Сжимаемость вещества

Для анализа процесса дробления газового пузырька под воздействием внешнего электрического поля получим условие стабильности поверхности пузырька в жидкости. Выше было показано, что пузырек газа во внешнем электрическом поле вытягивается вдоль направления поля. Поскольку газ является сжимаемым веществом, объем пузырька будет меняться в зависимости от приложенных к его поверхности напряжений, в то время как масса газа, заключенная в пузырьке, будет оставаться неизменной вплоть до его дробления. [c.145]

Формула (64,8) определяет скорость звука по адиабатической сжимаемости вещества. Последняя связана с изотермической сжимаемостью известной термодинамической формулой [c.353]

Адиабатическая сжимаемость вещества — (dV /f p)s практически всегда падает с увеличением давления, т. е. вторая произ- [c.460]

Интенсивность рассеяния зависит от степени нарушения оптической однородности. Чем сильнее нарушения, т. е. чем сильнее изменения показателя преломления п при изменении плотности р (чем больше дп др), тем интенсивнее рассеяние. В свою очередь, изменения плотности (флуктуации плотности) тем значительнее, чем больше вызывающая их энергия теплового движения кТ к — постоянная Больцмана Т—абсолютная температура) и сильнее сжимаемость вещества [р = — (1/н) (с(и/с(р)]. Расчеты показывают, что интенсивность света /, рассеиваемого единицей объема среды благодаря флуктуациям плотности, пропорциональна величине [c.119]

Величина К = 3(1—2v)/ называется коэффициентом сжимаемости вещества. Часто вводится величина Ki = МК- [c.476]

Уравнение (3-27) или (3-28) имеет большое значение для расчета равновесной термодинамической скорости звука в веществе. В соответствии с формулой Лапласа скорость звука выражается через адиабатную сжимаемость вещества [c.52]

Таким образом, изменение удельного объема жидкости или газа под действием гравитационного поля прямо пропорционально коэффициенту сжимаемости вещества. [c.93]

Влияние сил тяготения на состояние термодинамической системы (представляющей собой, например, газ или жидкость, заключенные в сосуд) проявляется в первую очередь благодаря изменению давления по высоте. При умеренных высотах рассматриваемого сосуда это изменение, как правило, ничтожно мало по сравнению с абсолютной величиной давления в сосуде, и, следовательно, влияние изменения р с высотой в большинстве случаев пренебрежимо мало — именно поэтому зачастую влияние тяготения не учитывается. Однако для тех состояний вещества, в которых сжимаемость вещества велика, даже незначительное изменение давления по высоте сосуда будет приводить к заметному изменению плотности и других термодинамических свойств вещества по высоте сосуда. Говоря о состояниях, в которых сжимаемость вещества весьма велика, мы прежде всего имеем в виду околокритическую область напомним, что в самой критической точке изотермическая сжимаемость чистого вещества бесконечно велика [c.162]

Учет влияния тяготения необходим также и в тех случаях, когда сжимаемость вещества может быть и не слишком велика, но высота [c.162]

Понятно, что если система находится в поле тяготения и сжимаемость вещества достаточно велика, то в статических условиях практически невозможно обеспечить постоянство давления по высоте системы. Поэтому применительно к системам в поле тяготения мы не будем рассматривать изобарные условия — в данном случае это лишено физического смысла. В дальнейшем применительно к столбу газа (жидкости) в поле тяготения мы будем рассматривать только изотермические и адиабатные условия. [c.164]

Изотермическим коэффициентом сжимаемости вещества называется относительное изменение объема вещества при изменении [c.37]

Глава 6. Сжимаемость веществ [c.3]

ГЛАВА 6 СЖИМАЕМОСТЬ ВЕЩЕСТВ [c.67]

Обозначения й, Ъ, к те же, что и в (10.14). Второе слагаемое начинает играть заметную роль при большой сжимаемости вещества вблизи критической точки. Характер дисперсии рассеяния зависит от относительной величины [c.291]

По роду сжимаемых веществ различают компрессоры воздушные (пневматические), углекислотные, аммиачные, гелиевые и т. п. По устройству и принципу работы компрессоры делят на поршневые, шестеренчатые, винтовые, ротационные, мембранные, турбокомпрессоры и др. Несмотря на то, что все типы компрессоров по принципу своей работы различны, а турбокомпрессоры существенно отличаются от всех остальных, термодинамическая сторона процессов, протекающих в них, может быть принята совершенно идентичной. Поэтому термодинамическое исследование рабочих процессов всех без исключения компрессоров можно основывать на подробном рассмотрении процесса одного из них. Удобнее всего для этих целей воспользоваться поршневым компрессором, рабочий процесс которого наиболее изучен и наиболее наглядный. [c.119]

Уравнение (53) является термодинамически строгим, однако для его использования нередко не хватает опытных данных, особенно по коэффициентам сжимаемости веществ. [c.229]

Рассмотренные уравнения состояния содержат параметры, которые определяются по экспериментальным данным. Результаты измерений ударной сжимаемости вещества наиболее часто представляются в виде линейного соотношения между скоростью ударной волны D и массовой скоростью и D = q + Ьи. Условие касания второго [c.32]

В этой главе будут рассмотрены способы возбуждения и регистрации импульсов ударной нагрузки в конденсированных средах, используемые для получения информации о сжимаемости вещества, его механических и кинетических свойствах. [c.43]

Активные исследования в области физики ударных волн были начаты во время второй мировой войны с целью получения термодинамических уравнений состояния конденсированных сред в широком диапазоне давлений и температур. Для проведения необходимых измерений ударной сжимаемости веществ в этот период были созданы взрывные генераторы плоских ударных волн, разработаны дискретные методы измерения скорости ударных волн и скорости движения поверхности образца. Логика дальнейшего развития экспериментальной техники привела к разработке способов непрерывной регистрации давления и массовой скорости в полных импульсах ударной нагрузки, что открыло новые возможности для исследований механических и кинетических свойств различных материалов и химически активных веществ в условиях ударно-волнового нагружения. Радикальное улучшение пространственного и временного разрешения современных методов измерений сделало возможным исследования экстремальных состояний в лабораторных условиях с применением перспективных генераторов интенсивной импульсной нагрузки, таких, как лазеры, релятивистские электронные и ионные пучки. [c.43]

Таким образом, из диаграммы видно, что хотя и падающая, и отраженная волны разрежения имеют упругопластический характер, их взаимодействие в случае достаточно большой (больше удвоенной амплитуды упругого предвестника) интенсивности падающего импульса сжатия происходит в области пластического деформирования. При этом траектории Р ив области отрицательных давлений имеют наклон, определяемый объемной сжимаемостью вещества, следовательно, при расчете растягивающих напряжений следует использовать величину объемной скорости звука с ,. [c.155]

Перестройка кристаллической структуры при сжатии материалов с низкой плотностью упаковки кристаллической решетки сопряжена с изменением сжимаемости вещества, что вносит определенный вклад в эволюцию волн сжатия и разрежения. Основные результаты исследований полиморфных превращений в ударных волнах обсуждаются в обзорах [1,2]. Здесь мы рассмотрим наиболее характерные особенности структуры импульсов нагрузки в таких материалах. [c.230]

Газовая динамика—раздел механики, изучающий движения легкоподвижных материальных сред в условиях, когда на свойства движения влияет сжимаемость вещества, т. е. его способность изменять свою плотность ). [c.11]

Если скорость распространения звука со в среде является некоторым характерным параметром вещества, то скорость распространения ударных волн О в телах в значительной степени определяется параметрами внешнего воздействия. В отличие от скорости звука, которая связана лишь с величиной сжимаемости вещества, в выражение для скорости ударных волн, наряду с такими характеристиками среды, как отношение теплоемкостей Ср/су, входят и параметры внешних воздействий, например, внешнее давление рь [c.157]

Естественно, что при этих условиях будет весьма эффективно проявляться сжимаемость кристаллов, хотя последняя и ограничена 2—3-кратным сжатием. Это ограничение в методе ударного сжатия является принципиальным, связанным с тем, что в физике ударных волн при сколь угодно больших интенсивностях скачков существуют предельные соотношения для сжимаемости вещества при сопутствующем сколь угодно большом увеличении температуры. [c.157]

Что касается критической точки К, то в ней на первый взгляд, казалось бы, не происходит ничего особенного. Однако эта точка, в которой исчезает фазовый переход первого рода, очень необычна. В ней обращается в бесконечность изотермическая сжимаемость вещества, становятся аномально большими флуктуации плотности и творятся другие мелкие безобразия. Изучение таких и подобных этим критических явлений составл5 ет предмет бурно развивающейся в последнее время главы статистической физики. Но мы не будем на них останавливаться, отсылая читателя к прекрасному популярному обзору В.Л.Покровского. [c.126]

Модель жидкой капли предсказывает существование коллективных движений нуклонов в ядре-капле поверхностных колебаний, колебаний плотности в случае сжимаемого вещества и др. Пусть имеется жидкая капля-ядро, в равновесггам состоянии она обладает сферической формой. Радиус сферического ядра равен R. Допустим, что ядро-капля захватывает влетевший извне нуклон. Энергия захваченного нуклона почти мгновенно распределяется между [c.173]

Сжимаемость вещества в критической точке. Изотермическая сжимае- [c.255]

Уравнения (7-188) и (7-195а) не зависят от вида сжимаемого вещества разумеется, они в полной мере справедливы и для сжатия жидкости с помощью насоса. [c.360]

С увелиюнием интенсивности ударной волны сверхадиабатич. нагрев растёт непропорционально давлению, и на него приходится всё большая доля полной энергии волны. Этим определяется предельное сжатие вещества, к-рое может быть достигнуто ударным сжатием при бесконечном возрастании давления вся анергия волны расходуется на нагрев среды, и сжатие её прек-ран ается. Для увеличения сжимаемости вещества в ударной волне уменьшают его нач. темп-ру или применяют ступенчатое сжатие, когда конечное давление достигается не одной ударной волной, а серией следую- [c.552]

Для достижения высокой плотности наиб, выгодным является режим адиабатич. сжатия с мин. нач. энергией сжимаемого вещества. Для идеалышго газа Е — = p]7(V —1), рУ = сопй1) из условия адиабатичности следует выражение для степени объёмного сжатия [c.145]

КРИТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ — специфич. явления, наблюдаемые вблизи критических точек жидкостей и растворов, а также вблизи точек фазовых переходов 2-го рода рост сжимаемости вещества в окрестности критич. точки равновесия жидкость — газ возрастание маги, восприимчивости и дн-электрич. проницаемости в окрестности Кюри точек ферромагнетиков и сегнетоэлектрпков (рис. [c.524]

Скорость звука с определяется структурой среды и взаимодействием между молекулами, поэтому измерения её величины дают сведения о равновесной структуре жидкостей и газов. По скорости звука можно определить адиабатич. сжимаемость вещества, отношение темплоёмкостей, модули упругости твёрдого тела и др. Данные измерения скорости звука позволяют судить о составе газовых и жидких смесей, в т. ч. и растворов. Данные по поглощению звука позволяют определять коэф. сдвиговой н объёмной вязкости, времена релаксации и др. параметры. [c.193]

ОПАЛЕСЦЕНЦИЯ КРИТИЧЕСКАЯ — резкое усиление рассеяния света чистыми веществадш в критических состояниях, а также растворами жидкостей или газами при достижении ими критических точек. О. к. объяснена в 1907 М. Смолуховским (М. ЗтоШейолубк ), показавшим, что при критич. темп-ре сжимаемость вещества сильно возрастает, в связи с че.м энергия теплового движения его частиц становится достаточной для внезапного сильного увеличения числа микроскопич. флуктуаций плотности. В результате этого среда, практически прозрачная при темп-рах выше и нише критической, в критич. состоянии становится мутной средой. ОПЕРАТОР в математике, см. Линейний оператор. [c.409]

Из соотношений (4.32) и (4.33) следует, что зфавнения состояния, задаваемые в форме Ми — Грюнайзена, С5удут полностью определены, если известны параметры со, п, h. Как правило, величина со принимается равной или близкой значению объемной скорости звука при нормальных условиях, а значения пик выбираются такими, чтобы наилучшим образом описывать экспериментальные данные по ударно-волновому сжатию и изотермическому всестороннему сжатию в статических условиях. Для корректного выбора значения h ш роко привлекаются экспериментальные результаты исследования ударно-волновой сжимаемости веществ с начальной плотностью роо, меньшей плотности ро сплошного вещества [4]. Для таких веществ ударная адиабата, имея в виду соотношение — = 0.5Pi(Foo— Fi), записывается в форме [c.109]

Табличйые зависимости Xi ti) восстанавливались с помощью фотохронографических или электроконтактных измерений, детально описанных в [10, 20]. С помощью электрических контактов измерены параметры упругого предвестника в железе и стали при взрывном нагружении. С помощью электроконтактной методики получены основные данные об ударной сжимаемости веществ в ши- рокой области давлений, оценены значения прочностных характеристик материалов при ударно-волновом нагружении. Однай ) недостаточная информативность таких измерений не позволяет выявить многие тонкие детали волновых течений. [c.270]

Физическая причина недостаточности классической теории бесьма проста. Вследствие аномально большой сжимаемости вещества вблизи критической точки жидкость — газ аномально возрастают случайные отклонения плотности от среднего зна- чеиия, которые называются флуктуациями. В этих условиях сувеличиваются как амплитуда отклонений, так и размер областей пространства, скоррелированных по плотности. Вещество становится случайно неоднородным на масштабах, значительно больших молекулярных. [c.87]

Наиболее определенным экспериментальным указанием на неклассическое поведение термодинамических величин в критической точке жидкость — пар являются опыты по измерению теплоемкости с аргона и других газов [297—299]. В окрестности критической точки результаты хорошо описываются логарифмической зависимостью или степенной функцией с (Г — ТУ) Ту с малым показателем а, например а 0,15. Известны также опыты с водой [300]. Кроме поведения теплоемкости вблизи критической точки, обсуждается форма бинодали в пере-менныхГ, р, сжимаемость вещества рт (или упругость [c.293]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...