Л пер-,тура

Продукция к со 00 N а>Х О м X Л О со и и X О м X о СЛ 94 1) о 1 X О 1 X о вре- мя, мин тем- пера- тура, С [c.197]

Т а б л, 3. —Т ем пера тура возгорания ра в к р л р ц с иых и железных т р у б а х 1з рода и воздуха. [c.304]

О) Е-Н О 0 в а о.а W о X о (в % от объема или в г/л раствора) тем- пера- тура время мин начало разрушения образца последующее разрушение образца [c.140]

Характер обработки Состав ванны (в % от объема или в г/л раствора) тем- пера- тура время мин 20 20 (после 20 час старения при 300° С) 275 325 [c.144]

В суммар ном переносе тепла (конвекцией, радиацией и теплопроводностью) из газового потока к поверхности элементов насадки при точечном контакте этих элементов между собою можно пренебречь теплопроводностью [Л. 203], а доля переноса тепла радиацией существенно за висит от интенсивности конвективного теплообмена, а также от тем ператур газа и насадки. Как показал Чуханов (Л. 203], в обычных условиях работы аппаратов с неподвижной насадкой (интенсивный конвективный теплообмен при тем пера-турах до 500— 550° С) роль радиации настолько мала, что ею можно пренебречь и, таким образом, считать, что в этих аппаратах внеш ний теплообмен является конвективным. [c.301]

АБСОЛЮТНЫЙ НУЛЬ ТЕМПЕРАТУРЫ — начало отсчёта абсолютной тем пер а тури по тсрмодипамич. шкале (шкало Кельвина). А. н. т. расположен на 273,16 К ниже темп-ры тройной точки воды (на 273,15°С ниже нуля темп-ры по шкале Цельсия см. Температурные шкала). Согласно 3-му началу термодинамики (теореме Нернста), при стремлении темп-ры системы к Л. н. т. к нулю стремятся и её энтропия, теплоёмкость, коэфф. теплового расширения. При А. н. т. прекращаются хаотич. движения атомов, мо.чвкул, электронов, определяющие темн-ру системы, но остаются их регулярные движения, подчиняющиеся квантовой механике, напр, нулевые колебания атомов в решётке, с к-рыми связана нулевая энергия. [c.11]

Лит. Шкловский В. И., Эфрос А. Л., Электрон-лыс свойства легированных полупроводников, М., 1979 Л и ф-шиц И. М., Г р е д е с к у л С. А., Пас тур Л. А., Введение в теорию неупорядоченных систем, М., 1982 Мотт Н., Дэвис а.. Электронные процессы в некристаллических веществах, пер, с англ., 2 изд., т. 1—2, М., 1982 3 а й м а н Д ж., Модели беспорядка, пер, с англ., М., 1982. А. Л. Эфрос. НБУПРУГИЕ ПРОЦЕССЫ (неупругое рассеяние) — столкновение частиц, сопровождающееся изменением их внутр. состояния, превращением в др. частицы или дополнит, рождением новых частиц. Н. п. являются, напр., возбуждение или ионизация атомов при их столкновении, ядерные реакции, превращения элементарных частиц при соударениях или множеств, рождение частиц. Для каждого типа (канала) Н. п. существует своя наименьшая (пороговая) энергия столкновения, начиная с к-рой возможно протекание данного процесса. Полная вероятность рассеяния при столкновении частиц (характеризуемая полным эфф. сечением рассеяния) складывается из вероятностей упругого рассеяния и Н. п. при этом между упругими и неупругими процессами существует связь, определяемая оптической теоремой. Герштейн. [c.343]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...