Диаграмма пространства — времени

Диаграммы Минковского. Пусть имеются две инерциальные системы отсчета /С-система и ЛГ -система, движущаяся относительно первой со скоростью V. Сначала построим так называемую диаграмму пространства — времени для К-снстемы, ограничиваясь для боль- [c.201]

Из сказанного выше следует, что критерием параметрической неустойчивости систем с подвижными границами может служить условие непрерывного сгущения характеристик волнового уравнения. Это обстоятельство позволяет значительно облегчить задачу отыскания областей неустойчивости в пространстве параметров системы, так как избавляет от необходимости аналитических решений, что для случая параметрического возбуждения колебаний представляет еще не решенную на сегодня проблему. Изложенный в 4.1 графический метод позволяет определить наличие параметрической неустойчивости системы при разнообразных законах движения ее границ. Но чтобы в каждом отдельном случае не прибегать к построению соответствующих диаграмм на пространственно-временной плоскости (х, t желательно выявить критерий параметрической неустойчивости 2-го рода в аналитической форме, т.е. найти некоторые количественные соотношения между параметрами системы (характерный пространственный размер системы, частота и амплитуда смещения границ, коэффициент потерь и т.п.), при выполнении которых она будет неустойчивой. [c.144]

Правила составления диаграмм и соответствующих выражений тривиальны. Диаграммы всех порядков имеют одинаковый коэффициент 1. Единственное, что следует отметить, — это нарушение однородности пространства и времени. [c.113]

Перейдем теперь к сути графического метода. В этом методе каждому механизму исследуемого процесса сопоставляются определенные графические схемы, в каком-то смысле отображающие развитие процесса в пространстве и во времени, называемые диаграммами Фейнмана. Один и тот же процесс часто может со сравнимыми интенсивностями происходить за счет нескольких, а то и очень многих различных механизмов. [c.317]

Такая диаграмма полностью описывает весь комптон-эффект, но она слишком обща и не дает представления о механизме процесса. Если же считать, что основным механизмом комптон-эффекта является виртуальное поглощение и испускание фотона, то в диаграмме рис. 7.3 можно конкретизировать узел и изобразить ее в форме, соответствующей (7 75). Узел часто называется также вершиной диаграммы. То, что на рис. 7.3 узел изображен кружком, а на рис. 7.4 — точкой, имеет определенный смысл. Кружком обозначается сложный процесс, происходящий в конечном и в некотором смысле доступном измерению интервале времен и расстояний. Точкой обозначается элементарный процесс, совершающийся локально, т. е. мгновенно и в одной точке пространства. Узел элементарного процесса полностью описывается одним числом или несколькими числами, называемыми константами связи. Для описания же узла сложного процесса нужна функция (или даже несколько функций) от одной или нескольких инвариантных переменных. Как мы увидим ниже, виртуальное испускание и поглощение фотона электроном считаются именно такими элементарными локальными процессами. [c.318]

В стационарных процессах пластического формоизменения, в которых поле скоростей не зависит от времени, интегрирование (1) выполняется вдоль линии тока, ло которой проходит материальная частица через фиксированное в пространстве поле скоростей в пластической области. Для нестационарных процессов пластического течения интегрирование (1) должно выполняться вдоль траектории движения материальной точки с учетом изменения поля скоростей. Вычисляя значения Ее в различных точках пластической области, можно найти среднее значение е,. Затем по среднему значению Ее и диаграмме о<,=(Те(8е), построенной по результатам испытания при однородном напряженном состоянии, определяется величина пластической постоянной, равная для критерия Треска — Сен-Венана [c.79]

Рис. 3.6. Пространственно-временная диаграмма движения промодулированного по скорости электронного потока в пространстве дрейфа, иллюстрирующая образование фазовых фокусов

От давления тазов р на поршень со стороны камеры сгорания (эта сила определяется по индикаторной диаграмме) и от давления газов р"г со стороны картера (это давление обычно равно атмосферному ро). В двигателях двойного действия давление р"т определяется по индикаторной диаграмме для подпоршневой полости. В двухтактных двигателях с кривошипно-камерной схемой газообмена, а также в двухтактных судовых малооборотных двигателях, в которых подпоршневое пространство используется как продувочный насос, давление р"г будет переменным по времени. Результирующая удельная сила газов, или давление на поршень определяется разностью рг=р г—р"г- [c.68]

Хорошим способом определения ориентации спутников является способ, основанный на использовании анализа радиосигналов. Если, например, на спутнике установлена остронаправленная антенна, то наибольшая мощность принимаемого сигнала будет иметь место по оси диаграммы направленности антенны существует однозначная зависимость между мощностью принимаемого радиосигнала и углом а между осью антенны и направлением станция наблюдения — спутник . Если спутник, например, закручен вокруг оси, совпадающей с осью диаграммы направленности антенны, то измерения угла а позволяют определить положение оси закрутки в пространстве и изменение этого положения стечением времени. Возможны и другие способы определения положения [c.341]

Процесс работы пара в нижней полости цилиндра представлен на индикаторной диаграмме (фиг. 83,6), на которой по вертикали отложено давление пара р, а по горизонтали — ход поршня 15. Золотник 11 движется вверх, нижний ряд окон золотниковой втулки 5 открыт полностью, через кольцевое пространство золотника 11 пар поступает в цилиндр с давлением р происходит период наполнения (линия аЬ на диаграмме) до момента перекрытия нижних окон втулки 5 нижним пояском 7 золотника И. Затем происходит отсечка пара (точка Ь на диаграмме). Пар не поступает в цилиндр в течение всего времени, пока поясок золотника перекрывает окна, и расширяется в цилиндре. Это период расширения, соответствующий кривой Ьс на [c.244]

При выяснении, какой из этих вариантов осуществляется, поможет диаграмма на рис. 1.11. Для определения направления изменения параметров в пространстве щ в расширяющейся со временем (неопрокидывающейся) волне Римана в точках Жуге воспользуемся исследованием малых скачков 1.7. [c.60]

Рис. 18.2. Пространственно-временная диаграмма группирования электронов в пространстве дрейфа 1 — электрон, который тормозится полем 2 — электрон, не испытывающий воздействия со стороны поля 3 — электрон, который ускоряется полем рисунки справа показывают соответствие волнового (рис. 18.1) и корпускулярного подходов к описанию процесса группирования

В структурах пьезоэлектрик—полупроводник наряду с операцией свёртки или корреляции осуществляют также сравнительно долговременное запоминание акустич. сигналов такие устройства наз. устройствами акустич. памяти. Запоминание акустич. сигналов обусловлено наличием центров захвата электронов в полупроводнике и особенностью нелинейного взаимодействия волн. Согласно дисперсионной диаграмме (рис. 9), разность взаимодействующих волн (со , /с ) и (сОз 2) даёт сигнал с частотой СО3 = О (т. е. постоянный ток в течение времени взаимодействия волн) и волновым вектором = 2к — это означает, что ток неоднороден в пространстве. Неоднородный в пространстве постоянный ток создаёт объёмный неоднородный заряд на примесных состояниях (центрах захвата) полупроводника, соответствующий форме акустич. сигнала, к-рый будет существовать до тех пор, пока тепловые процессы не выравняют это неоднородное распределение. Т. о., время памяти определяется временем релаксации для примесных состояний полупроводников. Использование легированного кремния позволяет запоминать акустич. сигналы на время в несколько сотен мкс, а сернистого [c.49]

Получение детальной радиолокационной информации в космических РСА, привязка получаемых радиолокационных изображений к географическим координатам с точностью до одного пикселя (отсчета) РЛИ, требует высокой точности "нацеливания" радиолокатора для съемки заданного участка местности. Это реализуется путем управления многими устройствами на борту КА, при этом необходимы измерение текущих координат КА, ориентация осей КА в пространстве обзора, управление параметрами радиолокатора -частотой повторения, положением временных стробов приема, управление диаграммой антенны по углу места и азимуту. Необходимые управляющие параметры вводятся на основании баллистических расчетов движения КА, данных текущих траекторных измерений, параметров модели геоида. [c.86]

На пути из парового пространства котла пар мнется и теряет давление из-за сопротивлений в паросушителе, регуляторе, пароперегревательных элементах и паровпускных трубах. В результате в золотниковой коробке давление пара ощутимо меньше, чем было в котле. В цилиндровом тракте пару предстоит проходить через щели, открываемые золотником, окна и каналы, что также вызывает значительное мятие. Большинство потерь паром своей потенциальной энергии возрастает с увеличением числа циклов в единицу времени, т. е. с ростом скорости движения паровоза, так как в этом случае скорость движения пара по паровому тракту возрастает, а сопротивление, вызывающее мятие, пропорционально квадрату расхода пара, который в свою очередь пропорционален скорости пара. Поэтому разница между теоретической и действительной индикаторной диаграммами зависит от отсечки. [c.102]

Изобразим этот процесс на одномерной диаграмме (рис. 366), состоящей из одной координатной оси GZ — прямой лииил, расположенной в одномерном пространстве. На осп нанесены деления. Процесс показан не зависящим ни от температуры, ни от времени. [c.73]

Появление нового фактора, например времени, требует введения второй (рис, 367) коорд1И1атной оси OXLOZ, на которой отложено время. Диаграмма превратилась в двухмерную, лежащую в двухмерном пространстве (на плоскости). По диаграмме видно, что через шесть единиц времени жидкость испарилась, и ее объем стал 60 слг-1 [c.73]

Независимо от того, движется частица в пространстве или покоится, ее положение на диаграмме Минковского характеризуется некоторой кривой, называемой мировой линией частицы. Так, частица, находящаяся в покое в начале координат исходной системы Охх, имеет своей мировой линией ось л == 0 частица, равномерно движущаяся из начала координат системы Охх сэ скоростью V, имеет мировой линией прямую, образующую с осью X угол ar tg(u/ ) световой луч, исходящий из начала координат, имеет мировыми линиями прямые (18) и т. д. Как следует из предыдущего, мировые линии частиц, совершающих произвольное (не обязательно равномерное и прямолинейное) движение, полностью состоят из временно-подобных точек, так как мгновенная скорость этих частиц не может превышать с. [c.454]

Трёхимпульсное эхо наблюдается примерно по такой же схеме, но в этом случае, помимо второго импульса в момент 1 (рис. 2, б), на кристалл подаётся ещё третий импульс в момент Т с частотой 2ю, При этом отклик наблюдается в момент Т+х. Временная структура наблюдаемых в этом случае сигналов более сложна. При этом, как и раньше, первый импульс возбуждает с поверхности пьезоэлектрика УЗ-волны, распространяющиеся по всем направлениям в глубь кристалла. Второй импульс в момент т производит две операции возбуждает, как и первый, УЗ-волны и меняет на обратное направление распространения акустич, волн, возбуждённых первым импульсом. Т. о., в кристалле навстречу друг другу распространяются прямые и обратные волны, нелинейное взаимодействие к-рых приводит к появлению в пространстве взаимодействия постоянной составляющей, как это следует из дисперсионной диаграммы (рис. 3,5), При наличии в кристалле примесей постоянная составляющая выводит их из состояния равновесия, ИТ. о. в пространстве фиксируется информация о взаимодействии прямой и обратной волн. Третий импульс в момент времени Т воздействует на неоднородные в пространстве примесные состояния и возбуждает акустич. волну, К рая от этих примесей распространяется к поверхности кристалла, где благодаря пьезоэффекту восстанавливается в виде электрич, сигнала. При этом время Т должно быть меньше времени релаксации, в течение к-рого восстанавливается равновесное распределение примесей, нарушен- [c.517]

ОКУ) и другие элементы, назначение которых очевидно из их наименований. Штрихованные соединения между блоками соответствуют световым связям блоки, обведенные штриховыми линиями, включаются в зависимости от используемых методов модуляции (внутренней или внешней) и приема (прямое детектирование или супергетеродикное). Особенностями системы являются прежде всего диапазон рабочих длин волн и когерентность излучения. Эти особенности приводят к необходимости создания устройств точного нацеливания антенн передатчика и приемника, так как диаграммы направленности их могут определяться значениями нескольких дуговых секунд (при малых весах и габаритах антенных систем). Случай широкой диаграммы направленности антенны передатчика имеет место, когда сигнал ОКГ является сложным и состоит из большого числа типов колебаний (мод). Однако, даже если лазер передатчика работает на одном типе колебаний, часто необходимо иметь широкий луч, хотя бы для успешного решения задачи нацеливания (перехвата) и слежения за связным ретранслятором 1). В то же время узкие диаграммы направленности позволяют реализовать существенно большие дальности связи, однако и здесь возникают свои проблемы, связанные с обзором больших объемов пространства узкими лучами за короткие интервалы времени, и проблемы стабилизации направления луча. Создание прецизионных быстродействующих устройств нацеливания узких лучей, обеспечение одномодового режима работы ОКГ, разработка точных устройств сопровождения позволят полностью реализовать экстремальные характеристики направленности лазерных систем. В этом случае сечение луча может приблизительно совпадать с поверхностью апертуры приемной системы, поверхностью ретранслятора или цели кроме того, случай полного перекрытия целью сечения луча имеет место при посадке объекта на земную или лунную поверхность. [c.17]

Непоглощающее состояние Oj — диаграмма объекта А. направлена в требуемом направлении, диаграмма объекта В направлена в требуемом направлении в течение короткого интервала времени в процессе сканиро1вания, сигнал обнаружен только в А, т. е. диаграмма В направлена в требуемом направлении в течение короткого времени, но информации об этом факте в В не имеется (сигнал в В не обнаружен), станция А фиксирует в пространстве положение диаграммы направленности, а станция В продолжает сканирование. [c.168]

Количество резонаторных пучков ограничено временем существования инверсии (20-40 не) и обычно равно двум или трем. Пучки частично перекрываются в пространстве и во времени, конкурируя между собой по мощности в процессе формирования. Каждый пучок излучения характеризуется своими пространственными, временными и энергетическими характеристиками — средней и пиковой мощностью, расходимостью, распределением интенсивности в ближней и дальней зонах, абсолютным значением и процентным содержанием мощности на отдельных длинах волн (Л = 0,51 и 0,58 мкм), импульсной энергией, длительностью, временем возникновения и исчезновения импульса, степенью стабильности импульсной энергии и оси диаграммы направленности. Характеристики пучков в однозеркальном режиме определяются параметрами зеркала, в режиме генератора — типом резонатора и параметрами его зеркал и существенно зависят от условий возбуждения (характеристик импульсов накачки, уровня вводимой мощности, давления буферного газа, ЧПИ). [c.281]

Если источник импульсов давления перемещается по воздуху, то условия аналогичные. На рис. 42а) показан источник в состоянии покоя в точке О. Концентрические окружности определяют положение результатов сжатия благодаря импульсам, испускаемым источником нри периодически прошедших моментах времени. На рис. 426) предполагается, что источник двигается с дозвуковой скоростью. Малые круги указывают положения источника при прошедших моментах испускания импульсов, а крупные круги содержат точки, достигнутые одновременно результатами сжатия. Видно, что окружности больше не являются концентрическими. На рис. 42в) и г) представлены диаграммы для источников, двигающихся соответственно со звуковой и сверхзвуковой скоростью. В случае ракеты, двигающейся со сверхзвуковой скоростью по воздуху равномерно, можно предположить, что основное возмущение возникает на вершине. Поэтому результат возмущения ограничен внутренней областью конуса Маха, которая двигается с ракетой впереди копуса воздух остается певозмущеппым. Мы видим основное различие между дозвуковым и сверхзвуковым движением тела. В дозвуковом движении результат возмущения, несмотря па то, что уменьшается с расстоянием, достигает каждой точки пространства, окружающего тело, тогда как в сверхзвуковом движении действие ограничено внутренней областью копуса Маха. Если ракета ироносптся над вашей головой со сверхзвуковой скоростью, то вы услышите ее только тогда. [c.113]

В [1-3] было показано, что проблемы математической совместности, унитарности, а также ряд вопросов динамического описания могут быть решены в НТП положительным образом. К числу оставшихся нерешенными относятся вопросы сходимости и макроскопической причинности (а также градиентной инвариантности в электродинамике). Как было показано еще Блохом [4], в НТП с жестким форм-фактором в вершинной части лагранжиана взаимодействия появляются специфические расходимости по углам псевдоевклидова пространства, связанные с нарушением правил обхода Фейнмана из-за акаузальности теории. Другими словами, расходимости связаны с большими значениями пространственных и временных компонент виртуальных импульсов при небольшой величине их четырехмерного квадрата. Анализ, основанный на сформулированной в [3 диаграммной технике, показывает, что форм-фактор устраняет лишь логарифмические расходимости локальной теории (в частности, расходимости собственной энергии фермиона, см. также [5]). Квадратично же расходившиеся матричные элементы остаются расходящимися и в НТП при этом дело не сводится к появлению бесконечной константы, а расходимость возникает лишь при определенных (пространственноподобных) импульсах диаграммы. Таким образом, рассматриваемый вариант НТП оказывается во всяком случае неприменимым к весьма актуальному случаю неперенормируемой теории. [c.143]

Эти общие соображения С. А. Довбыш применил к известной задаче о вращении несимметричного твердого тела с неподвижной точкой в слабом однородном поле силы тяжести. Малым параметром здесь служит произведение массы тела на расстояние от центра масс до точки подвеса. Факторизацией по группе вращений вокруг вертикали задача сводится к гамильтоновой системе с двумя степенями свободы. Фиксируя еще положительное значение постоянной интеграла энергии и применяя метод Уиттекера изоэнергетической редукции, уравнения движения можно привести к гамильтоновым уравнениям с 3/2 степенями свободы и периодическим по новой переменной времени гамильтонианом рассмотренного выше типа (все детали можно найти в книге [83]). В этой задаче диаграмма сепаратрис невозмущенной задачи Эйлера (в несимметричном случае) имеет вид, изображенный на рис. 29 (точки и 2з совпадают, так как фазовым пространством системы является цилиндр, а не плоскость). Особенностью этой задачи является совпадение характеристических чисел для гиперболических положений равновесия и 2. Выделим сепатрисы Г1, Гг и Гз, как показано на рис. 29. [c.290]

Рассмотрим теперь задачу управления пространственной егрук-турой (или диаграммой направленности) лазерного нучка. Такого рода задачи необходимо решать в лазерной технологии, при оптической обработке информации и других приложениях, где нужно точно адресовать пучок в избранную точку пространства, осветить одновременно или последовательно во времени определенный контур и т. п. [c.189]

Составляющие устройства и механизмы установлены в чаше последовательно, и действие их определяется технолограммой (рис. 8). В течение времени 1, что соответствует углу ф1 на круговой диаграмме ВЗУ, происходит концентрация ПО Го в зоне захвата. За время - фг происходит разделение потока Го по каналам вибродорожки. За - фд происходит захват ПО на вибродорожку. На угле Ф4 -) поток Г1 ПО систематизируется, т. е. становится однорядным и одноярусным в устойчивых различимых положениях. Ориентирование ПО происходит в зоне за время Далее сориентированные ПО по мере необходимости на угле ф -> 4 могут переориентироваться в заданное положение. ПО за 7 ф, могут суммироваться в один Г42 или несколько потоков. На угле ф 4 ПО поступают в накопитель для обеспечения равномерного и бесперебойного поступления к устройству поштучной выдачи ПО Гб с действием в фд - (д. Зона фю /хо характеризует резервное пространство для установки дополнительных [c.193]

Кулачок насоса, приводимый в движение от распределительного или коленчатого вала двигателя, действует на плунжер насоса, который осуществляет подачу впрыскиваемого топлива как по времени, так и по количеству. При ходе плунжера вниз под дей-ствиед пружины в пространство над плунжером через всасывающий клапан насоса всасывается топливо. При ходе плунжера вверх топливо нагнетается через нагнетательный клапан и трубопровод в rЬ . nrvuuv Фиг. 123. Диаграмма [c.421]

Подобные преобразования справедливы для осесимметричных моделей, которым часто соответствуют реальные геологические разрезы. Диаграммы изохрон дают удовлетворительную качественную картину Изменения сейсмических свойств в околоскважинном пространстве. В общем случае представленные на диаграммах поля времен являются сложной функцией состава, строения и состояния исследуемого массива. [c.113]

Из изложенного выше следует, что формальное использование метода возмущений порождает определённые трудности. Даже введение в теорию новой фундам. постоянной (имеющей смысл фундаментальной длины) либо путём размазывания вз-ствия по нек-рой области пространства-времени (см. Нелокальная теория поля), либо путём перехода к квантованному пространству-времени (см. Квантование пространства-времени) не устраняет этого дефекта теорий возмущений, если продолжать по. 1ьзоваться её традиц- формой. Хотя все диаграммы становятся конечными, ряд для ф-ции Р остаётся бесконечным асимптотич. [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...