Кавитационные течения

Измерения указанных параметров процесса кавитационного течения проводили как визуально, так и в автоматическом режиме с помощью тензодатчиков и с записью изменений величин параметров на быстродействующем самописце. Ход дроссельной иглы, с помощью которой регулировался расход жидкости через сопло, измерялся микрометрической головкой. О разрушениях рабочих поверхностей исследуемых [c.204]

Кавитационные течения, которые могут возникнуть при обтекании тел с большими скоростями (их еще называют течениями с отрывом струй или разрывными). О таких течениях уже было упомянуто в гл. 1. [c.250]

Обозначая через Ро и давление и модуль скорости на границе каверны, кавитационное течение количественно характеризуют безразмерным параметром [c.290]

Зону неподвижной жидкости за телом в классической теории струй ( 12 гл. 7) можно рассматривать как каверну, простирающуюся в бесконечность. Как было установлено в 12, в случае неограниченного потока на свободной границе такой каверны о = Ро — Р ив силу (7-103), число кавитации о = 0. На этом основании струйное обтекание тела по классической схеме Гельмгольца—Кирхгофа ныне трактуется как предельный случай кавитационного течения при о —> 0. [c.290]

РАЗВИТАЯ КАВИТАЦИЯ. УСТАНОВИВШИЕСЯ КАВИТАЦИОННЫЕ ТЕЧЕНИЯ (НЕЛИНЕЙНАЯ ТЕОРИЯ) [c.54]

Достаточно полное представление о форме и поведении границы каверны дают экспериментальные исследования искусственных кавитационных течений. [c.54]

При построении теоретической схемы кавитационного течения принимают, что поверхность каверны гладкая. [c.55]

Кроме того, в реально существующих кавитационных течениях не происходит смыкания верхней и нижней границ каверны, хвостовая часть каверны пульсирует, а в ряде случаев периодически разрушается, образуя тонкий турбулентный след, содержащий пузырьки воздуха, попавшие в каверну вследствие диффузии газа из окружающей среды. [c.56]

В связи с этим ряд ученых предложил различные теоретические схемы кавитационных течений. Многие из этих схем построены для частных случаев течений, и их применение весьма ограничено. [c.56]

Прежде чем перейти к рассмотрению этих способов, остановимся на существе задачи о кавитационном течении. Для решения задачи необходимо найти комплексный потенциал течения ш = [c.59]

Способ С. А. Чаплыгина. Широкое применение при решении задач о кавитационных течениях находит метод особых точек. Он основан на известном представлении рациональной функции в виде произведения линейных множителей, содержащих [c.62]

При решении задач кавитационных течений наибольший интерес представляет задача Римана—Гильберта для полуплоскости. Рассмотрим постановку задачи. Пусть на действительной оси ох даны раздельно лежащие конечные отрезки а ,Ь) (к =--= 1, 2,. .., гп), при этом fli < < Й2 < 2 т < т- [c.64]

При решении плоских задач о кавитационных течениях широко используют теорему Кристоффеля—Шварца, позволяюш,ую взаимно однозначно и конформно преобразовать течение внутри или вне многоугольника на верхнюю полуплоскость и найти пре-образуюш,ую функцию. [c.65]

Задача о кавитационном течении относится к числу смешанных, т. е. на контуре тела, свободном от каверны, решается прямая задача, а на границе каверны — обратная задача. [c.67]

РАЗВИТАЯ КАВИТАЦИЯ. УСТАНОВИВШИЕСЯ КАВИТАЦИОННЫЕ ТЕЧЕНИЯ [c.96]

На основании принятых выше допущений найдем связи между величиной безразмерного давления (коэффициента давления), скоростью на бесконечности и скоростью в произвольной точке кавитационного течения. При составлении формулы для безразмерного давления его относят к скорости потока на границе каверны или на бесконечности [c.100]

В наиболее общем случае кавитационного течения (и Ф 0) вследствие малости поперечных скоростей течения можно при- [c.100]

В связи с широким использованием ЭВМ для приближенных вычислений появилась возможность решить ряд задач о кавитационных течениях, не имеющих аналитических решений. Одним из численных методов, применяемых при расчете кавитационных течений, является метод конечных разностей. Для иллюстрации применения этого метода рассмотрим осесимметричное кавитационное обтекание тела по схеме с зеркалом в потоке, ограниченном твердыми стенками (рис. V.1, а) [75]. [c.186]

Применение метода вихревых особенностей для расчета плоских кавитационных течений. [c.196]

Влияние гравитационных сил при кавитационных течениях проявляется в том, что ось каверны деформируется и ее хвостовая часть всплывает. Сила плавучести каверны уравновешивается [c.216]

Физическое представление о структуре кавитационных течений, о структуре пограничного слоя, а также о природе гидродинамических сил дает экспериментальное исследование поля скоростей и давлений. [c.226]

Основное внимание уделено изучению развитых кавитационных течений при использовании методов нели]гейной и линейной теорий. Рассматривается решение задач о нестационарных кавитационных течениях методом потенциала ускорения. Показано, что многие задачи о стационарных и нестационарных кавитационных течениях сводятся к задаче Римана — Гильберта для полуплоскости и успешно решаются с помощью формулы Келдыша —Седова. [c.2]

Решение нелинейных задач кавитационного обтекания было связано с вычислительными трудностями. Большой вклад в теорию плоских кавитационных течений внес М. Тулин в 1956 г. он разработал теорию линейного приближения и свел задачу о кавитирующем профиле к задаче об обтекании иекавитирующего профиля, что значительно упростило численные расчеты. А. Н. Иванов в 1962—1965 гг. предложил исгюльзовать метод особенностей (источников, стоков, вихрей) для решения плоских задач кавитационного обтекания, а в дальнейшем применил этот метод для решения пространственных задач. [c.10]

Движение подводных крыльев имеет неустановившийся характер ускоренное и замедленное — на режимах разгона и торможения судна, в условиях волнения. В связи с этим ряд ученых в СССР и за рубежом начал разрабатывать теорию расчета нестационарных кавитационных течений. Линейное приближение этой задачи с иомои ью метода потенциала ускорения было исследовано в 1965 г. Сонгом и в дальнейшем развито в работах М. А. Басина, А. В. Шалларя. Ряд задач нестационарных кавитационных течений был решен в работах А. В. Кузнецова. [c.11]

Если теоретические методы решения задач о развитых кавитационных течениях быстро совершенствуются, то теоретические методы изучения начальных стадий кавитации развиваются сравнительно медленно. В настоящее время достаточно хорошо разработана статика и динамика одиночного кавитационного пузырька в безграничной жидкости и вблизи стенки. Впервые динамика парового пузырька была исследована в 1917 г. Рэлеем. В дальнейшем в изучение этого вопроса внесли большой вклад Плессет, Триллинг, Джильмор, Си Дин-Ю, А. Д. Перник, Ю. Л. Левковский и другие. [c.11]

Результаты теоретических и экспериментальных исследований кавитационных течений используются в различных отраслях техники. Широкое применение находят они при решении задач управляемости и ходкости совреТленных скоростных судов. [c.12]

Рнс. 11.2 Теоретические схемы плоских кавитационных течений а — Кирхгоффа (струйное течение), б — Н, Е. Жуковского — Рошко в — Рябушинского (схема с зеркалом) г — схема Т. By д — Д. А. Эфроса (схема обтекания с обратной струйкой) е — Л. В. Кузнецова яс—М. Тулина первая (с односпиральными вихрями) , -i — М. Тулина вторая (с дву хспиральными вихрями). [c.57]

I В 1964 г. М. Тулин предложил для случая н О две схемы, довольно хорошо описывающие реальные кавитационные течения. Обе эти схемы предполагают, что вниз по потоку за каверной находится тонкий след, исчезающий на бесконечности. [c.58]

Ранее всего и наиболее полно были разработаны методы теории струй, и поэтому они нашли наиболее широкое применение при решении плоских задач кавитационных течений. При этом методе используют математический аппарат теории функции комплексного переменного. Суть метода состоит в том, что течение на физической плоскости преобразуется на вспомогательную плоскость с помощью некоторой преобразующей функции, которую в процессе решения необходимо найти. Вспомогательную плоскость выбирают такой, чтобы можно было получить наиболее простое решение. Способы определения преобразующей функции отличаются различной формой представления преобразующей функции (вспомогательной плоскости), и большинство из них известны под именами их авторов — Кирхгоффа, Н. Е. Жуковского и С. А. Чаплыгина и др. [c.59]

После того как уста1ювлен вид плоскости комплексного потенциала скорости W кавитационного течения, выбирают формулу преобразующей функции (вспомогательной плоскости) и устанавливают соответствие между точками физической плоскости z и плоскости W. Рассмотрим коротко различные способы представления преобразующей функции. [c.61]

В качестве схемы обтекания примем схему М. Тулина с двухспиральными вихрями. На рис. III.3 показана физическая плоскость кавитационного течения и приведены граничные условия на сторонах разреза и свободной поверхности. Точка F соответствует бесконечности, где происходит совпадение границы турбулентной струи каверны и свободной поверхности. [c.108]

Второе условие характеризует течение в кормовой части каверны, которое зависит от принятой стационарной схемы кавитациоггпого обтекания. Напомним, что в действительности в хвосте каверны движение жидкости нестационарно, и именно поэтому прибегают к схематизации кавитационных течений. Более подробно эти схемы были рассмотрены в 1 гл. И. [c.133]

Во введении уже было сказано о том, что развитые кавитационные течения можно получить, вдувая воздух или другой газ в область разрежения за плохообтекаемым телом. При экспериментальных исследованиях в качестве таких тел широко используют npo TeiiUjne тела пластины, клинья, круглые цилиндры, шары и конусы. [c.211]

При многих экспериментальных исследованиях осесимметричных кавитационных течений в качестве тел (кавитаторов), за которыми образуется каверна, приняты диски, сферические и эллиптические головки. Эксперименты позволяют выявить ряд особенностей кавитационных течений таких, как нестационарность, влияние весомости, а также установить зависимости между расходами газа, числами кавитации и Фруда, коэффициентом сопротивления воды и числами кавитации и т. д. [c.211]

Такие исследования были выполнены рядом авторов на простых телах (пластинах и крыльях). При экспериментах с искусственными каверр ами существенно проявляется весомость, поэтому ниже приведем некоторые результаты исследований поля скоростей и давлений кавитационного течения, образованного под горизонтальной пластиной (длиной 2,5 м, птриной 0,6 м). Пластину буксировали в бассейне со скоростью 3 м/с [20]. [c.226]

Больнтпство задач о кавитационных течениях решается с учетом основных по южений теории струй, в которой внутреннее движение газа в каверне не рассматривается и предполагается разрыв скоростей на границе каверны. [c.230]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...