Скачок давления

Здесь принято, что нормальная к поверхности разрыва скорость дисперсных частиц у" изменяется в соответствии с идеализированной схемой прохождения частицей поверхности скачка давлений [р] в газе без возмущения частицей полей давления перед и за скачком и без вязкого взаимодействия, которое не успевает сказаться. Последнее уравнение (1.3.37) следует из того, что в узкой зоне скачка теплообмен с газом также не успевает изменить внутреннюю энергию частиц. В [9] проведена классификация разрывов. [c.43]

Из этого выражения видно, что увеличение энтропии будет тем меньше, чем меньше будут скачки давления, АР. Например, взяв [c.100]

В дальнейшем параметры метода АЭД подземных трубопроводов подвергли корректировке. В частности, это касается уменьшения расстояния между датчиками преобразователя акустической эмиссии, рекомендаций по скачку давления, применения иных критериев обнаружения существенного развития трещин. [c.186]

АЭД подземных коллекторов ДКС осуществляли [139], согласно [140-142], на ДКС-1 ОГП без остановки агрегатов с использованием скачка давления рабочей средой. Оценивали характер распространения волн в данном объекте и параметры акустических шумов в условиях работы агрегатов в штатном режиме. [c.200]

Таким образом, скачок энтропии в ударной волне слабой интенсивности является малой величиной третьего порядка по сравнению со скачком давления. [c.460]

Отношение Гз/Г] неограниченно растет вместе с Р2/Р1, т. е. скачок температуры, как и скачок давления, в ударной волне может быть сколь угодно большим. Отношение же плотностей стремится к постоянному пределу так, для одноатомного газа предельное значение р2 = 4рь для двухатомного p2 = 6pi. Скорости распространения ударной волны большой интенсивности равны [c.471]

Наконец, еще одно соотношение возникает из связи между потоком вещества через поверхность разрыва и скачками давления и плотности на ней. Для невозмущенного разрыва это соотношение выражается формулой (85,6), а для возмущенного аналогичное соотношение есть [c.474]

Уравнение (93,7) описывает распространение возмущений в слабо диссипирующей, слабо нелинейной среде. В применении к слабой ударной волне оно описывает ее распространение в системе отсчета, в которой невозмущенный газ (перед волной) неподвижен. Требуется найти решение со стационарным (не зависящим от времени) профилем, в котором вдали от волны, при jt oo, давление принимает заданные значения рг и рь разность р2 — Р есть скачок давления в разрыве ). [c.492]

Практически все изменение давления от pi до рз происходит на расстоянии б — ширине ударной волны. Мы видим, что ширина волны уменьшается с увеличением ее интенсивности — скачка давления рг — Pi ) [c.493]

Большая интенсивность ударной волны означает, что скачок давления в ней очень велик. Мы будем считать, что давление P i позади разрыва настолько велико по сравнению с давлением Р] невозмущенного газа впереди него, что [c.559]

В ударной волне давление испытывает скачок, возрастая по направлению движения газа. Поэтому, если бы ударная волна пересекла поверхность тела, то вблизи места пересечения имелось бы конечное возрастание давления на отрезке очень малой длины, т. е. имелся бы очень большой положительный градиент давления. Но мы знаем, что такое резкое возрастание давления вблизи твердой стенки невозможно (см. конец 40) оно должно вызвать явление отрыва, в результате чего картина обтекания изменится таким образом, что ударная волна отодвинется на достаточное расстояние от поверхности тела. Исключение составляют лишь ударные волны достаточно слабой интенсивности. Из изложенного в конце 40 доказательства ясно, что невозможность положительного скачка давления на границе пограничного слоя связана с предположением о достаточно большой величине этого скачка он должен превосходить некоторый предел, зависящий от значения R и убывающий с его увеличением. [c.585]

Другой важный случай, когда потенциальность течения можно считать не нарушающейся ударными волнами,— это случай волн малой интенсивности. Мы видели ( 86), что в таких ударных волнах скачок энтропии есть величина третьего порядка по сравнению со скачком давления или скорости. Из соотношения [c.598]

Возникающие при таком обтекании ударные волны наклонены к направлению движения под малым углом — порядка величины отношения 0 = Ь/1 толщины тела к его длине. Эти волны, вообще говоря, искривлены и в то же время обладают большой интенсивностью — хотя скачок скорости на них относительно мал, но скачок давления (а с ним и энтропии) велик. Поэтому течение газа в общем случае отнюдь не является потенциальным. [c.657]

Релятивистские ударные волны слабой интенсивности могут быть рассмотрены вполне аналогично тому, как это было сделано в 86 в нерелятивистском случае [И. М. Халатников, 1954). Не повторяя заново всех вычислений, приведем результат для скачка энтропии, который снова оказывается малой величиной третьего порядка по сравнению со скачком давления [c.701]

Вследствие того, что участки звуковой волны с наибольшим сжатием движутся быстрее участков с наименьшим сжатием, форма звуковой волны должна все время изменяться при распространении (рис. 465). Горбы (области наибольшего сжатия) будут догонять лежащие перед ними впадины (области наименьшего сжатия), и передний склон каждого горба по мере распространения волны вправо становится все более и более крутым (рис. 465, б), приближаясь к отвесному (рис. 465, б). Но отвесный склон горба означал бы (так как давления и скорости частиц газа впереди склона и позади него различны), что на отвесном склоне происходит скачок давлений и скоростей частиц газа, т. е. в месте каждого максимума давлений в звуковой волне должна была бы образоваться ударная волна. [c.728]

Кавитационная область заканчивается скачком давления, который сравнивают со скачком уплотнения газа при сверхзвуковом истечении [18-20]. [c.145]

Большие перепады значений скорости у фронта ударной волны приводят к большим потерям энергии за счет вязкости. Резкое сжатие, сопровождающееся значительным нагревом воздуха, вызывает большие потери энергии за счет теплопроводности. Поэтому потери энергии в ударной волне весьма велики и при распространении она довольно быстро ослабевает. При этом становятся бесконечно малыми скачок давления Рр и скачок плотности Рр. Это приводит к тому, что первое выражение (63.8) переходит в формулу для скорости звуковой волны. [c.241]

Ниже будет показано, что в адиабатических (без подвода тепла) скачках сжатия происходит увеличение энтропии газа,, а в адиабатических скачках разрежения, если бы они существовали, энтропия должна была бы уменьшаться. Этим доказывается законность существования адиабатических скачков давления и одновременно невозможность возникновения адиабатических скачков разрежения (как известно из термодинамики, в конечной замкнутой системе энтропия убывать не может). В полном соответствии с этим находится тот известный факт, что наблюдаемые иногда в действительности скачки разрежения (скачок конденсации, фронт пламени) получаются только при подводе тепла в область скачка, т. е. в таких условиях, когда и при скачке разрежения энтропия газа растет. Нужно заметить, что возникновение скачков разрежения при подводе тепла к газу отнюдь не противоречит процессу, изображенному на рис. 3.1, В самом деле, если в области пониженных давлений В за счет подвода тепла получается температура выше, чем в области 8 [c.115]

С другой стороны, уравнение теплосодержания с учетом уравнения состояния идеального газа дает для скачка давления при 15 [c.227]

Из уравнений (85), (86) п неразрывности нетрудно вывести соотношение между скоростями для произвольного скачка давлений [c.228]

Отсюда видно, что на поверхности раздела двух фаз (капля — пар) существует скачок давления, равный 2ст/г. Величина (т(1/г1 + + 1/Г2) или 2а/г (в случае сферической поверхности) называется поверхностным давлением или давлением Лапласа. Для плоской поверхности (г оо) раздела жидкости и пара давление Лапласа равно нулю и условие механического равновесия при этом совпадает с аналогичным условием без учета поверхностных явлений [c.153]

Это известная формула Лапласа для скачка давлений на искривленной поверхности газ—жидкость. [c.53]

Кроме того, характеристикой процесса является разность p L Ps которая специфична для задач фазовых переходов. Неверно было бы эту разность именовать скачком давления (хотя, к сожалению, в литературе такие толкования встречаются еще довольно часто). Величина р - р представляет просто разность между актуальным давлением в системе и расчетным давлением насыщения определяемым по температуре поверхности конденсированной фазы Г (0). [c.70]

Поверхностная свободная энергия (поверхностное натяжение) на границе двух текучих фаз газ—жидкость, жидкость—жидкость вызывает поверхностный скачок давлений в фазах, пропорциональный кривизне границы [c.83]

Из условия совместности для нормальной компоненты импульса на границе раздела газ—жидкость (формулы Лапласа для скачка давлений) получается оценка для силы поверхностного натяжения [c.202]

Условия термодинамического равновесия требуют, чтобы температура пара в пузырьке Г", во-первых, была равна температуре окружающей жидкости Т, а во-вторых, соответствовала температуре насыщения при давлении пара. Очевидно, что из-за лапласовско-го скачка давлений [c.341]

Величину скачка давления Ар = Ра — можно найти, используя выражение (VI.46), откуда [c.153]

При переходе от движения второй ступени к движению штока произойдет не только скачок давления от р до но и скачок скоростей движения элементов гидроцилиндра Оз и V] (при постоянном расходе жидкости Q). [c.90]

В некотором сечении расширяющейся части сопла х — х при р а > >Ря давление газа может стать меньше давления окружающей среды р а (точка 2), а ниже (по течению) точки 2 давление резко (скачком) возрастает (процесс 2-3). За скачком давления скорость потока резко (скачком) уменьшается и может стать дозвуковой. По мере роста давления скачок входит глубже в расширяющуюся часть сопла и при некотором давлении достигает горловины сопла, где исчезает. Давления в промежуточных сечениях сопла за скачком (вниз по потоку) нельзя определить по вышеприведенным формулам. Часть сопла справа от сечения х — х (рис. 71, а) работает как диффузор, в котором давление поднимается по линии 3 4, [c.243]

Решение Ламе (соединение бесконечной длины) предполагает равномерное распределение давления по длине соединения и Дает средние значения к. В соединениях конечной длины, как показывает точный расчет (Парсонс), на кромках возникают скачки давления, пропорциональные жесткости втулки и величине к. Максимальное давление на кромках превышает номинальное давление кв 2 — 3,5 раза (рис. 319). Скачки можно практически устранить и сделать давление пpиблизиieльнO постоянным с помощью разгружающих фасок на втулке, утонения втулки к краям и бомбинирования вала (см. рис. 212). [c.461]

Исследования, проведенные в термобарокамере, позволяли имитировать климатические условия до высоты Н= 16,0 км. С учетом того, что при высотных условиях температура сжатого воздуха за компрессором при адиабатном сжатии и степенях повышения давления л > 10 выше 300 К, в опытах температура сжатого воздуха на входе в воспламенитель поддерживалась постоянной и равной 300 К. Температура топлива изменялась от исходной Т= 298 К до атмосферной на соответствующей высоте. Пределы изменения температуры составляли 218 < < 298 К. В опытах температура понижалась на 5 К и запуск повторялся. Запуск регистрировали визуально по факелу прюдуктов сгорания и приборами по скачку давления и температуры. После запуска воспламенителя фиксировалась стабильность его работы без срывов в течении 30 с. Время запуска не превышало заданных норм и практически составляло 1 с. Во всем диапазоне изменения параметров окружающей среды и температуры топлива на входе воспламенитель работал без срывов и низкочастотных пульсаций. С уменьшением температуры отмечалось повышение давления топлива, при котором происходил надежный запуск с Р = 0,35 МПа при Т= 298 К до Р = 0,5 МПа при Т= 218 К, что очевидно обусловлено повышением мелкости распыла, вызванной увеличением перепада давления на форсунке. Проведенные испытания позволяют сделать следующие выводы доказана возможность организации рабочего процесса вихревого воспламенителя на вязком топливе при значительном снижении его температуры на входе воспламенитель КС вихревого типа подтвердил работоспособность при продувке в барокамере на режимах, соответствующих высоте полета до 16 км опыты показали высокую устойчивость горения, надежный запуск при достаточно низких отрицательных температурах, что позволяет рекомендовать вихревые горелки к внедрению как устройства запуска КС ГТД, работающих на газообразном топливе и используемых в качестве силовых установок нефтегазоперекачиваюших станций в условиях Крайнего Севера. [c.330]

Обратим в1П 1мание на то, что разность s — i l йпутри переходного слоя оказывается величиной второго порядка малости, между тем как полный скачок S2 — si является (как было показано в 86) величиной третьего порядка по сравнению со скачком давления — р . Это связано с тем, что (как будет показано ниже) давление р х) меняется в переходном слое монотонно от одного предельного значения pi до другого р , энтропия же s(x), определяясь производной dpjdx, проходит через максимум, достигая наибольшего значения внутри переходного слоя. [c.491]

Когда цилиндр заполнялся гелием и затем приноднимался, уровень гелия в нем С начинал понижаться примерно с постоянной скоростью, что соответствовало течению в зазоре с критической скоростью. Уровень в измерительной трубке S опускался при этом до уровня в ванне В и не менялся в течение всего времени опыта (небольшая разность уровней S и В вызывалась поверхностным натяжением). Это означало, что внутри самого зазора нет никакого градиента давления, и, поскольку положение измерительной трубки было выбрано произвольно, следовало заключить, что весь скачок давлений при сверхтекучем течении сосредоточивается у входа жидкости в зазор. [c.830]

На границе перехода от кавитационного режима течения к сплошному жидкостному происходит скачок давления от величины давления насыщенных паров до величины, практически равной давлению P низконапорной среды, в которую происходит истечение жидкости из сопла. Скачок давления сравнивается 22, 28, 29 со скачком уплотнения при критическом истечении газа через сопло. Образовавшаяся за скачком давления сплошная жидкая фаза, истекая из диффузора сопла (см. рис. 5. 1, а) в низконапорную среду, образует с последней свободно истекающее струйное течение, метод расчета которого представлен в гл. 4, а процесс кавитации в сопле Вентури описывается следующей системой уравнений, в которую входят уравнения отражаю1цие параметры потока в критическом сечении К-К сопла [c.147]

Скачок давления на фронте ударной волны равен р—ро. Вследствие этого в направлении распространения волны действует сила (р—Ро)5, импульс которой за время равен (р—ро)8А1. По второму закону динамики, импу льс этой силы должен быть равен изменению импульса воздуха, т. е. 0вро5с1х= (р—ро)8А1. Поскольку с1х/с1 =с, то [c.241]

Полученные общие соотношения применимы к любым не-аднабатическим скачкам давления вне зависимости от меха- [c.228]

За отраженным скачком d — п, который возникает в месте пересечения криволинейяого скачка 1 — d с диском Маха, так же как и за центральным прямым скачком, давление обычно выше окружающего, из-за чего газовый поток вновь ускоряется в центральной части струи осуществляется переход к сверхзвуковой скорости, в периферийной части, где линии тока пересекли два косых скачка, сохраняется сверхзвуковая скорость, которая за отраженным скачком d — n возрастает. [c.411]

Вещество t, °с Отношение плотности до фронта к плотности за фронтом волны Скачок давления, 1Q2 МПа Скорость фронта, м/с Вещество t. С Отношение плотности до фронта к плотности за фронтом волны Скачок да влення, 102 МПа Скорость фронта, м/с [c.141]

Численные исследования процесса схлопывания сферической полости показали также оправданность допущения о пренебрежимом влиянии вязкости. Согласно [58] только для таких высоковязких жидкостей, как смазочные масла, влияние вязкости становится ощутимым на заключительных этапах схлопывания (при R/Rq < 1 10 ). Совершенно ничтожным оказывается влияние поверхностного натяжения, хотя при R О лапласовский скачок давлений стремится к бесконечности. Дело в том, что экстремум давления при схлопы- [c.245]

Естественно все сказанное выше о равенстве давления пара в пузырьке и давления жидкости во всех точках его поверхности остается в силе (с точностью до ничтожного для рассматриваемых крупных пузырей лапласовского скачка давлений). Однако само это давление превышает гидростатическое давление жидкости на той же глубине, но вдали от растушего пузырька. Так как скорость роста парового пузырька на стенке, определяемая для различных диапазонов числа Якоба формулами (6.41) или (6.44), уменьшается во времени, то уменьшается и избыточное давление в жидкости, вызываемое расширением пузырька можно ожидать, что пузырек начнет отходить от стенки, когда скорость его роста сравняется с установившейся скоростью всплытия пузыря в спокойной жидкости, Uao- Действительно, при стационарном всплытии крупных пузырей давление жидкости на поверхности пузыря одинаково (см. п. 5.6.3), причем в лобовой точке оно выше, чем на той же глубине далеко в стороне от всплывающего пузыря. Если скорость роста парового пузыря на стенке снижается до, то достигаются те же условия, какие существуют при стационарном всплытии пузыря, когда его форма и скорость всплытия не зависят от глубины (если, конечно, давление столба жидкости много меньше давления над уровнем жидкости). [c.277]

Режим течения при внешнем давлении, заключенном между р с и р% -называется нерасчетным режимом. Различают два типа нерас-TieTHoro режима. При первом из них струя газа в том месте, где давление газа становится равным внешнему давлению р, отрывается от стенок сопла и выходит из сопла, не касаясь стенок его, в виде цилиндрической струи. Течение газа в этом случае происходит так, как будто сечение, в котором происходит отрыв струи, является выходным расчетным сечением. При втором режиме, который наблюдается в соплах с небольшим углом раствора расширяющейся части (10—12°), отрыва струи от стенок сопла не происходит, однако при повышении давления возникают вследствие газового удара косые скачки уплотнения сперва за выходным сечением сопла, а затем, при определенном, более высоком давлении среды происходит прямой скачок уплотнения внутри расширяющейся части сопла (рис. 7-11). В сечении, где возникает скачок, давление и плотность газа возрастают на конечную [c.280]

Рис. 71, Нерасчетные режимы работы сопла Лапаля О —скачки давления 6 — отрыв струи от стснок сопла

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...