционной модели турбулентности однородной сжимаемой жидкости, оказываются неприемлемыми. В связи с этим при математическом описании средних и верхних атмосфер планет возникает проблема разработки адекватной модели турбулентности многокомпонентных химически реагирующих газовых смесей, учитывающей сжимаемость течения, переменность теплофизических свойств среды, тепло- и массообмен и воздействие гравитационного поля и т.п. Эти проблемы рассматриваются в данной части монографии. [c.9]

МЕХАНИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА твердых тел при высоком давлении. Высокое гидростатич. давление, помимо увеличения плотности твердых тел, приводит к изменению условий деформирования (течения) и нарушению сплошности тел под действием внешних негидростатич. сил. Изменение плотности тел с давлением — объемная упругость — изучено более полно (см. Сжимаемость), чем влияние давления на механические (в обычном понимании) характеристики твердых тел, такие как упругость, пластичность, прочность, твердость. Н связи с тем, что в этой относительно молодой области знаний происходит в основном накопление опытных фактов и выяснение основных закономерностей, ниже рассматриваются гл. обр. фактич. данные и качественная сторона явлений. Изменения М. с. вследствие происходящих под давлением фазовых превращений не описываются. [c.224]

Одной из важнейших областей применения полученных зависимостей является тепловой расчет сверхзвуковых сопл. При этом уравнение (11-37) следует видои менить в соответствии с результатами гл. 13. Однако основной фактор, оказывающий влияние на теплоотдачу в потоке сжимаемого газа, — изменение плотности внешнего течения вдоль обтекаемой поверхности — уже принят во внимание посредством использования в интегральном уравнении энергии массовой скорости G = u p. Поскольку G представляет собой массовый расход, отнесенный к площади поперечного сечения потока, этот параметр очень удобен при расчете сопл. Так как G имеет максимальное значение в горловине сопла, а St = = alG ), или a=G St, очевидно, и теплоотдача в области горловины максимальна. С ростом числа Рейнольдса вдоль сопла число Стантона согласно уравнению (11-37) падает. Поэтому максимальное значение коэффициента теплоотдачи обычно наблюдается непосредственно перед горловиной сопла. [c.301]

В [Л. 113] численно решены уравнения (9-98) — (9-100) для нескольких случаев сжимаемых плоских и осесимметричных течений при dp dx = 0 с образованием на теплоизолированных поверхностях турбулентных пограничных слоев. При составлении программы для ЭВМ использован закон местного трения для течений с постоянной плотностью при dp dxфO, следующий из выражения дефекта скорости Коулса, и уравнение (9-96), учитывающее влияние сжимаемости на коэффициент трения. Пограничные слон рассчитаны при законах М1(х), имевших место в экспериментах Л. 220, 371]. По данным этих работ приняты исходные значения С/, я и б, а также удельное число Рейнольдса u /v , необходимые для начала интегрирования уравнений (9-98)-(9-100). Принято, что поток в исходном состоянии является равновесным. В этом случае для начала интегрирования достаточно иметь данные о размерах начального профиля. Для релаксационных потоков (потоков с сильно изменяющимся состоянием вблизи начала расчета) величина я должна быть определена по значениям Н и С/, полученным из эксперимента (или других данных по состоянию газа вверх но течению). [c.257]

В уравнениях движения изменение давления вызывается комбинацией динамических воздействий, порождаемых ускорением, вязкостью и силой тяжести. В некоторых случаях влияние силы тяжести вызывает просто гидростатическое распределение давления, которое оказывается как бы наложенным на леременное давление, обусловленное другими воздействиями. Это будет справедливо для жидкостей с постоянной плотностью в таких системах, которые мы будем называть замкнутыми или напорными системами. Замкнутая система может быть определена как система, в которой жидкость заключена полностью внутри фиксированных границ, или как система, в которой протяженность поля течения настолько вели ка, что может считаться бесконечной. Примером первого может служить течение жидкости в закрытом канале, таком, например, как замкнутая гидродинамическая труба. Примером второго может служить движение тела в газовой среде при достаточно низкой скорости (когда сжимаемость несущественна) 2. Если бы [c.156]

Обычно самолет сваливается тем резче, чем с большей перегрузкой он вышел на критические углы атаки. Это объясняется тем, что аэродинамические моменты самовраш,ения (авторотации) пропорциональны скорости полета и плотности воздуха. Исключением могут быть те самолеты, у которых влияние сжимаемости при определенных числах М и упругие деформации крыла при перегрузке приводят к такому изменению аэродинамических нагрузок по размаху крыла, при котором моменты авторотации уменьшаются. [c.192]

Для заданных скорости Voo и высоты Н в качестве таких параметров рассматривают числа Маха М о = Voo/ оо и Рейнольдса Re = Voolpoo/fJ-oo (здесь ttoo, Poo, Moo — соответственно, скорость звука, плотность и динамическая вязкость на высоте Н, I — характерный линейный размер тела). Числа Маха и Рейнольдса характеризуют влияние сжимаемости и вязкости газа на аэродинамические коэффициенты. [c.10]

Если ие считать силы тяжести, действие кот .рой на сжимаемые однородные жидкости заметно сказывается только на распределении плотности, 10 на движение жидкосги влияют, глакным образом, инерция и трение. Опыт показывает, что у многих жидкостей (например, роды) и у газов, поскольку дело идет о бс льших и умеренно больших массах, влияние трения внутри жилкости по сравнению с влиянием инерции весьма незначительно. Разности давлений, встречающиеся в тяких массах, воспринимаются почти исключительно силами инерции. В малых же массах жилкости (у которых большей частью малы также и ускорения), например в каплях тумана или при течениях в капиллярных трубках, разностям давлений противостоят, главным образом, силы трения, влияние же инерции настолько ничтожно, что им можно пренебречь. [c.96]

В 3.1 в рамках модели сплошной среды на основе общих законов сохранения получены основные гидродинамические уравнения в частных производных, предназначенные для описания осредненных турбулентных движений газофазных реагирующих смесей. Проблема замыкания этих уравнений сопряжена с дополнительными трудностями. Первая трудность возникает из-за необходимости учитывать сжимаемость химически активного континуума. К сожалению, до последнего времени мало внимания обращалось на течения с большими изменениями массовой плотности. В метеорологии рассматривались конвективные сжимаемые течения исключительно при использовании приближения Буссинеска. В этом приближении изменение плотности учитывается лишь в членах, описывающих влияние ускорения силы тяжести. Однако такой подход абсолютно неприменим, например, к турбулентному дефлаграционному горению, когда в потоке могут возникать многократные изменения плотности. Вторая трудность, на которой мы остановимся подробно в Гл. 4, связана с необходимостью моделирования большого числа дополнительных парных корреляций пульсаций температуры и концентраций, появляющихся при осреднении источниковых членов производства вещества в уравнениях, описывающих изменение состава смеси. Эволюционные уравнения переноса для подобных корреляций в случае сжимаемых реагирующих течений сильно усложняются. [c.136]

Уравнения турбулентного пограничного слоя для многокомпонентной меси реагирующих газов можно найти, например, в уже цитированной выше монографии Б. Дорранса. Эта система уравнений, так же как и более простая система уравнений турбулентного пограничного слоя в несжимаемой однородной жидкости, является незамкнутой. Действительно, lipoMe обычных неизвестных (скорости, давления, плотности, темпера- гуры или энтальпии, концентраций), число которых соответствует числу уравнений, в ней содержатся еще неизвестные коэффициенты турбулентного переноса (коэффициенты турбулентной вязкости, теплопроводности и диффузии). В настоящее время едва ли не единственно возможным путем замыкания системы уравнений турбулентного пограничного слоя в многокомпонентной смеси реагирующих тазов является путь обобщения. < уществующих полуэмпирических теорий турбулентности в несжимаемой я идкости на случаи течения, в которых необходимо учитывать влияние факторов сжимаемости, тепло- и массообмена, химических реакций и т. д-, и еще, конечно, использования известных аналогий Рейнольдса. При таком обобщении вид формул полуэмпирических теорий турбулентности полностью сохраняется и только плотность считается переменной величиной, зависящей от давления и те1№ературы. [c.539]

При малых скоростях полета влияние па харэ ктер движения даоздуха такого eso важного свойства, как сжимаемость, пренеоре- Жимо мало. Однако развитие артиллерии — нарезной и реактивной, высокоскоростных самолетов ставило задачу и.чучения законов движения воздуха или вообще газа при больших скоростя.х. Оказалось, что если рассчитать силы, действующие на движущееся тело с большими скоростями, на основе законов движения воздуха с малыми скоростями, то эти силы могут сильно отличаться от реальных. Объяснение такому явлению пришлось искать в самой природе движения воздуха (газа) с большими скоростями, заключающейся в изменении его плотности в зависимости от давления. [c.5]

Одним из важных свойств газа является его сжимаемость — способность изменять плотпость под воздействием давления. B v процессы, связанные с течением газа, характеризуются изменением давления и, следовательно, влиянием в той или иной степени на эти процессы свойства сжимаемости. Исследования показывают, что, пока скорости малы, изменение плотности вследствие малых изыененин давления невелико и эффектом сжимаемости можно пренебречь. Для исследования обтекания тел потоками с малыми скоростями можно принять уравнения гидродинамики, изучающей законы движения несжимаемой жидкости. [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...