Сила Архимеда

Первая составляющая называется силой Архимеда. Вторая составляющая в свою очередь обязана трем основным эффектам [c.35]

Силу межфазного взаимодействия представим, выделяя силу Архимеда, в виде [c.135]

Здесь первая составляющая соответствует силе Архимеда [c.191]

Анализ этого уравнения, уравнений энергии мелкомасштабного движения идеальной несущей фазы (3.4.65) и движения тел в жидкости показывает, что кинетическая энергия макроскопического движения выделенного объема смеси меняется 1. Из-за обмена с внешней средой и энергией мелкомасштабного движения за счет работы поверхностных сил (первое слагаемое в правой части), сил Архимеда (второе слагаемое) и внешних массовых сил (третье и четвертое слагаемые) 2. Из-за обмена с кинетической энергией мелкомасштабного движения и внутренней энергией внутри выделенного объема 1) с интенсивностью [c.194]

Взаимодействие фаз. Рассмотрим силы, действующие на сферическую твердую частицу, совершающую хаотические перемещения и вращения в потоке газа. Со стороны несущего газа, помимо силы Архимеда /л и силы присоединенных масс fm, на v-ю частицу действует сила вязкого трения / (v) и, обсуждаемая подробно ниже в 2 гл. 5, поперечная (из-за вращения) сила Магнуса /м ( v). Для этих сил имеем выражения (см. (4.2.13), (4.2.14), [c.215]

Средняя скорость движения пузырька в вязкой жидкости под действием силы тяжести находится из условия равенства равнодействующих сил Архимеда п сил тяжести силе сопротивления [c.25]

Модули скоростей частиц воды считать пропорциональными их расстояниям до дна канала (коэффициент пропорциональности равен Ь). Принять во внимание силу Архимеда (плотность частицы равна (i, ее масса т). Силами вязкости пренебречь. Ось Ох направить по дну канала в сторону движения потока, ось Оу—вертикально вверх. Ответ Уравнения движения [c.315]

Проекции силы Архимеда, отнесенной к единице объема, которые должны быть подставлены в уравнения Навье — Стокса, можно представить в виде [c.85]

Именно составляющую f. i будем называть силой Архимеда. Последующий анализ позволяет выделить наиболее часто встречающиеся составляющие в силе fi2 илп и представить ее в виде ) [c.73]

Иногда именно силу афа дх называют силой Архимеда. [c.76]

Расчеты показали, что при Pi/P2 04i 2 <0,1 взаимодействием фаз за счет сил Архимеда и присоединенных масс, описы- [c.347]

Величина направлена в сторону, противоположную силе тяжести, и называется гидростатической подъемной силой, или силой Архимеда. Сила Архимеда приложена к точке, которая является центром тяжести вытесненной телом жидкости. Эта точка называется центром водоизмещения, или центром давления. [c.31]

В согласии с опытом все остальные компоненты главного вектора (за исключением силы Архимеда) выражают при помощи формулы, аналогичной (44.6). [c.161]

Можно сказать, что за счет действия силы Архимеда погруженное в жидкость тело теряет в своем весе столько, сколько весит вытесненная им жидкость. [c.13]

Покажем теперь, что линия действия силы Архимеда А проходит через центр тяжести массы вытесненной жидкости. Действительно, система поверхностных сил, приложенных на поверхности 2, уравновешивается системой сил веса частиц среды внутри объема V. Поэтому совокупность системы сил, действующих на поверхности тела 2, можно свести к одной силе, равной общему весу и приложенной в центре тяжести мысленно введенной внутрь поверхности 2 массы жидкости с распределениями плотности и давления, удовлетворяющими уравнениям равновесия. [c.13]

Таким образом, если погруженное в жидкость или газ тело можно считать твердым, то эффект взаимодействия тела с покоящейся жидкостью можно свести к силе Архимеда, приложенной в центре тяжести вытесненной телом массы жидкости [c.13]

Если сила Архимеда меньше веса тела, то тело, погруженное в жидкость и предоставленное само себе, тонет если сила Архимеда больше веса, то всплывает. В рамках квазистатического рассмотрения тело всплывает до тех пор, пока его вес не сравняется с гидростатической подъемной силой. [c.14]

Для тел, плавающих на поверхности воды, гидростатическая подъемная сила также равняется силе Архимеда. Действительно, для вычисления этой силы можно ввести замкнутую поверхность 2, состоящую из смоченной поверхности тела и площади сечения объема тела горизонтальной плоскостью я, совпадающей с уровнем покоящейся жидкости. На поверхности этого сечения тела давление следует считать постоянным и равным Ро — давлению на свободной поверхности жидкости. [c.14]

Несмотря на ограничения, при которых получена формула Бассэ — Буссинеска — Осеена, главными из которых помимо Re , 1 являются сохранение направления скорости сферы v a t) и покой при = О, эту формулу используют при произвольной скорости (вместе с направлением) Далее, чтобы учесть влияние силы тяжести и возможное движение жидкости на бесконечности или неинерциальность эо-системы координат, в выражение для силы / необходимо добавить силу Архимеда /аоо (3.3.20), соответствующую указанной зо-системе координат (s = 00). Кроме того, скорость на бесконечности Соо примем совпадающей со средней скоростью несущей фазы в ячейке, что можно делать для достаточно разреженной дисперсной смеси [c.177]

В книге Фортье [32 ] в рассматриваемой формуле для силы, действующей на сферу (см. разделы 4.5.3 — 4.5.5 в [32]), неправильно учтены составляющие из-за ускорений фаз. Это связано с ошибочным учетом силы Архимеда (см. замечание после (3.3.20)) и ошибкой в формуле для силы на покоящуюся сферу в нестационарном поступательном потоке. [c.177]

Силой Архимеда /а, силой присоединенных масс fj и силами типа Бассэ можно пренебречь по сравнению с силой трения так же, как можно пренебречь и кинетической энергией пульса-дионного движения несущего газа по сравнению с pjfro в силу Pi/p2" l (см. обсуждение (3.7.8)). [c.216]

ЛЕТомодельное решение о росте парового пузырька в перегретой жидкости 322 Адамара — Рыбчинского решение 254 Аддитивность 20, 206, 266 Аддитивные по массам величины 19 Аккомодации коэффициент (см. Коэффициент аккомодации) Аккомодационные соотношения 40 Акустическое излучение при пульсациях пу.зырька 200, 268, 302 Архимеда сила (см. Сила Архимеда) Асимметричные эффекты 173 Аэровзвесь (см. Газов.звесь) [c.333]

Пример 3.9.1. Ареометр — это цилиндрический сосуд с делениями, по глубине погружения которого в жидкость можно судить о ее плотности. Пусть го — уровень равновесного положения, Р — вес, 5 — площадь поперечного сечения ареометра, р — плотность жидкости. В положении равновесия вес ареометра уравновешен силой Архимеда Р = хоЗрд. Если ареометр имеет меньший уровень погружения г — 2а — X, то архимедова сила станет меньше веса. Без учета сил трения прибора о жидкость проекция уравнения второго закона Ньютона на вертикальное направление примет вид [c.211]

Отношение силы Архимеда к инерционной спле, которое должно стоять в этом случае в правой части уравнения Навье — Стокса для оси у, запишется в виде [c.85]

Полученные уравнения движения фаз несколько упрощаются для случая не очень концентрированной газовзвеси, когда осг С , Pi/Pa l (плотность газа много меньше плотностп вещества капель или частиц), и составляющей fa из-за изменения радиуса частицы Б силу малости скорости этого изменения можно пренебречь. Тогда имеем уравнение импульсов фаз и, аналогично силе Архимеда (1.3.41) и (1.3.45а), другую форму представления межфазиой сплы ирисоедипенных масс в газовзвеси [c.77]

Нестационарные эффекты силового взаимодействия фаз. Силу, действующую на частицу дисперсной смеси при ее нестационарном прямолинейном движении, можно задавать (см. 4 гл. 1) в виде суммы квазистационарной силы вязкого трения /ц (стоксовой силы при малых числах Рейнольдса Ren, реализуемых ири слабых возмущениях), силы Архимеда /л, силы ирисоединенных масс /т и наследственной (из-за нестационарности вязкого по- [c.156]

Если в уравнениях импульсов фаз системы (4.1.22) пренебречь межфазной силой Архимеда ai dp dx) и силой присоединенных масс, то это приведет к тому, что в уравнениях (4.1.25) — (4.1.30) вместо х следует подставить нуль. Тогда оба характеристических направления становятся действительными, но одинаковыми (Я = , = F), а вывод о неустойчивости п некорректпостп задачи Коши около одпородпого стационарного состояния Wo при 2 > О, w,2 Ф О останется справедливым. [c.312]

Малое значение параметра то реализуется или за счет (ш > Hj/p a ), что соответствует достаточно высоким частотам и достаточно крупным частицам, когда сила, действующая на частицу за счет аффекта присоединенных масс, и сила Архимеда во много раз превышают силу Стокса и Бассэ, или за счет > р , что соответствует случаю частиц или капель в газе. [c.363]

В уравнение усредненного движения (4.6.23) наряду с вязким сопротивлением (второй член в левой части) и равнодействующей силы веса и силы Архимеда (второй член в upaBoit части) входит также обобщенная вибрационная сила [c.368]

То, что плотность газа почти не влпяет ва критическую скорость вдува, видимо, связано с тэм, что силовое взаимодействие газовых пузырьков и жидкости в рассматриваемых условиях, характеризуемых параметрами (7.8.17), из-за сравнительно небольших чисел Рейнольдса Re 10 описывается не выражениями (7.8.12), а уравнениями, характерными для подъема пузырьков (Сц, — 24/Рег), когда урав ювешиваются силы Архимеда и сила сопротивления которая определяется вязкостью жидкости (см. 2 гл. 2) [c.264]

Если приравнять полное сопротивление сферы архимедовой силе (1.19), то легко получить скорость установившегося движения сферы под действием силы Архимеда. [c.183]

Заметим, что предположение о пропорциональности между прогибом и реакцией основания выполняется совершенно строго для плаваюгцей балки прямоугольного поперечного сечения. Здесь реакция представляет собою подъемную силу Архимеда. [c.110]

Компоненту Ry называют поперечной силой в тяжелой жидкости она слагается из трех сил силы Архимеда Ау (см. 13), направленной по вертикали вверх и не зависящей от скорости потока, силы трения Т у , определяемой вторым интегралом (44.2) и зависящей от распределения сил трения по поверхности тела, и вертикальной слагающей У силы (см. 31) направление этой слагающей зависит от направления циркуляции вектора скорости и может совпадать с направлением архимедовой силы или быть противоположно ей. [c.159]

Дополнительную систематическую погрешность вносит также несовершенство метода измерения. Для примера рассмотрим определение массы образца взвешиванием его на аналитических весах. Если взвешивание проводить уравновешиванием образца, находящегося на одной чаше весов, разновесами на другой чаше, то такой метод вносит погрешность, связанную с неравноплечными весами. При взвешивании необходимо вводить поправку на различие выталкивающих сил (сил Архимеда) образца и разновесов. Для введения такой поправки требуется знание плотностей образца, разновесов и воздз ха. Если какие-то из перечисленных факторов игнорируются, появляется систематическая составляющая погрешности. Иногда эту составляющую МОЖНО уменьшить введением соответствующих поправок на измеряемую величину, но некоторые из них до конца исключить не удается. В рассмотренном примере для исключения влияния неравноплечных весов используют метод Д. И. Менделеева и вводят поправку на выталкивающую силу. Правда, полностью исключить погрешность, связанную с выталкивающей силой, невозможно, так как она рассчитывается не точно. [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...