Частота звука

К настоящему времени накоплено множество данных по проявлению золотого сечения в физических и биологических системах. Установлены ранее неизвестные связи золотого сечения со свойствами различных объектов, проявляющихся в физических свойствах воды, громкости и частоты звука, спектре видимого света, физико-механических свойствах твердых тел, физиологических функциях организма и т.п. [53-56]. [c.74]

С ПОМОЩЬЮ формулы (68,1) можно рассмотреть эффект Доплера, заключающийся в том, что частота звука, воспринимаемого наблюдателем, движущимся относительно источника, но совпадает с частотой колебаний последнего. [c.371]

Пусть звук, испускаемый неподвижным (относительно среды) источником, воспринимается наблюдателем, движущимся со скоростью U. В покоящейся относительно среды системе К имеем /г=о)о/с, где соо — частота колебаний источника. В системе же К, движущейся вместе с наблюдателем, среда движется со скоростью—и, и частота звука будет согласно (68,1) со = с/г — ик. Вводя угол 9 между направлением скорости и и волнового вектора к и полагая к = юа/с, найдем, что воспринимаемая движущимся наблюдателем частота звука равна [c.371]

Как было указано в начале 67, приближение геометрической акустики соответствует случаю достаточно малых длин волн, т. е. больших значений волнового вектора. Для этого, вообще говоря, частота звука должна быть достаточно велика. Однако в акустике движущихся сред последнее условие становится не обязательным, если скорость движения среды превосходит скорость звука. Действительно, в этом случае k может быть большим даже при равной нул.ю частоте из (68,1) получаем при (0 = 0 уравнение [c.372]

Отметим, что он пропорционален квадрату частоты звука ). [c.424]

Потери энергии вследствие вязкости, а значит, и показатель затухания а пропорциональны квадрату градиента скорости. Но при данной амплитуде волны градиент скорости обратно пропорционален длине волны, так как те же изменения скорости частиц в волне соответствуют тем меньшим расстояниям, чем короче волна. Поэтому показатель затухания а оказывается обратно пропорциональным квадрату длины волны или прямо пропорциональным квадрату частоты звука. Звуки высокого тона поглощаются в атмосфере гораздо сильнее, чем низкие тона. Если в атмосфере возникает звук, содержащий как низкие, так и высокие тона, то гораздо дальше распространяются низкие тона этого звука высокие тона затухают на гораздо меньшем расстоянии. [c.730]

Коэффициент р зависит от частоты и растет примерно пропорционально квадрату частоты звука. Кроме того, он зависит от кинематической вязкости среды, ее температуры и ряда других факторов. Большое влияние на поглощение звука в воздухе оказывает его влажность. С увеличением частоты звука поглощение его во влажном воздухе заметно растет. [c.229]

Скорость звуковых волн, распространяющихся в среде, не зависит от движения источника и приемника звука. Когда источник и приемник звука неподвижны относительно среды, в которой распространяются звуковые волны, частота звука, воспринимаемого приемником, очевидно, равна частоте звука, излучаемого источником. [c.237]

Акустические методы основаны на измерениях амплитудно-частотных характеристик шумов, сопровождающих течение неоднородных сред. Их применяют при исследовании газожидкостных потоков, имеющих пузырьковую структуру. Пузырьки газа или пара, размеры которых близки к резонансному для данной частоты звука, вызывают значительное затухание звуковой энергии. Для случая, когда амплитуда колебаний мала по сравнению с размерами пузырька, резонансная частота связана с радиусом пузырька соотношением [c.242]

Снижение слуховой чувствительности у работающих в шумных производствах зависит от интенсивности и частоты звука. Так, минимальная интенсивность, при которой начинает проявляться утомляющее действие шума на орган слуха, зависит от частоты входящих в него звуков. Для звуков частотой 2000—4000 гц утомляющее действие начинается с 80 дб, для звуков частотой 5000—6000 гц — с 60 дб. [c.22]

Таким образом, величина разностей уровней зависит от частоты звука, падающего на ограждение, и от массивности последнего. [c.78]

Комбинируя формулы (113) и (115), можно, зная вес 1 поверхности ограждения, частоту звука, площадь стены и полное внутреннее звукопоглощение помещения с низким уровнем шума, определить разность уровней [c.81]

Пример. Стена весом 100 кПм имеет площадь 20 м . Полное звукопоглощение в помещении с низким уровнем шума 60 м , частота звука 1000 гц. [c.81]

Все существующие для расчетов звукоизолирующей способности ограждений формулы построены по так называемому закону массы и действительны они только в пределах второго и четвертого диапазонов частот. Этот закон характерен тем, что увеличение частоты звука или веса преграды в 2 раза приводит к росту звукоизолирующей способности i на 6 дб. [c.90]

Может возникнуть шум и от неоднородности воздушного потока. По своей природе он близок к вихревому и объясняется пульсациями давления на препятствиях, частота его совпадает с частотой звука вращения. [c.265]

При низких частотах достигается лучшее качество очистки, меньше затрачивается энергии на процесс, отсутствует ультразвуковая тень. Это объясняется тем обстоятельством, что с повышением частоты звука длина звуковых волн уменьшается и в конечном итоге при длинах волн, соизмеримых с длинами световых волн, возникают области ультразвуковой тени, где отсутствует кавитация, и следовательно, очистка поверхности. [c.191]

Это явление используется при ультразвуковой дефектоскопии (см. (7), 8], а также т. 6. гл. III), т. е. при обнаружении раковин и инородных вкраплений в толще металла. Обнаружение производится помощью зондирующего пучка звуковых лучей. Чем меньше длина волны зондирующего звука, тем более мелкие пороки он может обнаружить. Так, при исследовании стального массива при помощи звука частотой 10 000 гц можно обнаружить пороки, габариты которых не меньше 25 см (половина длины волны), при частоте звука 100 000 гц можно обнаружить раковину размером 2—2,5 см, а при 1 000 000 гц обнаруживаются уже раковины и подобные пороки, измеряемые в мм. Дальнейшее повышение частоты увеличивает разрешающую способность дефектоскопа. [c.255]

В табл. 5 приведены значения коэффициентов звукопоглощения различных материалов (общего назначения и специальных) в зависимости от частоты звука. [c.261]

ДИСПЕРСИЯ [волн — зависимость фазовой скорости гармонических волн от их частоты звука — зависимость фазовой скорости гармонических звуковых волн от их частоты линейная спектрального прибора — характеристика спектрального прибора, определяемая производной от расстояния между спектральными линиями по длине света оптического вращения — зависимость оптической активности вещества от длины волны проходящего через него линейно поляризованного света пространственная — зависимость тензора диэлектрической проницаемости среды от волнового вектора, приводящая, например, к вращению плоскости поляризации света — зависимость абсолютного показателя преломления вещества от частоты света] [c.229]

При взаимодействии с вихревыми течениями, образующимися при отрывном обтекании твёрдых тел, звук может поглощаться или усиливаться. Напр., струя, вытекающая из отверстия в перегородке, эффективно поглощает звук. Струя, обдувающая отверстие по касательной, при определ. соотношениях между скоростью струи, размерами отверстия и частотой звука может усиливать звук. Этим объясняется, в частности, процесс генерации звука в духовых музыкальных инструментах типа флейты. Усиление звука возможно и в свободном пространстве — при отражении от границы между покоящейся средой и средой, движущейся со сверхзвуковой скоростью (напр., от границы сверхзвуковой струи). [c.42]

О — круговая частота звука), а л < 1. [c.43]

В простейшем случае условия Брэгга выполняются благодаря расходимости акустич. пучка. Расходящийся пучок можно рассматривать как совокупность плоских волн, волновые векторы к-рых лежат внутри угл. интервала Для заданной частоты звука / [c.47]

Угол отклонения меняется во времени с частотой звука Q по закону [c.50]

Возможна коллинеарная дифракция, при к-рой направления распространения падающего и дифрагированного света совпадают (рис 10). Она имеет место, если частота звука равна [c.679]

Из этой формулы ясно, что частоты звука Q, определяющие рассеяние света, лежат в диапазоне от нуля (для 0 = 0) до максимальной величины Q = 2по)д vie (для 6 = 180 ). Учитывая, что v для газов порядка 10 , для жидкоетей порядка 10 и для кристаллов порядка 10 см/с, находим для максимальных частот величины порядка 10 (Ofl, 10 oq и 10 о соответственно. Для зеленого [c.594]

Если эффективное давление звука меньше некоторой величины, называемой порогом слышимости, то он ухом не воспринимается. Порог слышимости имеет наименьшее значение порядка 2-10 Па при частотах звука от 1,5 до 3 кГц (рис. 182). С другой стороны, при большом значении эффективного давления звука он перестает восприниматься ухом как звук, а вызывает лишь болевое ошуше-ние. Наибольшее значение эффективного давления звука, при превышении которого в ушах возникает ощущение боли, называют порогом болевого ощущения. Он в значительно меньщей степени, чем порог слыщимости, зависит от частоты звука. Максимальное значение около 200 Па. порог болевого ощущения достигает при частотах от 0,5 до 1 кГц. [c.231]

Рис. 3.27. Температурная зависимость модуля Юнга Е и коэффициента поглощения ультразвука Q для аморфного сплава Со7о,4 Fe4,s Siis Вю. Измерения проводились при частоте звука 140 Гц, Экспоненциальный рост внутреннего трения (Q ) при приближении к температуре стеклования (здесь — около 500°С) характерен для всех аморфных материалов [ЗЗ]

В однородных средах Д. з. обусловлена релаксац. процессами, идущими на молекулярном уровне локально, т. в. в каждом элементе среды, независимо от др. элементов. В микроиеоднородных средах, где ра. нмор неоднородностей I и расстояния между ними малы по сравнению с длиной звуковой волны X (напр., взвеси, эмульсии, жидкости с газовыми пузырьками, поликристаллы — в области звуковых и УЗ-частот), могут иметь место и нелокальные релаксац. процессы, заключающиеся в обмене энергией между разнородными комполен-тами среды. Отставание изменения объема, связанного-с релаксац. процессом, от изменения давления в звуковой волне приводит к зависимости скорости звука с от отношения характерного времени процесса т к периоду звуковой волны (от величины сот, где ю — частота звука). Эта зависимость и определяет релаксац. Д. з. [c.646]

Осн. особенности анизотропной дифракции следующие. 1) При неизменном угле падения света па акустич. пучок дифракция имеет место при двух разл. значениях частоты звука, к-рым соответствуют разл. углы отклонения дифрагированного света (рис. 7). 2) Если плоскость рассеяния но проходит через оптич. ось кристалла, то существует мин. значение частоты звука мин -эв I 0 ниже к-рого анизотропная дифракция невозможна (рис. 6). [c.679]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...