Околокритическая область

ВЕЩЕСТВА В ОКОЛОКРИТИЧЕСКОЙ ОБЛАСТИ [c.92]

Под околокритической областью будем понимать совокупность СОСТОЯНИЙ, близко примыкающих к критической точке со стороны двухфазной и однофазной областей. [c.92]

Поведение чистого вещества в околокритической области обладает рядом физических и термодинамических особенностей. В первую очередь следует остановиться на гравитационном гидростатическом эффекте, приводящем к неоднородности вещества, если последнее находится вблизи критического состояния. Если взять, например, ампулу высотой 6—8 см и заполнить ее веществом, находящимся в однофазном состоянии (жидкостью или паром), то по высоте ампулы плотность вещества будет практически постоянной. Если же вещество будет находиться в критическом состоянии или близком к нему, то по высоте ампулы плотность будет существенно различной, уменьшаясь по высоте при переходе от слоя к слою. [c.92]

Наиболее часто употребляемыми зависимостями для околокритической области являются следующие [c.97]

Здесь уместно отметить, что по той же причине уравнение состояния для области газа, записываемое в форме (6-29), справедливо для узкого диапазона давлений, так как на критической и близлежащих изотермах оно неспособно описать околокритическую область. Поэтому для газообразной области уравнение состояния обычно составляется в форме полинома от р [c.122]

Специальный анализ кривой прыжковой функции и кривой удельной энергии сечения (рис. 8-4) показывает, что имеется некоторая околокритическая область глубин h [c.333]

Теплоемкость жидкости возрастает с ростом температуры и уменьшается с повышением давления, в то время как для перегретого пара она увеличивается с повышением давления. Особенно сильное изменение Ср наблюдается в околокритической области, где изобары теплоемкости имеют пики, уменьшающиеся с ростом давления (рис, 1.25). [c.41]

Изохорная теплоемкость с в- околокритической области также имеет максимумы на изотермах (рис. 1.27) и изобарах. Что же касается значения Ср в критической [c.41]

На описанной установке были проведены исследования ср этилового спирта при давлениях от 7,35 до 24,5 МПа в интервале 50— 450 °С и углекислого газа при давлениях от 8,8 до 24,5 МПа в интервале 10—130 °С, Теплоемкость воды и водяного пара на аналогичной установке измерялась при давлениях до 100 МПа и температурах до 600 С, включая околокритическую область. [c.101]

Из этих уравнений видно, что для того чтобы получить по данным о сжимаемости точные формулы для зависимости теплоемкостей от р или V, необходимо, чтобы опыты по определению параметров р, v, Т проводились со столь большими количествами измерений и с такой точностью их, которая гарантировала бы правильное вычисление первых и вторых частных производных от v или р по Т. (В настоящее время ошибка измерения термических параметров составляет около 0,1%, за исключением околокритической области.) Кроме того, для получения полной зависимости теплоемкостей от параметров состояния необходимо знать еще температурную зависимость теплоемкости бч> или Ср данного газа при исчезающе малом давлении, т. е. величину сч-, <х> или Ср,о. [c.201]

Вероятность столкновения и агломерации капель невелика из-за весьма малой их объемной концентрации в потоке газа. Точно так же невелика и вероятность дробления капель в потоке в связи с малыми размерами капель и небольшими скоростями потока газа. Следовательно, практически влиянием обоих этих факторов можно пренебречь (за исключением, может быть, редко встречающихся в технических аппаратах случаев очень высокого влагосодержания потока или работы таких аппаратов в околокритической области давлений). [c.282]

В зависимости от физических свойств жидкостей (газов) процесс теплообмена может протекать различно и своеобразно. Особенно большое влияние оказывают коэффициент теплопроводности удельная теплоемкость Ср, плотность р, коэффициент температуропроводности а, уже использовавшиеся при рассмотрении теплопроводности, и коэффициент вязкости (X. Для каждого вещ ества эти величины имеют определенные значения и являются функцией параметров состояния (температуры и давления, прежде всего температуры). Особенно существенные изменения физических свойств могут иметь место в околокритической области термодинамических состояний и в области очень низких температур. [c.127]

В книге в основном рассматриваются процессы при монотонных и не слишком значительных изменениях физических свойств определенного вещества. Теплообмен в околокритической области будет рассмотрен особо. [c.127]

При развитом вынужденном турбулентном течении теплоотдача, как правило, не зависит от числа Грасгофа (исключением может являться околокритическая область). [c.199]

Рис. 11-5. Теплоемкость воды и водяного пара в околокритической области.

Первое — теоретическое обоснование модели на основе молекулярно-кинетической теории и статистической механики — уравнения идеального газа, Ван-дер-Ваальса, Боголюбова—Майера и др. В конечном счете это позволило качественно получить модель водяного пара и других газов, например для описания свойств пара в критической и околокритической области. Для количественного описания модели рабочего вещества этот подход применим в частных случаях. Для жидкости (воды) этот метод не дал положительного результата. [c.12]

Для околокритической области и области перегретого пара уравнения состояния Юзы имеют следующий вид [c.13]

В связи с необходимостью унификации расчетов свойств воды и водяного пара на ЭВМ на основе современных данных по свойствам, согласования и уточнения расчетных величин на границах областей, уточнения описания свойств теплоемкости в околокритической области введена единая международная система уравнений (IF ) термодинамических свойств воды и водяного пара до 800°С и 100 МПа для точных расчетов таблиц и несколько упрощенная и менее точная — для промышленных расчетов [Л. 11, 12]. Вся область состояния разбита на ряд подобластей, каждая из которых представляется отдельной подсистемой уравнений. [c.14]

Изохорная теплоемкость с в околокритической области также имеет максимумы на изотермах (рис. 1-2S) и изобарах, с тем лишь отличием, что в критической точке v имеет большую, но конечную величину, в то время как изобарная теплоемкость Ср здесь бесконечно велика. 48 [c.48]

Подобный характер изменения теплоемкости Ср и в околокритической области наблюдается не только для водяного пара, но для всех реальных веществ. Только при температурах, значительно превышающих критическую, влияние давления на теплоемкость становится ма- [c.49]

Область состояния вещества, находящегося в р—V-диаграмме выше критической точки, называют надкритической или околокритической областью. B y — диa-грамме эта область расположена правее критической точки, в р —/-диаграмме —правее и выше критической точки, примерно там, куда можно было бы мысленно продолжить кривую насыщения. [c.57]

Теплофизические характеристики рабочих сред при низких температурах заметно изменяются в пределах одного и того же теплообменника. В наибольшей степени это проявляется вблизи кривых насыщения и в околокритической области. [c.268]

Из сказанного следует, что уравнение Ван-дер-Ваальса в принципе неприменимо к областям, где вещество обладает резко выраженными свойствами реального газа (область вблизи линии насыщения, околокритическая область), и тем более к области жидкости. Действительно, как показывают расчеты, попытки применения уравнения Ван-дер-Ваальса для описания указанных областей состояния вещества приводят к большим отклонениям от реальных значений термодинамических свойств веществ. Величину этих отклонений можно проиллюстрировать следующим примером. Введем понятие о так называемом критическом коэффициенте [c.181]

Термодинамические свойства водяного пара. Водяной пар является основным рабочим телом современной теплоэнергетики. Он используется также и во многих технологических процессах. Поэтому большое значение имеют исследования термодинамических свойств воды и водяного пара. Данные по свойствам воды и водяного пара, предназначенные для практического использования в различного рода расчетах, обычно суммируются в виде подробных таблиц термодинамических свойств. Эти таблицы рассчитываются, как правило, по уравнениям состояния, коэффициенты которых определены на основе экспериментальных данных. При этом в некоторых областях, наиболее трудных для описания с помощью уравнения состояния (в первую очередь это околокритическая область, а также область вблизи линии насыщения), расчет таблиц часто производится непосредственно [c.191]

Если при значениях q, меньших q pi, коэффициент теплоотдачи при пузырьковом кипении существенно возрастает с увеличением плотности теплового потока, то в околокритической области значение а остается почти постоянным. Это явление можно объяснить тем, что при околокритическом режиме насыщенность паром двухфазного граничного слоя у поверхности нагрева столь велика, что дальнейшее увеличение паропроизводительности, с одной стороны, вызывает повышение турбулентности в жидкой фазе, а с другой, способствует вытеснению последней из граничной области. В некотором интервале значений q эти два противоположных процесса в какой-то мере компенсируют друг друга, в результате чего коэффициент теплоотдачи остается более или менее постоянным. Но, в конце концов, устойчивость жидких пленок, пронизывающих двухфазный граничный слой, окончательно нарушается, и жидкая [c.368]

Таблица V. Удельные объемы и энтальпии в критической и околокритической областях

В основном на нетермодинамическом и эмпирическом материале построены главы 5 и 6, в которых расс матри-ваются свойства чистых веществ в околокритической области и типы уравнений состояния для чистых веществ. Авторы считали необходимым включить этот материал в книгу из соображений общности. [c.4]

Пределы существования околокритической области, а также пределы существования прыжков различного вида нами были заимсгвованы из работ А. А. Турсунова, обобщившего имеющиеся экспериментальные данные. [c.333]

Объемные силы 22 Объемный вес 13 Обратный клапан 200 Овоидальное сечение трубы 259 Одноступенчатый перепад 491 Околокритическая область 333 Осесимметричная задача 95, 122, 556 Основной участок струи 402 Осредненная скорость 144 [c.657]

Описать аналитически зависимость теплоемкости реальных газов от параметров весьма трудно. Однако уравнение еостояния, составленное по термическим данным, должно согласно (1.33) и (1.34) описывать поведение теплоемкости. Отсюда можно заключить, что точность, с которой уравнение состояния описывает изменение теплоемкости в околокритической области, является строгой проверкой правильности его составления. [c.43]

Первая попытка [81] применения модели раздельного течения фаз со скольжением к определению критического расхода двухфазной смеси. оказалась безуспешной, так как полученная расчетная зависимость давала значительные расхождения с экспериментом. Причина неудачи состояла прежде всего в том, что в расчетной модели использовались зависимости для истинного объемного паросодержания, полученные при малых градиентах давлений по длине канала. Очевидно нельзя применять указанные зависимости в околокритической области течения, где как известно, dpldz oo. [c.7]

Методы расчета гидродинамики и теплообмена, изложенные в гл. 1 и 2, справедливы, когда свойства теплоносителей изменяются в условиях работы рассматриваемого реактора, теплообменника или любого другого теплообменного оборудования ЯЭУ настолько несущественно, что этим изменением можно пренебречь. Условия охлаждения некоторых типов ядерных реакторов могут быть таковы, что теплофизические свойства сильно изменяются с температурой и давлением, и эту зависимость следует учитывать. К таким случаям относятся исполь, зование газов при высоких температурах использование воды и водяного параособенно при околокритической области (а также других кипящих теплоносителей при околокритических параметрах) использование газов, способных диссоциировать и рекомбинировать при рабочих температурах использование жидко стей с сильно изменяющейся вязкостью. [c.48]

Необходимо отметить, что правило Кальете—.Натиаса соблюдается в подавляющем большинстве случаев, за исключением спиртов от метилового до пропи-лового, а также воды и окиси дейтерия, у которых линии (рж - Рп)/2 = f (Г) более или менее искривлены. Однако уже для бутилового спирта и всех остальных спиртов с большим молекулярным весом эти линии почти не отличаются от прямых. Для некоторых жидкостей (дифенил, ацетон, я-ксилол, триэтиламин и др.) экспериментальные значения рж, Рп имеются для очень ограниченного-интервала температур в околокритической области и экстрагюляция прямой, построенной на этом участке, до оси ординат может дать большие отклонения. Поэтому в описанном случае более правильно строить такую линию по значениям р /2 в области низких температур, когда р ничтожно мало. [c.108]

Второе направление эмпирическое. На основе ряда теоретических положений путем обработки экспериментальных данных получен ряд эмпирических и полуэмпи-рических уравнений, описывающих свойства воды и водяного пара в разных областях состояния с различной степенью точности. Большинство этих уравнений обладает рядом общих недостатков параметры вблизи линии насыщения при больших давлениях, в критической и околокритической области, пригодны для сравнительно узких областей состояния, недостаточно термодинамически согласованы. К ним относятся интерполяционные [c.12]

Теплофизические свойства воды в отдельных областях описывают эмпирические уравнения состояния Хотеса, Тратца, Юзы [Л. 9] и др. Уравнения Юзы с достаточной точностью для инженерных расчетов аппроксимируют также критическую и околокритическую области (15 Р 35 МПа, 330 < 450°С), а также область перегретого пара до 650"С. Для воды уравнение Юзы дает явную зависимость объема и энтальпии от давления и температуры. [c.13]

В рассматриваемом решении плотность конденсата считалась неизменной величиной. Расче 1ы, проведенные в предположении, что плотность является функцией температуры, а прочие физические параметры постоянны, показывают, что влияние свободной конвекции на течение и теплообмен жидких пленок при обычно встреч а ющи.хся на практике условиях незначительно. Влияние свободной конвекции усиливается по мере повышения давления и становится существенным в термодинамической околокритической области состояний. [c.54]

Если температурный напор стенка — поток весьма мал, то, как показали опыты В. Е. Дорощука, В. Л. Лельчука и В. В. Медни-кова, а также А. А. Арманда, Н. В. Тарасовой и А. С. Конькова, формула (10.77) дает вполне удовлетворительные результаты и в околокритической области. Однако при значительных тепловых потоках возникают существенные отклонения, не снимаемые поправками типа (10.125) или (10.126). [c.208]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...