е не ] . :ость

Оказывается, что в указанных условиях все термодинамические системы обнаруживают стремление к некоторому предельному состоянию с течением времени все видимые движения затухают, т. е. превращаются в скрытые, а эти скрытые движения также в конце концов становятся такими, что в системе прекращаются всякие видимые изменения. Наконец наступает состояние полного макроскопического покоя, и в нем система, если ее не трогать, остается неопределенно долго. Только пристальное наблюдение обнаруживает в системе полу-микроскопические движения, имеющие характер случайных колебаний (флуктуаций) около неподвижного состояния. [c.24]

Положение точки А в пространстве определяется двумя ее проекциями а и а в основной системе плоскостей проекций и а и а/ — в дополнительной системе плоскостей проекций. При переходе от одной систе(йы плоскостей проекций к другой системе видим, что аппликата точки А и ее горизонтальная проекция а остаются инвариантными (неизменными). Это связано с условием, что плоскость проекций Я остается неподвижной,-т. е. не изменяет своего положения. Эта плоскость является общей для двух систем плоскостей проекций. [c.76]

Важно заметить, что величина Ц остается постоянной при адиабатном обратимом процессе, т. е. не изменяется распределение частиц на энергетических уровнях. [c.132]

Следовательно, так как при pH =4ч-10 коррозия ограничена скоростью диффузии кислорода через слой оксида, небольшие изменения состава стали, термическая и механическая обработка ее не повлекут за собой изменений коррозионных свойств металла, пока диффузионно-барьерный слой остается неизменным. Скорость реакции определяют концентрация кислорода, температура или скорость перемешивания воды. Это важно, так как pH почти всех природных вод находится в пределах 4—10. Значит, любое железо, погруженное в пресную или морскую воду, будь то низко-или высокоуглеродистая сталь, низколегированная сталь, содержащая, например, 1—2 % Ni, Мп, Мо и т. д., ковкое железо, чугун, холоднокатаная малоуглеродистая сталь, будет иметь практически одинаковую скорость коррозии. Этот вывод подтверждается большим количеством лабораторных и промышленных данных для разнообразных типов железа и стали 111]. Некоторые из них приведены в табл. 6.1. Эти данные опровергают распространенное мнение, что ковкое железо, например, является более коррозионностойким, чем сталь. [c.107]

Чтобы завершить доказательство теоремы, нам осталось доказать лишь, что Е не может быть положительным числом. Предположим обратное, т. е. допустим, что >0. Условие = = > О выделяет в фазовом пространстве гиперповерхность S, и если в процессе движения > О, то это означает, что движение Р неограниченно приближается к поверхности S. Действительно, так как изображающая точка q t), q t)) при движении Р расположена в а-окрестности, то, выбирая произвольную последовательность моментов времени th o (k oo), [c.231]

Возникает вопрос по отношению к какой системе отсчета центр Солнца движется прямолинейно и равномерно Вполне конкретно и однозначно ответить на этот вопрос невозможно. Ньютон ошибочно полагал, что независимо от материи существует абсолютно неподвижное пространство. Абсолютное пространство по самой сущности безотносительно к чему бы то ни было внешнему, остается всегда одинаковым н неподвижным . Но мы не мыслим пространства безотносительно к внешнему миру, и для нас пространство есть форма существования материи. Материя же немыслима без движения, поэтому не может быть и пространства, которое было бы абсолютно неподвижно безотносительно к чему бы то ни было, т. е. не может быть неподвижной пустоты. Д Аламбер, критикуя Ньютона за то, что он понятия пространства и времени отрывал от понятия материи, писал Те философы, которые хотят создать пустоту, теряются в собственных выдумках . [c.194]

Тогда система векторов (а, —а ) будет эквивалентна нулю, так как два одновременных вращения тела вокруг одной и той же оси с угловыми скоростями численно равными, но имеющими разные знаки, образуют систему движений, кинематически эквивалентную нулю, т. е. не сообщающую телу никакого движения. У первого тела остается только одно движение вращение с угловой скоростью а вокруг оси, сдвинутой на величину й сравнительно с первоначальной осью вращения, т. е. условно (а, 0 )со а, (а, —а ) с т>а. [c.198]

Переместим пару вращений (со, — со ) так, чтобы вектор (— с ) Проходил через точку О, т. е. оказался противоположным вектору со. Тогда система векторов (со, — оз ) будет эквивалентна нулю, так как два одновременных вращения тела вокруг одной и той же оси с угловыми скоростями, численно равными, но имеющими разные направления, образуют систему движений, кинематически эквивалентную нулю, т. е. не сообщающую телу никакого движения. У первого те а остается только одно движение — вращение с угловой скоростью со вокруг оси, сдвинутой на величину й сравнительно с первоначальной осью вращения, т. е. условно [c.205]

Принцип потенциальной энергии. Если система получает возможные перемещения, то внешние силы остаются неизменными, т. е. не варьируются. Вследствие этого уравнение (6.41) можно записать в виде [c.123]

Опыт показывает, что, пока скорости тел малы по сравнению со скоростью света, линейные масштабы и промежутки времени остаются неизменными при переходе от одной системы отсчета к другой, т. е. не зависят от выбора системы отсчета. Это нашло свое выражение в ньютоновской концепции абсолютности пространства и времени. Механику, изучающую движения тел именно в этих случаях, называют ньютоновской. [c.8]

Рассмотрим уединенный атом водорода, находящийся в покое, но в возбужденном электронном состоянии. Он излучает световой квант с энергией Е и импульсом Е/с). При этом он испытывает отдачу с импульсом — Е/с). В результате отдачи центр масс системы (состоящей из атома и светового кванта) не сможет остаться в покое, если мы не припишем световому кванту некоторую массу Му Чтобы ее найти, нужно положить [c.393]

Таким образом, и в этом случае функция f оказывается не зависящей от R зависимость же ее от Р остается неопределенной. [c.304]

Так как скорость волны в среде определяется свойствами последней, т. е. не зависит от движения источника и остается равной с, то в рассмотренном случае обязательно должно иметь место изменение длины волны. [c.434]

Таким образом, перемещением материальной точки за время удара можно пренебречь, считая, что за время удара эта точка практически остается неподвижной, т. е. не успевает переместиться. [c.807]

Всякое физическое тело представляют в механике как систему материальных точек. Под последней понимается определенная совокупность материальных частиц, взаимодействующих друг с другом по закону равенства действия и противодействия (см. п. 2.5, аксиома III). Абсолютно твердым называется такое тело, в котором расстояния между каждыми двумя его точками при всех условиях остаются неизменными. Другими словами, абсолютно твердое тело сохраняет неизменную геометрическую форму как свою, так и любой своей части, т. е. не деформируется. [c.23]

В достаточно длинной пружине волны успевают затухнуть, не дойдя до другого ее конца, который остается в покое. Поэтому, если мы возьмем достаточно длинное тело, в котором волны затухают, не достигнув его конца, то дальнейшее увеличение длины тела не изменит характера явлений в той части тела, в которой волны еще не успевают затухнуть. Поэтому мы можем рассматривать, на- рис. 444. [c.677]

Если оба маятника в начальный момент отклонить на одинаковый угол в разные стороны от положения равновесия, то они колеблются в противофазе с одинаковой частотой 0)2, большей со1. При этом пружина, связывающая маятники, то сжимается, то растягивается, но ее средняя точка остается неподвижной и маятники колеблются так же, не обмениваясь между собой энергией. [c.197]

В конце соударения вагонетка 1 и тележка 2 приобретают одинаковую скорость движения по горизонтальному прямолинейному пути, а цилиндр — угловую скорость вращения вокруг ребра Е ступеньки DE. Поверхность ступеньки абсолютно шероховата, т. е. препятствует проскальзыванию цилиндра при ударном воздействии отрыва цилиндра при ударе о ребро Е не происходит. После удара цилиндр поднимается на ступеньку DE высотой /г = 0,1 м. Считать, что за время подъема цилиндра на ступеньку скорость тележки 2, приобретенная ею в конце удара, остается постоянной, а вертикальные плоскости соударения вагонетки и тележки гладкие. [c.253]

Первый вопрос — каково условие перехода из упругого состояния в пластическое. При простом растяжении или сжатии это условие записывается просто jaj ==От-Но сложное напряженное состояние задается тензором напряжений а, оГу, Xyj, ху, или тремя главными напряжениями сть I3. Остается совершенно неясным, как записать условие пластичности в этом случае. Поэтому мы вынуждены будем стать на путь гипотез, на путь построения более сложных математических моделей. А всякая модель описывает свойства реальных тел лишь с известным приближением. Степень достоверности этого приближения и его допустимость для практических целей проверяется в экспериментах. Опыт сам по себе еш,е не дает закона природы. Чтобы из частных результатов извлечь общие следствия, необходима догадка или интуиция. В истории любой науки, и нашей науки в частности, бывало так, что теория предшествовала эксперименту и лишь последующая проверка подтверждала ее правильность. [c.52]

Форму изогнутого стержня мы нашли. Это — синусоида. Но ее амплитуда А осталась неопределенной. Таким образом, форма найдена с точностью до постоянного множителя. Кроме того, мы имеем такого же типа невязку, что и ранее если сила оказалась несколько больше критической, то kl уже не будет равно я и sin/feZ в нуль нС обраш,ается. Выходит, что в нуль должна обратиться постоянная А. Но это значит, что при силе, большей критической, стержень имеет только прямолинейную форму равновесия. [c.128]

Зависимость q (е) приведенного расхода от отношения давлений е = pi/po будет, очевидно, качественно такой же, как и зависимость / (е) (рис. 11.4). Однако на участке О < е < в, эта зависимость физически не реальна, так как она дает уменьшение расхода при уменьшении внешнего давления pi. Действительно, опыт показывает, что реальная зависимость q (е) приблизительно следует теоретической только в диапазоне е, с е < 1, а при е < массовый расход остается постоянным, равным (q = 1). [c.423]

Такая волна будет распространяться по газу со сверхзвуковой скоростью. Никакие гидродинамические возмущения, в том числе и ударная волна, ее не. догонят. Сжатие в такой волне меньше, чем в детонационной, и в формуле (5.31) коэффициент р имеет значение р<2у/(у+1)- В пределе при О оо газ вообще не успевает приходить в движение и плотность его остается неизменной (е 1, Р 1). [c.111]

Геометрический смысл обоих членов правой части уравнения (10-56) легко усматривается из рис. 10-27, где прямая 1-4 представляет собой касательную к кривой начала парообразования в точке 1. Физический смысл второго члена состоит в том, что в рассматривае-мом процессе тепло затрачивается не только на собственно парообразование, но и на нагрев жидкости, которая должна в конце процесса, т. е. при уменьшенном остаться в состоянии насыщения. [c.215]

Характерные точки линии пересечения поверхностей. Не все точки линии пересечения поверхностей имеют одинаковое значение. Ес.чи на одних участках линии можно определить эти точки более или менее произвольно, то есть места, где необходимо найти совершенно определенные точки, без которых характер линии, ее види мость остаются неясными, а чертеж не получает требуемой наглядности. Такие точки принято называть характерными. К ним в первую очередь относятся точки кривой, находя1циеся на очерковых линиях заданных Поверхностей, или точки, лежащие на линиях, ограничивающих плоскости (грани многогранников, плоскости оснований кривых поверхностей и т. п.) В этих точках может мепятЕ.ся видимость кривой линии, н таких точках кривая может за канчиваться, переходит ) и другую линию. [c.73]

Рассмотрим отражение и преломление монохроматичесвшй продольной волны в случае плоской границы раздела. Плоскость IJZ выберем в качестве граничной. Легко видеть, что все три волны — падающая, отраженная и преломленная — будут иметь одинаковые частоты со и одинаковые компоненты ky, kz волнового вектора (но не компоненту kx по направлению, перпендикулярному к плоскости раздела). Действительно, в неограниченной однородной среде монохроматическая волна с постоянными к и сй является решением уравнений движения. При наличии границы раздела добавляются лишь граничные условия, которые в нашем случае относятся к х = О, т. е. не зависят ни от времени, ни от координат у и 2. Поэтому зависимость решения от t и от у, Z остается неизменной во всем пространстве и времени, т. е. ш, ky, kz остаются теми же, какими они были в падающей волне. [c.362]

Кроме шумов, обусловленных тепловым движением электронов в проводниках, существует шум, создаваемый тепловым движением электронов в фотокатоде. При таком движении электроны будут самопроизвольно вырываться из катода, создавая дополнительный фототок, который называют темновым током, т. е. не связанным с освещением фотокатода. Темповой ток можно измерить при отсутствии светового сигнала и скомпенсировать его обычными методами. Но флуктуации темпового тока создают дополнительные шумы и этим тоже ограничивают чувствительность измерений. Это явление носит название дробового эффекта для термоэлектронной эмиссии. Вторая причина дробового эффекта связана с тем, что электрический ток образован перемещением конечных элементарных зарядов. Если сила измеряе.мого фототока /, то число электронов, вылетающих из фотокатода каждую секунду, равно =// . Это число подвержено флуктуациям, так что сила тока лишь в среднем остается постоянной. [c.177]

Проблемы, проблемы... Рассказ об исследовании и выделении понятия элементарный электрический заряд , об измерении постоянной е далеко не завершен. Остались невыясненными многие принципиальные вопросы. Можно надежно запомнить, что существует некоторая минимальная порция электрического заряда, и смириться с этим, но можно и поставить вопрос о том, почему электричес во имеет дискретную природу, почему электрический заряд квантуется. Ответа на эти вопросы цока нет, это является одной из наиболее интригующих загадок природы, ее вызовом исследователям. Одновременно это является указанием на то, что кваытованность электрического заряда является одним из фундаментальных свойств материи. Развитие кварковой гипотезы поставило под сомнение вопрос о том, действительно ли е является минимальной порцией электрического заряда. Этот вопрос более подробно обсуждается в 9, но уже сейчас можно 104 [c.104]

Как уже было отмечено, вследствие сокращения длины линеек и замедления хода часов при движении расстояшге между двумя точками или промежуток времени между двумя событиями в разных системах координат имеют, вообще говоря, различные значения, т. е. не остаются инвариантными при переходе от одной инерциальной системы координат к другой. Переход этот при учете сокращения длины линеек и замедления хода часов отражают преобразования [c.277]

К замкнутой системе твердых тел, так же как к замкнутой системе материальных точек, могут быть применены законы сохранения импульса и момента импульса. При суммировании уравнений движения и уравнений моментов внутренние силы, действующие между отдельными твердыми телами, исключаются (в силу третьего закона Ньютона). Поэтому, если на систему твердых тел не действуют внешние силы, то ее общий импульс остается постоянным. Точно так >ке, если сумма моментов всех внешних сил равна нулю, ю общий момент импульса системы твердых тел остается 1ЮСтоянным, Применение закона сохранения импульса к системе твердых тел ла т, по существу, то же самое, что н в случае системы материальных точек, — jaKOH движегни) центра тяжести системы тел. [c.421]

При движении же струйки реальной жид-КОСТ1 , отличающе11Ся от невязкой жидкости свойством ВЯЗКОСТИ, общий запас удельной механической энергии не может остаться постоянным. Удельная энергия в струнке реальной (вязкой) жидкости при установившемся движении должна неизбежно уменьшаться по мере поодвижения жидкости от одного сечения струйки до другого. Уменьшение удельной энергии в струйке реальной жидкости будет происходить потому, что часть механической энергии будет необратимо превращаться в тепловую энергию, затрачиваясь на преодоление сопротивлений, возникающих в жидкости вследствие ее вязкости. [c.59]

Касательные напряжения Ту в пределах грани dxdz остаются одинаковыми для всех точек этой площадки, т. е. не зависят от координат X ц Z и изменяются только при перемещении этой площадки вдоль оси Оу, т. е. зависят от координаты у. Другими словами, Хху — это касательные напряжения, зависящие только от [c.103]

Известны спектральная яркост полезного излучения и средняя температура фона. Параметр LZAD = 0. Средняя температура излучателя полезного сигнала задается равной 2С0 К, а температура фона - известным значением. Значения спектрального распределения яркости задаются массивом L (N)- Массив значений яр<ости фона заполняется нулями (или пробелами, т. е. не заполняется). [c.182]

Основной величиной, подлежащей при этом опре Рис. 128. делению, обычно является критическая скорость вое ходящего потока (или так называемая скорость ви тания), представляющая собой такую скорость течения жикости по которой твердые частицы остаются во взвешенном состоянии т. е. не увлекаются вверх и не падают вниз. [c.182]

Ядерные силы обладают свойством насыщения (гл. И, 3). Насыщение проявляется в том, что энергия связи на нуклон в ядре при увеличении размеров ядра не растет, а остается примерно постоянной. Происхождение свойства насыщения долгие годы было загадочным. Сейчас считается установленным, что насыщение обусловлено совместным действием отталкивающей сердцевины и обменного характера ядерных сил. Отталкивающая сердцевина препятствует тому, чтобы в сферу действия сил одного нуклона попадало большое количество его соседей. Такова же и роль обменных сил. Дело в том, что у обменных сил притяжение чередуется с отталкиванием (например, притяжение при четных орбитальных моментах заменяется на отталкивание при нечетных). А всякое отталкивание способствует насыщению. Наиболее ярко влияние обменных сил на насыщение проявляется в легчайших ядрах. При переходе от дейтрона к а-частице энергия связи на нуклон резко растет (см. гл. II, 3, рис. 2.5). Здесь обменные силы еще не сказываются потому, что все нуклоны находятся в 5-состоянии. А вот в следующем за а-частицей ядре jHe один нуклон вынужден из-за принципа Паули находиться в / -состоянии, где обменные силы являются отталкивающими. Поэтому пятый нуклон не может удержаться в ядре, т. е. Не не является стабильным ядром. [c.200]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...